（粒子物理与原子核物理专业论文）强相互作用区he原子的多电子过程.pdf

摘要 本工作在兰州大学2 1 7 m v 串列加速器上利用0 2 m e v 5 8 m e v 的+ 、 0 q + ( q = l 、2 、3 ) 入射离子与h e 原子进行碰撞，对碰撞中的多重电离过程进行了 研究实验上采用反冲离子一散射离子飞行时间符合技术、位置灵敏探测技术及 多参数获取系统得到散射离子与反冲离子电荷态的二维符合谱，从而得到不同入 射离子的单双电离截面比的随入射离子能量变化的曲线 实验结果表明，对于直接电离过程和转移电离过程，单双截面比的实验值有 下列几个共同的特点：( 1 ) 当入射离子能量开始大于几十个k e v a m u 时，单双电 离截面比随着入射离子能量的增加而迅速增加。( 2 ) 当入射离子能量大约为2 0 0 3 0 0 k e v a m u 时，单双电离截面比达到最大值( 3 ) 过了最大值之后，随着入射 离子能量继续增加，单双电离截面比缓慢下降 在理论上，从只考虑电子俘获过程的b o l l r 经典过垒模型出发，考虑电子从 分子态的直接电离问题，把中低能区的俘获和电离放在一个框架内考虑。理论计 算结果比较好的说明了实验数据的主要特征。 a b s t r a c t s i n g l ea n dd o u b l ei o n i z a t i o no fh e l i u mi n d u c e db yc ”，o p ( q _ l 3 ) i o n sw e r e s t u d i e db o t hi ne x p e r i m e n ta n di nt h e o r y t h ed o u b l e - t os i n g l e - i o n i z a t i o nr a t i o sr w m e a s u r e d b y c o i n c i d e n c e b e t w e e n t i m e o f f l i g h t f r o f ) a n d p o s i t i o n i n f o r m a t i o n t h ee n e r g yo f t h e s ei o n sf r i n g e sf r o m0 2 m e vt o5 8 m e v t h i sw o r k w a s p e r f o r m e d o nt h e2 1 7 m vt a n d e ma c c e l e r a t o ri nl a l l z h o uu n i v e r s i t y t h ee x p e r i m e n t a lr e s u l t si n d i c a t e dt h a tw h e nt h ec o l l i s i o ne n e r g yi sa b o u t2 0 0o r 3 0 0 k e v a m u , t h ev a l u eo fr r e a c h e st h em a x i m u m , n o t o n l yi nt h ed i r e c ti o n i z a t i o n p r o c e s s ，b u ta l s oi nt h ec h 姆e x c h a n g el n v c e s s m e a n w h i l e , a 删t h e o r ym o d e l , b a s e do i lt h ec l a s s i c a lo v e r - t h e - b a r r i e rm o d e li sp e r f o r m e d , w h i c ha i m st oi n c l u d et h e i o n i z a t i o np r o c e s s t h ec o m p a r i s o nb e t w e f f lt h ed i f f e r e n te x p e r i m e n t a lv a l u e sa n dt h et h e o r e t i c a l c a l c u l a t i o ns h o w saq u a l i t a t i v ea g r e e m e n t , i np a r t i c u l a r s h o w i n gam a x i l n u l n o c c u r r i n g 缸a b o u t2 5 0k e v a m u 原创性声明 本人郑重声明：本人所呈交的学位论文，是在导师的指导下独立 进行研究所取得的成果。学位论文中凡引用他人已经发表或未发表的 成果、数据、观点等，均已明确注明出处。除文中已经注明引用的内 容外，不包含任何其他个人或集体已经发表或撰写过的科研成果。对 本文的研究成果做出重要贡献的个人和集体，均已在文中以明确方式 标明。 本声明的法律责任由本人承担。 文作者签名： 邵钊雉日期：劲衍f 月纠日 关与学位论文使用授权的声明 本人在导师指导下所完成的论文及相关的职务作品，知识产权归 属兰州大学本人完全了解兰州大学有关保存、使用学位论文的规定， 同意学校保存或向国家有关部门或机构送交论文的纸质版和电子版， 允许论文被查阅和借阅；芩人授权兰州大学可以将本学位论文的全部 或部分内容编入有关数据库进行检索，可以采用任何复制手段保存和 汇编本学位论文本人离校后发表、使用学位论文或与该论文直接相 关的学术论文或成果时，第一署名单位仍然为兰州大学保密论文在 解密后应遵守此规定 论文作者签名： 邵动向童 日 期：刎7 年5 s ；7 日 导师签名：呷等怄旌日期：棚。7 年f 月户日 第一章引言 离子一原子碰撞物理学是利用离子与原予相互作用，通过测量碰撞产物的状 态( 如散射离子电荷态和角分布、出射电子的动量和角分布、反冲离子的电荷态 等) 及碰撞产物状态之间的相关性( 如一定电荷态的散射离子所对应的反冲离子 电荷态分布等) 来研究碰撞机制的- - f 学科，它是原子物理领域的一个重要分支 “1 通过对离子一原子碰撞过程的研究，可以了解原子内部电子结构、电子相互 作用的信息，以及随着外界条件的变化原子结构状态变化的信息。离子一原子碰 撞过程涉及到多体相互作用，即入射离子与靶原子的原子核及核外电子的相互作 用它对基础物理学的研究具有重要的意义嘲。 离子一原子碰撞过程研究在原子、分子物理学中占有重要地位，并对相关领 域学科的研究提供了重要的依据：测量碰撞的各个反应道的产物及截面数据对于 天体物理、重离子物理、受控核聚变、材料科学、离子加速器技术、激光技术及 辐射生物学等许多研究领域都有十分重要的意义仇“ 当电荷态为g 的入射离子彳”与靶原子发生碰撞时，可以使靶原子发生r 重 电离，同时入射离子可以从靶原子俘获k 个电子，反应方程式描述如下： 彳g + + b 斗a e q - k ，+ + b + + 一一t ) e 一( 1 - 1 ) 上式表示的反应中，入射离子俘获了k 个电子而成为末态散射离子矗”，靶 原子失去了r 个电子成为旷，即反冲离子，碰撞体系中发射的电子数为丘唰。 随k 和r 的取值的不同，可以对应以下三种过程： ( 1 ) k = 0 ，r ) 0直接电离 ( 2 ) r = k 0纯电子俘获。 ( 3 ) r ) k ) 0转移电离( 入射离子俘获k 个电子的同时，靶原子出射( r - k ) 个电子) 对于整个碰撞系统，究竟发生哪些反应过程，以及发生这些反应过程的几率 与入射离子的种类、电荷态、能量，以及靶原子的状态有密切关系。 离子与原予碰撞反应的早期研究中，一般是用质子和。【离子与t t 、1 t ：、t i e 、a r 、 n 2 、n e 等气体发生碰撞，主要研究入射离子引起的直接电离和入射离子俘获单个 电子的过程，并对单电子俘获机制进行了探索峨。”1 ，积累了丰富的单电子过程 的实验数据。低电荷态重离子与原子碰撞反应中的电荷转移研究也逐渐增多“ 1 2 】 0 在上世纪八十年代中期，c o c k e “”和m u e l l e r m l 等人相继发展了离子与原子碰 撞符合实验研究技术，它克服了早期实验方法的不足，在确定散射离子电荷态的 同时，采用飞行时间技术也确定了反冲离子末电荷态，散射离子采用离子探测器 c e m 逐个进行探测。许多研究小组在入射离子能量为0 1 m e y u 到几百m e v u 的 范围研究了离子与h e 原子碰撞过程，这些研究主要集中在h e 原子双重电离的机 制上，对高能离子与原子碰撞中的多重电离机制也进行了积极探索“”。 在实验技术蓬勃发展的同时，理论研究工作在处理裸离子与h 原子的碰撞方 面取得了很大进展， 在入射离子速度巧远大于靶原子中相关电子的速度时， 直接库仑激发是靶原子电离的主要因素，微扰理论对离子引起的单重电离机制能 够进行很好地描述这些理论包括半经典近似s c a ( s e m i c l a s s i c a l a p p r o x i m a t i o n ) d s , l e 平面波玻恩近似p w b a ( p l a n e w a v eb o r n a p p r o x i m a t i o n ) ， 两体碰撞近似b e a ( b i n a r ye n c o u n t e ra p p r o x i m a t i o n ) 2 1 1 冲击近似i ( i m p u l s e a p p r o x i m a t i o n ) 侧，e c p s s r ( 经能损、库仑偏转、相对论修正的定态微扰理论 p s s ) 嗡州和o b k 模型( o p p e n h e i m e r ，b r i n k m a na n dk r a m e r s ) 嘲等。 在对单次电离进行了广泛深入地研究之后，随着实验技术的不断提高，靶原 予的多重电离过程成为离子原予碰撞领域研究的重点。多重电离的研究远比单重 电离的研究困难得多。由于多重电离发生的几率远小于单重电离的几率，所以要 求的实验技术和方法就比较复杂，实验的精度要求也较高；而理论上碰撞过程涉 及到靶原子两个以上电子的跃迁，碰撞过程中电子一电子之间的关联作用变得很 重要，所以基于独立粒子模型i p m t m 的一级近似不再适用。这些尚未解决的问题 就会给理论处理多重电离过程造成很大的难度，但也为研究电子关联及多体相互 作用提供了机会 然而，多重电离理论必须考虑原子中电子之间的关联相互作用，理论模型都 处于发展阶段，其适用范围有限。r u s s e k 发展了处理高能碰撞中靶原子电离的 统计模型田1 ，该模型完全忽略了靶原子中电子之间的关联相互作用。目前处理多 重电离经常采用的是多体经典轨道蒙特卡罗理论n c t m c ( n b o d yc l a s s i c a l 2 t r a j e c t o r ym o n t ec a r l o ) ”“，它是一种完全经典的理论。可以用来处理各种 类型的离子一原子碰撞过程，计算直接单电离和多重电离截面、入射离子的单电 子和多电子俘获截面等。不过它把入射离子看成是一个没有内部结构的点电荷， 也没有考虑电子关联相互作用，因此计算结果与实验值存在一定的歧离嘲。因此， 这些理论都需要进一步深入和发展。 对多重电离的实验研究在中高能区主要集中在研究h e 原子的直接单电离和 双重电离过程。h e 原子是能够发生多重电离过程的最简单的靶原子，核外只有 两个电子，而且不存在内壳电离后伴随发生的a u g e r 跃迁过程，实验测得的双重 电离截面可以反映h e 原子中电子一电子关联的物理信息。m c g u i r e b 3 1 在研究h e 的多重电离过程中提出，h e 的多重电离可以用两种机制描述：在入射离子能量 较高时，入射离子穿过靶原子区域时间很短，使得h e 的第一个电子在与入射离 子直接作用下电离，而另一个电子则不受入射离子影响，由于第一个电子的出射， 电子之间原有的关联突然被破坏，原子将在很短的时间内进行状态重组，使 得第二个电子在短时间内等效于处在类h 原子的激发态，受到很小的扰动就有可 能成为自由电子，这种过程成为单步过程( s i n g l e - s t e p ) ，g c g u i r e 用 “s h a k e - o f f “卅模型来描述单步过程单步过程的多重电离截面随入射离子能 量和电荷态的变化规律与直接单电离截面的变化规律相同，即正比于k ，1 ，r ，。v 和q 分别是入射离子速度和电荷态。在入射离子能量较低时，就有足够的时间使 得h e 原子的两个电子分别与入射离子发生两次单独的碰撞而电离，这种过程称 为两步过程( t w o s t e p - i i ) 两步过程的多重电离截面正比于( q v ) 4 k n u d s e n t 3 5 认为存在另一种两步过程( t w o - s t e p - i ) 即入射离子首先与靶原子 一个电子作用使其电离，该电子在离开靶原子区域的时间内与第二个电子使其电 离。 当入射离子速度极高时，碰撞过程中靶原子可以认为是准静态的，碰撞持续 时间短，入射离子与h e 原子两个电子发生两次直接相互作用的几率极小，这时 的双重电离由纯的s h a k e o f f 机制产生。k n u d s e n t 嘲用快速全裸离子入射研究了 h e 的双重电离，对于h e 的双、单重电离截面比r ，拟合一个半经验公式，从该 公式得到了s h a k e o f f 极限为r = 2 2 0 x l o - 3 。b e r g 啪1 用6 0 、1 2 0 和2 4 0 m e v u ”离 子入射研究h e 的多重电离的结果表明，即使对如此高的碰撞速度，s h a k e - o f f 极限仍未达到。h a u g e n m l 在研究等速电子和质子入射引起h e 的双重电离时发现， 虽然等速的电子和质子在高速入射时靶的单次电离截面相同的结果早已被实验 所证实，但是他们观察到在入射速度矿* 1 5 v o ( v o 是波尔速度) 时，电子入射 产生的双重电离截面比质子入射时大两倍，在y 4 0 v o 时，二者才趋于相等 m c g u i r e j 用s h a k e o f f 和t w o s t e p 机制共同作用时的干涉效应来解释这一现 象，他认为干涉项中出现q ，由于电子与质子电荷符号不同，导致电子产生的截 面较大。为了研究这一现象中入射离子质量的作用，a n d e r s e n 啪i 等人用等速质子 与反质子入射研究了h e 、n e 、a r 的多重电离，发现反质子产生的双重电离截面 均比质子产生的小。从而排除了入射离子质量造成这种差异的可能性。r e a d i n g 和f o r d t ”j 用强迫冲击近似法f i l 4 ( f o r c e di m p u l s em e t h o d ) 计算得到了反质子与 质子入射时双重电离截面的差异，但计算值比实验值小 同时，在低能区，对多重电离的研究主要集中在多电子转移过程的研究。 m u l l e r 叭1 和k l i n g e r 最早开始了多电子转移过程的研究，他们用低能( 5 l o - i c 一) ：( 2 ) 俘获截面基本不随入射离子能量发生变化；( 3 ) 截面随靶原子核 电荷数z 的增大而增大c o c k e 和s a l z b o r n 叫等利用符合技术，在实验中同时 测量靶与入射离子电荷态的变化，他们的研究也发现多电子俘获总截面在低能区 与入射离子能量基本无关。根据多电子转移过程的这一特点，理论工作者在这一 能区用静态模型来近似处理碰撞反应的动态物理过程。基于这种近似。b o h r 和 l i n d h a r d t t “j 首先用静态的过垒模型来描述单电子转移过程，对单电子俘获取得 了很好的结果。b a r a n y t 。l 在此基础上提出经典过垒模型c b m ( c l a s s i c a l o v e r b a r r i e r m o d e l ) ，对多电子转移进行了描述，可以得到电子俘获的总截面。 n i e h a u s 脚1 对经典过垒模型又进行了进一步的改进，提出多电子序列分子化的物 理图象。从经典角度对碰撞中的多电子俘获进行了描述，理论结果与实验符合的 比较好。 关于电子转移方面的研究目前也不充分。对于低能裸核与h 原子碰撞， l a n d a o z e n e r 模型、隧道模型和经典衰变模型对单电子俘获都能给出末态n ，1 4 的布居细节，但是只能在总截面上和实验进行比较，基于半经典耦合道方法的理 论计算与靶原子z 墨，也就是说只要电子能够过垒就能被 俘获，单电子俘获截面是：吒= 万砰，是一个常数。 当入射离子速度大到一定程度时( 一般是一个b o h r 速度左右) ，是 碍，只有 过垒发生在俘获半径置之内时，电子被俘获。单电子俘获截面：吒= j r 霹f 由于电子过垒不是瞬间完成的，是一个逐步的过程，所以用，因子描述过垒发生 在是内的几率。厂：导，碰撞时间与电子轨道周期的比值，是轨道 v ” 电子的速度与半径。 b o h r 模型是一个从物理图象出发的近似模型，它给出：在低能区，单电子 俘获截面和入射离子速度无关；在中低能区，单电子俘获截面随入射离子速度呈 现，的快速下降。这两点定性的和实验事实相符 2 3 分子库仑过垒模型 2 3 1 过垒模型( o v e rb a r r i e rm o d e l ) 1 9 8 5 年，b a r n a y 等人哪将b o h r - l i n d h a r d t 模型推广到多电子俘获过程， 多电子体系仍采用独立粒子模型描述，并认为电子在原子中的束缚能就是逐个被 电离的电离能，靶中第一个电子被俘获的条件是b o h r - l i n d h a r d t 条件。入射离 子与靶原子继续接近，核间库仑势垒继续降低。当势垒高度与第二个电子的能量 1 0 ( 第二电子能加上一级s t a r k 能量修正) 相等时，即达到第二个电子被俘获的条 件。继续接近，可达到第三个，四个，电子被俘获的条件。 对于k 个电子，其束缚能为一，露一l i a ，为了适用于非全裸离子入射，将核 问库仑势垒用入射离子电荷态表示， k 一古( 雨+ 厕2 ( 2 3 1 ) 其中口表示以被俘获的k _ 1 个电子对第k 个电子的屏蔽。b a r n a y 等人认为 是完全屏蔽，即口= k 一1 由此得第k 。个电子俘获条件： 一厶一警= 一去( 而+ 雨2 根据这一物理图象，f + 离子入射从靶原子b 中俘获一个， 电子的截面可表示为： 吼= 砥霹一霹) 吼= 万( 震；一是；) 2 3 2 分子库仑过垒模型( m c b m ) ( 2 3 2 ) 二个，多个 ( 2 3 2 ) n i e h a u s 进一步发展了更为详尽的经典过垒模型，即分子过垒模型i l c 蹦m 他把每一个离子的轨道分为“y a yi n ”和。w a yo u t ”两部分。 在w a yi n 过程中，随着核间距r 的减小，核问库仑势垒逐渐降低，在r 。处 低于第一个电子束缚能，第一个电子被分子化，即这个电子开始在复合分子( b ) ” 的公共势阱中运动，而不是局限于靶原子的局部势阱中但并没有被俘获，而是 它们共有的势场中运动随r 的进一步减小，靶原子中的电子将逐个被分子化， 当r 减小到碰撞最接近距离心时，轨迹呈现转折点，设这时共有k 个电子被分子 化，即 置二+ l h e 直接双电离与直接单重电离截面比 e ( k e v a i n u )r 2 i 2 4 80 0 1 7 4 4 1 9 0 0 3 1 3 1 4 8 6 o 0 4 9 5 6 3 5 0 0 7 6 9 4 8 0 4o 0 8 5 4 3 9 9 3 0 0 9 9 7 5 1 2 0 0 1 0 1 3 4 附表2o l * - - h e 直接双电离与直接单重电离截面比 e ( k e v a m u )r 2 t 1 90 0 2 8 7 7 2 3 7 0 0 3 5 0 8 3 4 6 0 0 5 1 7 1 7 9 20 0 7 9 9 附表3c “- h e 直接双电离与直接单重电离截面比 e ( k e y a i n u )r 2 。 3 00 0 4 0 5 9 3 5 70 0 5 3 0 6 4 1 90 0 6 1 5 5 4 8 60 0 6 2 6 1 6 0 5 5 80 0 6 7 3 9 6 3 50 0 7 1 6 3 8 0 4o 0 8 0 1 2 9 9 30 0 8 1 1 8 1 2 00 0 9 0 7 3 1 4 30 1 0 0 8 1 1 6 80 1 0 5 5 9 1 9 50 1 0 5 0 6 2 2 3o 0 9 8 1 6 2 5 4 o 0 9 4 9 8 2 8 7 o 0 9 1 2 6 3 2 30 0 8 2 2 4 附表4 ( r - h e 直接双电离与直接单重电离截面比 e ( k e v a m u )r | 。 2 8 90 0 5 3 7 2 3 4 70 0 6 3 6 9 4 0 90 0 6 2 3 1 4 7 4o 0 7 1 1 6 6 2 4o 0 8 4 7 1 7 9 30 1 0 6 4 7 1 1 9o 1 1 9 4 8 1 4 1 70 1 2 7 8 8 1 9 3 5 0 1 1 1 2 4 。 2 5 2 90 1 0 4 6 1 附表5c 3 * - h e 直接双电离与直接单重电离截面比 e ( k e y a i n u )r 2 i 7 1 70 0 6 2 0 8 8 0 40 0 7 1 l 8 9 60 0 7 8 5 3 9 9 3o 0 8 6 4 9 1 2 0 0 0 8 8 6 1 1 4 3o 1 1 1 9 6 1 6 8o 1 1 5 6 7 1 9 5o 1 1 4 6 1 2 2 3 0 1 0 6 1 2 2 5 40 0 8 7 5 5 2 8 7 。0 0 9 1 7 9 3 2 20 0 8 7 0 2 3 5 80 0 7 6 4 1 附表6o “- h e 直接双电离与直接单重电离截面比 e ( k e v a s u )r n 1 1 90 0 7 8 4 5 1 4 1 70 ，0 8 0 4 5 1 6 6 5 o 1 0 6 1 2 2 2 2 2o 0 9 4 4 9 2 5 30 0 8 4 3 1 2 8 5 7 0 0 8 0 9 9 附表7c - h e 转移电离与单俘获截面比 e ( k e v a m u )如， 1 7 9o 0 0 4 5 8 2 0 10 0 0 6 6 3 2 4 80 0 0 9 8 7 3 00 0 1 1 1 4 3 5 70 0 1 7 9 9 4 1 90 0 2 3 6 6 4 8 6 0 0 3 2 3 1 6 3 50 0 5 8 3 7 8 0 40 0 8 7 5 5 9 9 30 1 0 0 2 8 1 2 00 1 5 1 7 5 附表80 1 + _ h e 转移电离与单俘获截面比 e ( k e v a m u )r 2 1 4 7o 0 1 2 5 7 1 90 0 1 2 2 5 2 3 80 0 1 2 1 9 3 4 60 0 2 2 5 6 4 7 5o 0 5 6 8 3 6 2 40 0 7 6 8 7 7 9 3 0 1 1 3 5 2 附表9c 屯 h e 转移电离与单俘获截面比 e ( k e v a i n u ) r “ i 3 00 0 2 2 1 8 3 5 70 0 2 6 4 1 90 0 3 5 3 4 4 8 60 0 4 9 9 8 5 5 80 0 6 2 6 1 6 3 5o 0 7 9 0 6 8 0 4o 1 2 0 4 5 9 9 3 0 1 5 2 8 1 1 2 00 1 7 3 5 1 1 4 30 2 1 2 2 4 1 6 8 0 2 3 2 9 3 1 9 50 2 3 3 4 6 2 2 30 2 5 3 6 3 ，2 5 40 2 6 9 0 1 2 8 70 2 7 1 6 7 附表1 0 旷- h e 转移电离与单俘获截面比 e ( k e v a m u ) r 2 i 2 8 90 0 3 2 1 8 3 4 70 0 3 5 4 5 4 0 90 0 4 4 6 2 4 7 4 0 0 5 5 0 1 6 2 40 1 0 3 9 8 7 9 30 1 3 4 4 9 9 8 10 1 9 4 1 6 1 1 9 1 0 2 2 8 7 1 1 4 1 80 2 5 2 4 1 1 6 6 70 2 9 1 9 5 附表1 1p 一 h e 转移电离与单俘获截面比 e ( k e v a m u ) 7 1 70 0 7 5 8 8 8 0 40 1 0 6 6 5 8 9 60 1 1 0 9 9 9 3 0 1 3 9 0 2 1 2 00 1 6 6 6 1 1 4 30 2 4 5 1 4 1 6 80 2 5 4 1 6 1 9 5o 2 8 4 4 2 2 30 3 2 2 0 7 2 5 40 3 2 7 3 8 2 8 70 3 3 5 3 4 3 2 20 3 6 1 3 4 3 5 80 3 6 2 9 3 3 9 70 3 5 4 9 7 4 3 80 3 3 1 0 9 附表1 2d 匕 l i e 转移电离与单俘获截面比 e ( k e y a i n u )如i 6 2 50 0 9 3 3 7 7 9 3o 1 1 7 8 9 8 30 1 3 9 9 4 1 1 90 1 9 2 4 3 1 4 1 8 0 2 2 2 1 6 6 5 0 2 7 0 2 1 9 3 5 0 3 2 0 1 2 2 2 2 3 0 3 5 4 1 7 2 5 30 3 7 4 3 2 0 50 3 6 5 4 5 致谢 本论文是在陈熙萌教授的悉心指导下完成的。在e l 常的工作和学习中，感触 最深的是老师的渊博的学识和踏实的工作态度，每当我遇到困难时，老师他总能 耐心详细的给予指导。从老师的指导中，我对一些物理概念的理解更加清晰和直 接，对实验中遇到的问题也能自己尝试去解决。在生活中，老师也给予我很多的 关心和帮助。值此论文完成之际，我衷心地向老师表达一下内心的感激之情。祝 愿老师身体健康、和祥如意。 同时，也要衷心地感谢刘兆远老师非常感谢刘老师在实验过程中的指导和 在理论模型建立过程中的讨论他那严谨的工作作风、清晰的物理思路和渊博的 知识给了我很大的帮助和启发也祝愿刘老师身体健康。 总之，在这几年的工作中，在老师们的帮助下，我渐渐认识到作为一个实验 工作者，清晰的物理图像和良好的实践能力是必须的，同时还应当具有严谨求实 的工作态度，努力的通过实验去反映物理实在。 并且感谢近代物理研究所的蔡晓红研究员、杨治虎研究员和于得洋博士提供 实验束流线和电子学设备，和在实验具体问题上的帮助和讨论。感谢串列实验室 的陈子纯老师和李兰亭老师的辛勤工作并提供实验束流。 在实验开展及数据处理和结果分析的过程中，丁宝卫老师、付宏斌老师、崔 莹、鲁彦霞、张红强等同学也给予了很大的帮助，对此我表示感谢在实验过程 中，还得到了高志民、刘玉文、杜娟、陈林、何子峰、孙光智等同学的大力协助， 我在此表示感谢。 发表的论文 ( 1 ) j x s h a ox m c h e ne ta 1 ：d o u b l e - t os i n g l e i o n i z a t i o nr a t i o so f h e l i u mc o l l i d i n g w i t hl o w - t oi n t e r m e d i a t e - v e l o c i t yc h a r g e di o n s ； p u b l i s h e di n ：p h y s i c a lr e v i e w v o l7 5 ，0 1 2 7 0 1 ( 2 0 0 7 ) ( 2 ) x m c h e n , j x s h a oe ta 1 ；k - s h e l li o n i z a t i o nc r o s ss e c t i o no f a l u m i n i u m i n d u c e db yl o w - e n e r g yh i g h l yc h a r g e da r g o n i o n ； p u b l i s h e di n ：e u r o p e a np h y s i c a lj o u r n a ld ，v o l4 1 ，2 8 1 ( 2 0 0 7 ) o ) j x s h a ox m c h e r te ta 1 ；d o u b l e - t os i n g l e - i o n i z a t i o nr a t i o so f h e l i u m b o m b a r d e db yl o w - t oi n t e r m e d i a t e - v e l o c i t yc q + ，o q + 忙l 3 ) i o n s ； p u b l i s h e di n ：n u c l e a ri n s t r u m e n t sa n dm e t h o d si np h y s i c a lr e s e a r c hb ，i n p r e s s ( 4 ) x m c h e t hj d u , j x s h a oe ta 1 ；l s h e l lx - r a yy i e l d sa n dp r o d u c t i o nc r o s s 3 e c 吐so f m o l y b d e n u mi n d u c e db yl o we n e r g yh i g h l yc h a r g e da r g o n i o n s ； p u b l i s h e di n ：p h y s i c as c r i p t a , a c c e p t e d ( 5 ) c h e r t1 i n , c h e l ax i m e n