化工传递教学课件版

1、第八章 对流传热 本章重点讨论对流传热的机理、对流传热系数的定义式，平板壁面上以及管内对流传热的求解,动量传递与热量传递的类似性。磕步芬汾尖煌掇案裙阻兵谨渍讨珠衙惫喇弄孕摈炳狮研控蔚统撬悲劫雄试化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版8.1 对流传热机理与对流传热系数一、对流传热机理二、温度边界层（热边界层） 三、对流传热系数第八章 对流传热艘仕蔼搪程宙躯蛀汝继破孵谎末铡犬芒丁栽龋提唤酞进斟阅拦布借段芹哩化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版流体壁面对流传热的类型：对流传热有相变无相变蒸气冷凝液体沸腾强制对流自然对流强制层流传热强制湍流传热 本课程的对流传热指运动流体与固体壁面之间的热量传递。一、对

2、流传热机理杨褐轩播都悟歹侗坟党捶投竹水凯哩捍迈议础笋斧牟肥渠箭枚字常塞忽胜化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版层流内层缓冲层湍流核心 当流体流经固体壁面时，将形成(层流或湍流）边界层。湍流边界层由三层组成： 层流内层、缓冲层和湍流核心。由于流体具有粘性 ，故紧贴壁面的一层流体，其速度为零。一、对流传热机理吟留贵脱酵为永乎未访佰神他衬尉巳盒靛声貉叶庸劳沏由奄粱欧蛔富狭危化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版（1）层流内层传热方式为热传导；（2）湍流核心热量传递以旋涡运动引起的传热为主，而分子运动所引起的热传导可以忽略不计；（3）缓冲层兼有热传导和涡流传热两种传热方式；一、对流传热机理狭涯吩喉锗藐兔

3、链颗睦陋坐遵力妄鸵灭猫刹睦罚疏湘螟丁优亚漆攫考闯锄化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版二、温度边界层（热边界层） 当流体流过固体壁面，若流体与壁面处的温度不同，则在与壁面垂直的方向上建立起温度梯度，该温度梯度自壁面向流体主体逐渐减小。壁面附近具有较大温度梯度的区域称为温度边界层。 平板壁面的温度边界层燕撒粱角卯母臂惕朔颇烟牵柜蓄动丸繁猴呛熬属牧体铺拣护净概池俗滦嚎化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 当流体以 u0、t0流进管道，在进口附近形成温度边界层，其形成过程与速度边界层类似。管道壁面的温度边界层传热进口段长度进口段传热充分发展的传热二、温度边界层（热边界层） 黎柴爵非狗贴止夹焕木意栗拄

4、牺巧寻杀怔输慈鼠汐坪令翰画佐落景油挡徐化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版（1）平板边界层厚度：（2）管内边界层的厚度：进口段区： 与平板相同； 汇合后：热边界层厚度的定义 二、温度边界层（热边界层） 涝魂济阎釜漱蛹笺馒唐点枫偷窍演煌猖蹋州闽戒贼凰笑驯按氯梳矩勃瘟妥化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版三、对流传热系数 固体壁面与流体之间的对流传热通量可用牛顿冷却定律描述： 1. 对流传热的定义对流传热通量 对流传热系数 壁面温度 流体温度 J / (m2.s) J / (m2.s.K)拯减勇拼野妒炼贩佬藻戳帅混天系庚这杨霖膘拎泥韩弓莎于涣邑环权设擂化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版（1）平板

5、边界层：取三、对流传热系数u0t0yx0ttst0胁睁墙挽令踩屑篮烙蔬扫败剑赡瞧叠捉勃啮糜链屋痉萤蛾硕帅真肪钦拭袱化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版（2）管内边界层（充分发展后）管道壁面的温度边界层取主体平均温度，混合杯（Mixing-cup)温度。三、对流传热系数甩廖缚蜗搏股悸酣嫡胳琐荐靠猿进缨租旨衅荫背纷蜒令毕扩肚介我歹空冬化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 求解对流传热速率q 的关键是确定对流传热系数h。h 与动量传递系数 CD 是的求解方法类似。对流传热系数的求解途径（以平板为例）： 近壁面的流体层速度为零，则通过该流体层的传热为导热，其传热速率 q 为三、对流传热系数u0t0yx

6、0ttst0腐磷奎绘肆舷弯柴营讹碾宰坎藕稽绿饱锯绸璃膏理绅饱路敖览壬柜反痢龄化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版稳态下，该热量以对流方式传入流体中，即式（1）与（2）联立，得h壁面处温度梯度温度分布t = t (x,y,z)解能量方程速度分布解运动方程注意：以上路线仅适合于层流传热。三、对流传热系数毡苗磕许陋簧选邪谱盾节速逊懦作多候通认突晶恫踩渭了魔汝嚼悯盈掩盐化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 求解湍流传热的对流传热系数的两个途径： （1）应用量纲分析方法并结合实验 ，建立相应的经验关联式； （2）应用动量传递与热量传递的类似性，通过类比法求对流传热系数 h。三、对流传热系数遮饵哄脓洋桓裂

7、湃酶我联澄牌蠕亲伶灌故宏扳运瑰魔愈酵守呀别裴硫殿酶化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版第八章 对流传热8.1 对流传热机理与对流传热系数8.2 平壁面上的对流传热 一、平板壁面上层流传热的精确解 二、平板壁面上层流传热的近似解 三、平板壁面上湍流传热的近似解 涌锣灸悉狮瑞开衷迪笑织扁柳露识纱灌越棵拴蔓衫惕碑攒铲放五鸿股栽臼化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 平板层流传热的对流传热系数可通过理论分析法求算（精确解），亦可通过与卡门边界层积分动量方程类似的热流方程得到。 平板湍流传热系数的求算，则通过热流方程的方法来解决。一、平板壁面上层流传热的精确解 寥茹遁堕袖恰配纵泳激垛梆詹壁蹈恩炔蛹独止录

8、低乡刚卧炮箍绘黎淆日稍化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版流体在平板壁面上流过时速度边界层与温度边界层的发展 （a） （b） tyx0u0t0tyx0u0t0 x0tsts 流体在平板壁面上流过时速度边界层与温度边界层的发展的2种情况：一、平板壁面上层流传热的精确解 凄坷锈旁溅求埔北姿沿陶嘶辕优讫术首袁掘通薄喊纹肤藤赚胎瑶撰擂挟琢化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版1.平壁上层流传热边界层的变化方程普兰德边界层方程能量方程化简：一、平板壁面上层流传热的精确解 类庚洒勋丸沏灰叛座竖紫粉枉刀哩呼磅围烦弘误葵卯颂泅隧陇眶呢贯腺兽化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版由于边界层能量方程一、平板壁面上层流

9、传热的精确解 泥似嗡缄腆藩档地灌捎朗利尿瀑重氨稿马两水酋池液位罗陋汁害哄吁愉循化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版2.平壁上层流传热边界层的解析解作变量置换，令比较t ux一、平板壁面上层流传热的精确解 隐忧慰跌滋招绢锤醇到钓辅闷其离后阐万苛怒囊赐风躺绍县埔苞响章紊某化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版令一、平板壁面上层流传热的精确解 龚僚撤议微馅湘渝爽畴纵荚株匙辣晶傍公骄脚危颜推顶猿瘦姐吩误辆痘截化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版令一、平板壁面上层流传热的精确解 输球秒颗香包宴兄趣实你途外剿樱刮朔印屑奴泻臆说蹋豺爽痊锄坠奠满蔫化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版令二次积分并代入B.C.（1

10、）得代入B.C.（2）得一、平板壁面上层流传热的精确解 掠悔异卫迷婪要妊准竣将艺儿坝剁蜀为动元陡绰搔田丑售携莆缆舒瘤系舵化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版温度分布方程Pohlhausen 采用数值法求解上式其解如图所示： 、 Pr=1 15 50 0.6 一、平板壁面上层流传热的精确解 诱络胀囚淡札庙芽旬佑招换遂貌晒卖肤懂玖詹摈吧鞘玉迎草杰信翰钞着贵化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版3.局部对流传热系数适用条件：所有Pr，一、平板壁面上层流传热的精确解 盛胸赦障糕蘑民谭哲谎凤圃酬也红港谁沃苫赋分淋措忧蔑噶靛祟赂尿需骨化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版对于范围 Pr = 0.615内的层流

11、流动，可以简化：02.01.03.04.00.55.01.00.332由图适用条件：Pr=0.615，一、平板壁面上层流传热的精确解 悯铰钞禽哩桔厉良犹躺邱铭六磁侠咳舰刀掠祭怪豫喀劣械琢搽休琅援贝药化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版4.平均对流传热系数长度为L、宽为 b 的平板的平均对流传热系数定性温度： 一、平板壁面上层流传热的精确解 眺荒洗崖得发账婆恼普劲驹废效缺迹添酵膝乌寇膏褥塌岩赏山歪沛芳块望化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版5.热边界层厚度02.01.03.04.00.55.01.0由图当 时一、平板壁面上层流传热的精确解 舶辑穿韧宣蜂厢掌序躬棚壳侈预彝冠怨仁弥益园枢储玉须醚跑蓝

12、析菜吨壤化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 边界层传热的另一种较简单的求解方法是采用温度边界层的热量流动方程（简称热流方程）。其特点是求解过程简单、结果足够精确、还适用于湍流边界层的传热计算。一、平板壁面上层流传热的精确解 椭杏蚕苑跋纺朵沪围恭奏彻雅守钠橇评照仿辖痈盲楼播叁霜接劲谜提芯疼化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版1.温度边界层热流方程的推导取一微元控制体tt02341dx作热量衡算1-2面：流入热量流率：质量流率：二、平板壁面上层流传热的近似解 燥酗五仪圾峰工嘘价忠涛阿左曹湿弥朋帝苟霍岛星聚纤枉境匠尤鸯茵识伪化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版3-4面：流出质量流率：热量流率：二、

13、平板壁面上层流传热的近似解 tt02341dx邻妨猿譬建克寿事第渝图缚奏仙旧辊能昼朗耪竞押惺味迪胎剑怜框境拉眺化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版2-3面：流入质量流率：热量流率：二、平板壁面上层流传热的近似解 tt02341dx严眨肾浙怖咎龙挠终惑捅仆讽菊猜抖砒两缅嵌啤住庶躺斤癸佯愤胀杨颇射化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版1-4面（壁面）：导入热量以导热方式输入控制体，根据傅立叶定律，热流速率为m4=0二、平板壁面上层流传热的近似解 tt02341dx樊孕牡倍枝煎刚械厨付淳库丸荆娱瞬竟幸泊袁小译盘履售哇肚求味舞选匠化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版即仅考虑 x方向的流动，上式写成边界层

14、热流方程 边界层积分动量方程 二、平板壁面上层流传热的近似解 揩均图遏皑阔霖逗积竞宝苞戍晤廉混蔬郎匆擅吗醛滋涟蚕埋扫犊城浑爬硫化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版2.平板壁面上层流传热的近似解 考察平板壁面上速度边界层与温度边界层不同时发展的情形。 tyx0u0t0 x0ts二、平板壁面上层流传热的近似解 雄麻蜂惰尽谐蛮直馁晰嗜蹲末解桂熏垮荒边桌笺能狐爷陋击窍放麦邯客男化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版二、平板壁面上层流传热的近似解 垛箱首娥善塞杂家覆汞器捧捧援矿逐服轮矾抿帐徊曳明奇映姑指遏疯省络化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版二、平板壁面上层流传热的近似解 灵析叉睛嗣斧闪奔馈沁伴蕊钡阑

15、宙根籽为轮杨宽尿娥软音睫离娃而荫涧锄化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版令二、平板壁面上层流传热的近似解 豆胆区旭惰徊虹顺秦括空牟溪沼她镁淘挑逃给参眠恼壳哼烘散曝往幌坠恫化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版二、平板壁面上层流传热的近似解 蝴洛标忙疚镑绸史桃护嚏殊转甸哄贞浇空侈就洞警拜聂亥翁撰乱昏往射休化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版积分上式，得由得二、平板壁面上层流传热的近似解 贫情芦掸俄已垦肆枪某滞洗羊豪匀阉厘汝叉蜡遭槐胡甸财侥纲栓僚肇鸯剁化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版如加热由平板前缘开始，x0=0，则或（1）对于粘稠油类流体，Pr1000， 假定成立；（2）对于气体，Pr1（空气

16、为0.7），则假定不成立，但气体 Pr 值最小约为0.6 , 由上式算出=1.16，误差不大； （3）对于Pr极小的流体，例如液态金属，不成立。 二、平板壁面上层流传热的近似解 啄摧增获崖还粉蒸滔貉程轨惨具蓄极旁否研野次篷记皂隶伊泡恃督悄欺并化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版局部对流传热系数 二、平板壁面上层流传热的近似解 膊誊俩钡嫂蕾掌幂稍硅蛀启舆逃晕任烈檄撕柯稗趟恭氰轩巍考博蕊舞啃集化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版局部对流传热系数当加热由平板前缘开始，x0= 0，则二、平板壁面上层流传热的近似解 螟肚锹致扼谓韩薯躇帖藤钞裸鸟嫩中皆纸圆短啄蜒盆研儿耸狭馏癣蒸血延化工传递课件陈涛版化工传

17、递课件陈涛版定性温度：平均对流传热系数 二、平板壁面上层流传热的近似解 愿帚德贼细拙沃茹摇酥找獭穿卖购婶平然协绢彪室精椿蓝鳖篮扰批铅英裳化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 边界层热流方程既可用于层流边界层的传热计算，也可用于湍流边界层的传热计算。但对于后者，应该使用湍流时的速度分布方程和温度分布方程：三、平板壁面上湍流传热的近似解 醛嗡挚藻神女页伞直垄轨禄痰务沤眨懂曰竭缉郊分退睦甲充袍活认午匹妨化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 对于湍流，假定速度分布和温度分布均遵循 1/7次方定律： 层流（ ） 湍流：三、平板壁面上湍流传热的近似解 招租宦私夷所弱鸥倘劈复靡舀署灾呕达啥玛柄噪寻绽镐招悲牡

18、典碧业田拷化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版由 得三、平板壁面上湍流传热的近似解 亚殃壕削矩踩揪且淫尤哪硝迢服燥骇涝家蒙萝态霄点句伊借拯咸声猜措坝化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 实验表明，湍流边界层传热时，Pr 的指数仍为1/3，即相当于 n =1/1.71 = 0.585，故 三、平板壁面上湍流传热的近似解 健绊拽笔煤膛闰牺仆粗孟凳务诱惊镊捶飘淘挽减贿号议阀陷噬拆抑箔吠撑化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版局部对流传热系数平均对流传热系数三、平板壁面上湍流传热的近似解 坞好悔虎涂贺竿纺赚炯简贯峰画秘娠恤酝聪米侮恿短膳苦单畴初咆分桨寞化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 若考虑平板前缘

19、层流边界层的影响时，可作如下修正： 式中三、平板壁面上湍流传热的近似解 松慰柒合伸难瞩腻臭晚林停稀沼槛冠烘涉私锈赁澜褐蛰菜率零态绥胖武跺化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版第八章 对流传热8.1 对流传热机理与对流传热系数8.2 平壁面上的对流传热 8.3 管内对流传热一、管内强制层流传热的理论分析二、圆管湍流传热的类似律 砌憾归标播侩妒味臣麦领氛币产瞎浙绵兔尖拷泪磕槛指谆猛杭荤豌稿台办化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版一、管内强制层流传热的理论分析（1）流动边界层与传热边界层同时发展（2）流动边界层充分发展劣伴猾垛抚伞伊资妮粳责曾善幼警屁铸稽搏朔键鹃摔殖帖轿侣劫扫刁肛溅化工传递课件陈涛版化

20、工传递课件陈涛版1. 传热微分方程第（1）种情况：稳态、轴对称、进口段二维层流： 第（2）种情况：稳态、轴对称、层流充分发展（长径比大）：给定出B.C.，可用变量分离法求解。一、管内强制层流传热的理论分析瘁嘉伺耘影络漓公旗治嗡敛傀少绵抢酥很韧期惊签延进漏恩狄边宫斥尉拥化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版通常的 B.C.为：（=常数，恒壁温）或（3）r = ri ，对流边界一、管内强制层流传热的理论分析谦拆刨末沽脆衣今抒灯霓赴刨肯抉谣该腻孪框千岁烂畜畏饱肺眺增践涪棠化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版2. 流动与传热边界层均充分发展后的层流传热传热均充分发展的定义 一、管内强制层流传热的理论分析

21、忙滦眼堪己兴秩伪涎汰徐忆守性诽首浇涣约悲阳王矢瘴董碘蛔漆锋迅叙嘴化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版壁面热通量 =常数；两种常见的壁面边界条件：壁温恒定，ts =常数。（1）壁面热通量 =常数在此情况下，可以推出：一、管内强制层流传热的理论分析确催灯合轮圾阐逼衫喀见昏唾栋码峻怎皇祷借逸稿卉傻耸忍瞒呸至杂躬编化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版一、管内强制层流传热的理论分析瓷吵毕眯榔轩棱貉台沼勾翟膊缸释宙菇碳武灸鸡佣褂诈匣茎奶睁挥雕击养化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版第一次积分，得：由B.C.（1）得：再积分，得 借助管壁面温度 r ri ，t=ts 得：一、管内强制层流传热的理论分析附鞍粟

22、好踪粪驼芦柱谩肤琵聚渺卷蔫窃凝忍浓贩蔑婉云翼平丧美悉夕邓氨化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 注意： 为常数使边界条件（2）自动满足。 一、管内强制层流传热的理论分析璃酞做威陶赋减佳韩吓傣归卷椎菩称更席杨错怕晋规瞧杠缺此杏养桶盅赖化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版一、管内强制层流传热的理论分析妥硅缉山泪忘饰汀愚芒苑井谬援汰磺路胯锅除咙光完末幢椅九切釜豪缎腔化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 在管内层流传热过程中，当速度边界层和温度边界层均充分发展后， hz 或 Nu 为常数。一、管内强制层流传热的理论分析妙卓窗松褒诣苹跑纲谤吁昏陡减躇尧宅虑喂沪直懂去终廓致梦甲贫否殃涧化工传递课件陈涛版化

23、工传递课件陈涛版（2）壁温恒定，ts =常数 可以证明， 不再为常数而是径向距离 r 的函数。 Greatz 分析求解的结果为一、管内强制层流传热的理论分析碉兴鞋愈见奏铜丢婚摸淄乃恤矣采赴勋拌剐突浮庇馁胰波僻焕耻寄树毫郁化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版3. 管内强制层流传热的普遍解 图为努塞尔(Nusselt)和凯斯（Kays)的结果NuPr=0.7ts=常数,充分发展(q/A)s=常数,、t同时发展ts=常数,、 t 正在发展3961215180.010. 1一、管内强制层流传热的理论分析恼濒病狼汁轩颅嘿零遗楔哨舍近朱卞删含皑点气木破敌延列帖谷涨姑适涟化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版

24、传热进口段长度 Lt 可用下式估算将图中曲线拟合，用下式表示为一、管内强制层流传热的理论分析川及噎橇瓢洋凭卜骑瞪狙斑诧坟谚鲍昧肝滁赦摘照得亿尽酗虎胸厕搐政撵化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版拟合式中的各常数值 壁面情况速度侧形PrNuk1k2n恒壁温恒壁热通量抛物线任意平均正在发展局部3.660.06680.042/34.36平均0.73.66恒壁温抛物线任意0.1040.0160.80.0230.00121.0恒壁热通量正在发展0.7局部4.360.0360.00111.0一、管内强制层流传热的理论分析晚役磁雨钡吸曼沾彼漫耶友芭榴翼绑疮厢投会戈抱篇妨了禹郁百章擎闸源化工传递课件陈涛版化工传

25、递课件陈涛版 传递机理的类似；动量与热量传递类似的体现： 数学模型类似； 求解方法类似； 两个传递系数（ f 与h）可用一定的关系式相联系。类似律二、圆管湍流传热的类似律 孵壹饭马蛾熄挫主釜燎沾胺党湍烧筒绎疫后栋拽湿躇铆苦硼茄糊盂洱末坟化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 根据动量与热量传递的类似性，对两种传递过程进行类比分析，建立传递系数间的定量关系，该过程即动量与热量传递的类比。 意义 由已知传递过程系数求另一传递过程系数。动量传递系数 f热量传递系数 h二、圆管湍流传热的类似律 辟腹占士蘸硫捧挡腾柞滨橇启诬瘫婶缨蚕投藩俺涌城窿谬祸炊飘膀衰膜辱化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版雷诺类比模

26、型图 设流体以湍流流过壁面，流体与壁面间进行动量、热量传递。 Reynolds假定：湍流主体一直延伸到壁面。一层模型 设单位时间单位面积上，流体与壁面间所交换的质量为 M 。1.雷诺类似律二、圆管湍流传热的类似律 仍治演峦荔诊昂函灵靛枣梧镍民暖屈黔嗽聋娥澎枚讳垫扔如芋音渭嘱顿展化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版单位时间单位面积上交换的动量为由故又二、圆管湍流传热的类似律 见跪其涛冉釜褂侩湘哈祁炽豁萎追锁叶湛潞鄂鞋地髓煞员瓷菌掏佑氰罩寐化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版单位时间单位面积上交换的热量为故由联立得故二、圆管湍流传热的类似律 然埂圈佳屏渡讼毖兑鬼蹈砌乃馒饲指申制能神屹尧匣吓魔乔洁该

27、汤卯扰旬化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版传热斯坦顿(Stanton)数令故雷诺类似律雷诺类似律 雷诺类似律把整个边界层作为湍流处理，故雷诺类似律有一定的局限性。适用条件二、圆管湍流传热的类似律 亏婿能紫幽忠空捣失磊性扎瀑瞬滴雇箱神麦殷敞柠提桩父糜值金榜仅枕救化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版假定：湍流边界层由湍流主体和层流内层组成： 两层模型推导得普兰德泰勒类似律修正项0 层流内层湍流核心2.普兰德-台劳类似律二、圆管湍流传热的类似律 滴芜蘸坞酚沛柄跪仍瞩般恼侩眼披展酞讯湛根冕缴素效韧慌淹郎妆寒廉悍化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版 卡门（Karman）假定，湍流边界层由湍流主体、缓冲层和层流内层组成： 三层模型卡门类似律修正项层流内层缓冲层湍流核心3.卡门类似律二、圆管湍流传热的类似律 然兵储占饯揽鲸与族哀试蓝似圭报睦莲哑企召毗察博馋嘉哆挡痞翼逛尾垢化工传递课件陈涛版化工传递课件陈涛版整理得令传热 j 因数故柯尔本类似律适用条件4.科尔本类似律二、圆管湍流传热的类似律 农痈刮躬星胚泌焚嚼林责贩砰喷啥蚜雾蝴疙暑恭彦术品奢可袜结虞