研究生结构工程弹塑性力学课件CH.pptVIP

第四章弹性力学空间问题 4 l空间轴对称问题的基本方程 4 2按位移求解空间轴对称问题 4 3基于乐甫 Love 位移函数求解空间轴对称问题 4 4按应力求解扭转问题 4 5椭圆截面杆的扭转 4 6弹性扭转的薄膜比拟 4 7矩形截面杆的扭转 4 8薄壁杆的扭转 4 l空间轴对称问题的基本方程 空间轴对称问题在空间问题中 如果弹性体的几何形状 约束情况以及所受的外来作用都对称于某一轴 通过此轴的任一平面都是对称面 则所有的应力 应变和位移也都对称于此轴 柱坐标 r z x rcos y rsin z z 轴对称柱坐标问题的基本方程 1 平衡微分方程2 几何方程3 物理方程 1 平衡微分方程 在轴对称情况下 切应力 z z 0 r r 0 而剩下的应力分量 r z zr均为r与z的函数 体力分量只有沿r与z方向的Fr与Fz 2 几何方程 轴对称情况下 只剩下位移分量ur w 应变分量剩下 r z zr 且都与 无关 3 物理方程 4 2按位移求解空间轴对称问题 空间轴对称柱坐标形式的拉梅方程 4 3借助于乐甫 Love 位移函数求解空间轴对称问题 一 乐甫位移函数 r z 代入无体力时拉梅方程 第一式自动满足 第二式变成空间轴对称位移解法归结为在给定的边界条件下求解双调和方程 4 6 4 6 4 5 能够满足式 4 6 的双调和函数 一 无限体内受集中力 不计体力 的问题 设无限体内一点受集中力P的作用 如图所示 求不计自重时的位移及相应的应力分布 这是一个轴对称的问题 又称开尔文 Kelvin 问题 可采用乐甫位移函数求解 二 半无限体表面受法向集中力 不计体力 的问题 这是著名的布希涅斯克 Boussinesq T V 问题 图4 5 也是轴对称的问题 为了求得乐甫位移函数 经过类似的量纲分析 可以设定 为长度的一次幂函数 B1R B2 R zln R Z 4 4按应力求解扭转问题 扭转问题的应力解法化问题为泊松方程的边值问题可以证明 C 2 半逆解法假设 不计体力 作为应力解法要求 应力分量必须满足平衡微分方程和应力相容方程 由式 b 的第一 第二式可知与坐标z无关 b 再从式 b 的第三式得到 引入一个扭转应力函数 x y 并假设 则可以满足平衡微分方程 4 17 不计体力 空间问题的应力相容方程为 0 则上列方程中只剩下第四 第五式 4 17 边界条件侧面边界上 K 在横截面周界c上 其中 K为常数 对单连通区域 实心杆 可以取K 0 即 x y 0 在横截面周界c上 4 18 这是因为 由式 4 17 可知 当扭转应力函数 相差一个常数K时 对求应力分量无影响 端面边界条件 以上端面为例 GD称为抗扭刚度 将式 4 23 代入式 g 的第四 第五式 可以得到 4 23 由式 h 通过积分求出位移分量w 现在如果将式 h 的第一式两边对y求一阶编导数而第二式对x求一阶偏导数 然后相减 可以得到 h 柱形杆的扭转问题的应力解法小结 对于柱形杆的扭转问题的应力解法 归结为在边界条件式 4 18 下求解泊松方程 4 24 求得了应力函数 x y 后 由式 4 17 求得应力分量 再由式 4 20 单连通 求得D 可以证明 这里出现的 为沿z方向的单位长度的扭转角 它可以由D代入式 4 19 求出 4 24 4 17 x y 0 4 18 在横截面周界c上 4 20 4 19 4 5椭圆截面杆的扭转 4 6弹性扭转的薄膜比拟法 Z 0 在薄膜的边界上 则薄膜垂度Z除以 G 即Z G 就相当于扭转应力函数 而薄膜和底面所包围的体积的两倍就相当于扭矩M 2V MZ G 等高线切应力线 表示了薄膜曲面上的沿等高线法线方向斜率的大小 要知道最大的剪应力所在点只须看薄膜上哪一点的斜率最大 4 7矩形截面杆的扭转 一 横截面为狭长矩形截面杆的扭转由薄膜比拟知道 对于张在a b的值很大的矩形周界上薄膜 几乎不受短边约束的影响 薄膜曲面接近一个柱面 由此可知应力函数在横截面的绝大部分上与x无关 可以设 y 一 横截面为狭长矩形截面杆的扭转 得 B 1 上述结果除在截面的