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卧式螺旋卸料沉降离心机设计【毕业论文+CAD图纸通过答辩】

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编号:1150471    类型:共享资源    大小:2.54MB    格式:RAR    上传时间:2017-04-14 上传人:机****料 IP属地:河南
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卧式 螺旋 卸料 沉降 离心机 设计 毕业论文 cad 图纸 通过 答辩
资源描述:


内容简介:
论表明 ( 1)( 2) ,交替进行的 2 个输的博弈游戏会最终导致赢。但这个令人惊奇的结果只是用来解答简单的博弈架构 。 而对于 棘齿势 ( 3) ,特别是脉冲 式 棘齿 势 ( 4)( 5) 能够维持一个粒子在两个外在势能下交替运动, 且其中任何一个都无法产生纯粹的运动。尽管这种现象和论有性质上的矛盾,但二者之间的关系一直很“融洽”(事实上,这 促成了我们对于博弈游戏的启发) ,而最近在致力于推导出两者之间的关系 ( 6)( 7) 。 在这里,我们 重新列出了主方程,利用 脉冲棘齿势中 晰地 描述它们的关系。这样,我们就能够按照博弈游戏中的概率定义给出动力学表达 式 以及电学表达式 ,同样,给出棘齿势,我们就能对应博弈游戏来构建出它的势能。 论中,参与者投掷不同的硬币出现正(反)面 则 赢(输)得一单位的资金 ,尽管提出了许多可能性 (8)(9)(10)( 11)( 12)( 13)( 14) ,这里我们只考虑 最 原始的 那种赢的可能性。定义 资金的实际价值, 给出完全指定的集合或概率 ,., 110 则对于任意 是一个公平的博弈 ,输赢都相等,有 : )1(0101 。 这个悖论表明了交替进行 (随机或者周期) 两个公平的博弈游戏 可以产生赢的结果。举例来说,定义交替的博弈游戏 A 为 ,2/1 定义游戏 B 为 3L 且 ,p1=,这样产生了赢的结果,尽管游戏 都是公平的游戏。 定义一个离散 次数 ,则每投掷一次硬币增加 1。 如果我们定义 i 所对应的资产的概率,能够得到下 列方程: )()( )(1)( 1- ( 1) 这里 当资产为 1i 时赢的概率, 当资产为 1i 时输的概率,并且 为了 完整性 , 我们已经介绍了 资产 i 不变时的概率(一个 基本 没有考虑 论 的博弈游戏)。这 里注意,之前按照规则的描述,我们已经设定了概率 并不取决于次数, 很明显这满足: 1 。 ( 2) 确保 这个 概率为: )(1)( P 。 这样可以连续 写 出主方程: )(J)(-( , ( 3) 当前给出 )( ) ( ()( 2111 ( 4) 且: 1111 )(21 1111 ( 5) 这是与 散方程 (15)中一个电流的概率 P(x, t)一致的形式 ),(),(( 6) 以及电流 x ),()(),()(),( ( 7) 这里有一般的趋势 )(及其映射 )(如果 t 和 x 分别是时间和空间的离散 变量,那么 有 , ,可以清晰的得到 )( i , )()( 2 i . ( 8) 这里离散和连续的概率与 i ),()( 有关,并且 考虑到 连续极限 20,0)( 值 , 在 这 种 情 况 下)(1 i 且 )(1 i 。 现在,我们考虑了 0情况,因 11 ii 是有: 2/1 DD i , ii 1 ( 9) 并且电流 )()()1()( 11 不过是 1i 到 1 的概率变化。 因恒定电流 ,我们发现从( 4)导出的固定的 够解决边界情况下 P 的循环关系: 1211/ iJ 10) 则电流 1211/ iJ 11) N 是从 110 得到的归一化常数,这些表达式中我们介绍了 势能照博弈游戏形式的概率 11l n11l n111 ij 2) 零电流的情况下 0J ,暗示了周期的势能 00 VV l 。这种情况再次出现在 )1(0101 这样公平的博弈中,那么得出指数函数 注 意 方 程 ( 12 )分为极限 0x 到 ()( 1 或 x )()( ,即为推力 )(移动系数M 之间的一个通常的关系。 按照势能,获取博弈概率的逆运算需要解出方程( 12)在 0 ( 17)这种极限情况: )1(1)1( )1()1(1/)(/1/ 101 3) 通过已给的概率集合 ,. 10 利用( 12)这些结果可以得到随机概率 和电流 J ),利用( 12);以及逆运算:获得了随机的势能下博弈游戏的概率,利用( 13)。注意交替 进行的博弈结果,表示 2/1游戏 i 以及 图 1 :左边: 因 公 平 的 博 弈 B ,从 12 中可以 定义 在4/3,10/1 210 的 势能 右边:在 8/5,10/3 210 的 势能,结果来自于随机变化的博弈 B 和一个博弈 A 在概率2/1 情况, i 。 通过 ( 定义一个博弈 B 的集合 ,.10 应了一个概率集合 ,. 10 又因变量 ,得到这种关系: F ( 14) 并且相关概率服从( 12)。 我们给出了两个应用了上述形式的例子,在第一个中我们计算了公平的博弈 B 和赢的博弈 B 的随机概率 ,概率 2/1 时博弈 B 和博弈 A 的随机结合是不变的概率,而悖论( 1)最基本的解释中,产生了图 1 的结果, 这里注意组合博弈的势能是如何显示区域中那种大幅增加的不对称性。 图 2:左边: 在 的棘齿势。那些零星的离散值 适用于博弈B 的定义。右边:从概率 2/1 的博弈 A 和博弈 B 得到了 组合博弈 B 的势能离散值 ,其中的线是在 0 0 9 5 2 ()( 件下的预估。 第 2 个应用即为输入势能 )i n (41)s i n ()( ( 15)已被广泛应用于棘齿原型。 设 )( ,将 ,1 时 的概率离散化 ,利用( 13)我们可以得到一个概率集合 ,. 10 因势能 )(周期性的,则博弈的 B 的结果取决于这些概率是公平的且当前 J 为零。博弈A 也同样取决于 2/1 pp i , i 。我们绘制了图 2 博弈 B 和博弈 B 的势能, 2/1 时博弈 A 和博弈 B 的随机组合,再次注意 ,与赢的博弈 B 一样,已经倾斜了。如图 3 所示电流 J 基于交替进行的博弈 A 和 B。 图 3:方程( 11)得出的电流 J ,作为交替进行的博弈 A 和 B 的概率函数。博弈 B 被定义为在 9, 离散化的棘齿势, 综上所述,我们已经 利用 程写出了主方程来
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