高斯光束的基本质及特征参数课件

1、高斯光束的基本质及特征参数课件高斯光束的基本质及特征参数课件二、高斯光束在自由空间的传输规律振幅因子光斑半径(z)基模高斯光束在横截面内的场振幅分布按高斯函数所描述的规律从中心向外平滑地降落。由振幅降落到中心值的1/e处的点所定义的光斑半径为(z)；光斑半径随坐标z按双曲线规律扩展远场发散角0（定义在基模高斯光束强度的1/e2点的远场发散角）far-field beam angle二、高斯光束在自由空间的传输规律振幅因子光斑半径(z)f相位因子等相位面的曲率半径R(z)因子kr2/2R(z)表示与横向坐标（x,y）有关的相位移动，表明高斯光束的等相位面是以R(z)为半径的球面，其曲率半径随坐标

2、而变化，且曲率中心也随z不同而不同；当z=f时，R(z) =2f；当z =0时， R(z)； z 时， R(z) 。曲率中心的位置= ，说明球心在共焦腔腔外 ，说明球心在共焦腔腔内Wavefront radius of curvature R(z)相位因子等相位面的曲率半径R(z)Wavefront raThe radius of curvature R(z) has a variation with distance given analytically byThe wavefront is flat or planar right at the waist, corresponding t

3、o an infinite radius of curvature or R(0)=. As the beam propagate toward, however, the wavefront gradually becomes curved, and the radius of curvature R(z) drops rather rapidly down to finite values.The radius of curvature R(z) hFor distance well beyond the Rayleigh range f the radius then increases

4、 again as R(z)z, i.e., the gaussian beam becomes essentially like a spherical wave centered at the beam waist. What this means in physical terms is that the center of curvature of the wavefront starts out at for a wavefront right at the beam waist, and then moves monotonically inward toward the wais

5、t, as the wavefront itself moves outward toward z .For distance well beyond the R高斯光束在其传输轴线附近可近似看作是一种非均匀球面波，其曲率中心随着传输过程而不断改变，但其振幅和强度在横截面内始终保持高斯分布特性，且其等相位面始终保持为球面。高斯光束在其传输轴线附近可近似看作是一种非均匀球面波，其曲率用参数0（或f）及束腰位置表征高斯光束用参数(z)和R(z)表征高斯光束如果知道了某给定位置处的(z)和R(z)，可决定高斯光束腰斑的大小0和位置z高斯光束的q参数三、基模高斯光束的特征参数用参数0（或f）及束腰位置

6、表征高斯光束三、基模高斯光束的特引入一个新的参数q(z)，定义为重新整理引入一个新的参数q(z)，定义为重新整理参数q将(z)和R(z)统一在一个表达式中，知道了高斯光束在某位置处的q参数值，可由下式求出该位置处(z)和R(z)的数值用q0=q(0)表示z=0处的参数值，得出q0 is purely imaginary参数q将(z)和R(z)统一在一个表达式中，知道了高斯光束四、高阶高斯光束(Higher-order Gaussian modes)厄米特-高斯光束 (方形孔径的共焦腔或稳定球面腔)其横向场分布由高斯函数和厄米特多项式(Hermite polynomial)的乘积决定，沿x方向有

7、m条节线，沿y方向有n条节线The Hermite-gaussian beam functions alternate between even and odd symmetry alternating index n. The n-th order function has n nulls and n+1 peaks.四、高阶高斯光束(Higher-order Gaussia附加相移x方向和y方向的光腰尺寸在z处的光斑尺寸在x方向和y方向的远场发散角附加相移在x方向和y方向的远场发散角拉盖尔-高斯光束(柱对称稳定腔、圆形孔径共焦腔)柱对称系统中的高阶高斯光束的横向场分布由下列函数描述，沿半径

8、r方向有n个节线圆，沿辐角方向有m根节线The higher-order Laguerre-gaussian mode patterns are characterized by azimuthal and radial symmetry.拉盖尔-高斯光束(柱对称稳定腔、圆形孔径共焦腔)The hi附加相移为光斑半径发散角附加相移为2.6 高斯光束q参数的变换规律普通球面波的传播规律高斯光束q参数的变换规律用q参数分析高斯光束的传输问题2.6 高斯光束q参数的变换规律普通球面波的传播规律一、普通球面波的传播规律研究对象：沿z轴方向传播的普通球面波，曲率中心为O(z=0)。在自由空间的传播规律R

9、2=R1+(z2-z1)=R1+L傍轴球面波通过焦距为F的薄透镜时，其波前曲率半径满足(应用牛顿公式)球面波的传播规律可以统一写成结论：具有固定曲率中心的普通傍轴球面波可以由其曲率半径R来描述，传播规律由变换矩阵确定。一、普通球面波的传播规律研究对象：沿z轴方向传播的普通球面波二、高斯光束q参数的变换规律ABCD公式研究对象：高斯球面波非均匀的、曲率中心不断改变的球面波q参数在自由空间的传输规律q(z)=q0+z，q2=q1+L通过薄透镜的变换q参数的变换规律可统一表示为结论：高斯光束经任何光学系统变换时服从ABCD公式，由光学系统对傍轴光线的变换矩阵所决定。优点：能通过任意复杂的光学系统追踪

10、高斯光束的q参数值 (将q称为复曲率半径the complex radius of curvature)二、高斯光束q参数的变换规律ABCD公式研究对象：高斯球面研究对象普通球面波高斯球面波特点曲率中心固定的曲率中心变化的在自由空间的传输规律R2=R1+Lq2=q1+L通过薄透镜的变换总的变换规律曲率半径R复曲率半径q研究对象普通球面波高斯球面波特点曲率中心固定的曲率中心变化的Transformation for the Gaussian beam-the ABCD lawThe great power of the ABCD law is that it enables us to trac

11、e the Gaussian beam parameter q(z) through a complicated sequence of lenslike elements. The beam radius R(z) and spot size (z) at any plane z can be recovered through the use of the following expressionTransformation for the Gaussia三、用q参数分析高斯光束的传输问题已知：入射高斯光束腰斑半径为0 ，束腰与透镜的距离为l，透镜的焦距为F。求：通过透镜L后在与透镜相距l

12、C处的高斯光束参数C和RC。思路1：在z=0处 q(0)=i02/在A处（紧靠透镜的左方）qA=q(0)+l在B处（紧靠透镜的右方）1/qB=1/qA-1/F在C处 qC=qB+lC qC C、RC三、用q参数分析高斯光束的传输问题已知：入射高斯光束腰斑半径思路2？步步为营/一步到位思路2？步步为营/一步到位特例：高斯光束腰斑的变换规律若将C点取在像方束腰处，则有RC、Re1/qC=0，可以求出像方束腰到透镜的距离l和像方腰斑的大小0 。特例：高斯光束腰斑的变换规律若将C点取在像方束腰处，则有RC当满足腰斑放大率几何光学之物和像特殊情况：当此时，可用几何光学处理傍轴光线的方法来处理高斯光束物高

13、斯光束束腰离透镜足够远与几何光学迥然不同还可方便地求出透镜焦平面上的光斑大小：在前式中令lc=F，当满足腰斑放大率几何光学之物和像特殊情况：当此时，可用几何光2.7 高斯光束的聚焦和准直目的：单透镜对高斯光束的聚焦，使00 F一定时， 0随l变化的情况lF， 0随l的减小而减小；当l=0时， 0达到最小值， 如果，FF，0随l的增大而减小；当 ， 当lF， l=F， 0达到极大值， ，且 ，仅当Ff时，透镜才有聚焦作用。不论l的值为多大，只要FflF， l愈大， F愈小，聚焦效果愈好lF，0随l的增大而减小；当 ，不l 确定， 0随F变化情况当 ，透镜才能对高斯光束起聚焦作用。F愈小，聚集效果

14、愈好结论：为获得良好聚集，采用用短焦距透镜；使高斯光束远离透镜焦点，从而满足lf、lF；取l=0，并使fF。l 确定， 0随F变化情况当 单透镜对高斯光束发散角的影响对0为有限大小的高斯光束，无论F、l取什么值，都不可能使0 ，也就不可能使0 0。结论：用单个透镜将高斯光束转换成平面波，从原则上说是不可能的。l=F时， 0 达到极大值， 0 达到极小值， 0/ 0=f/F，此时，F愈大， 0 愈小。当f/F=02/F1时，有较好的准直效果。高斯光束的准直单透镜对高斯光束发散角的影响高斯光束的准直利用倒望远镜将高斯光束准直预先用一个短焦距透镜将高斯光束聚焦，以得到极小的腰斑，然后再用一个长焦距透

15、镜来改善其方向性，可得到很好的准直效果。聚焦后的腰斑恰好落在长焦距透镜的焦面上系统的准直倍率F1为短焦距透镜（副镜）的焦距， F2为长焦距透镜（主镜）的焦距，M就是通常所说的望远镜的准直倍率（几何压缩比）。利用倒望远镜将高斯光束准直预先用一个短焦距透镜将高斯光束聚焦一个给定的望远镜对高斯光束的准直倍率不仅与望远镜本身的结构参数有关，而且还与高斯光束的结构参数f以及腰斑与副镜的距离l有关。假设透镜孔面上的光斑远小于透镜本身的孔径，因而无须考虑由透镜的有限孔径引起的衍射效应。当光斑等于或大于透镜的孔径时，要想通过提高准直倍率来无限制地压缩高斯光束的发散角是不可能的。这时的0的大小及出射光束的最小发

16、散角应由透镜的孔径所决定。一个给定的望远镜对高斯光束的准直倍率不仅与望远镜本身的结构参2.8 高斯光束的自再现变换自再现变换：如果一个高斯光束通过透镜后其结构不发生变化，即参数0或f不变，或同时满足0= 0、 l=l。 利用透镜实现自再现变换：当透镜的焦距等于高斯光束入射在透镜表面 上的波面曲率半径的一半时，透镜对该高斯光束作自再现变换。令2.8 高斯光束的自再现变换自再现变换：如果一个高斯球面反射镜对高斯光束的自再现变换：当入射在球面镜上的高斯光束波前曲率半径正好等于球面镜的曲率半径时，在反射时高斯光束的参数将不发生变化，即像高斯光束与物高斯光束完全重合。通常将这种情况称为反射镜与高斯光束的

17、波前相匹配。高斯光束的自再现变换与稳定球面腔？球面反射镜对高斯光束的自再现变换：当入射在球面镜上的高斯光束用q参数来分析：设某一高斯光束从腔内某一参考平面出发时的q参数值为qM，在腔内往返一周后其参数值记为qM ，则二者满足该高斯光束能成为谐振腔的自再现模的条件为qM=qM（即任一高斯模在腔内往返一周后能重现自身）Self-consistency condition: a stable eigenmode of the resonator is one that reproduces itself after one round trip.用q参数来分析：设某一高斯光束从腔内某一参考平面出发时

18、的q参A, B, C, D are the ray matrix elements for one complete round trip-starting and ending at the chosen reference plane.The complex beam parameter q, and hence and R, at any other plane can be obtained by applying the ABCD law to qM.A, B, C, D are the ray matrix 腔内存在着真实的高斯模的条件应该是可求解出实的值(the condition for a confined Gaussian beam is that the square of the beam spot size 2 be a finite positive number)，从而可得到结论：在稳定光学开腔中不存在傍轴光线的几何逸出损耗与腔内存在着高斯光束型的本征模这一断言是等价的。腔内存在着真实的高斯模的