哈工程核学院核聚变与等离子体物理第三章1

惯性约束聚变D-T化学炸药235U238U引爆管氢弹的爆炸是利用其中心的原子弹爆炸来引爆的，在原子弹爆炸的百万分之几秒内将氢弹中的热核装料迅速紧缩到高温高密度，引起燃料的聚变熄灭，这一过程进展的非常短暂，以致由于燃料本身的惯性，在它们因膨胀但还没有来得及飞散之前，大量的聚变反响曾经发生，构成威力强大的热核爆炸。在氢弹中进展的聚变反响根本没有对燃料等离子体采取任何约束措施，只是依托燃料本身的惯性坚持它们没有过早的解体，这就是惯性约束核聚变。氢弹爆炸的能量无法搜集利用。惯性约束聚变研讨的进展在1960年激光问世不久，很快就有利用激光做聚变驱动源的想法。在1968年的第三届等离子体物理与聚变国际会议上，初次发表了激光聚变的文章。在1971年第四届出现了用电子束产生等离子体方面的论文。在1974年第五届国际会议上新增了惯性聚变分会，讨论了激光紧缩加热和相对论电子紧缩。美国在激光间接驱动研讨方面处于领先位置，从80年代中期以来，利弗莫尔劳伦斯实验室在钕玻璃激光器NOVA上胜利地进展了一系列靶物理实验，旨在研讨激光靶耦合物理和内爆物理过程，证明激光聚变的科学可行性，力图实现点火和低增益熄灭。1988年，美国利用地下核实验时核爆产生的部分X射线转化为惯性约束所需的辐射能，校验了间接驱动的原理，证明了高增益激光聚变的科学可行性。另外，美国还不断利用强大的计算才干对激光聚变进展模拟实验。实验研讨、计算模拟，加上实际研讨使得美国在惯性约束领域曾经根本掌握了各个环节的主要规律。除了美国外，其他兴隆国家在激光聚变上也获得了很大的提高：日本在钕玻璃激光器GEKKO－XII上用直接驱动的方式紧缩靶丸，获得了600倍固体密度的高度紧缩。法国的Phebus也在进展类似于NOVA的间接驱动实验。由于激光聚变现实上类似于氢弹的爆炸过程，X辐射场又类似于核武器爆炸的效果，同时激光本身就是一种武器，因此激光聚变不断受着各国特别是兴隆国家的强有力支持。除了改良激光器外，近年来，人们利用超短超强激光技术，提出了快点火的概念，力图在较低的驱动能量下实现点火；2001年，日本和英国科学家初次利用超短脉冲激光对“快点火〞物理做了原理可行性演示，他们利用一束60TW〔50J〕的超短脉冲将常规的激光聚变中子产额提高了一个数量级；2002年又进一步把超短激光脉冲的能量提高到350J，从而使中子产额高了3个数量级，这两个实验的胜利，使得建造廉价的ICF驱动安装在较低的能量上实现聚变“点火〞的希望大增。20世纪60年代已进展用激光打氘靶出中子实验，以后主要在增大激光的能量和提高光束质量方面努力。1987年神光Ⅰ号安装建成，共有两路激光输出，每路激光800J，脉宽1ns。在神光Ⅰ安装上开展了许多高功率激光和等离子体相互作用的研讨。1984年，在上海高功率激光物理结合实验实建造神光II，它有八路激光，总能量为6kJ，三倍频后的输出能量约为3kJ。中国原子能科学研讨院已建成一台氟化氪分子激光安装天光I号，它共有6束激光，激光能量为100J，已用于研讨短波长高功率激光和等离子体的相互作用。国内的惯性约束核聚变研讨：中国的惯性聚变界在快点火的研讨中也跟上了世界的步伐：中科院物理所建立起了具有国际先进程度的强场物理实验室，建成了脉宽25飞秒、峰值功率达1.4太瓦的高效率超短超强激光安装-极光I号，在高能电子的产生和传输的物理过程研讨方面获得了很大的进展。中科院上海光机所的高功率激光物理国家实验室也建成了一台基于钕玻璃放大器的20TW超短脉冲系统，并曾经开场了快点火实验的研讨。三种热核熄灭点火方式

a〕激光ICF研讨初期的靶物理方案设计是把劳森判据条件与燃料等离子体高温条件在时间上捆绑在一同思索的，称为体点火方案。体点火只需简单的三个步骤，高密度紧缩与高温点火在惯性迟滞开场的时辰同时实现。这种点火方式对激光驱动器能量需求很高，每一发聚变打靶大约要耗费10MJ以上的激光能量。b〕1972年，美国劳伦利弗莫尔国家实验室的John.Nuckdls提出了中心点火概念，把燃料预紧缩和点火步骤分开实施。按照中心点火设计，当燃料被预紧缩到惯性迟滞期的起始时辰时，由特定激光整形脉冲使此前各时辰激发出不同运动速度的击波恰好同时会聚在被紧缩燃料核的中心，构成中心区部分升温，到达高温条件，引发中心热斑点火熄灭。点燃的热核反响释放出大量3.5Mev的α粒子，堆积在尚未点燃的其他预紧缩燃料层中，使其迅速升温，从而实现全部预紧缩燃料的点火熄灭。

c〕1994年，M.Tabak提出了最新概念，用超强激光产生适宜能量的超热电子或质子，使预紧缩燃料边缘的部分区域升温，从而实现燃料点火。按照这一方案设计，用于点火及为有效点火需求在等离子体冕区打出通道的激光功率很高，但其能量仅为预紧缩能量的1/20左右。这意味着，实现激光ICF增益所需的总激光能量可以下降到中心点火所需能量的约1/4，是非常吸引人的。然而，快点火设计对激光驱动器技术的开展提出了非常苛刻的新要求。这包括:高能量输出的(10-100kJ)拍瓦(1015W，PW)激光点火驱动器技术的开展；高信噪比(106-108)激光点火脉冲技术的实现；百皮秒级激光打通道技术研讨；点火激光脉冲与预紧缩激光脉冲的高精度时间同步(10-20ps)技术的实现等。

2001年，英国卢瑟福实验室的P.Norreys与日本大阪大学R.P.Kodama等协作，在日本大阪大学Gekko-Ⅻ激光安装上利用金锥管导引百TW点火脉冲从实验上演示了快点火物理原理。2002年的实验把点火脉冲能量提升至近1PW，获得超热电子吸收40%，热核燃料区温度8百万至1千万度，中子产额由104添加到107的好结果。

这两个胜利的实验进一步激发了国际ICF界研讨快点火物理和相关PW激光技术的热情，加强了自信心。令人鼓舞的金锥管加CD壳靶快点火原理示范实验结果

激光技术的出现，给人们带来了希望，1963年巴索夫和道森首先提出了可以利用激光将等离子体加热到引发热核聚变的温度。除了用激光来引发核聚变的方案外，后来又扩展到用带电粒子束来引发核聚变的方案。这些研讨任务就是如今人们称作的“激光聚变〞和“粒子束聚变〞。在惯性约束聚变中主要过程有以下四步：加热---紧缩---点火---熄灭一、获得惯性聚变能的根本原理由激光器或粒子加速器产生很强脉冲能量照射到一个含有D-T燃料的靶丸上；靶丸的外外表吸收了激光或粒子束的能量后产生高温等离子，有一部分等离子体向外放射，剩余部分的靶壳在向外放射等离子体的反作用力作用下向内的聚心紧缩，并在燃料的中心部分很小的体积中构成非常高温度和非常高密度的等离子体，称为热斑。在热斑中的热核反响释放出宏大能量的中子和带电粒子，带电粒子将能量堆积于最接近热斑附近的热核燃料，加热这部分燃料，并将其点燃；接着产生从里向外的热核熄灭过程，不断把外面被紧缩的、温度比热斑处低一些的燃料熄灭；这种热核熄灭的波前从里到外经过整个燃料的时间要比将燃料紧缩并继续到它们飞散前所需的时间短。加热激光束射在靶壳上，很快地在靶外表上构成等离子体紧缩由靶外表的物质向外放射的反作用力将燃料紧缩1、直接驱动：聚变靶丸放置在反响室的中间，激光经过窗口直接射到靶丸上。点火中心点火，中心热斑处温度到达108℃，密度到达1000倍液态D密度熄灭热核熄灭在整个紧缩的燃料区中传播惯性约束核聚变与内燃机的燃料循环四步冲程的比较：〔1〕D-T靶丸注入爆炸室―注入燃料进入气缸；〔2〕消融等离子体飞散时的反作用力向心紧缩D-T燃料―活塞紧缩燃料混合气体；〔3〕被紧缩到高温高密的D-T燃料首先在靶丸芯部点火熄灭―火花塞将紧缩的燃料点燃；〔4〕热核反响能量被反响产物带走，在增值层中沉淀产生热能―燃料混合物以爆炸方式熄灭，驱动活塞和曲轴。惯性约束核聚变过程与内燃机的比较聚变靶丸放置在聚变反响室的中间，激光经过窗口入射到靶丸上，聚变反响放出大量的能量，在反响室内有一个金属壁，依托液体金属将反响室内的能量导出，并在热交换器中把能量传送给二回路的水，液体金属被冷却后再被送回反响室，二回路的水被加热后送往蒸汽发电机。2、间接驱动将激光或粒子束的能量照射在黑洞靶的内壁〔对激光〕、泡沫塑料〔对轻离子束〕和吸收辐射体〔对重粒子束〕，并加热这些物质到高温，发射出X射线，靶丸放置在中间位置上，激光或粒子束在转换体上产生很强的X射线，照射在靶丸上再引起靶丸外表加热、紧缩、点火和熄灭。柱面高z腔壁激光束聚变靶丸入口孔高z壁聚变靶丸泡沫塑料吸收辐射体柱面高z腔壁重离子束3、惯性聚变能电站中两个重要的循环〔1〕功率循环驱动效率η：电能转变成激光或粒子束的能量增益G：激光或粒子束打在靶上发生聚变产生热核反响M因子：靶外物质与中子反响放出能量热电转换效率ε：热核能量转变为热能，送到发电机发电Pg：总的输出功率Pa：电站用电量，占总输出功率比例为fa〔~5%〕Pd：给激光和粒子束驱动器提供功率产生激光或粒子Pn：送出电站供应用的功率驱动效率η〔0.05～0.35〕聚变增益G〔30～200〕中子反响M〔1.05～1.25〕热电转换ε〔0.30～0.40〕Pn=净功率Pg=毛功率再循环功率辅助功率=faPg泵浦、光、靶工厂等Pd=驱动功率从经济观念出发，Pn/Pg值必需大于0.75；中子反响因子M在1.05~1.25之间，热电转换效率ε在0.3~0.4之间，可知ηG值必需在10~16之间，η取决于驱动器的类型，G取决于靶的设计和射到靶上的能量；当η=0.05时，要求G=200~320，高增益靶，到达η=0.05的只需氟化氪激光、半导体泵浦的固体激光和轻重粒子束；当η=0.25时，要求G=40~60，到达η=0.25的只需轻粒子束和重离子束驱动器。ηDG=15ηDG=10ηDG=15ηDG=10ηD=0.05ηD=0.05ηD=0.2512471020100200500输入能量/MJG增益驱动器的效率愈低，为了到达ηG值的要求所要求的靶增益愈大，相应要求输入到靶上的能量愈大，驱动器的规模和造价就愈高。因此，提高驱动器效率和完善靶的设计是惯性约束聚变能电站中的主要问题。〔2〕靶燃料循环靶熄灭后，尚有一部分靶的碎片留在反响室内，将经过液体金属带出反响室；聚变过程中产生的大量中子经过和锂—6反响生成氚，经过特殊的造氚回路把氚提炼出来送到制靶工厂制成DT靶供聚变电站运用。4、劳逊判据对于磁约束聚变，低密度，长约束时间：等离子体密度约为1014~1016/cm3，相当于大气密度的万分之一，约束时间要求在0.01~1s的程度对于惯性约束聚变，高密度，短约束时间：依托惯性维持，等于靶丸的解体时间约为10-9S量级，要求等离子体的密度到达1023/cm3，假设思索驱动效率和有净能量输出，那么要求更高〔1023/cm3〕，相当于固体的104倍。所以磁约束方案是低密度、长约束运转；而惯性约束那么以高密度、短约束运转；前者的困难在于获得较长的约束时间，后者的困难在于获得高密度。惯性约束的根本概念是将聚变燃料紧缩到极高的密度并使之在短于惯性约束时间〔即靶丸的解体时间〕内完成聚变反响。所以，对于惯性约束聚变的等离子体来说，更有意义的质量因数是燃料的密度ρ和靶丸半径R的乘积