普通物理学ppt课件

1、上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出sinqvBF BvqF大小：大小： 方向：方向： 的方向的方向 Bv 普通情况下，假设带电粒子在磁场中运动时，磁普通情况下，假设带电粒子在磁场中运动时，磁场对运动电荷产生力的作用，此一磁场力叫洛伦兹场对运动电荷产生力的作用，此一磁场力叫洛伦兹力。力。 方向与磁场方向与磁场 方向成夹角方向成夹角 时。洛伦兹力为时。洛伦兹力为vBvF右手螺旋定那么右手螺旋定那么上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出当带电粒子沿磁场方向运动时当带电粒子沿磁场方向运动时: :BqvF00F 当带电粒子的

2、运动方向与磁当带电粒子的运动方向与磁场方向垂直时场方向垂直时: :0v0vF带电粒子所受洛伦兹力总是和带带电粒子所受洛伦兹力总是和带电粒子运动方向垂直，故它只能电粒子运动方向垂直，故它只能改动带电粒子运动方向，不改动改动带电粒子运动方向，不改动速度大小，即洛伦兹力不作功。速度大小，即洛伦兹力不作功。1.1.带电粒子在均匀磁场中的运动带电粒子在均匀磁场中的运动粒子作匀速直线运动。粒子作匀速直线运动。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出RvmBqv200qBmvR0周期周期qBmvRT220轨道轨道半径半径由于洛伦兹力与速度方向垂直，粒子在磁场中由于洛伦兹力

3、与速度方向垂直，粒子在磁场中做匀速圆周运动。洛伦兹力为向心力做匀速圆周运动。洛伦兹力为向心力RmqBT2角频率角频率上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出3 3假设假设 与与 斜交成斜交成角角 B0vqBmT2粒子作螺旋运动，半径粒子作螺旋运动，半径hRBqBmvqBmvRsin0螺距螺距周期周期qBmvvRvTvhcos220/留意留意: :螺距仅与平行于磁场方向的初速度有关螺距仅与平行于磁场方向的初速度有关/vv0v上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出2.2.带电粒子在非均匀磁场中运动带电粒子在非均匀磁场中运动

4、带电粒子在非均匀磁场中运动时带电粒子在非均匀磁场中运动时, , 半径和螺距半径和螺距都将随磁场增大而减小，将作变半径的螺旋线运动都将随磁场增大而减小，将作变半径的螺旋线运动；特别是当粒子向磁场加强的方向运动时，粒子所；特别是当粒子向磁场加强的方向运动时，粒子所受的磁场力受的磁场力, ,恒有一指向磁场较弱方向的分力恒有一指向磁场较弱方向的分力, ,这个这个分力阻止带电粒子向磁场较强的方向运动。这样有分力阻止带电粒子向磁场较强的方向运动。这样有能够使粒子沿磁场加强方向的速度逐渐减小到零能够使粒子沿磁场加强方向的速度逐渐减小到零, ,从从而迫使粒子掉向反转运动。粒子的这种返转运动就而迫使粒子掉向反转

5、运动。粒子的这种返转运动就好象光线遇到镜面的反射一样，所以这种安装称为好象光线遇到镜面的反射一样，所以这种安装称为磁镜。磁镜。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出F2F1BvFBv线圈线圈(磁镜磁镜)上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出磁镜磁镜磁镜磁镜2 2磁约束安装磁瓶磁约束安装磁瓶上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出当来自外层空间的大量粒子当来自外层空间的大量粒子( (宇宙射线宇宙射线) )进入地球磁进入地球磁场范围场范围, ,粒子将绕地磁感应线作螺旋运动粒子将绕地磁感应

6、线作螺旋运动, ,由于在近由于在近两极处地磁场加强两极处地磁场加强, ,作螺旋运动的粒子将被折回作螺旋运动的粒子将被折回, ,结结果粒子在沿磁感应线的区域内来回振荡果粒子在沿磁感应线的区域内来回振荡, ,构成一个构成一个带电粒子区域带电粒子区域, ,称范艾仑辐射带称范艾仑辐射带, ,此带相对地球作对此带相对地球作对称分布。称分布。范艾仑辐射带：宇宙中的磁约束景象范艾仑辐射带：宇宙中的磁约束景象上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出范艾仑辐射带的构成表示图范艾仑辐射带的构成表示图上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出包围

7、地包围地球外围球外围的范艾的范艾仑辐射仑辐射带带19581958年人造卫星的探测发现年人造卫星的探测发现,范艾仑辐射带有两层范艾仑辐射带有两层, ,内层在距地面内层在距地面800-4000Km800-4000Km处处, ,外层在外层在60000Km60000Km处。处。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出北极光的产生是由于有时太阳黑子活动，太北极光的产生是由于有时太阳黑子活动，太阳放射的高能带电粒子流构成的太阳风，在地阳放射的高能带电粒子流构成的太阳风，在地磁感应线的引导下在地球北极附近进入大气层磁感应线的引导下在地球北极附近进入大气层时将使大气激发，然

8、后辐射发光，从而出现美时将使大气激发，然后辐射发光，从而出现美丽的北极光。丽的北极光。在接近两极的一些国家和地域在接近两极的一些国家和地域, ,如美国的阿拉斯如美国的阿拉斯加加, ,亚洲的西伯利亚亚洲的西伯利亚, ,欧洲的挪威、瑞典和芬兰欧洲的挪威、瑞典和芬兰等国家，夜晚的天空会出现五颜六色绚丽多彩等国家，夜晚的天空会出现五颜六色绚丽多彩的发光景象，有的呈弧形，有的呈弥漫状的斑的发光景象，有的呈弧形，有的呈弥漫状的斑块，有的呈大而均匀的发光面等它们被统称做块，有的呈大而均匀的发光面等它们被统称做极光，发生在北极的称北极光，发生在南极的极光，发生在北极的称北极光，发生在南极的称南极光。称南极光。

9、上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出美丽的美丽的极光极光上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出 在研讨受控热核反响实验中，经常需求把等离子体约在研讨受控热核反响实验中，经常需求把等离子体约束在一定空间区域，等离子体温度高达几千万甚至几亿束在一定空间区域，等离子体温度高达几千万甚至几亿摄氏度，固体资料在这样的高温下都将被汽化，因此，摄氏度，固体资料在这样的高温下都将被汽化，因此，可以利用上述带电粒子在非均匀磁场运动的特点，将等可以利用上述带电粒子在非均匀磁场运动的特点，将等离子体约束在一定的空间。下面我们将引见一种等离

10、体离子体约束在一定的空间。下面我们将引见一种等离体磁约束安装磁约束安装托卡马克。托卡马克。等离子体等离子体物质的第四态物质的第四态 等离子是由大量的自在带电粒子以及部分中性粒子所等离子是由大量的自在带电粒子以及部分中性粒子所组成的体系。宏观上普通呈电中性，导电率较高，其运组成的体系。宏观上普通呈电中性，导电率较高，其运动方式主要受电磁力支配。例如，在地球以外，围绕地动方式主要受电磁力支配。例如，在地球以外，围绕地球的电离层、太阳及其它恒星等是天然的等离子体，而球的电离层、太阳及其它恒星等是天然的等离子体，而日光灯管中发光的电离气体和实验室中高温电离气体都日光灯管中发光的电离气体和实验室中高温电

11、离气体都是人造等离子体。是人造等离子体。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出托卡马克安装原理表示图托卡马克安装原理表示图上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出托卡马克安装托卡马克安装剖面构造和任剖面构造和任务时内部形状务时内部形状上表示图上表示图上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出托卡马克安装环型容器内部实景托卡马克安装环型容器内部实景上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出 带有电荷量带有电荷量 的粒子在静电场的粒子在静电场 和磁场和磁场

12、中中以速度以速度 运动时遭到的作用力将是：运动时遭到的作用力将是：EqBvBvqEqF1. 1. 磁聚焦磁聚焦一束速度大小相近，方向与磁感应强度夹角很小的带一束速度大小相近，方向与磁感应强度夹角很小的带电粒子流从同一点出发，由于平行磁场速度分量根本电粒子流从同一点出发，由于平行磁场速度分量根本相等，因此螺距根本相等，这样，各带电粒子绕行一相等，因此螺距根本相等，这样，各带电粒子绕行一周后将会聚于一点，类似于光学透镜的光聚焦景象，周后将会聚于一点，类似于光学透镜的光聚焦景象，称磁聚焦。广泛运用于电真空器件中对电子的聚焦。称磁聚焦。广泛运用于电真空器件中对电子的聚焦。上页上页 下页下页 返回返回

13、退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出B显象管中电子的磁聚焦安装表示图显象管中电子的磁聚焦安装表示图上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出2. 2. 盘旋加速器盘旋加速器D形盒电磁铁电磁铁电磁铁电磁铁离子源1D2D上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出1D2D真空室 接高频电源 离子源 D型盒引出离子束 1D2D(1)(1)安装安装电磁铁电磁铁产生强大磁场产生强大磁场D D形真空盒形真空盒放在真空室内，接高频交变放在真空室内，接高频交变电压，使粒子旋转加速电压，使粒子旋转加速, ,(2)(2)原理原理离子源产生

14、的带电粒离子源产生的带电粒子经电场加速进入子经电场加速进入D1D1磁场使粒子在盒内做磁场使粒子在盒内做圆运动，圆运动，带电粒子源产生带电粒子带电粒子源产生带电粒子上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出 高频交变电源使高频交变电源使D D型盒间缝隙处产生高频交变电场型盒间缝隙处产生高频交变电场使带电粒子每经过缝隙处就被加速一次。带电粒子在使带电粒子每经过缝隙处就被加速一次。带电粒子在盒内运动时只受磁场作用速率不变。在一半盒内运动盒内运动时只受磁场作用速率不变。在一半盒内运动时间为时间为qBmt 该时间与运动半径无关，只需高频电源频率和带该时间与运动半径无关，

15、只需高频电源频率和带电粒子在盒内旋转频率一样，就可保证其每次经过缝电粒子在盒内旋转频率一样，就可保证其每次经过缝隙处被加速。隙处被加速。在粒子被加速到近光速时，思索相对论效应，粒子在在粒子被加速到近光速时，思索相对论效应，粒子在盒内运动时间变长，旋转频率下降，此时使高频电场盒内运动时间变长，旋转频率下降，此时使高频电场频率与带电粒子在盒内旋转频率同步变化，就仍可保频率与带电粒子在盒内旋转频率同步变化，就仍可保证粒子被加速，这种盘旋加速器叫同步盘旋加速器。证粒子被加速，这种盘旋加速器叫同步盘旋加速器。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出 盘旋加速器普通用来

16、加速质量较大的带电粒子。盘旋加速器普通用来加速质量较大的带电粒子。以下图为世界最大的盘旋加速器内部情况。以下图为世界最大的盘旋加速器内部情况。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出倍恩勃立奇质谱仪倍恩勃立奇质谱仪构造表示图构造表示图速度选择器速度选择器离子离子源源加速电场加速电场均匀磁场均匀磁场3. 3. 质谱仪质谱仪0SAA1S1S2P1PEBBB上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出 从离子源所产生的离子经过狭缝从离子源所产生的离子经过狭缝S1S1与与S2S2之间的加之间的加速电场后速电场后, ,进入进入P1P1与

17、与P2P2两板之间的狭缝两板之间的狭缝, ,在在P1P1和和P2P2两两板之间有一均匀电场板之间有一均匀电场E,E,同时还有垂直向外的均匀磁同时还有垂直向外的均匀磁场场B B。带电粒子同时遭到方向相反的电场力和磁场力。带电粒子同时遭到方向相反的电场力和磁场力的作用，显然，只需所受的这两种力大小相等的粒的作用，显然，只需所受的这两种力大小相等的粒子才干经过两板间狭缝，否那么，就落在两板上而子才干经过两板间狭缝，否那么，就落在两板上而不能经过。这一安装叫速度选择器。不能经过。这一安装叫速度选择器。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出0SAA1S1S2P1PE

18、BBB电场力电场力磁场力磁场力当离子进入两板之间当离子进入两板之间, ,它们将遭到电场力和磁场它们将遭到电场力和磁场力的作用力的作用, ,两力的方向相反两力的方向相反, ,只需速率等于只需速率等于E/BE/B的离子的离子, ,才干无偏转地经过两板间才干无偏转地经过两板间的狭缝沿直线运动。的狭缝沿直线运动。 首先用相互垂直的均匀电场和均匀首先用相互垂直的均匀电场和均匀磁场对带电粒子结协作用磁场对带电粒子结协作用, ,选择速度适选择速度适宜的带电粒子。宜的带电粒子。速度选择器原理速度选择器原理EqFeBvqFm/;BEvqvBqEFFme上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返

19、回返回 退出退出 上式中，除质量外上式中，除质量外m m ，其，其他均为定值，半径他均为定值，半径R R 与质量与质量m m 成正比，即同位素离子在成正比，即同位素离子在磁场中作半径不同的圆周运磁场中作半径不同的圆周运动动 , ,这些离子将按照质量的这些离子将按照质量的不同而分别射到照相底片不同而分别射到照相底片AAAA上的不同位置上的不同位置, ,构成假设构成假设干线谱状的细条，每一细线干线谱状的细条，每一细线条代表不同的质量条代表不同的质量 。 从从S0S0射出的离子进入磁射出的离子进入磁感应强度为感应强度为B B的磁场后的磁场后, ,受受磁场力的作用将作圆周运磁场力的作用将作圆周运动，半

20、径为动，半径为 0SAA1S1S2P1PEBBBBBQmER上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出根据离子在照相底片上的位置可算出这些离子的根据离子在照相底片上的位置可算出这些离子的相应质量。所以这种仪器叫质谱仪。可准确测同相应质量。所以这种仪器叫质谱仪。可准确测同位素相对原子量。位素相对原子量。带电粒子电荷量与质量之比称做带电粒子的比荷带电粒子电荷量与质量之比称做带电粒子的比荷，是反映根本粒子特征的重要物理量。质谱仪可，是反映根本粒子特征的重要物理量。质谱仪可测定不同速度下的比荷测定不同速度下的比荷BBREmq实验发现，高速情况下同一粒子比荷有所变化，实

21、验发现，高速情况下同一粒子比荷有所变化，这是由于带电粒子质量按相对论关系变化引起的这是由于带电粒子质量按相对论关系变化引起的，与电荷无关。这就验证了带电粒子的运动不改，与电荷无关。这就验证了带电粒子的运动不改动其电荷量。动其电荷量。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出4. 4. 霍耳霍耳E.C.Hall)E.C.Hall)效应效应 在一个通有电流的导体板上，垂直于板面施加在一个通有电流的导体板上，垂直于板面施加一磁场，那么平行磁场的两面出现一个电势差，这一磁场，那么平行磁场的两面出现一个电势差，这一景象是一景象是18791879年美国物理学家霍耳发现的，

22、称为霍年美国物理学家霍耳发现的，称为霍耳效应。该电势差称为霍耳电势差耳效应。该电势差称为霍耳电势差 。 Udb1V2VmFveFHEBI 半导体半导体 Udb1V2VmFveFHEBI金属金属上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出 实验指出，在磁场不太强时，霍耳电势差实验指出，在磁场不太强时，霍耳电势差 U U与电与电流强度流强度I I和磁感应强度和磁感应强度B B成正比，与板的宽成正比，与板的宽d d成反比。成反比。RH称为霍耳系数，仅与资料有关。称为霍耳系数，仅与资料有关。dBIRVVUH12原理原理霍尔效应是由于导体中的载流子在磁场中遭到洛霍尔效应是

23、由于导体中的载流子在磁场中遭到洛仑兹力的作用发生横向漂移的结果。下面以金属仑兹力的作用发生横向漂移的结果。下面以金属导体为例，来阐明其原理导体为例，来阐明其原理上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出HUI12dbB其中载流子是电子，运动方向与电流流向相反，假其中载流子是电子，运动方向与电流流向相反，假设在垂直于电流方向加一均匀磁场，这些自在电子设在垂直于电流方向加一均匀磁场，这些自在电子受洛仑兹力的作用，大小为受洛仑兹力的作用，大小为BveFmEHveFmF上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出HUI12dbBEHve

24、FmF洛仑兹力向上，使电子向上漂移，使得金属薄片上侧洛仑兹力向上，使电子向上漂移，使得金属薄片上侧有多余负电荷积累，下侧短少负电荷，有多余正电荷有多余负电荷积累，下侧短少负电荷，有多余正电荷积累，结果在导体内构成附加电场，称霍尔电场。此积累，结果在导体内构成附加电场，称霍尔电场。此电场给电子电场力与洛仑兹力反向，大小为电场给电子电场力与洛仑兹力反向，大小为HeeEF当当Fe=FH 时不再有飘移，载流子正常挪动。时不再有飘移，载流子正常挪动。上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出BveeEHBvEH所以此时霍尔电场为所以此时霍尔电场为所以霍尔电势差为所以霍尔

25、电势差为BbvbEVVH21当Fe=FH 时导体中单位体积内的带电粒子数为导体中单位体积内的带电粒子数为n，那么经过导体电，那么经过导体电流流vnqbhI 代入上式得代入上式得nedIBVVU21neRH1霍尔系数为霍尔系数为dBIRVVUH12又又假设载流子为带正电的假设载流子为带正电的qnqRH1那么霍尔系数那么霍尔系数为为上页上页 下页下页 返回返回 退出退出上页上页 下页下页 返回返回 退出退出霍尔效应的运用霍尔效应的运用dIBnqUH12、根据霍耳系数的大小的测定，、根据霍耳系数的大小的测定， 可以确定载流子的浓度可以确定载流子的浓度n型半导体载流子为电子型半导体载流子为电子p型半导体载流子为带正电的空穴型半导体载流子为带正电的空穴1、确定半导体的类型、确定半导体的类型 霍耳效应已在丈量技术、电子技术、计算技霍耳效应已在丈量技术、电子技术、计算技术等各个领域中得到越来越普遍的运用。术等