（原子与分子物理专业论文）类锂ga28离子能级结构和振子强度的理论研究.pdf

p引rtllt翟群l曩日q vl，fii 气， 、个 1 飞 遗 学位论文独创性声明 本人承诺：所呈交的学位论文是本人在导师指导下所取得的研究成果。论文中除特别加以标注和 致谢的地方外，不包含他人和其他机构已经撰写或发表过的研究成果，其他同志的研究成果对本人的 启示和所提供的帮助，均已在论文中做了明确的声明并表示谢意。 学位论文作者签名：狻砬至 学位论文版权的使用授权书 本学位论文作者完全了解辽宁师范大学有关保留、使用学位论文的规定，及学校有 权保留并向国家有关部门或机构送交复印件或磁盘，允许论文被查阅和借阅。本文授权 辽宁师范大学，可以将学位论文的全部或部分内容编入有关数据库并进行检索，可以采 用影印、缩印或扫描等复制手段保存、汇编学位论文，并且本人电子文档的内容和纸质 论文的内容相致。 保密的学位论文在解密后使用本授权书。 学位论文作者签名：蕴纽羔指导教师签名：琳榻 签名日期： 年月 日 引= = l t l 。k 、 和 辽宁师范大学硕士学位论文 摘要 本文对原子分子物理学的地位，发展现状与趋势进行了简单的描述，并介绍了全实 加关联( f c p c ) 的理论方法。在此基础上，计算了g a 2 计离子l s 2 n l ( 卢s ，p ；聪9 ) r y d b e r g 序列的能量，电离能，激发能和跃迁能。非相对论能量包括了离子实修正和高角动量修 正两部分贡献，相对论修正还涉及了一级微扰修正，量子电动力学修正( q e d 修正) 和高阶相对论修正对能级的影响，将非相对论的能量和相对论修正求和得到一个态总能 量。在计算能级精细结构的时候，自旋一轨道相互作用和自旋其它轨道相互作用都被考 虑在内，还考虑了q e d 效应和高阶相对论效应。 g a 2 8 + 离子l s 2 n l 俨= s ，p ；n 9 ) r y d b e r g 序列的量子数亏损是根据单通道量子亏损理论 得到的，得到的量子数亏损再被作为输入数据，计算出其电离能，在这里本文利用的是 半经验方法，与全实加关联方法得到的结果相比较很好，对任意高激发态能量的理论预 言得到实现。 本文最后还根据已得到的能量计算了g a 2 8 + 离子1 s 2 n p 1 s 2 n s ( 2 勤9 ，3 n ， 9 ) 的偶极 跃迁振子强度，并结合单通道量子亏损理论，将g a 2 8 + 离子振子强度的理论预言成功地 延续到包括连续态的整个能域。 关键词：振子强度；量子亏损；能量修正；g a 2 8 + 离子 飞咿、 - l r 、 ， 类锂g a ：擀离子能级结构与振子强度的理论研究 t h e o r e t i c a lr e s e a r c ho nt h ee n e r g yl e v e la n do s c i l l a t o rs t r e n g t h f o rg a8 + i o n a b s t ra c t i nt h i sp a p e r ，t h ep o s i t i o n ，d e v e l o p m e n ta n dt e n d e n c yo fa t o m i ca n dm o l e c u l a rp h y s i c s a r eb r i e f l yd e s c r i b e d ，a n dt h ef u l lc o r ep l u sc o r r e l a t i o n ( f c p c ) m e t h o di si n t r o d u c e d ，t o o o nt h i sb a s i s ，t h ef c p cm e t h o di su s e dt oc a l c u l a t ei o n i z a t i o np o t e n t i a l s ，t h ee n e r g i e s ， t r a n s i t i o ne n e r g i e sa n de x c i t a t i o ne n e r g i e so fls 2 n l ( 卢s ，p ；聪9 ) r y d b e r gs e r i e sf o rg a z 计i o n t h e r et i t l et w oc o r r e c t i o n st on o n r e l a t i v i s t i ce n e r g i e s o n ei st h ec o r e c o r r e c t i o n ，a n dt h eo t h e r o n ei sh i g h e ra n g u l a rm o m e n t u mp a r t i a lw a v ec o n t r i b u t i o nt ot h ee n e r g i e s i ti sa l s on e c e s s a r y t oc o n s i d e rt h ef i r s t - o r d e rc o r r e c t i o n ，t h e h i g h e r - o r d e rr e l a t i v i s t i c c o n t r i b u t i o na n dq e d c o r r e c t i o nt ot h ee n e r g i e s s oa nt o t a le n e r g yc a nb eo b t a i n e db yt h en o n - r e l a t i v i s t i ce n e r g i e s p l u st h er e l a t i v i s t i cc o r r e c t i o n i nt h ec a l c u l a t i o no ft h ef i n es t r u c t u r es p l i t t i n g t h es p i n o r b i t a n ds p i n - o t h e r - o r b i ti n t e r a c t i o n sa r et a k e ni n t oa c c o u n t ，s oa r et h eq e da n dh i g h e r - o r d e r c o n t r i b u t i o n st or e l a t i v i s t i ce f f e c t s o nt h eg r o u n d so ft h es i n g l e c h a n n e lq u a n t u md e f e c tt h e o r y ，t h eq u a n t u md e f e c t so f is z n l ( 卢s ，p ) r y d b e r gs e r i e sf o ro a 2 s + i o nc a nb ee d u c e d ，w h i c hi st h ei n p u tw h e nt h e i o n i z a t i o np o t e n t i a l sa r ec a l c u l a t e db ys e m i e m p i r i c a la p p r o a c h t h er e s u l t si sc o n s i s t e n tw i t h t h a to ft h ef c p cm e t h o d i tt u r n so u tt h a tt h et h e o r e t i c a ld i v i n a t i o no ft h ee n e r g i e so fa n y h i 曲- e x c i t e ds t a t e s 10 ) c a nb eb r o u g h ti n t ot h ee f f e c t t h ed i p o l eo s c i l l a t o rs t r e n g t h sf o rt h el s ：n p 1 # n s ( 2 玎 9 ，3 如 9 ) t r a n s i t i o n so fg a ：8 + i o na r ec a l c u l a t e db yt h ee n e r g i e so b t a i n e da b o v e t h et h e o r e t i c a l p r e d i c t i o no fo s c i l l a t o r s t r e n g t h sf o rg 矿计i o nc a nb ep o p u l a r i z e dt ot h ew h o l ee n e r g yr e g i o nc o v e r i n gt h ec o n t i n u u m s t a t e s k e yw o r d s ：o s c i l l a t o rs t r e n g t h ；q u a n t u md e f e c t ；e n e r g yc o r r e c t i o n ；g a ：8 十i o n 1 p 毒 、，n 毒 、 o 、 目录 摘要i a b s t r a c t i i 弓i言- l - l 理论方法- 3 一 1 1f c p c 方法基本思想及其优势3 - 1 2 类锂离子体系4 1 2 1 类锂离子体系的h a m i l t o n i a n 算符4 1 2 2 类锂离子体系的波函数选取5 2 类锂g a 2 8 + 离子i s 2 n l ( 1 = s ，p ) 组态的能级结构6 2 1 类锂g a 2 8 + 离子1 s 2 n l ( 1 = s ，p ) 组态的非相对论能量6 2 1 1 离子实修正和高角动量修正- 6 2 1 2 类锂g a 2 8 + 离子1 s 2 n l ( 1 = s ，p ) 组态的非相对论能量的计算结果与分析7 2 2 类锂g a 2 8 + 离子体系相对论的能量修正1 1 2 2 1 类锂g a 2 8 + 离子体系相对论的一级微扰一1 1 2 2 2 类锂g a 2 8 + 离子体系i 拘q e d 修正与高阶相对论修正1 2 2 2 3 类锂g 矛8 + 离子体系总能量的计算结果与讨论一1 3 3 类锂g a 2 8 + 离子体系跃迁能与精细结构1 6 3 1 类锂g a 2 8 十离子体系的跃迁能和波长1 6 3 2 类锂g a 2 8 + 离子l s 2 n p 态的精细结构2 1 4 类锂g a 2 8 + 离子单通道量子亏损理论的研究2 4 4 1 理论方法一2 4 4 1 1 单通道量亏理论2 4 4 1 2 半经验方法一2 5 4 2 量子数亏损及其能量展开系数的计算结果与讨论2 6 5 类锂g a 2 8 + 离子i s 2 n l ( 1 = s ，p ) 组态振子强度的研究2 9 5 1 理论方法2 9 5 1 1 振子强度理论2 9 5 1 2 高激发态的振子强度和连续态的振子密度理论3 0 5 2 类锂g a 2 8 + 离子1 s 2 n l ( 1 = s ，p ) 组态振子强度的计算结果与讨论一3 l - 总结与展望一3 5 参考文献3 6 致谢3 9 r i 、! “ 0 、 4 3 辽宁师范大学大学硕士学位论文 引言 一、我国原子与分子物理学的历史发展 伴随着科技进步与发展，原子与分子物理学在天体物理，等离子体物理等相关领域 发挥着越来越重要的作用，不容忽视。原子与分子物理学在我国也有着相当悠久的历史， 老一辈的物理学家也对其作出了很大的贡献。 早在新中国成立之前，量子论的建立和发展时期，叶企孙先生就比较准确的测定了 h 常数；吴有训先生也做过有关康普顿散射方面的出色实验。量子力学建立之后，王守 竟先生根据量子力学的计算发现了色散力的存在，并用变分法算出了与实验值很接近的 氢分子的结合能，从而证明了量子力学也适用于分子结构的计算。被誉为中国物理学之 父的吴大猷先生在原子结构、原子碰撞与分子结构与光谱方面都比较早地进行了系统的 系统性研究工作，并写出了许多专业领域的著作，可以说是是近代原子与分子物理学的 主要奠基者之一。 新中国成立之后，1 9 6 3 年，钱学森先生中国物理学会年会上特别强调“物理力学没 有很好的原子与分子物理作基础是不行的”，积极倡导用原子分子物理为来解决一些物 理力学中出现的问题，并加强其与国防科研的联系。通过这次会议，以及苟清泉等人对 波函数及交换作用的系统计算工作的报告，使有关人士认识到了原子分子物理学的重要 意义。从此，原子分子物理学得到了一定的发展。直至1 j 1 9 7 7 年，全国科学技术规划会议， 原子与分子物理才被作为物理学的一个重要分支来发展。这个规划中所列的主要研究内 容有四个方面【1 】：( 1 ) 原子与分子的电子结构：( 2 ) 原子光谱及原子与光子的相互作用； ( 3 ) 分子光谱及分子与光子的相互作用；( 4 ) 原子与分子的碰撞过程和相互作用。之后， 原子与分子物理就有了很大的突破，开始走上有计划有组织的发展阶段，有一些物理学 家到国外学习并参加与原子与分子物理有关的国际学术会议，而且国内为了交流讨论， 也相继开展了有关会议，在这方面取得了令人满意的可喜成绩。 二、高离化态原子 在原子与分子物理学高速发展的今天，各个学科，领域也开始有交叉部分出现，而 高离化态原子( 高荷电离子) 作为其中的一个重要部分，更需要掌握。在从前，人们在 电离原子时所获得的几乎是低电荷态的离子，但是，在宇宙中，或是在实验室高温等离 子体中，原子中不仅价电子，内部深层的电子也被电离，电子被大量剥离，使原子成为 高电荷态的离子。高电荷态离子相关物理研究是- f 新的学科，它对许多相关学科都有 重要影响，它对相对论、核结构、原子结构、基本粒子理论、量子电动力学的检验和研 类锂g a 2 子能级结构与振子强度的理论研究 究，和对天体、聚变等各类等离子体的研究和诊断都有着非常重要的作用，所以，国际 学术界一直致力于对这方面的研究，特别是研究怎样产生高电荷态离子以及它们的基本 特性【2 】。 究竟什么是高离化态原子，这里我们直接引用j d g i l l a s p y 对这个概念的解释 3 1 ，见 参考文献。早在2 0 世纪六十年代，第一台用低能电子产生高电荷态离子的装置( e b i t 的前身) 就在前苏联d u b n a 原子核联合研究所诞生了，那时候做出这样的实验是相当困 难的，图一即为e b i s 内部结构示意图。而如今的e b i t 装置主要影响了电子枪的输出，超 导磁线圈的磁场强度及电流电子的加速电压等。为了保证在阱区获得最强的电子束流密 度，采用了比较合理的电子光学系统，从而减少了高电荷态离子的损失，这样的装置更 加延长了高电荷态离子被约束在e b i t 中的时间，可以说将有很大的突破。 图一e b i s 内部结构示意图【2 】 萼i 出 离 子 三、本文的主要工作 本文在传统的组态相互作用的基础上，利用f c p c 方法计算了g a 2 壮离子l s 2 n l ( 卢s ，p ；拧9 ) r y d b e r g 序列的能量，电离能，激发能和跃迁能。为了使计算更加精确对非 相对论能量的修正计及了离子实修正和高角动量修正两部分，相对论修正涉及了一级微 扰修正，q e d 修正和高阶相对论修正。在计算能级精细结构时，自旋轨道相互作用和 自旋其它轨道相互作用以及q e d 效应和高阶相对论效应的影响都被考虑在内。利用单 通道量子亏损理论，对g a 2 8 + 离子l s 2 n ! ( - - s ，p ；n 9 ) r y d b e r g 序列的量子数亏损进行了计 算，并依据半经验方法计算出电离能，与全实加关联方法得到的g a 2 8 + 离子l s 2 n l ( 卢s ，p ； 刀9 ) r y d b e r g 序列电离能的结果相比较，符合的很好，使得对任意高激发态能量的理论 预言得到实现。最后还根据已得到的能量计算了g a t m 离子1 s 2 n p - l s 2 n s ( 2 9 n u 9 ，3 勤， 3 时，三电子体系和原子实体系的r ，是稳定的，因此可认为三电子体系的 局和原子实体系的届相等，则高角动量分波对三电子体系总能量的贡献可表达为如下形 式： a g ( 1 s 2 n ) - r t d e ，0 s 2 n 1 ) ( 2 6 ) 式中a e t ( 1 s 2 n ) 臣o 为前面提到的分波( 0 ，lo 对三电子体系总能量的贡献。 由于高阶角动量分波的贡献对类锂体系基态和低激发态能量的影响很显著，所以要 考虑高角动量分波贡献的影响，因此类锂体系的非相对论能量可以做如下的表达： e 。( 1 s 2 讲) = e , ( 1 s 2 讲) + 翘( 1 s 2 ) + 翘【l j 2 n 1 ) ( 2 7 ) 2 1 2 类锂g a 2 8 + 离子l s 2 n l ( 1 = s ，p ) 组态的非相对论能量的计算结果与分析 在计算非相对论能量时，对于核部分我们选取了七个角动量分波，共2 2 2 项。对于 1 s 2 n s 组态r y d e b e r g 序列，用来描述原子实弛豫和其他相关可能的关联效应的传统相互 作用波函数，价电子部分都选取了1 4 个分波，而选取的c i 展开的总项数却不同。当 n - - 2 ，3 ，4 时，总项数为6 8 9 项：当n = 5 ，6 ，7 时，总项数为7 3 4 项；当n = 8 ，n - - 9 时，总项数 分别为7 8 0 项和8 1 3 项。对于l s 2 n p 组态r y d e b e r g 序列，为了能够更好的描述波函数， 价电子部分则都选取了1 8 个分波，而总项数也都是相同的，为9 7 9 项。 在下面的表2 1 和表2 2 中，列出了g a 2 8 + 离子l s 2 n s 组态和l s 2 n p 组态波函数各个 分波的贡献和收敛情况。从表中的数据，很容易的就可以看出，各个分波贡献的计算结 果要比传统的结果收敛的快，在“c o r e + n s 或者“c o r e + n p ”行看到，非相对论能量的 来源主要就是这一部分，可以说是除了价电子效应之外，其它的关联效应对非相对论能 量的影响是微乎其微。在表2 3 和表2 4 中，列出了g a 2 8 + 离子1 s 2 n s 组态和l s 2 n p 组态 非相对论能量，与y a n 等人的数据进行比较，发现符合的很好，误差很小。 类锂g 矗2 馏子能级结构与振子强度的理论研究 表2 1g a t m 离子i s 2 i s 态各分波非相对论能量( a u ) 及波函数收敛情况 角动量分波a e ( i s 2 2 s ) 项数角动量分波a e ( 1 s 2 3 s )项数角动量分波a e ( 1 s 2 4 s )项数 c o r 刮- n s 10 4 9 819 6 4 2 3 9 9c o r e + n s9 8 9 3 2 6 6 31 9 69c o r e + n s9 6 8 4 0 4 4 9 7 7 39 【( o ，1 ) 1 ，l 】 0 0 0 5 5 4 3 9 41 6 0 【( 0 ，1 ) l ，1 】 o 0 0 1 4 1 3 5 91 6 0 【( o ，i ) i ，l 】 o 0 0 0 5 5 4 2 9 1 6 0 【( o 2 ) 2 ，2 】 o 0 0 0 7 5 8 2 41 2 5 【( o ，o ) o ，o 】 0 0 0 0 3 0 7 31 10 0 【( 0 ，o ) o ，o 】0 0 0 0 2 5 4 1 2 1 0 0 【( o ，o ) o ，o 】 o 伽0 3 4 8 8 5 1 0 0 ( o ，2 ) 2 2 】0 0 0 0 17 0 5 5 1 2 5 ( o ，2 ) 2 ，2 】0 0 0 0 0 5 9 6 8 1 2 5 【( 0 ，3 ) 3 ，3 】 o 0 0 0 1 2 9 5 69 5 【( 0 ，3 ) 3 ，3 】 o 0 0 0 0 4 0 8 5 9 5 【( o ，3 ) 3 ，3 】0 0 0 0 0 1 6 1 4 9 5 【( o ，4 ) 4 ，4 】 0 0 0 0 0 4 5 6 75 0 【( o ，4 ) 4 ，4 】0 0 0 0 0 15 6 7 5 0 【( o ，4 ) 4 ，4 】0 o 0 0 0 0 5 8 8 5 0 【( 0 ，5 ) 5 ，5 】0 0 0 0 0 2 1 2 1 5 0 【( o ，5 ) 5 ，5 】 o 0 0 0 0 0 7 9 4 5 0 【( 0 ，5 ) 5 ，5 】 o 0 0 0 0 0 3 3 35 0 【( 0 ，6 ) 6 ，6 】 0 0 0 0 010 7 32 3 【( 0 ，6 ) 6 ，6 】 o 0 0 0 0 0 3 612 3 【( 0 ，6 ) 6 ，6 】0 0 0 0 0 01 21 2 3 【( 0 ，1 ) l ，l 】0 0 0 0 0 0 1 7 0 1 9 【( 0 ，1 ) l ，1 】0 0 0 0 0 0 2 8 8 1 9 【( 0 ，1 ) l ，1 】0 0 0 0 0 0 0 8 5 1 9 【( o ，o ) o ，o 】 0 o 0 0 0 0l9 4l7 【( 0 ，2 ) 2 ，2 】 o 0 0 0 0 0 1 2 41 0 【( 0 ，2 ) 2 ，2 】0 0 0 0 0 0 0 7 8 1 0 【( o 2 ) 2 ，2 r 0 0 0 0 0 0 0 9 71 0 【( 1 ，o ) i ，1 】 o 0 0 0 0 0 0 2 8 1 4 【( o ，o ) o ，o 】0 0 0 0 0 0 0 1 5 1 7 【( 1 ，o ) 1 ，l 】 o 0 0 0 0 0 0 9 31 4 【( o ，o ) o ，o 】+ o 0 0 0 0 0 013 17 【( 1 ，o ) 1 ，1 1 o 0 0 0 0 0 0 1l1 4 【( 1 2 ) 1 ，1 】 0 0 0 0 0 0 0 3 l9 【( 1 2 ) l ，1 】0 0 0 0 0 0 0 0 9 9 【( 1 ，2 ) i ，l 】0 0 0 0 0 0 0 0 5 9 【( 2 ，3 ) 1 ，l 】0 0 0 0 0 0 0 0 7 8 【( 2 ，3 ) 1 ，1 】0 0 0 0 0 0 0 0 0 8 【( 2 ，3 ) 1 ，l 】 0 0 0 0 0 0 0 0 18 t o t a l10 4 9 8 2 6 5 0 6 3 86 8 9t o t a l9 8 9 3 2 8 5 9 6 0 96 8 9t o t a l9 6 8 4 0 5 3 9 4 216 8 9 角动量分波 ae ( 1 s 2 5 s ) 项数 角动量分波e ( i s 2 6 s ) 项数角动量分波ae ( 1 s 2 7 s )项数 c o r e + n s9 5 8 7 7 5 3 9 4 2 59c o r e + n s9 5 3 5 6 2 51 2 0 69c o r e + n s9 5 0 4 2 6 4 3 8 7 69 【( 0 ，1 ) l ，l 】 0 0 0 0 2 8 2 7 l 1 6 0 【( o ，o ) o ，o 】 o 0 0 0 1 2 1 3 11 0 0 【( o ，0 ) 0 ，0 】0 0 0 0 0 9 4 5 110 0 【( 0 ，o ) o ，o 】 o 0 0 0 1 5 0 1 31 0 0 i ( o ，1 ) l ，l 】 o 0 0 0 1 0 6 8 01 6 0 【( 0 ，1 ) 1 ，1 】 o 0 0 0 0 6 9 7 61 6 0 【( o ，2 ) 2 ，2 】 0 0 0 0 0 3 0 4 81 2 5 【( o ，1 ) l ，l 】0 0 0 0 0 2 3 4 2 6 4 【( o ，1 ) l ，1 】0 0 0 0 0 11 4 9 6 4 【( o ，3 ) 3 ，3 】0 0 0 0 0 0 8 2 6 9 5 【( 0 2 ) 2 2 】0 0 0 0 0 1 7 6 1 1 2 5 【( 0 ，2 ) 2 ，2 】 o 0 0 0 0 11 0 21 2 5 【( o ，4 ) 4 ，4 】 o 0 0 0 0 0 3155 0 【( o ，3 ) 3 ，3 】 o 0 0 0 0 0 5 8 39 5 【( o ，3 ) 3 ，3 】 o 0 0 0 0 0 3 7 2 9 5 【( o ，5 ) 5 ，5 】 o 0 0 0 0 0 2 01 5 0 【( 0 ，4 ) 4 ，4 】 o 0 0 0 0 0 215 5 0 ( o ，4 ) 4 ，4 】 o 0 0 0 0 0 1 2 55 0 【( 0 ，i ) i ，l 】 o 0 0 0 0 0 0 6 7 6 4 【( o ，5 ) 5 ，5 】 o 0 0 0 0 0 0 8 25 0 【( o ，5 ) 5 ，5 】 o 0 0 0 0 0 0 5 25 0 【( o ，6 ) 6 ，6 】 o o o o 0 0 0 6 42 3 【( 0 ，6 ) 6 ，6 】 o 0 0 0 0 0 0 3 7 2 3 【( 0 ，6 ) 6 ，6 】 0 0 0 0 0 0 0 2 32 3 【( o ，2 ) 2 ，2 】 o 0 0 0 0 0 0 2 4 10 【( 1 ，o ) 1 ，l 】0 0 0 0 0 0 0 2 9 1 4 【( 1 ，o ) 1 ，1 】 0 0 0 0 0 0 0 1 31 4 【( o ，o ) o ，o 】+ o 0 0 0 0 0 01 l 17 【( o ，0 ) 0 ，o 】0 0 0 0 0 0 0 2 3 1 7 【( 0 ，2 ) 2 ，2 】0 0 0 0 0 0 0 0 8 10 【( 1 ，0 ) l ，l 】 o 0 0 0 0 0 0 0 41 4 【( 1 ，2 ) 1 ，1 】0 0 0 0 0 0 0 1 19 【( 0 ，o ) o ，o 】 0 0 0 0 0 0 0 0 71 7 【( 1 2 ) l ，l 】 o 0 0 0 0 0 0 0 3 9 【( o 2 ) 2 捌 0 0 0 0 0 0 0 0 5 10 【( 1 ，2 ) 1 ，1 】0 0 0 0 0 0 0 0 4 9 【( 2 3 ) l ，1 】 o o 0 0 0 0 0 0 18 【( 2 ，3 ) 1 ，1 】0 0 0 0 0 0 0 0 2 8 ( 2 ，3 ) 1 ，】 0 0 0 0 0 0 0 0 18 t o t a l9 5 8 7 7 5 8 7 2 6 27 3 4t o t a l9 5 3 5 6 2 7 9 1 0 37 3 4t o t a l9 5 0 4 2 6 6 315 57 3 4 角动量分波 ae ( 1 s 2 8 s ) 项数角动量分波ae ( 1 s 2 9 s )项数 c o r e + n s9 4 8 3 9 4 2 9 9 4 19c o r e + n s9 4 7 0 0 2 8 8 0 7 49 【( o ，o ) o ，o 】0 0 0 0 1 2 6 2 8 1 0 0 【( 0 ，o ) o ，o 】0 0 0 0 0 5 9 9 9 10 0 【( 0 ，1 ) l ，1 】0 0 0 0 0 51 6 1 1 6 0 【( o ，1 ) l ，1 】 o 0 0 0 0 4 6 8 1 1 6 0 【( 0 ，2 ) 2 捌 0 0 0 0 0 0 6 7 91 2 5 【( 0 ，2 ) 2 ，2 】 o 0 0 0 0 0 5 0 2 1 2 5 8 一 、 辽宁师范大学大学硕士学位论文 【( 0 ，1 ) i ，l 】 0 0 0 0 0 0 5 2 46 4 【( o ，o ) o ，o 】 o o o o 0 0 4 5l8 0 号表示：这些组态中原子实的两个 【( 0 ，o ) o ，0 】0 o o 0 0 0 51 6 6 3 【( o ，3 ) 3 ，3 】 o o 0 0 0 0l5 29 5 价电子耦合成德三重态的自旋为l 【( o ，3 ) 3 ，3 】0 o o 0 0 0 3 0 4 9 5 【( o ，1 ) 1 ，l 】0 0 0 0 0 0 0 4 6 8 0 【( o ，5 ) 5 ，5 】0 0 0 0 0 0l3 3 5 0 【( 2 ，3 ) 1 ，l 】 o o 0 0 0 0 0 4 28 【( o 4 ) 4 ，4 】0 o o o o 0 0 8 4 5 0 【( o 2 ) 2 ，2 】0 o 0 0 0 0 0 0 3 lo 【( 1 ，o ) i ，1 1 o 0 0 0 0 0 0 2 11 4 【( o ，4 ) 4 ，4 】0 0 0 0 0 0 0 2 3 5 0 【( o ，6 ) 6 ，6 】 o 0 0 0 0 0 0152 3 【( 1 ，0 ) 1 ，l 】 o 0 0 0 0 0 0 1 91 4 【( 2 ，3 ) 1 ，1 1 0 0 0 0 0 0 0 1 28 【( o ，5 ) 5 ，5 】 o 0 0 0 0 0 0l6 5 0 【( o a ) 2 a o 。0 0 0 0 0 0 0 5l o 【( o ，6 ) 6 ，6 】 o 0 0 0 0 0 0 0 42 3 【( 1 2 ) l ，1 1 0 0 0 0 0 0 0 0 l 9 【( 1 2 ) 1 ，1 】 o 0 0 0 0 0 0 0 2 9 t o t a l9 4 8 3 9 4 4 9 8 1 67 8 0t o t a l9 4 7 0 0 2 9 9 9 5 6813 表2 2g a 2 3 + 离子l s 2 n p 态各分波非相对论能量( a u ) 及波函数收敛情况 角动量分波a e ( 1 s 2 2 p ) 项数角动量分波 a e ( 1 s 2 3 p ) 项数 角动量分波a e ( i s 2 4 p )项数 c o r e + n p 1 0 4 7 7 4 2 1 5 3 0 81 0 c o r c + n p 9 8 8 7 4 7 9 3 4 8 810 c o r e + n p 9 6 8 1 6 5 5 5 6 0 21 0 【( o ，1 ) 1 ，2 】0 0 0 5 8 6 2 3 6 1 2 4 【( o ，1 ) 1 捌0 0 0 1 3 7 3 5 9 1 2 4 【( o ，1 ) 1 ，2 】0 0 0 0 5 3 6 6 3 1 2 4 【( o ，o ) o ，l 】0 0 0 4 4 3 9 7 4 10 0 【( 0 ，o ) o ，1 】0 0 0 1 2 2 8 4 6 1 0 0 【( 0 ，o ) o ，l 】0 0 0 0 5 2 5 5 9 1 0 0 【( o ，o ) o ，l 】0 0 0 1 7 2 2 1 9 8 0 【( 0 ，o ) o ，1 】0 0 0 0 3 5 2 1 6 8 0 【( 0 ，o ) o ，l 】0 0 0 0 1 3 2 5 1 8 0 【( 1a ) 1 ，o 】0 0 0 0 8 8 7 3 5 8 0 【( 1 2 ) l ，o 】0 o 0 0 2 4 1 7 2 8 0 【( 1 ，2 ) 1 ，0 】0 0 0 0 0 9 6 2 4 8 0 【( o a ) 2 ，3 】0 0 0 0 5 8 3 8 9 7 2 【( o 2 ) 2 ，3 】0 0 0 013 4 2 7 7 2 【( 0 ，2 ) 2 ，3 】0 0 0 0 0 5 3 6 5 7 2 【( 2 ，3 ) 1 ，0 】0 0 0 0 217 7 7 7 2 【( 2 ，3 ) 1 ，0 】0 0 0 0 0 5 7 6 4 7 2 【( 2 ，3 ) 1 ，0 】0 0 0 0 0 2 2 6 3 7 2 【( 0 ，3 ) 3 ，4 】0 0 0 0 13 0 0 36 3 【( o ，3 ) 3 , 4 】0 0 0 0 0 313 4 6 3 【( o ，3 ) 3 4 】0 0 0 0 0 1 2 4 6 6 3 【( o ，3 ) 3 ，4 】0 0 0 0 0 7 7 0 5 4 4 【( 0 ，3 ) 3 ，4 】0 0 0 0 0 1 9 7 5 4 4 【( o ，3 ) 3 ，4 】0 0 0 0 0 0 7 9 8 4 4 【( 0 ，1 ) l ，0 】0 0 0 0 0 7 4 8 2 7 6 【( o ，4 ) 4 ，5 】0 0 0 0 0 1 0 0 7 3 5 【( o ，4 ) 4 ，5 】0 0 0 0 0 0 4 0 2 3 5 【( o 4 ) 4 ，5 】0 0 0 0 0 4 0 6 7 3 5 【( 0 ，2 ) 2 ，l 】0 0 0 0 0 0 7 0 6 2 9 【( o ，2 ) 2 ，l 】0 0 0 0 0 0 3 2 6 2 9 【( 0 ，5 ) 5 ，6 】 o 0 0 0 016 3 52 6 【( 0 ，1 ) 1 ，0 】0 0 0 0 0 0 5 1