量子物理自旋态的描写.ppt_第1页
量子物理自旋态的描写.ppt_第2页
量子物理自旋态的描写.ppt_第3页
量子物理自旋态的描写.ppt_第4页
量子物理自旋态的描写.ppt_第5页
已阅读5页，还剩2页未读， 继续免费阅读

下载本文档

版权说明：本文档由用户提供并上传，收益归属内容提供方，若内容存在侵权，请进行举报或认领

文档简介

自旋态的描写 自旋态的描写 Date17 旋量波函数 既然自旋是电子的一个重要属性，对电子的完整描写就 应该包含自旋在某个方向上的投影这个变量： 旋量波函数 给出电子处于空间某点时自旋向上的概率； 给出电子在空间某点时自旋向下的概率； 给出电子自旋向上的概率； 给出电子自旋向下的概率； 归一化条件： Date27 自旋本征态 如果哈密顿量不含自旋变量，或者可以表示成空间部分 与自旋部分的和，则波函数可以分离变量： 自旋波函数 分别代表自旋 向上或向下的概率。 归一化条件： 如果一个态的自旋明确地是向上或者向下，则它就是 的本征态： Date37 自旋的角动量特征 两个本征态构成自旋态空间的一组正交完备基，任意自 旋态都可以用它们展开： 系统的波函数则可以写成 自旋是一个纯粹的量子特性，不可能有经典对应。 一般力学量都有经典对应，可以表示成坐标与动量的函 数，自旋却只与粒子的内部状态有关。 由于自旋算符在任意方向上的投影只能取两个值，因此 它的三个分量算符的本征值也就只能取这两个值： 自旋量子数显然，自旋具有角动量的特征。 Date47 泡利算符 由于自旋具有角动量的特征，通常假设它的三个分量的 对易关系与轨道角动量的相同： 引入无量纲的泡利算符 泡利算符的对易关系： 考虑其中一个对易关系 泡利算符的反对易关系 类似地可以得到其余两个反对易关系： 泡利算符的三个分量彼此反对易。 联合对易关系与反对易关系得到： 自旋作为力学量必须是厄米的，这导致 Date57 泡利算符的第三分量 把自旋的方向取作 z 方向， 由自旋的本征态的特点得： 旋量波函数是二分量的，这导致泡利算符是二阶矩阵。 由此得到泡利算符的第三分量： Date67 泡利矩阵 泡利算符的反对易性与厄米性： 习惯上
人人文库> 全部分类> 教育资料 > 课件下载

温馨提示

  • 1. 本站所有资源如无特殊说明，都需要本地电脑安装OFFICE2007和PDF阅读器。图纸软件为CAD,CAXA,PROE,UG,SolidWorks等.压缩文件请下载最新的WinRAR软件解压。
  • 2. 本站的文档不包含任何第三方提供的附件图纸等，如果需要附件，请联系上传者。文件的所有权益归上传用户所有。
  • 3. 本站RAR压缩包中若带图纸，网页内容里面会有图纸预览，若没有图纸预览就没有图纸。
  • 4. 未经权益所有人同意不得将文件中的内容挪作商业或盈利用途。
  • 5. 人人文库网仅提供信息存储空间，仅对用户上传内容的表现方式做保护处理，对用户上传分享的文档内容本身不做任何修改或编辑，并不能对任何下载内容负责。
  • 6. 下载文件中如有侵权或不适当内容，请与我们联系，我们立即纠正。
  • 7. 本站不保证下载资源的准确性、安全性和完整性, 同时也不承担用户因使用这些下载资源对自己和他人造成任何形式的伤害或损失。

最新文档

评论

0/150

提交评论