电磁场与电磁波基础（第2章）课件

1.电场力、电场强度与电位3.电偶极子与磁偶极子重点：第2章电场、磁场与麦克斯韦方程4.麦克斯韦方程的导出及意义2.磁场力、磁感应强度与磁位6.电磁场的能量与坡印廷矢量5.

电磁场中的三种电流以及电流连续性原理1.电场力、电场强度与电位3.电偶极子与磁偶极子重点2.1电场力、电场强度与电位1.电场力库仑定律适用条件

两个可视为点电荷的带电体之间相互作用力;

无限大真空情况(式中F/m)可推广到无限大各向同性均匀介质中2.1电场力、电场强度与电位1.电场力库仑定律适2.电场强度库仑定律还可以换一种方式来阐述：假定电荷q=1C，于是电场力即为q1对单位电荷的作用力,我们将这个特定大小的电场力称为电场强度矢量由电场强度矢量可以得出两个或多个彼此相对静止的电荷之间的作用力，所以电场强度表示了电场力。结论2.电场强度库仑定律还可以换一种方式来阐述：由电场强度矢如果电荷是沿一曲线连续分布的线电荷

线电荷密度定义为dq在空间产生的电场强度为整个线电荷在空间产生的电场强度为

如果电荷是沿一曲线连续分布的线电荷线电荷密度定义为dq在如果电荷是沿一曲面连续分布的面电荷

面电荷密度定义为整个面电荷在空间产生的电场强度为

如果电荷是沿一曲面连续分布的面电荷面电荷密度定义为整个面如果电荷在某空间体积内连续分布体电荷密度定义为整个体电荷在空间产生的电场强度为

如果电荷在某空间体积内连续分布体电荷密度定义为整个体电荷3.电位已知试验电荷q在电场中的受力为在静电场中欲使试验电荷q处于平衡状态，应有一外力与电场力大小相等，方向相反，即于是，试验电荷q在静电场中由A点移动到B点时外力需做的功为3.电位已知试验电荷q在电场中的受力为在静电场中欲使我们将静电场内单位正电荷从A点移动到B点时外力所做的功称为点B和点A之间的电位差在自由空间，如果点电荷位于原点，原点到场点A的距离为RA原点到场点B的距离为RB，则B点和A点之间的电位差为积分表明，空间两点B和A之间的电位差只与场点所在位置有关，而与积分路径无关。因此，在静电场中我们将静电场内单位正电荷从A点移动到B点时外力所做的功称为点可将下列左式改写成一个具有普遍意义的式子（右式）

得到空间一段线元上两端点间的电位差为若单位正电荷是从无穷远处出发移到B点的，则电位差为或写成可将下列左式改写成一个具有普遍意义的式子（右式）得到空间一可得电位与电场强度的关系为

此式提供了求解静电场中电场强度的一种方法，即把求解电场强度的问题变成先求解电位而后再通过微分关系求电场强度。一般情况下，用这种方法比直接求解电场强度要简便。由式（1.95）可知可得电位与电场强度的关系为此式提供了求解静电场中电场强度的2.2磁场力、磁感应强度与磁位1.磁场力

当电荷之间存在相对运动，比如两根载流导线，会发现另外一种力，它存在于这两线之间，是运动的电荷即电流之间的作用力，我们称其为磁场力。

假定一个电荷q以速度在磁场中运动，则它所受到磁场力为这表明：一个单位电流与另外一个电流的作用力可以用一个磁感应强度来描述。

2.2磁场力、磁感应强度与磁位1.磁场力2.磁感应强度

磁场的特征是能对运动电荷施力，其施力的情况虽然比较复杂，但我们可以用一个磁感应强度来描述它,即将其定义为一个单位电流受到另外一个电流的作用力。已知磁场力考虑磁场中载流线元的受力情况，由于

所以2.磁感应强度磁场的特征是能对运动电荷施力如图：电流元和之间的作用力为比较可得毕奥-萨伐尔定律

根据安培力实验定律如图：电流元和之间的运用叠加原理，可得闭合回路1在空间所产生的磁感应强度上式是计算线电流周围磁感应强度的公式。磁感应强度的单位为牛顿/（安培米），在国际单位制中的单位为特斯拉。如果电流是分布在某一曲面上时，若面电流密度为，则面电流在空间产生的磁感应强度为

如果电流是分布在某一体积内时，若面电流密度为，则体电流在空间产生的磁感应强度为

运用叠加原理，可得闭合回路1在空间所产生的磁感应强度上式是计

当一个电荷既受到电场力同时又受到磁场力的作用时，我们称这样的合力为洛伦兹力。我们也可以用这个表达式作为电场强度和磁场强度的定义式。即2.3洛伦磁力当一个电荷既受到电场力同时又受到磁场力的作用重要特性：电荷在电场中会受到力(称电场力)的作用。E取决于源(带电体)的电量、形状及分布情况,它可以是时变的点电荷产生的场及所受的力是计算其它复杂情况的基础电场实验证明：电场力大小与电荷所在位置的电场强度大小成正比，即：重要特性：电荷在电场中会受到力(称电场力)的作用。E取决于重要特性：在磁场中运动的电荷(电流)会受到力(称磁场力)的作用。磁感应强度矢量B:描述空间磁场的分布(大小和方向)。B的方向由磁场力和速度的方向确定。磁场重要特性：在磁场中运动的电荷(电流)会受到力(称磁场力)的作2.6由电通量与高斯定律导出麦克斯韦第一方程凡是矢量场，均有通量可言。电力线的数目就称为电通量。规定一个电荷q所产生的力线条数（即电通量）等于用库仑表示的电荷的大小。用符号表示球面上的电通量密度，即于是，通过整个球面的电通量为比较式2.61与式2.2，电通量密度与电场强度的关系为2.6由电通量与高斯定律导出麦克斯韦第一方程凡是矢量场，根据高斯定律可得麦克斯韦第一方程：或若闭合曲面所包围的电荷多于一个以上，则电通量关系应改写为并且电场强度穿出球面的电场强度通量为根据高斯定律可得麦克斯韦第一方程：或若闭合曲面所包围的电2.7由法拉第电磁感应定律与斯托克斯定律导出麦克斯韦第二方程法拉第电磁感应定律可得麦克斯韦第二方程：感应电动势闭合路径所包围的磁通根据斯托克斯定律2.7由法拉第电磁感应定律与斯托克斯定律法拉第电磁感应2.8由磁通量与高斯定律导出麦克斯韦第三方程磁通连续性原理可得麦克斯韦第三方程：穿过开表面积S的磁通根据高斯定律2.8由磁通量与高斯定律导出麦克斯韦第三方程磁通连续性1.传导电流、运流电流和位移电流自由电荷在导电媒质中作有规则运动而形成传导电流2.9由安培环路定律与斯托克斯定律导出麦克斯韦第四方程η为电阻率，1.传导电流、运流电流和位移电流自由电荷在导电媒质中作有此式说明传导电流密度服从于欧姆定律(ohm’slaw)，并且传导电流为传导电流的电流密度与电场强度的关系为：

此式说明传导电流密度服从于欧姆定律(ohm’slaw)，并2.电流连续性原理

在时变电磁场空间，围绕着通电导体作一闭合面S，则穿入的传导电流和运流电流应等于S面内自由电量q的增加率，即即

式中位移电流密度位移电流电介质内部的分子束缚电荷作微观位移而形成2.电流连续性原理在时变电磁场空间，围绕着电流连续性原理表明：在时变场中，在传导电流中断处必有运流电流或位移电流接续。其中

通常，又将电流连续性原理称为全电流定律，该定理揭示了不仅传导电流激发磁场，变化的电场也可以激发磁场。它与变化的磁场激发电场形成自然界的一个对偶关系。或

称为全电流密度

传导电流与位移电流电流连续性原理表明：在时变场中，在传导电流中断处必有运流电流解：忽略极板的边缘效应和感应电场位移电流密度位移电流例:已知平板电容器的面积为S,相距为d,介质的介电常数,极板间电压为u(t)。试求位移电流iD；传导电流iC与iD

的关系是什么?电场解：忽略极板的边缘效应和感应电场位移电流密度位移电流例:3.麦克斯韦第四方程

静电场的环流为零稳恒磁场的环流如何呢？说明静电场是保守场；

对任何矢量场基本性质的研究，就是考察它的通量和环流。对稳恒磁场环流的研究形成了安培环路定理。3.麦克斯韦第四方程静电场的环流为零稳恒磁场的环流如何呢？与环路成右旋关系的电流取正。

在真空中的稳恒电流磁场中，磁感应强度

沿任意闭合曲线的线积分（也称的环流）,等于穿过该闭合曲线的所有电流强度（即穿过以闭合曲线为边界的任意曲面的电流强度）的代数和的μ0倍。安培环路定理与环路成右旋关系的电流取正。在真空中的稳恒电流磁场中磁感应强度的环流只与环路内的电流有关，但环路上一点的磁感应强度是由环路内、外电流共同产生的。安培环路定理揭示了磁场的基本性质之一，磁场是有旋场，是非保守场，故磁场中不能引入势能的概念。①②讨论当电流呈体电流分布时③磁感应强度的环流只与环路内的电流有关，但环路上一点的磁感应强定义自由空间用磁场强度表示的磁通密度为

则安培环路定律可写成

在时变场中，应将安培环路定律中的电流拓广为全电流，即

其中定义自由空间用磁场强度表示的磁通密度为则安培环路麦克斯韦第四方程由斯托克斯定律得

即

或麦克斯韦第四方程由斯托克斯定律得即或2.10微分形式的麦克斯韦方程组

将上面推导出的麦克斯韦方程列写在一起，就得到了微分形式的麦克斯韦方程组。或将电场与其场源——电荷密度联系了起来，实际上，它是库仑定律的另一种形式。

第一方程2.10微分形式的麦克斯韦方程组将上表明了随时间变化的磁场会产生电场——这是法拉第电磁感应定律的微分形式。

第二方程表明了在形成磁场的源中，不存在“点磁荷——磁力线始终闭合。

第三方程表明了产生磁场的源是电流或变化的电场——安培定律的另一种表现形式。

第四方程表明了随时间变化的磁场会产生电场——这是法拉第电磁感应定律2.11麦克斯韦方程的积分形式

根据高斯定理和斯托克斯定理，可将微分形式的麦克斯韦方程转化为积分形式的麦克斯韦方程。转化为2.11麦克斯韦方程的积分形式根据高斯定理和斯其中引出了三个媒质特性方程以上即为麦克斯韦所总结的微分形式（包括三个媒质特性方程）与积分形式（包括三个媒质特性方程）的电磁场方程组，又称为电磁场的完整方程组。其所以称为“完整”方程组，是因为方程组全面地描述了作为统一的电磁场的两个方面——电场与磁场的相互关系，以及电场、磁场本身所具有的规律，和电场、磁场与其所处空间的媒质的关系。具体地说，第一方程表明，电场是有散度场，即电场可以由点源电荷所激发；第三方程表明，磁场为无散度场，即磁场不可能由单极磁荷所激发；而第二和第四方程则描述了电场与磁场相互依存、相互制约并且相互转化。其中引出了三个媒质特性方程以上即为麦克斯韦所总结的微分形式（2.12麦克斯韦方程的时谐形式

时变电磁场的一种最重要的类型是时间简谐场（time–harmonicfield）,简称时谐场。所谓时谐场即激励源按照单一频率随时间作正弦变化时所激发的也随时间按照正弦变化的场。在线性系统中，一个正弦变化的源在系统中所有的点都将产生随时间按照同样规律（正弦）变化的场。对于时谐场，我们可以用相量分析获得单频率（单色）的稳态响应。

在直角坐标系中，电场强度矢量可用沿三个互为垂直的坐标轴的分量来表示，即2.12麦克斯韦方程的时谐形式时变电磁场的一种其中的三个分量可表示为用复数的实部表示为即其中的三个分量可表示为用复数的实部表示为即以电场旋度方程为例，代入相应场量的矢量，可得

将、与交换次序，得上式对任意t

均成立。令t＝0，得

时谐形式(复矢量）的麦克斯韦方程令ωt＝π/2，得即以电场旋度方程为例微分形式的时谐表示积分形式的时谐表示从形式上讲，只要把微分算子用代替，略去“.”和下标m，即可得到时谐（复数）形式的麦克斯韦方程。微分形式的时谐表示积分形式的时谐表示从形式上讲，只要把微分算

例将下列场矢量的瞬时值形式写为复数形式（2）解：（1）由于（1）所以例将下列场矢量的瞬时值形式写为复数形式（2）解：（（2）因为

故所以（2）因为故所以

例

已知电场强度复矢量解其中kz和Exm为实常数。写出电场强度的瞬时矢量例已知电场强度复矢量解其中kz和Exm为实常具有电磁能量密度的量纲