有限元法精品课件

1、关于有限元法第一张，PPT共二十九页，创作于2022年6月一、有限元方法解题分析 为了说明应用有限元方法的解题步骤，以及每一步骤中的要点，下面我们以两点边值问题为例进行具体分析。 考虑两点边值问题其中我们将从Ritz法和Galerkin法两种观点出发，导出解边值问题（1.1）、（1.2）的线性有限元方法。第二张，PPT共二十九页，创作于2022年6月（一）从Ritz法出发建立有限元方程1、写出Ritz形式的变分问题由变分原理可知，与边值问题（1.1）（1.2）等价的变分问题是：求其中积分表达式（1.3）是应用有限元法求解（1.1）、（1.2）式的出发点。第三张，PPT共二十九页，创作于2022

2、年6月 2、区域剖分 剖分原则与差分法相同，即将求解区域剖分成若干个互相连接，且不重叠的子区域，这些子区域称为单元。单元的几何形状可以人为选取，一般是规则的，但形状与大小可以不同。对于一维情形最为简单：将求解区域 剖分成若干个子区间，其节点为每个单元 的长度为 单元在区间中分布的疏密程度或单元尺寸的大小， 可根据问题的物理性质来决定，一般来说，在物理量变 化剧烈的地方，单元尺寸要相对小一些，排列要密一些。 3、确定单元基函数 有限元法与Ritz-Galerkin方法的主要区别之一，就 在于有限元方法中的基函数是在单元中选取的。由于各第四张，PPT共二十九页，创作于2022年6月个单元具有规则的

3、几何形状，而且可以不比考虑边界条件的影响，因此在单元中选取基函数可遵循一定的法则。设为 的有限维子空间，它的元素为要构造，只需构造单元基函数 。构造单元基函数应遵循如下原则： （1）、每个单元中的基函数的个数和单元中的节点数相同，每个节点分别对应一个基函数，本例中，单元 有两个节点，因此基函数有两个。（2）基函数应具有下面的性质：其中 是单元节点序号为k的节点。第五张，PPT共二十九页，创作于2022年6月若取 为线性函数，则按上述原则，可将 中的基函数取为显然， 中任一函数 可以表示为基函数 的线性组合，即 （1.4）第六张，PPT共二十九页，创作于2022年6月其中， 是 在节点上的值，即

4、在单元 上， 表示为可见，单元中的近似函数由单元基函数线性组合产生，全区域的近似函数由各个单元的近似函数叠加而成。 从以上可以看出， 是满足下列条件的所有函数 的集合：第七张，PPT共二十九页，创作于2022年6月故 是 的一个n维子空间，称为试探函数空间 称为试探函数。4、有限元方程的形成 与Ritz法一样，以 代替 ，在 上解泛函数（1.3）的极小问题。将（1.5）代入（1.3），得第八张，PPT共二十九页，创作于2022年6月令便得到确定 的线性代数方程组称（1.7）为有限元方程。显然，只要我们分别算出 及就可以求解（1.7）。但在工程计算中，并不是按照上述步骤形成有限元方程的，而是首先

5、建立单元有限元特征式（称这一过程为单元分析），然后再将单元的有限元特征式进行累加，合成为总体有限元方程（这一过程称为总体合成）。第九张，PPT共二十九页，创作于2022年6月下面分步分析具体的计算方法。第一步：单元分析。注意到我们来计算单元 上的积分。为讨论方便，作变换并引入记号则在 上， 可写成第十张，PPT共二十九页，创作于2022年6月或写成（1.10）其中，而 可表示为式中，于是有第十一张，PPT共二十九页，创作于2022年6月这里，称为单元刚度矩阵，其中对（1.8）式右端第二项积分，同样有第十二张，PPT共二十九页，创作于2022年6月式中，称 为单元“荷载”向量。根据以上分析，便有

6、这样，我们就得到了单元有限元特征式的一般表示形式：第十三张，PPT共二十九页，创作于2022年6月第二步：总体合成总体合成就是将单元的有限元特征式进行累加，合成为总体有限元方程。这一过程实际上是将单元有限元特征式中的系数矩阵逐个累加，合成为总体系数矩阵（称为总刚度矩阵）；同时将右端单元荷载向量逐个累加，合成为总荷载向量，从而得到关于 的线性代数方程组。为了形成总刚度矩阵，我们令于是有第十四张，PPT共二十九页，创作于2022年6月从而（1.17）右端第一个和式为其中，第i-1行第i行这就是总刚度矩阵（未标明的元素均为0）。第十五张，PPT共二十九页，创作于2022年6月对（1.17）右端第二个

7、和式，有其中，这就是总荷载向量。这样，就可以将（1.17）式写成第十六张，PPT共二十九页，创作于2022年6月因此，有限元方程为从总刚度矩阵和总荷载向量的形成过程可以看出， 的计算，实际上是把 中四个元素在适当的位置上“对号入座”地叠加， 的计算也是如此。我们引入 ，只是为了叙述方便，实际上，在编制程序时并不需要。 显然，方程组（1.20）的系数矩阵K是一个对称正定的对角矩阵，因此可采用追赶法求出u在节点上的近似值 。如果我们认为这个近似解不够精确，则可以使剖分更细，即节点取得更多。这样，就产生一个收敛性与误差估计的问题。由于此问题所用的数学工具较多，本课程不做讨论。另一方面，我们以上是在单

8、元剖分的基础上，利用Lagrange型的分段线性插值函数构造出的n维子空间 ，这样自然想到，如果不采用分段的线性插值，而采用分段的高次插值，则会得到更好的近似。第十七张，PPT共二十九页，创作于2022年6月注1、当第一边值条件非齐次时，例如 ，则需象其它单元一样形成 上的单元刚度矩阵。但形成总刚度矩阵K时，先把当作未知量，K扩大成 矩阵，然后去掉第一行（或者一开始就不计算第一行），把第一列的第j行元素 乘以 累加到第j个方程的右端后，再去掉第一列。最后仍然归结到方程（1.20），只不过右端向量因第一边值作了修改。它只是比齐次边值多了第二项。由于第二项只含有 的一次项，因此从上述泛函出发所形成

9、的有限元方程不影响总刚度矩阵，唯一的改变量是第n个方程注2、若第二边值条件（右边值条件）非齐次，例如 ，则需从下列泛函出发：第十八张，PPT共二十九页，创作于2022年6月的右端要累加对于第三边值条件则不但要修改第n个方程的右端，而且总刚度矩阵的第n行n列元素也要作适当的修改。有兴趣的同学可以自行推导。(二)、从Galerkin法出发建立有限元方程从Galerkin法出发形成有限元方程的过程与前面完全一样，得到的结果也是一致的。但是从Galerkin法出发形成的有限元方程更具一般性，它不仅适用于对称正定的算子方程，而且也适用于非对称正定的算子方程。在实际问题中，主要是依据这一观点建立有限元方程

10、。下面对这一问题作一简单陈述。第十九张，PPT共二十九页，创作于2022年6月由变分原理可知，与边值问题等价的Galerkin形式的变分问题是：我们仍用分段线性函数构成的试探函数空间代替 ,由（1.4）定义的分段线性函数是的一组基。和前面一样的方法，把第二十张，PPT共二十九页，创作于2022年6月代入（1.21），便得到 所满足的方程组这和方程组（1.7）是完全一样的。 容易看出，方程组（1.22）的系数矩阵就是总刚度矩阵，在总刚度矩阵形成的过程中，注意到而从而有第二十一张，PPT共二十九页，创作于2022年6月即故有这就是有限元方程（1.20）。由上述看出，按Galerkin法推导有限元方

11、程更加直接方便。尤其重要的是。按这一观点推导的有限元方程，不仅适用于稳定问题，而且也适用于非稳定的问题，因此它具有广泛的适用性。（三）、应用举例用有限元方法解边值问题第二十二张，PPT共二十九页，创作于2022年6月将区间0,1等分成4个单元。 解、利用上述分析结果，我们只需构造出单元刚度矩阵和单元荷载向量，然后合成为总刚度矩阵和总荷载向量。 注意到（1.14）和（1.16）：第二十三张，PPT共二十九页，创作于2022年6月若将 取成单元 上的中点值 则不难得到其中 单元 的中点为于是有第二十四张，PPT共二十九页，创作于2022年6月如果把单元刚度矩阵 和单元荷载向量“扩大”，便得到 和 为类似地，可写出第二十五张，PPT共二十九页，创作于2022年6月然后进行叠