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文档简介

#1）斯奈尔定律指出各种波在界面处的传播方向。2）诺特方程指出各种波在界面处的能量分配关系4）垂直入射时，入射能量为单位1，反射系数R=2P2H,pV+PV2P21P1透射系数T二2pV^P1pV+PV2P21P1xP19图xP19图6.1-18二、球面波的反射、透射以及折射波（首波）的形成1．问题的提出上面研究了平面波的反射及透射，平面波的入射角a是恒定的。这与实际情况有差异。球面波与实际情况相近，球面波向界面入射时，沿界面上每一点的入射角a是变化的。这会产生什么结果呢？2．讨论V>V的情况P2P1（1）入射角<临界角，满足斯奈尔定律，则有书上角度错，振动方向错）sinasinasinPsinasinP=1=1=2=2=PVVVVVp1p1s1p2s2V〉VP2P1

・・随着入射角a/，总会出现a=90o的时候，有2入射角=临界角时Vp1sinasin900入射角=临界角时Vp1V

p2Vsina=—pi-p2V临界角ipp=sin—1(产)Vp2（2）入射角〉临界角1卩卩之后,为满足斯奈尔定律，必须有sina〉12在实数域sina只能在0-1之间，只有在复数域才有V临界角ipp=sin—1(产)Vp2（2）入射角〉临界角1卩卩之后,为满足斯奈尔定律，必须有sina〉12在实数域sina只能在0-1之间，只有在复数域才有sina22〉1。设透射谐波的位移为：xsina+zcosau=Aexp[j®(t—22)P12P122V

P2=Aexp[jt—kxsina—kzcosa)]P1222二T-Aexp[j(®t—kxsina—kzcosa)]P122二C-exp[j@t—kxsina—kzcosa)]22注：k=—

VP2(6.1-77)注：P1当sina〉1时，则cosa=(1—sin2a=±jm222(6.1-78)用诺特方程解出的T为复数，・•・C二T•AP1为复数，设C=C'eM,(6.1-79)将(6.1-78)、(6.1-79)代入(6.1-77)，得u=C'・exp（土kzm）exp[j（①t一kxsina+»）]P122指数函数取负号，代表随z/,U的振幅\。P12指数函数取正号，代表随z/，U的振幅/P12(6.1-80)不合物理意义，舍去。则（6.1-80）成为：u=C'-exp(一kzm)exp[j(①t一kxsina+©)]P12~3)式(6.1-81)的物理意义(6.1-81)①在入射角大于临界角以后，透射波沿X轴传播，形成滑行波。透射波的相位比入射波超前（P,即透射波超前传播。滑行波比入射波超前，滑行波以V的速度沿X方向传播，又因为V>V,P2P2P1导致滑行波的波前面与反射波和入射波的波前面相脱离。在入射角大于临界角以后，滑行波的能量都集中在界面附近，它的动能不断向上

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