设备管理_化工设备机械基础课件

Page1 化工设备机械基础 电话 Email 绪论 一 研究对象 为什么 化工机器及设备 反应器 换热器 塔器各种泵 压缩机 离心机带搅拌的反应釜 静设备 动设备及机器 带运动的静设备 Page2 二 本课程的内容 1 工程力学基础 研究物体机械运动的规律及构件的受力 变形与破坏规律 进行强度 刚度计算 2 压力容器设计基础 研究化工容器及设备的类型 特点 设计计算方法 3 机械传动 几种典型常用传动装置的工作原理 失效形式 承载能力计算 机械通用零部件的设计方法 Page3 三 目的要求 具备对常见的典型的低中压化工设备和简单机械传动装置进行初步设计能力 掌握必备的机械知识 四 注意事项 本课程是一门技术基础课 Page4 第一篇 工程力学基础 力学 研究物体机械运动一般规律的科学历史 前287 212 杠杆平衡等规律 墨翟 前468 382 墨经 力 重心 Page5 意 伽利略 1564 1642 天文学家 力学家 哲学家 加速度的概念加速度试验惯性原理 明 宋应星1637 天工开物 Page6 英 牛顿 1642 1727 物理学家 数学家 天文学家 牛顿运动定律 万有引力定律 1687年出版的巨著 MathematicalPrinciplesofNaturalPhilosophy 微积分学 振动理论 运动稳定性理论 多刚体系统动力学 Page7 Page8 第一篇 工程力学基础 一 构件 工程结构和机器的组成部分 按几何形状分为杆 板 壳 体 二 对构件的力学要求强度 strength 抵抗破坏的能力刚度 stiffness 抵抗变形的能力稳定性 stability 保持原有平衡形状的能力 三 本篇内容静力学 研究物体受力的简化及平衡条件 刚体 材料力学 研究变形杆件的强度 刚度和稳定性 变形体 根据实际问题抽象建立力学模型应用数学方法描述客观规律应用数学工具得到解决问题的方法 研究方法 Page9 第一章 物体的受力分析和静力平衡方程 1静力学的基本概念 2约束和约束反力 3分离体和受力图 4平面汇交力系的简化与平衡 5平面力偶系的间化与平衡 6力的平移 7平面力系的简化合力矩定理 8平面力系的平衡方程 问题 受力分析 几个力平衡条件 什么力大小方向作用点 Page10 一 力的基本概念力是物体间的相互机械作用 这种作用使物体的运动状态和形状发生改变 运动状态改变 外效应 静力学 形状改变 力的内效应 材料力学 力是一个矢量力的三要素 大小 方向 作用点 1静力学的基本概念 Page11 力的分类按作用方式分为 体积力和表面力 Page12 二 刚体的概念 理想化 理想化 分子的集合 看成连续体 看成刚体 看成质点 Page13 刚体 在外力作用下 不发生变形的物体 质点 集中质量的数学模型 它没有大小 但具有质量 Page14 载人飞船的对接 研究轨道问题时 质点研究对接问题时 刚体 Page15 三 静力学的公理 力系 作用在物体上的一群力 称为力系 平衡力系 如果刚体在某个力系的作用下保持静止或匀速直线运动 则称这个力系为平衡力系 等效力系 如果作用在刚体上的一个力系能用另一个力系来代替 而不改变对刚体的作用效果 则这两个力系为等效力系 其中任一个力系是另一个力系的等效力系 合力 如果一个力和一个力系等效 则称这个力是该力系的合力 Page16 合力 与某力系等效的力FR 该力系的合力 resultantforce Fi i 1 2 n 合力的分力 componentforce 平衡力系 equilibriumforcesystem 对刚体不产生任何作用效果的力系 作用在刚体上的力系满足什么条件时 物体保持平衡 Page17 公理一 二力平衡公理 作用于刚体上的两个力平衡的充要条件是 两个力大小相等 方向相反 并作用在同一直线上 注意 这个公理只适用于刚体 二力构件 Page18 公理二 加减平衡力系公理 在作用于刚体上的任何一个力系上 添加或除去一个平衡力系 并不改变原力系对刚体的作用效应 Page19 推论 力的可传性 作用在刚体的任何力 可以沿其作用线移至刚体内任意一点 而不改变它对刚体的作用效果 注意 公理二和力的可传性也都只适用于刚体而不适用于变形体 Page20 公理三 作用与反作用定律 两物体间相互作用的力 总是大小相等 方向相反 分别作用在这两个物体上 Page21 1 2约束和约束反力 自由体 freebody 在空间可以自由运动 而获得任意位移的物体 非自由体 nonfreebody 位移受到某些限制的物体 约束 constraint 限制非自由体运动的装置和设施约束反力 constraintforce 约束对物体的反作用力主动力 activeforce 主动引起物体运动状态改变和改变趋势的力 载荷 Page22 几种常见的约束类型 1 柔索约束 柔绳 链条 胶带构成的约束 G 约束反力的方向与该约束限制的物体的位移方向相反 阻止沿柔索中心线伸长 Page23 Page24 2 理想光滑面约束 Page25 光滑面约束 约束反力通过接触点沿公法线指向非自由体 Page26 3 圆柱铰链约束 圆柱铰链约束 约束反力通过销钉中心 沿接触点公法线方向 通常用两个正交分量Fx和Fy来表示 Page27 铰支座 用圆柱铰链将一个构件与底座连接 分为固定铰支座和可动铰支座 固定铰链支座 Page28 可动铰支座 可动铰支座 约束反力通过销钉的中心垂直于支承面 Page29 轴承约束 径向轴承 止推轴承 Page30 3分离体和受力图 研究对象 把所研究的物体与周围的物体分离开 隔离体或分离体 受力图 在分离体上加全部所受之力 受力图的画法 1 根据题意选取研究对象 用尽可能简明的轮廓把它单独画出 2 画出分离体所受的主动力 3 在原来存在约束的地方按照约束类型逐一画出约束反力 Page31 A B C D O1 O2 例题 Page32 例 画出AB杆的受力图 解除约束原理 人为地解除约束后 必须在接触点上用一个适当的约束力来代替约束的作用 Page33 二力构件 二力杆 Page34 反之 当投影Fx Fy已知时 则可求出力F的大小和方向 1 4力的投影 合力投影定理 一 力在坐标轴上的投影 结论 力在某轴上的投影 等于力的模乘以力与该轴正向间夹角的余弦 Page35 由力矢F的始端A和末端B向投影平面oxy引垂线 由垂足A 到B 所构成的矢量A B 就是力在平面Oxy上的投影记为Fxy 即 注意 力在轴上投影是代数值 力在平面上的投影是矢量 二 力在平面上的投影 Page36 x b 合力在任一轴上的投影等于它的各分力在同一轴上的投影的代数和 证明 以三个力组成的共点力系为例 设有三个共点力F1 F2 F3如图 三 合力投影定理 Page37 根据合力投影定理得 合力的大小 合力R的方向余弦 Page38 一 力矩的定义 力F的大小乘以该力作用线到某点O间距离d 并加上适当正负号 称为力F对O点的矩 简称力矩 1 5力矩力偶 二 力矩的表达式 三 力矩的正负号规定 按右手规则 当有逆时针转动的趋向时 力F对O点的矩取正值 四 力矩的单位 与力偶矩单位相同 为N m Page39 五 力矩的性质 1 力沿作用线移动时 对某点的矩不变 2 力作用过矩心时 此力对矩心之矩等于零 3 互成平衡的力对同一点的矩之和等于零 4 力偶中两力对面内任意点的矩等于该力偶的力偶矩 Page40 六 力矩的解析表达式 力对某点的矩等于该力沿坐标轴的分力对同一点之矩的代数和 Page41 七 力偶和力偶矩 1 力偶 大小相等的二反向平行力 作用效果 引起物体的转动 力和力偶是静力学的二基本要素 力偶特性二 力偶只能用力偶来代替 即只能和另一力偶等效 因而也只能与力偶平衡 力偶特性一 力偶中的二个力 既不平衡 也不可能合成为一个力 Page42 工程实例 Page43 2 力偶臂 力偶中两个力的作用线之间的距离 3 力偶矩 力偶中任何一个力的大小与力偶臂d的乘积 加上适当的正负号 力偶矩正负规定 若力偶有使物体逆时针旋转的趋势 力偶矩取正号 反之 取负号 量纲 力 长度 牛顿 米 N m Page44 八 力偶的等效条件 同平面上力偶的等效条件 因此 以后可用力偶的转向箭头来代替力偶 作用在刚体内同一平面上的两个力偶相互等效的充要条件是二者的力偶矩代数值相等 Page45 1 概念 用来表示力偶矩的大小 转向 作用面的有向线段 2 力偶的三要素 1 力偶矩的大小 2 力偶的转向 3 力偶作用面的方位 3 符号 m 九 力偶矩矢 Page46 4 力偶矩矢与力矢的区别力偶矩矢是自由矢量 而力矢是滑动矢量 指向人为规定 力矢指向由本身所决定 5 力偶等效定理又可陈述为 力偶矩矢相等的两个力偶是等效力偶 Page47 十 力对点的矩与力偶矩的区别 相同处 力矩的量纲与力偶矩的相同 不同处 力对点的矩可随矩心的位置改变而改变 但一个力偶的矩是常量 联系 力偶中的两个力对任一点的矩之和是常量 等于力偶矩 Page48 3 2 把力F作用线向某点O平移时 须附加一个力偶 此附加力偶的矩等于原力F对点O的矩 证明 一 力线平移定理 1 6力的平移 Page49 二 几个性质 1 当力线平移时 力的大小 方向都不改变 但附加力偶的矩的大小与正负一般要随指定O点的位置的不同而不同 2 力线平移的过程是可逆的 即作用在同一平面内的一个力和一个力偶 总可以归纳为一个和原力大小相等的平行力 3 力线平移定理是把刚体上平面任意力系分解为一个平面共点力系和一个平面力偶系的依据 Page50 Page51 1 7平面力系的简化 合力矩定理 应用力线平移定理 可将刚体上平面任意力系中各个力的作用线全部平行移到作用面内某一给定点O 从而这力系被分解为平面共点力系和平面力偶系 这种变换的方法称为力系向给定点O的简化点O称为简化中心 一 力系向给定点O的简化 Page52 共点力系F1 F2 F3 的合成结果为一作用点在点O的力FR 这个力矢FR 称为原平面任意力系的主矢 附加力偶系的合成结果是作用在同平面内的力偶 这力偶的矩用MO代表 称为原平面任意力系对简化中心O的主矩 Page53 结论 平面任意力系向面内任一点的简化结果 是一个作用在简化中心的主矢 和一个对简化中心的主矩 推广 平面任意力系对简化中心O的简化结果 主矩 主矢 Page54 二 几点说明 1 平面任意力系的主矢的大小和方向与简化中心的位置无关 2 平面任意力系的主矩与简化中心O的位置有关 因此 在说到力系的主矩时 一定要指明简化中心 Page55 Page56 方向余弦 2 主矩Lo可由下式计算 三 主矢 主矩的求法 1 主矢可接力多边形规则作图求得 或用解析法计算 Page57 1 FR 0 而MO 0 原力系合成为力偶 这时力系主矩MO不随简化中心位置而变 2 MO 0 而FR 0 原力系合成为一个力 作用于点O的力FR 就是原力系的合力 3 FR 0 MO 0 原力系简化成一个力偶和一个作用于点O的力 这时力系也可合成为一个力 说明如下 简化结果的讨论 Page58 综上所述 可见 4 FR 0 而MO 0 原力系平衡 平面任意力系若不平衡 则当主矢主矩均不为零时 则该力系可以合成为一个力 平面任意力系若不平衡 则当主矢为零而主矩不为零时 则该力系可以合成为一个力偶 Page59 平面任意力系的合力对作用面内任一点的矩 等于这个力系中的各个力对同一点的矩的代数和 合力矩定理