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1 位移电流 2 恒定电流取环路L 对环路取两个任意曲面S1 S2 对于稳恒电流 穿过环路所张任意曲面的的电流强度都是相等的 但对于非稳恒电流又如何呢 由安培环路定理有 穿过两个曲面的电流强度相等 以电容器充 放电过程为例 3 S1面有电流流过 而S2面无电流通过 对S2面应用安培环路定理 由于S2面无电流通过 问题 非稳恒情况下 对于同一个环路L 由于对环路所张的曲面不同 所得到的结果不同 数学形式上不和谐 作环路L 对L也取两个曲面S1 S2 对S1面应用安培环路定理 为了使稳恒磁场的安培环路定理也适用于非稳恒情况 麦克斯韦提出了位移电流的假设 解决办法 4 Ic S 设在电容器导体极板上的电荷密度为 极板面积为S 1 电路中电流 2 极板间电位移通量对时间的变化率为 1865年麦克斯韦提出一个假设 当电容器充 放电时 电容器中的电场发生变化 变化的电场可等效为电流 这种电流称为位移电流Id 位移电流等于电位移通量随时间的变化率 某一时刻位移电流的大小和方向 就是该时刻电路中传导电流的大小和方向 平板电容器 D 上册 P 315 5 位移电流 如果极板面积不变 位移电流密度 强调 位移电流是由变化的电场等效而来的 2 位移电流Id与传导电流Ic的比较 位移电流是由变化的电场等效而来的 无宏观的电荷移动 无热效应 传导电流是由电荷的宏观移动引起的 会产生热效应 在引入了位移电流后 电容器的充放电过程也就可以看成是闭合回路了 这样就使电流保持了连续性 6 位移电流Id与传导电流Ic的比较 传导电流Ic 位移电流Id 由宏观电荷的运动产生 由变化的电场产生 有Joule热效应 无Joule热效应 可产生涡旋的磁场 可产生涡旋的磁场 麦克斯韦假设 7 S1面有电流流过 而S2面无电流通过 对S2面应用安培环路定理 非稳恒情况下 对于同一个环路L 环路所张的曲面不同时 所得到的结果仍相同 数学形式上和谐了 作环路L 对L取两个曲面S1 S2 对S1面应用安培环路定理 修改之后 8 麦克斯韦假设 位移电流在其周围空间也能激发磁场 并且这磁场与等值的传导电流所激发的磁场完全相同 全电流 全电流永远是连续的 在一般情况下 空间中的磁场应该是由传导电流和位移电流共同产生的 空间中的总磁场和全电流满足安培环路定理 即 式中 代表传导电流 是由全电流产生的 电磁场的基本方程之一 9 变化的电场激发磁场 麦克斯韦假设 变化的磁场激发电场 法拉第电磁感应定律 比较 左手螺旋关系 右手螺旋关系 10 Hd为Id产生的涡旋磁场 对称 11 例题1 一平行板电容器的两极板都是半径为5 0cm的导体片 在充电时 电场的变化率为 两极板间的位移电流ID为 解 1 如图所示 电场强度方向垂直向下 圆板的D的通量为 求 1 两板间的位移电流 忽略边缘效应 2 两板边缘的磁感应强度B 位移电流方向与电场方向相同 12 由于忽略边缘效应 位移电流
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