超强磁场下电子气体性质.ppt

超强磁场下电子气体性质和磁星的X 射线光度 彭秋和 南京大学天文系 问题 1 大多数中子星观测到的1011 1013高斯的强磁场的物理原因 2 磁星 1014 1015gauss 的物理本质 3 磁星高X 射线光度 4 磁星的活动性 x 射线耀斑 Flare x 射线短爆发 Burst 短时标 我们已有的工作背景 我们计算发现 中子星观测到的1011 1013高斯的强磁场实质上来源于中子星内超相对论强简并电子气体的Pauli顺磁磁矩产生的诱导磁场 中子反常磁矩 电子磁矩 Qiu hePengandHaoTong 2007 ThePhysicsofStrongmagneticfieldsinneutronstars Mon Not R Astron Soc 378 159 162 2007 我们计算发现 磁星超强磁场来自在原有本底 包括电子Pauli顺磁磁化 磁场下 各向异性中子超流体3P2中子Cooper对的顺磁磁化现象 ProceedingsofScience NucleusinCosmos X 2008 189 问题 1 磁星的高x 射线光度 本文探讨的问题2 某些磁星的x 射线耀斑 Landauquantization n 0 n 1 n 4 n 3 n 2 n 5 n 6 pz p Landau柱面 Theoverwhelmingmajorityofneutronscongregatesinthelowestlevelsn 0orn 1 when TheLandaucolumnisaverylongcylinderalongthemagneticfiled butitisverynarrow Theradiusofitscrosssectionisp Morethemagneticfiledis morelongandmorenarrowtheLandaucolumnis p pz 超强磁场下EF e 将明显增高 WhatistherelationofEF e withB 根据Pauli原理 在完全简并状态下 单位体积内所有可能的微观状态数密度等于物质中电子数密度 由此估算EF e 同B的关系 主要思路 在磁场下的Landau理论 非相对论 求解在磁场下非相对论Schr dinger方程的结论 Landau Lifshitz 112 pp 458 460 1 在均匀磁场下自由电子的能量为 Landau能级 2 沿磁场方向动量在pz pz dpz间隔内电子气体可能的微观状态数目为 推导过程中利用了非相对论回旋运动方程的解 磁场下电子的非相对论回旋频率 Larmor频率 B 垂直于磁场方向电子的能量为量子化的 n为量子数 为电子自旋 在相对论情形下 上述两个结论都需修改 在强磁场下Landau能级能量的相对论表达式 n quantumnumberoftheLandauenergyleveln 0 1 2 3 当n 0时 只有 1 电子Bohr磁矩 强磁场下Landau能级是量子化的 中子星和白矮星内电子高度简并状态情形 电子气体的Fermi能远远超过电子的静止能量 EF mec2 通过求解磁场下相对论的Dirac方程 在相对论情形下 包括超强磁场 的Landau能级为 遇到的困难 在磁星超强磁场情形 Landau能级的非相对论理论中关于电子气体的微观状态数目的推论 Landau Lifshitz教科书上 p 460 的第二个结论 需要修正 原书中关于电子气体的微观状态数目的推导过程中利用了非相对论电子回旋运动 回旋频率为 h 2 B的解 统计权重 关于微观状态数目 问题 在非相对论的Landau理论中 沿磁场方向动量在pz pz dpz间隔内 单位体积内电子气体可能的微观状态数目为 如果把它用于计算中子星内几乎完全简并电子气体的可能的微观状态数目 就会导出同前述物理图像完全矛盾的错误结论 理由如下 我们按照统计物理的常规方法计算中子星内单位体积内电子气体可能的微观状态数目为 Landau Lifshitz 112 p 460 错误推论及其原因 按照Pauli不相容原理 在完全简并的电子气体内 单位体积内电子可能的微观状态数目就等于电子的数密度 其中Ye为电子丰度 5 8 为物质质量密度 这个结论同前述 磁场愈强 Landau柱面愈狭长 在确定的电子数密度条件下 Fermi能量 沿磁场方向的动能 愈高 合理分析图象完全相反 原因 当磁场强度 时 利用非相对论电子回旋运动的解获得的Landau推论不再适用 需要重新讨论 教科书中方法 在某些统计物理教科书中 采用如下方法来计算统计权重 在沿磁场方向动量在pz pz dpz间隔内 单位体积内电子气体可能的微观状态数目为 n n 1 这个结果同非相对论情形Landau的结论完全一样 我们前面己经指出 它将导致在超强磁场下的错误推论 如果我们认真地推敲就会发现 上述方法实质上是把动量空间中位于能级n n 1之间的Landau园环面全都归属于能于能级n 1 这相应于垂直于磁场方向的动量 或能量 连续变化 在超强磁场下 这同Landau能级量子化的观念是不一致的 因此 我们认为 这种方法不适用于超强磁场 即相对论情形 需要另尋方法 我们的处理方法 单位体积内在强磁场下总的能级占有状态数目为 我们引入Dirac的 函数 按照统计物理方法 在6维相空间中的微观状态数目为 其中 g n 为能级n的统计权重 统计权重 我们不清楚g n 随能级量子数n的具体表达式 作为初步探讨 我们采用一种唯象模型 假定 我们这种猜测的理由如下 类似于原子中电子能级或原子核能级 如果不考虑Pauli原理的限制 能级愈高 该激发能级上粒子的本均寿命就愈短 相应的能级宽度就愈宽 在该激发能级附近的微观状态数目就愈多 或能级密度愈大 当电子气体过渡到处于强简并状态下时 我们假定这种性质不会改变 以后我们将通过己知的信息和观测统计结果来估算系数g1和指数 总的能级占有状态数目 超强磁场下单位体积内电子的能级状态总数量 其中I 为一个具体数值 在超强磁场下 电子气体的能级态密度为 磁场愈强 电子气体的能级态密度愈下降 单位体积内电子的能级状态总数量为 PrincipleofPauli sincompatibility Pauli不相容原理 Thetotalnumberstates perunitevolume occupiedbytheelectronsinthecompletedegenerateelectrongasshouldbeequaltothenumberdensityoftheelectrons 电子的Fermi能同磁场的关系 几种简单模型 我们讨论三种简单模型 1 0 2 0 5 3 1 0 在中子星内部 在磁场不太强时 通常采取 1 0 电子的Fermi能同磁场的关系 0 2 模型 0 5 在中子星内部 在磁场不太强时 通常采取 电子的Fermi能同磁场的关系 0 5 2 模型 1 0 在中子星内部 在磁场不太强时 通常采取 电子的Fermi能同磁场的关系 1 0 释放的总热能 3P2Cooper对崩溃瓦解后 平均每个出射中子的能量为 它们转变为热能 当所有3P2Cooper对都被上述过程拆散时 总共释放的热能总量为 磁星的活动性持续时间 AXPs的x 光度 可维持 107 108yr PhaseOscillation Afterwards Revivetothepreviousstatejustbeforeformationofthe3P2neutronsuperfluid PhaseOscillation Questions Detailprocess Therateoftheprocess Timescale 2 Whatistherealmaximummagneticfieldofthemagnetars Howlongistheperiodofoscillationabove 4 Howtocomparewithobservationaldata 5 EstimatingtheappearancefrequencyofAXPandSGR V正在进行的深入研究 关于磁星 13颗 的有关统计关系 仝号 2010年 2 超强磁场下质子的电子俘获率与磁星高X 光度的理论计算 高志福 2010年 3 磁星Flare与Burst的活动性 1 彭秋和 2010 中子星内3P2中子超流涡旋的磁偶极辐射的加热机制与3P2中子超流体A相 B相震荡触发脉冲星的Glitch2 内部超流体带动中子星壳层物质突然加快引起物质较差自转 导致磁力线扭曲和磁重联将磁能释放转化为突然能量释放引起磁星Flare与Burst的活动性 正在构思的探讨中 中子星 脉冲星 的主要疑难问题 1 高速中子星的物理原因 2003 2 中子星强磁场 1011 13gauss 的起源 2006 3 磁星 1014 15gauss 及其活动性的物理本质 2009 2010 4 年轻脉冲星周期突变 Glitch 现象的物理本质 201