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第一章热力学第一定律 本章内容 1 1热力学概论 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 1 2热力学的一些基本概念 1 3热力学第一定律 1 4功与过程 1 5热与焓 1 7热化学 1 8Hess定律 1 9几种热效应 1 10反应热与温度的关系 Kirchhoff定律 1 11新陈代谢与热力学 2 学习要求 化学热力学的基本概念及公式 热力学第一定律及应用 U 热化学 掌握 3 1 1热力学概论 Introductionofthermodynamics 4 1 1热力学概论 热力学 thermodynamics 研究宏观体系在能量相互转化过程中所遵循的规律的科学 化学热力学 chemicalthermodynamics 将热力学中的基本原理用于研究化学现象及其与化学密切相关的物理现象 1 热力学的基本内容 研究对象 大量粒子组成的宏观体系 研究结论 大量粒子的平均行为 具有统计意义 Introductionofthermodynamics 5 化学热力学 热力学的基本定律 第一定律 第零定律 第二定律 第三定律 计算变化中的热效应 定义温度 规定熵的数值 解决变化中的方向和限度问题 热力学 平衡态热力学 非平衡态热力学 耗散结构理论 6 研究方法 演绎的方法 在经验定律的基础上 得出一般性的规律 高度的普适性和可靠性 局限性 只考虑平衡问题 考虑变化前后的净结果 但不考虑物质的微观结构和反应机理 能判断变化能否发生以及进行到什么程度 但不考虑变化所需要的时间 2 热力学的方法和局限性 1 1热力学概论 Introductionofthermodynamics 7 热力学第零定律 zerolawofthermodynamics 小插曲 8 热平衡或第零定律 温度的概念 A和B分别与C达成热平衡 则A和B也处于热平衡 当A和B达成热平衡时 它们具有相同的温度 由此产生了温度计 C相当于起了温度计的作用 热力学第零定律 zerolawofthermodynamics 9 1 2热力学的基本概念 Basicconceptsofthermodynamics 10 1 体系与环境 systemandsurroundings 1 2热力学的基本概念 Basicconceptsofthermodynamics 环境 系统 体系 系统 被划定的研究对象 环境 系统之外与系统密切相关 有相互作用或影响所能及的部分 界面 可以是实际的 也可以是想象的 11 系统分类 敞开体系 Opensystem 有物质交换 有能量交换封闭体系 Closedsystem 无物质交换 有能量交换隔离体系 Isolatedsystem 无物质交换 无能量交换 Basicconceptsofthermodynamics 1 2热力学的基本概念 12 环境 大环境 系统分类 敞开体系封闭体系隔离体系 Basicconceptsofthermodynamics 1 2热力学的基本概念 13 小练习全封闭 外墙又绝热的房间内 有电源和一台正在工作的冰箱 冰箱为体系 冰箱和电源为体系 封闭系统 封闭系统 Basicconceptsofthermodynamics 1 2热力学的基本概念 14 1 热力学平衡态 thermodynamicequilibriumstate 体系内各相本身的所有宏观性质均匀 不随时间改变的状态 热力学平衡 热平衡 thermalequilibrium 力平衡 mechanicalequilibrium 相平衡 phaseequilibrium 物质平衡化学平衡 chemicalequilibrium 2 热力学状态和状态函数 体系各部分温度相等 体系内无宏观的热量流动 体系各部分压力相等 各部分间无不平衡的力存在 物质在各相间分布达到平衡 各相间没有物质的净转移 各物质之间的化学反应达到平衡 体系的组成和数量不随时间而改变 15 1 2热力学的基本概念 2 热力学非平衡态处于非平衡态的体系 各部分的宏观物理量不相等 但若其状态不随时间而改变 称此体系为定态 定态属于非平衡态 16 生物体处于平衡态 生物体新陈代谢的停止 即死亡 生物体处于什么态 生物体在发展的某个阶段可能处于一个宏观 不变 的状态 但生物体内必然进行着新陈代谢 因此可以说生物体处于某个定态 17 3 系统的性质 热力学变量 thermodynamicvariable 广度性质 extensiveproperties 强度性质 intensiveproperties 又称为容量性质 它的数值与系统的物质的量成正比 举例 体积 质量 熵 热力学能 数值取决于系统自身的特点 与系统的数量无关举例 温度 压力 密度 粘度 折光率 有加和性 无加和性 Basicconceptsofthermodynamics 1 2热力学的基本概念 18 4 状态函数 statefunction 数值仅取决于系统所处的状态的物理量 特性 异途同归 值变相等 状态函数在数学上具有全微分的性质 周而复始 数值还原 Basicconceptsofthermodynamics 1 2热力学的基本概念 19 Z f x y 状态函数是状态的单值函数 状态函数的集合 和 差 积 商 也是状态函数 1 2热力学的基本概念 20 经验 对于纯物质单相体系 只考虑体积功的情况下 要确定状态 只需要三个物理量 T p n 如 理想气体状态方程 PV nRT 1 2热力学的基本概念 21 判断 1 状态给定后 状态函数就有一定的值 反之亦然 2 状态函数改变后 状态一定改变 3 状态改变后 状态函数一定都变 对 对 错 Basicconceptsofthermodynamics 若外界条件不变 即状态给定后 所有的状态函数都有一定的数值 当某一个或某几个状态函数发生变化时 状态一定改变 反之 当状态给定后 状态函数中一定有某一个或某几个发生变化 而不一定是全部的状态函数都发生变化 解释 1 2热力学的基本概念 22 过程 从始态到终态的具体步骤称为途径 在一定的环境条件下 系统发生了一个从始态到终态的变化 称为系统发生了一个热力学过程 途径 3 过程与途径 processandpath 1 2热力学的基本概念 Basicconceptsofthermodynamics 如 化学变化过程 相变过程 PVT变化过程 23 等压过程 等容过程 循环过程 绝热过程 变化过程 常见的变化过程有 等温过程 1 2热力学的基本概念 Basicconceptsofthermodynamics T1 T2 Tsur p1 p2 psur V1 V2 恒温过程 Tsys Tsur 恒压过程 psys psur Q 0 24 1 3热力学第一定律 Firstlawofthermodynamics 25 自然界的一切物质都具有能量 能量有各种不同形式 能够从一种形式转化为另一种形式 但在转化过程中 能量的总值不变 能量守恒定律 1 3热力学第一定律 到1850年 科学界公认能量守恒定律是自然界的普遍规律之一 能量守恒与转化定律可表述为 Firstlawofthermodynamics 26 系统总能量 E 通常有三部分组成 1 系统整体运动的动能 T 2 系统在外力场中的位能 V 3 热力学能 也称为内能 U 热力学中一般只考虑静止的系统 无整体运动 不考虑外力场的作用 所以只注意热力学能 1 3热力学第一定律 Firstlawofthermodynamics 27 1 热力学能U thermodynamicenergy 是组成体系的所有粒子的各种运动和相互作用的能量的总和 分子的平动能 转动能 振动能电子和核的能量分子之间相互作用的位能 热力学能是状态函数 用符号U表示 绝对值尚无法测定 只能求出它的变化值 1 3热力学第一定律 Firstlawofthermodynamics 28 若是n有定值的封闭系统 则对于微小变化 热力学能是状态函数 对于只含一种化合物的单相系统 经验证明 用p V T中的任意两个和物质的量n就能确定系统的状态 即 如果是 29 2 热 heat 热 系统吸热 Q 0 系统放热 Q 0 系统与环境之间因温差而传递的能量称热 Q Q的取号 热的本质是分子无规则运动强度的一种体现 1 3热力学第一定律 Firstlawofthermodynamics 30 3 功 work 系统与环境之间传递的除热以外的其他能量都称为功 用符号W表示 导致粒子作有序运动 环境对系统作功 W 0 系统对环境作功 W 0 W的取号 1 3热力学第一定律 Firstlawofthermodynamics 功可以分为膨胀功 或称体积功 We 和非膨胀功 Wf 热力学中一般不考虑非膨胀功 31 注意 Q和W的微小变化用符号而不能用表示 Q和W都不是状态函数 其数值与变化途径有关 32 4 热力学第一定律的数学表达式 设想系统由状态 1 变到状态 2 系统与环境的热交换为Q 功交换为W 则系统的热力学能的变化为 对于微小变化 热力学能的单位 U Q W 1 3热力学第一定律 Firstlawofthermodynamics 33 热力学第一定律是能量守恒与转化定律在热现象领域内所具有的特殊形式 说明热力学能 热和功之间可以相互转化 但总的能量不变 也可以表述为 第一类永动机是不可能制成的 热力学第一定律的文字表述 第一定律是人类经验的总结 1 3热力学第一定律 Firstlawofthermodynamics 34 系统吸热 系统放热 W 0 W 0 Q 0 系统 Q 0 对环境作功 对系统作功 U Q W U 0 U 0 热和功的取号与热力学能变化的关系 Firstlawofthermodynamics 1 3热力学第一定律 35 举例 1 如图 当电池放电后 选择不同的研究对象为研究体系 1 以水为系统 2 以电阻丝为系统 3 以水和电阻丝为系统 4 以电池和电阻丝为系统 5 以水 电池和电阻丝为系统 W 0 Q 0 U 0 W 0 Q 0 U 0 W 0 Q 0 U 0 W 0 Q 0 U 0 W 0 Q 0 U 0 Firstlawofthermodynamics 1 3热力学第一定律 36 举例 2 一封闭系统 当始终态确定后 a 若经历一个绝热过程 则W为定值 b 若经历一个等容过程 则Q有定值设Wf 0 对 对 3 在盛水槽中放置一个盛水的封闭试管 加热盛水槽的水使其达到沸点 试问试管中的水是否会沸腾 为什么 答 不会 欲使液体沸腾 必须有一个大于沸点的环境热源 Firstlawofthermodynamics 1 3热力学第一定律 37 举例 4 夏天将室内电冰箱门打开 接通电源紧闭门窗 设墙壁 门窗均不传热 能否使室内温度降低 何故 答 不能 该情况相当于一个绝热恒容系统 Q 0 We 0 根据 U Q We Wf Wf 环境对系统做电功 Wf 0故 U 0 室内气体温度升高 Firstlawofthermodynamics 1 3热力学第一定律 38 1 4功与过程 WorkandProcess 39 1 体积功在压力作用下 系统的体积变化时 系统反抗环境压力所作的功 1 4功与过程 WorkandProcess 40 设在定温下 一定量理想气体在活塞筒中克服外压 经4种不同途径 体积从V1膨胀到V2所作的功 1 自由膨胀 freeexpansion 2 等外压膨胀 pe保持不变 2 膨胀过程 1 4功与过程 WorkandProcess 41 2 一次等外压膨胀所作的功 阴影面积代表 系统所作功的绝对值如阴影面积所示 1 4功与过程 WorkandProcess 42 所作的功等于2次作功的加和 1 克服外压为 体积从膨胀到 2 克服外压为 体积从膨胀到 3 多次等外压膨胀所作的功 1 4功与过程 WorkandProcess 43 3 多次等外压膨胀所作的功 1 4功与过程 WorkandProcess 44 4 外压比内压小一个无穷小的值 外压相当于一杯水 水不断蒸发 这样的膨胀过程是无限缓慢的 每一步都接近于平衡态 所作的功为 对理想气体 1 4功与过程 WorkandProcess 45 始态 终态 4 外压比内压小一个无穷小的值 这种过程近似地可看作可逆过程 系统所作的功最大 1 4功与过程 WorkandProcess 46 膨胀过程压缩过程 功与变化的途径有关 47 在过程进行的每一瞬间 系统都接近于平衡状态 以致在任意选取的短时间dt内 状态参量在整个系统的各部分都有确定的值 整个过程可以看成是由一系列极接近平衡的状态所构成 这种过程称为准静态过程 准静态过程是一种理想过程 实际上是办不到的 2 准静态过程 guasi staticprocess 上例无限缓慢地压缩和无限缓慢地膨胀过程可近似看作为准静态过程 1 4功与过程 WorkandProcess 48 系统经过某一过程从状态 1 变到状态 2 之后 如果能使系统和环境都恢复到原来的状态而未留下任何永久性的变化 则该过程称为热力学可逆过程 否则为不可逆过程 irreversibleprocess 上述准静态膨胀过程若没有因摩擦等因素造成能量的耗散 可看作是一种可逆过程 可逆过程 液体在沸点时的蒸发 固体在熔点时的融化 3 可逆过程 reversibleprocess 1 4功与过程 WorkandProcess 49 可逆过程的特点 1 状态变化时推动力与阻力相差无限小 系统与环境始终无限接近于平衡态 3 系统变化一个循环后 系统和环境均恢复原态 变化过程中无任何耗散效应 4 等温可逆过程中 系统对环境做最大功 环境对系统做最小功 2 过程中的任何一个中间态都可以从正 逆两个方向到达 1 4功与过程 WorkandProcess 50 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity 51 等容热系统的变化是等容过程 与环境交换的热量称为为等容热 用Qv表示 热力学第一定律 dV 0 等容 则 We 0 设 Wf 0 不做非膨胀功 或 U QV 1 5焓与热熔 适用条件 封闭系统 等容过程 Wf 0 EnthalpyandHeatcapacity 52 2 等压热系统在等压过程 与环境交换的热量称为为等压热 用Qp表示 根据热力学第一定律 等压过程p1 p2 pe p 设 Wf 0 不做非膨胀功 移相得 定义 则有 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity 53 3 焓 enthalpy def 焓具有能量的单位 但没有确切的物理意义 焓是状态函数定义式中焓由状态函数组成 为什么要定义焓 为了使用方便 因为在等压 不做非膨胀功的条件下 焓变等于等压热效应 较容易测定 可用焓变求其它热力学函数的变化值 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity 54 1 公式适用于下列哪个过程 1 理想气体从100kPa反抗外压50kPa膨胀 2 在373 15K和大气压力下 水的两相达平衡H2O l H2O g 3 在等温等压下 电解水制备H2 g 4 给自行车打气 使车胎内的压力增加2倍 小练习 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity B 55 对于不发生相变和化学变化 不做非膨胀功的均相封闭系统 热容的定义是 热容单位 系统每升高1K时所吸收的热量 4 热容 heatcapacity 摩尔热容 定义1 Heatcapacity 1 5焓与热熔 56 定压热容 定容热容 摩尔定压热容 摩尔定容热容 定义2 定义3 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity 57 热容的性质 1 热容是系统的状态函数 2 纯物质的摩尔热容与系统的温度 压力有关 压力对热容的影响很小 通常情况下可忽略不计 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity 58 热容是温度的函数 热容与温度的函数关系因物质 物态和温度区间的不同而有不同的形式 式中是经验常数 由各种物质本身的特性决定 可从热力学数据表中查找 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity 59 5 相变过程体系在等温等压下聚集态发生时 总有热量交换 此时 热量的吸收与放出并不引起温度的改变 只是用来克服分子间的作用力 改变体系的状态 这种热量称为相变热 体系的相变热 摩尔相变热 物质的量 1 5焓与热熔 EnthalpyandHeatcapacity 60 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 Applicationofthefirstlawofthermodynamicsonidealgas 61 将两个容量相等的容器 放在水浴中 左球充满气体 右球为真空 图1 打开活塞 气体由左球冲入右球 达平衡 图2 1 Gay Lussac Joule实验 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 62 气体和水浴温度均未变 根据热力学第一定律 该过程的 系统没有对外做功 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 气体 63 低压气体在自由膨胀中温度不变 热力学能不变 从Gay Lussac Joule实验得到 对理想气体绝对正确 对实际气体 在自由膨胀中 仍有很小的变化 不过这种温度变化随起始压力降低而变小 分析 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 64 结论 理想气体的热力学能和焓仅是温度的函数 与体积和压力无关 从Joule实验得 设理想气体的热力学能是的函数 所以 因为 所以 证明 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 65 这就证明了理想气体的热力学能仅是温度的函数 与体积和压力无关 设理想气体的热力学能是的函数 可以证明 这有时称为Joule定律 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 66 根据焓的定义式 理想气体的焓也仅是温度的函数 与体积和压力无关 理想气体的等容热容和等压热容也仅是温度的函数 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 67 对于理想气体 在等容不做非膨胀功的条件下 对于理想气体 在等压不做非膨胀功的条件下 理想气体的和的计算 适用条件 无相变 无化学变化的任意条件 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 68 因为等容过程中 升高温度 系统所吸的热全部用来增加热力学能 而等压过程中 所吸的热除增加热力学能外 还要多吸一点热量用来对外做膨胀功 所以气体的Cp恒大于Cv 气体的Cp恒大于Cv 对于理想气体 2 理想气体的与之差 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 69 按照能量均分原理 在通常温度下 对于理想气体 单原子分子 双原子分子或线性多原子分子 非线性多原子分子 说明 理想气体的热容低温下为常数 高温下仍为温度T的函数 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 70 3 理想气体的绝热过程 adiabaticprocess 1 定义 体系的状态发生变化的过程中 系统与环境间无热的交换 但可以有功的交换 此时的体系为绝热体系 所发生的过程为绝热过程 可分为 绝热可逆过程绝热不可逆过程 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 71 根据热力学第一定律 这时 若系统对外作功 热力学能下降 系统温度必然降低 反之 则系统温度升高 因此绝热压缩 使系统温度升高 而绝热膨胀 可获得低温 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 72 理想气体在绝热可逆过程中 三者遵循的绝热可逆过程方程式可表示为 式中 均为常数 在推导这公式的过程中 引进了理想气体 绝热可逆过程和是与温度无关的常数等限制条件 2 绝热过程方程式 adiabaticprocessequation 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 73 在不做非膨胀功的绝热过程中 对于理想气体 代入上式 得 整理后得 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 74 对于理想气体 代入 A 式得 令 称为热容比 heatcapacityratio 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 75 对上式积分得 或写作 因为 代入上式得 因为 代入上式得 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 76 3 等温可逆与绝热可逆过程的比较 在p V T三维图上 兰色的是等温面 红色的是等容面 黄色的是等压面 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 77 3 等温可逆与绝热可逆过程的比较 对于理想气体等温可逆膨胀所作的功 绝热可逆膨胀所作的功 系统从A点等温可逆膨胀到B点 AB线下的面积就是等温可逆膨胀所作的功 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 78 如果同样从A点出发 作绝热可逆膨胀 使终态体积相同 则到达C点 显然 AC线下的面积小于AB线下的面积 C点的温度 压力也低于B点的温度 压力 AC线下的面积就是绝热可逆膨胀所作的功 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 79 从两种可逆膨胀曲面在pV面上的投影图看出 AB线斜率 AC线斜率 从A点出发 达到相同的终态体积 因为绝热过程靠消耗热力学能作功 要达到相同终态体积 温度和压力必定比B点低 等温可逆过程功 AB线下面积 大于绝热可逆过程功 AC线下面积 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 80 4 绝热功的求算 a 理想气体绝热可逆过程的功 所以 因为 1 6热力学第一定律对理想气体的应用 81 2 绝热状态变化过程的功 因为计算过程中未引入其它限制条件 所以该公式适用于定组成封闭系统的一般绝热过程 不一定是可逆过程 2 8热力学第一定律对理想气体的应用 82 例 273K 1 0MPa 0 01m3的He g 经 1 绝热可逆过程 2 绝热且外压恒定在100kPa的过程膨胀到末态压力为100kPa 分别求此二过程的Q W U和 H 解 He g n 4 403molT1 273Kp1 1 0 106PaV1 0 01m3 He e n 4 403molT2 P2 1 0 105PaV2 1 Q 0 可逆 2 Q 0p外 p2 83 1 84 不是可逆过程 不能用过程方程式 85 1 7热化学 Thermochemistry 86 1 反应热效应 等容热效应反应在等容下进行所产生的热效应为 如果不作非膨胀功 氧弹热量计中测定的是 等压热效应反应在等压下进行所产生的热效应为 如果不作非膨胀功 则 定义 当系统发生反应之后 使产物的温度回到反应前始态时的温度 系统放出或吸收的热量 称为该反应的热效应 1 7热化学 Thermochemistry 87 与的关系 当反应进度为1mol时 式中是生成物与反应物气体物质的量之差值 并假定气体为理想气体 或 1 7热化学 Thermochemistry 88 2 反应进度 extentofreaction 20世纪初比利时Dekonder引进反应进度 的定义为 和分别代表任一组分B在起始和t时刻的物质的量 是任一组分B的化学计量数 对反应物取负值 对生成物取正值 设某反应 单位 mol Thermochemistry 1 7热化学 89 引入反应进度的优点 a 在反应进行到任意时刻 可以用任一反应物或生成物来表示反应进行的程度 所得的值都是相同的 即 反应进度被应用于反应热的计算 化学平衡和反应速率的定义等方面 Thermochemistry 1 7热化学 90 注意 应用反应进度 必须与化学反应计量方程相对应 例如 当 都等于1mol时 两个方程所发生反应的物质的量显然不同 Thermochemistry 1 7热化学 91 b 一个化学反应的焓变决定于反应的进度 显然同一反应 反应进度不同 焓变也不同 当反应的进度为1mol时的焓变 称为摩尔焓变 表示为 表示反应的进度为1mol Thermochemistry 的单位为 1 7热化学 92 什么是标准态 随着学科的发展 压力的标准态有不同的规定 用表示压力标准态 最老的标准态为1atm 1985年GB规定为101 325kPa 1993年GB规定为1 105Pa 3 标准摩尔焓变 标准态的变更对凝聚态影响不大 但对气体的热力学数据有影响 要使用相应的热力学数据表 Thermochemistry 1 7热化学 93 气体的标准态为 温度为T 压力时且具有理想气体性质的状态 液体的标准态为 固体的标准态为 温度为T 压力时的纯固体 标准态不规定温度 每个温度都有一个标准态 一般298 15K时的标准态数据有表可查 温度为T 压力时的纯液体 Thermochemistry 1 7热化学 94 定义 若参加反应的物质都处于标准态 当反应进度为1mol时的焓变 称为标准摩尔焓变 标准摩尔焓变 Thermochemistry 1 7热化学 95 表示化学反应与热效应关系的方程式称为热化学方程式 因为U H的数值与系统的状态有关 所以方程式中应该注明物态 温度 压力 组成等 对于固态还应注明结晶状态 热化学方程式 Thermochemistry 1 7热化学 96 例如 298 15K时 式中 表示反应物和生成物都处于标准态时 在298 15K 反应进度为1mol时的焓变 代表气体的压力处于标准态 Thermochemistry 1 7热化学 97 反应进度为1mol 表示按计量方程反应物应全部作用完 反应进度为1mol 必须与所给反应的计量方程对应 若反应用下式表示 显然焓变值会不同 若是一个平衡反应 显然实验所测值会低于计算值 但可以用过量的反应物 测定刚好反应进度为1mol时的热效应 注意事项 Thermochemistry 1 7热化学 98 1 8赫斯定律 Hess slaw 99 Hess 赫斯 定律 不管反应是一步完成的 还是分几步完成的 其热效应相同 当然要保持反应条件 如温度 压力等 不变 限制条件 1 体系只作膨胀功 不做其他功 2 过程进行时压力或体积恒定不变时 则过程的热效应与途径无关 反应的热效应只与起始和终了状态有关 与变化途径无关 1 8Hess定律 Hess slaw 100 例如 求C s 和生成CO g 的摩尔反应焓变 已知 1 2 则 1 8Hess定律 Hess slaw 101 1 9几种热效应 Thermaleffects 102 没有规定温度 一般298 15K时的数据有表可查 生成焓仅是个相对值 相对于标准状态下稳定单质的生成焓等于零 1 标准摩尔生成焓 standardmolarenthalpyofformation 在标准压力下 反应温度时 由最稳定的单质合成标准状态下单位量物质B的焓变 称为物质B的标准摩尔生成焓 用下述符号表示 物质 相态 温度 1 9几种热效应 103 例如 在298 15K时 这就是HCl g 的标准摩尔生成焓 反应焓变为 1 9几种热效应 104 为计量方程中的系数 对反应物取负值 生成物取正值 利用各物质的摩尔生成焓求化学反应焓变 在标准压力和反应温度时 通常为298 15K 1 9几种热效应 105 例如有反应 根据状态函数性质 1 9几种热效应 106 查表得 规定 所以 例如 1 9几种热效应 107 c 表示combustion m 表示反应物为1mol时 y 表示各物均处于标准压力下 在标准压力下 反应温度T时 物质B完全氧化成相同温度的指定产物时的焓变 用符号 物质 相态 温度 表示 或 2 标准摩尔燃烧焓 Standardmolarenthalpyofcombustion 1 9几种热效应 108 指定产物通常规定为 金属 游离态 显然 规定的指定产物不同 焓变值也不同 查表时应注意 1 9几种热效应 109 例如 在298 15K及标准压