非线性电阻电路的数值解法课件

10-4非线性电阻电路的数值解法一、概述

数值解法：是指利用数学领域中数值分析的某种算法得到满足一定精确度要求的解。

数值解法的特点：精确度高；算法多样；计算复杂，是属于计算机辅助计算范畴内的方法。

非线性电阻电路的数值解法是利用数值分析中的某种算法求解非线性代数方程。

本节只介绍求解非线性代数方程中的一维牛顿-拉夫逊算法。

一维牛顿-拉夫逊算法适用于只含一个非线性电阻元件，或可以化简为只含一个非线性电阻的电路。10-4非线性电阻电路的数值解法一、概述数值解1二、牛顿-拉夫逊算法1.非线性代数方程

实例在图示电路中，R为电压控制型非线性电阻，其伏-安特性的数学函数表达式为I=fR(U)

(如I=U+AU

-B

，A和B为常数)。求非线性电阻R的静态工作点。3根据KVL有U+RinI=U+RinfR(U)=UOC令f(x)=U+RinfR(U)-UOC=0则f(x)=0为以电压U为变量的非线性代数方程。二、牛顿-拉夫逊算法1.非线性代数方程实例22.牛顿-拉夫逊法思路设初始猜测值(1)x处展将在f(x)(1)x成泰勒

级数

f(x

)≠0(1)忽略高阶导数项构成迭代公式反复迭代得满足误差要求解将

在

f(x)(1)x处成泰勒级数为

LL+

忽略高阶导数项后有-+=)1()1()1())(()(xxxfxf)(xf′-¢+2)1()1())((21xxxf′-+≈)1()1()1()=F(x))(()(xxxfxf)(xf′f(x)=0的解可用

求F(x)=0(线性方程)的解近似替代-+)1()1()1()=0)(()(xxxfxf′即)1()()()1()1(xfxfxx¢-=即有2.牛顿-拉夫逊法思路设初始(1)x处展将在3)1()()()1()1(xfxfxx¢-=若此x不是F(x)=0的解，可将其作为第二次猜测值x(2)即可有)1()()()1()1(xfxfxx¢-=(2)同理即可有)2()()()2()2(xfxfxx¢-=(3)……)n()()()n()n(xfxfxx¢-=(n+1)牛顿-拉夫逊法

迭代公式使用条件：)≠0()n(xf¢)1()()()1()1(xfxfxx¢-=若此x不是F(x4)n()()()n()n(xfxfxx¢-=(n+1)当

x

-x

≤e(误差要求)时停止迭代，求得解。(n-1)n理论依据0xf(x)f(x)(1)x(1)f(x)(2)x(2)x(3)f(x)(3)f(x)=0x(1)

以初始猜测值找到非线性方程的猜测解；

f(x)(1)

以处的线性方程F(x)=0(切线)，使用迭代公式逐步逼近真解。f(x)(1)真解)n()()()n()n(xfxfxx¢-=(n+1)当x5几点结论：

(1)牛顿-拉夫逊法是否能求得满足要求的近似解，取决于非线性元件的伏-安特性和初始猜测值。

(2)能得到满足要求的近似解时称为收敛，否则称为不收敛。

(4)牛顿-拉夫逊法迭代计算复杂，需要用计算机编程进行计算。

(5)在程序中除设定收敛判据外，还用设定迭代次数或限定计算时间的方法防止无休止计算。

(3)将x

-x

≤e(误差要求)称为收敛判据。(n-1)n

(6)牛顿-拉夫逊法对复杂非线性电阻电路不易找到全部解。提示：自学教材P322例题一几点结论：(1)牛顿-拉夫逊法是否能求得满足6一、小信号和动态电阻1.小信号

在直流和交变电源共同激励下的非线性电路中，若交变激励源的幅值(或有效值)远远小于直流值，则此交变激励源称为小信号。

在非正弦激励下的非线性电路中，若交流分量的幅值(或有效值)远远小于直流分量，则此交流分量称为小信号。

如：在左图非线性电路中，激励源则uS(t)称为小信号。此电路称为小信号非线性电路。US+uS(t)=1+2×10sinwtV-3RSi(t)+-u(t)+-US+uS(t)R110-5非线性电阻电路的小信号分析法一、小信号和动态电阻1.小信号在直流7OIU

2.动态电阻和动态电导DuI0U0

直流分量US可决定工作点P(U0,I0)；由叠加定理可知：电路中的u(t)和i(t)响应分别为u(t)=U0+Du,i(t)=I0+DiRSi(t)+-u(t)+-US+uS(t)R1实例R1u(t)=f(i(t))PDiUSUS/RS

小信号uS(t)某时刻的电压响应为Du，电流响应为Di。非线性电阻R1的伏-安特性u(t)=f(i(t))

可为

U0+Du=f(I0+Di)将函数f(I0+Di)在工作点P(U0

,I0)处展成泰勒级数有U0+Du=f(I0)+f

(I0)Di+f(I0)Di+…′21′′2OIU2.动态电阻和动态电导DuI0U08U0+Du=f(I0)+f

(I0)Di+f(I0)Di+…′21′′2OIUDuDiI0U0RSi(t)+-u(t)+-US+uS(t)R1P实例R1u(t)=f(i(t))USUS/RS泰勒级数略去高阶项有U0+Du=f(I0)+f

(I0)Di′式中f

(I0)=′dudii=I0

动态电阻：是指在小信号非线性电路中，非线性电阻特性上工作点处的电压对电流的微分值。dudii=I0=Rd动态电阻令式中U0+Du=f(I0)+f(I0)Di+9dudii=I0=Rd动态电阻

动态电阻：是指在小信号非线性电路中，非线性电阻特性上工作点处的电压对电流的微分值。利用对偶关系可有

动态电导：是指在小信号非线性电路中，非线性电阻特性上工作点处的电流对电压的微分值。diduu=U0=Gd动态电导

动态电阻和动态电导取决于：小信号非线性电路中的非线性电阻特性和直流工作点。dudii=I0=Rd动态电阻动态电阻：是指在10二、小信号分析法

1.思路非正弦激励源小信号非线性电路

直流分量

时变小信号

直流非线性电路

动态电阻(电导)响应Du,Di线性电路U0

I0u(t)=U0+Dui(t)=I0+Di+

求解工作点2.解题步骤

(2)求动态电阻Rd(或动态电导Gd)，画出小信号激励下的等效电路。(1)计算直流激励下的工作点P(U0,I0)。

（3）计算时变小信号激励下的响应Du和Di。

(4)将工作点P(U0,I0)的U0与I0分别与Du和Di相加，得到电路的解u(t)和i(t)。二、小信号分析法1.思路非正弦激励源小信号非线性11413例题

电路如图，已知RS=1W，US=3V，IS=1A，非线性电阻R的电流与电压关系为i=u，式中i的单位为A，u的单位为V。时变小信号电压源uS(t)=2×10sinwtV。求流过非线性电阻R的电流i(t)。

-3i+-u+-uS(t)RS+-USISR解：直流电路i+-uRS+-USISR3V1W1A××××i/AO112324345678u/VÞRi+-u+-UOCRinW14VUOC·工作点P

(I0，U0)P得I0=2A，U0=2VU0UOC·RinI0

也可由非线性电阻R函数式试探得工作点，在i=

u中413413×2u=2V时当=2=iR的特性曲线413例题电路如图，已知RS=1W，US=3V，IS=12已得I0=2A，U0=2V例题

电路如图，已知RS=1W，US=3V，IS=1A，非线性电阻R的电流与电压关系为i=u

，式中i的单位为A，u的单位为V。时变小信号电压源uS(t)=2×10sinwtV。求流过非线性电阻R的电流i(t)。

i+-u+-uS(t)RS+-USISR413-3i+-u+-uS(t)RSR时变小信号电路动态电导为diduu=U0

Gd==diduu=24122=×3×=3SRRtui)(dSS+=D最后得i(t)=I0+Di=2+1.5103-×tAwsin动态电阻为1Gd

Rd=13=Wtwsin3)(1/11023+×=-=1.5103-×twsinA已得I0=2A，U0=2V例题电路如图，已知RS=1310-5其它非线性元件一、非线性电容

定义：电容上的电荷q与其两端的电压u成非线性函数关系，