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能带和带隙（禁带）能带和带隙（禁带） 零级近似下，将电子看作是自由粒子，能量本征值曲线为抛物线 微扰情形下：电子的k不在n/a附近时，与k状态相互作用的其它态的能量与k状态的零级能量相差大即满足 k状态不计二级能量修正 抛物线当电子的 和 两种情形时 微扰计算中，只考虑以上两种状态之间的相互作用在 存在一个的态 ，和 状态能量相近存在一个的态 ，和 状态能量相同由于周期性势场的微扰，能量本征值在 处断开能量的突变能量本征值在断开两个态的能量间隔 禁带宽度电子波矢取值 对于一个l，有一个量子态k能量本征值 当N很大时，Ek视为准连续 由于晶格周期性势场的影响，晶体中电子准连续的能级分裂为一系列的能带能量本征值在 处断开 结果分析讨论 1) 能带底部，能量向上弯曲；能带顶部，能量向下弯曲禁带出现在波矢空间倒格矢的中点处3) 禁带的宽度 取决于金属中势场的形式自由电子的能谱是抛物线型 晶体弱周期性势场的微扰，电子能谱在布里渊边界产生了宽度 的禁带 发生能量跃变 在远离布里渊区边界，近自由电子的能谱 和自由电子的能谱相近ii)波矢k非常接近 ，k状态的能量和k能量差别很小将 按 泰勒级数展开结果分析 i) 两个相互影响的状态k和k微扰后，能量变为E+和E-，原来能量高的状态 ，能量提高；原来能量低的状态 能量降低两个相互影响的状态k和k微扰后，能量变为E+和
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