边坡稳定性计算方法.doc

1、一、边坡稳定性计算方法在边坡稳定计算方法中，通常采用整体的极限平衡方法来进行分析。根据边坡不同破裂面形状而有不同的分析模式。边坡失稳的破裂面 形状按土质和成因不同而不同，粗粒土或砂性土的破裂面多呈直线形；细粒土或粘性土的破裂面多为圆弧形；滑坡的滑动面为不规则的折线或圆 弧状。这里将主要介绍边坡稳定性分析的基本原理以及在某些边界条件下边坡稳定的计算理论和方法。(一)直线破裂面法所谓直线破裂面是指边坡破坏时其破裂面近似平面，在断面近似直线。为了简化计算这类边坡稳定性分析采用直线破裂面法。能形成直线破 裂面的土类包括：均质砂性土坡；透水的砂、砾、碎石土；主要由内摩擦角控制强度的填土。图9- 1为一砂

2、性边坡示意图，坡高H，坡角3，土的容重为 丫，抗剪度指标为 C、 如果倾角 a的平面AC面为土坡破坏时的滑动面，则可分析该滑动体的稳定性。沿边坡长度方向截取一个单位长度作为平面问题分析。图9-1砂性边坡受力示意图已知滑体力T，分别为：ABC重 W，滑面的倾角为a，显然，滑面 AC上由滑体的重量 W= y(AABC)产生的下滑力 T和由土的抗剪强度产生的抗滑T=W sina和 2卜一 一：泊 1丄，一 丄则此时边坡的稳定程度或安全系数尸可用抗滑力与下滑力来表示，即Tjy sin ct为了保证土坡的稳定性，安全系数F s值一般不小于1.25，特殊情况下可允许减小到1.15。对于C=0的砂性土坡或是

3、指边坡，其安全系数表达式则变为JFcasiT： tan 骰 _ tan 卩W sin a.tan 应从上式可以看出，当a= 3时，F s值最小，说明边坡表面一层土最容易滑动，这时当F s =1时，3=也表明边坡处于极限平衡状态。此时3角称为休止角，也称安息角。此外，山区顺层滑坡或坡积层沿着基岩面滑动现象一般也属于平面滑动类型。这类滑坡滑动面的深度与长度之比往往很小。当深长比小于0.1时，可以把它当作一个无限边坡进行分析。图9-2表示一无限边坡示意图，滑动面位置在坡面下H深度处。取一单位长度的滑动土条进行分析，作用在滑动面上的剪应力为,在极限平衡状态时，破坏面上的剪应力等于土的抗剪强度，即2yH

4、. cos ck sin tx =c:os CKtan 甲=Ns = cos ftan of tan 曾得旳式中N S =C/ Y H称为稳定系数。通过稳定因数可以确定a和0关系。当C=0时，即无粘性土。 a= 0 ,与前述分析相同。V Homo sin 口圆弧条法根据大量的观测表明，粘性土自然山坡、人工填筑或开挖的边坡在破坏时，破裂面的形状多呈近似的圆弧状。粘性土的抗剪强度包括摩 擦强度和粘聚强度两个组成部分。由于粘聚力的存在，粘性土边坡不会像无粘性土坡一样沿坡面表面滑动。根据土体极限平衡理论，可以导出均 质粘这坡的滑动面为对数螺线曲面，形状近似于圆柱面。因此，在工程设计中常假定滑动面为圆弧

5、面。建立在这一假定上稳定分析方法称为圆弧 滑动法和圆弧条分法。1. 圆弧滑动法1915年瑞典彼得森(K.E.Petterson )用圆弧滑动法分析边坡的稳定性，以后该法在各国得 到广泛应用，称为瑞典圆弧法。图9 - 3表示一均质的粘性土坡。AC为可能的滑动面， O为圆心，R为半径。假定边坡破坏时，滑体 ABC在自重 W作用下，沿 AC绕O点整体转动。滑动面 AC上的力系有: 促使边坡滑动的滑动力矩Ms =W d;抵抗边坡滑动的抗滑力矩，它应该包括由粘聚力产生的抗滑力矩 M r = c AC R，此外还应有由摩擦力所产生的抗滑力矩，这里假定 0= 0。边坡沿/的安全系数 Fs用作用在 AC面上的

6、抗滑力矩和下滑力矩之比表示，因此有这就是整体圆弧滑动计算边坡稳定的公式，它只适用于0 = 0的情况。图9-3边坡整体滑动2瑞典条分法前述圆弧滑动法中没有考虑滑面上摩擦力的作用，这是由于摩擦力在滑面的不同位置其方向和大小都在改变。为了将圆弧滑动法应用于0 0的粘性土，在圆弧法分析粘性土坡稳定性的基础上，瑞典学者Fellenius提出了圆弧条分析法，也称瑞典条分法。条会法就是将滑动土体竖向分成若干土条，把土条当成刚塑体，分别求作用于各土条上的力对圆心的滑动力矩和抗滑力矩，然后按式(9-5 )求土坡的稳定安全系数。采用分条法计算边坡的安全系数 F ,如图9 - 4所示，将滑动土体分成若干土条。土条的

7、宽度越小，计算精度越高，为了避免计算过于 繁琐，并能满足设计要求，一般取宽为26m并应选择滑体外形变休和土层分界点作为分条的界限。于任意第 i条上的作用力如下。显然，二是推动土体下滑的力。但如果第i条们于滑弧圆心铅垂线的载侧(坡脚一边)，则F起抗滑作用。对于起抗滑作用的切向分力采用符号T 表示。因作用线能过滑弧圆心0点力矩为零，对边坡不起滑动作用，但J决定着滑面上抗剪强度的大小。(2)滑面上的抗滑力 S，方向与滑动方向相反。根据库仑公式应有S=N i tan +cl i。式中I i为第i条的滑弧长。图9-4瑞典条分法(3)土条的两个侧面存在着条块间的作用力。作用在i条块的力，除重力夕卜，条块侧

8、面 ac和bd作用有法向力 P i、 P i+1 ，切向力Hi、 H i+1。如果考虑这些条间力，则由静力平衡方程可知这是一个超静定问题。要使问题得解，由两个可能的途径：一是抛弃刚体平衡的概念，把土当做变形体，通过对土坡进行应力变形分析，可以计算出滑动面上的应力分布，因此可以不必用条分法而是用有限元方法。另一途径是仍以 条分法为基础，但对条块间的作用力作一些可以接受的简化假定。Felle nius假定不计条间力的影响，就是将土条两侧的条件力的合力近似地看成大小相等、方向相反、作用在同作用面上。实际上，每一土条两侧的条间力是不平衡的，但经验表明，土条宽度不大时，在土坡稳定分析中，忽略条间力的作用

9、对计算结果的影响不显著。将作用在各段滑弧上的力对滑动圆心取矩，并分别将抗滑作用、下滑作用的力矩相加得出用在整个滑弧上的抗滑力矩以及滑动力矩的总和，将抗滑力矩与下滑力矩之比定义为土坡的稳定安全系数，即兀见找迄叫十兀舛 t- tan讶十兀f 丿这就是瑞典条分法稳定分析的计算公式。该法应用的时间很长，积累了丰富的工程经验，一般得到的安全系数偏低，即偏于安全，故目前 仍然是工程上常用的方法。)毕肖普法从前述瑞典条分法可以看出，该方法的假定不是非常精确的，它是将不平衡的问题按极限平衡的方法来考虑并且未能考虑有效应力下的强度问题。随着土力学学科的不断发展，不少学者致力于条分法的改进。一是着重探索最危险滑位

10、置的规律，二是对基本假定作些修改和补充。但直到毕肖普()于1955年担出了安全系数新定义，条分法这五方法才发生了质的飞跃。毕肖普将边坡稳定安全系数定义为滑动面上土的抗剪强度 T与实际产生的剪应力t之比，即(9-7)这一安全系数定义的核心在于一是能够充分考虑有效应力下的抗剪总是；二是充分考虑了土坡稳定分析中土的抗剪强度部分发挥的实际情况。这一概念不公使其物理意义更加明确，而且使用范围更广泛，为以后非圆弧滑动分析及土条分界面上条间力的各种考虑方式提供了有得条件。由图9 - 5所示圆弧滑动体内取出土条i进行分析，则土条的受力如下：1. 土条重 W i引起的切向反力 T i和法向反力 N i ,分别作

11、用在该分条中心处2. 土条的侧百分别作用有法向力P i、 P i+1和切向力H i、 H i+1 。门Pfi令SHL则艮 tan 仇$ -4- tan 罠H -Hsin艮V 一卜禺十帆+ A甩J tan B J由土条的竖向静力平衡条件有刀Fz ,即将（9 - 9 ）式代科（9 - 8 ）式则有式中 H i仍是未知量。毕肖普进一步假定 H i =0于是上式进一步简化为图9-5毕肖普法条块作用力分析町+ 凤 + _ 呂 _ Zf Sitl E _ 眄 cos 侏=0(9-8)且 AHi = H1 1Ti - rf/3-二z-(药 tan 典(9-9)二磅十右“， 小 sin tan 8、 比伽亦一

12、?一(9-10)1u JN3 二一(晒十 - sin 備(9-11)对圆心产生力矩，由力矩平衡知V7；. = o(9-12)行毕肖普边坡稳定安全系数的普遍公式(9-13)(9-14)i+1 -H i 即考虑整个滑动土体的极限平衡条件，些时条间力P i和H i成对出现，大小相等、方向相反，相互抵消。因此只有重力Wi和切向力Ti将（9 - 11 ）式代入（9 - 9 ）式再代入（9 -12 ）式，且 d i = Rsin iB，此外，土条宽度不大时，b i = l i cos e，经整理简化可当土条未破坏时，滑弧上土的抗剪强度只发挥了一部分,毕肖普假定其什与滑面上的切向力相平衡,这里考虑安全系数的定义,Z吧逊虬从式中可以看出，参数(9-15)m B包含有安全系数 Fs ,因此不能接求出安全系数，而需采用试算法迭代求解Fs值。为了便于迭代计算，已编制成m BB关系曲线，如图 9 - 6所示。试算时，可先假定 F s = 1.0，由图9 - 6查出各 0i所对应 的值。代入（9 - 14 ）式中，求得边坡的安全系数Fs 。若Fs与F s之差大于规定的误差，用 F s 查m 0 i,再次计算出安全系数 Fs值，如是反复迭代计算，直至前后两次计算出安全系数Fs 值，如是反复迭代计算，直至前后两次计算的安全系数非常接近，满足规定 精度的要求为止。通常迭代总是收敛的，一般只要34次即可满足