化工原理知识点总结复习重点 (一)

第一章、流体流动

一、流体静力学

Y二、流体动力学

-三、流体流动现象

四、流动阻力、复杂管路、流量计

一、流体静力学：

•压力的表征：静止流体中，在某一点单位面积上所受的压力，称为静压力，筒称压力,

俗称压强。

表压强（力）=绝对压强;力）-大气压强（力）真空度=大气压强-绝对压

「

田

，

一大气压皎«

黑

af

r承

y审

玄

«

始对雪压&

大气压力、绝对压力、表压力（或真空度）之间的关系

•流体静力学方程式及应用:

E力形式p2=px+pg（z1-z2）备注：1）在静止的、连续的同一液体内，处于同一

〔能量形式旦+Z|g=立+z,g水平面上各点压力都相等。

pP

此方程式只适用于静止的连通着的同一种连续的流体。

应用：

F型序差计P,-P2=（p0-p）gR

“倾斜液柱压差计

微差压差计

二、流体动力学

•流量

质量流量磁kg/sIms=VsP〜，，，,「

Jms=GA=n/4&G

bVs=uA-Md%

体积流量以m3/s

质量流速Gkg/m's}

(平均)流速um/sG=UP

・连续性方程及重要引论：

幺=(4)2

叫d.2

•一实际流体的柏努利方程及应用(例题作业题)

以单位质量流体为基准：2话+,〃；+a+卬=z、g+,〃，+g_+£WJ/kg

2p2~pJ

以单位重量流体为基准：2,+—Z/.2+—+//,=z,+—M,2+-^—+YhJ/N=m

1cl22czJf

2gpg2gps

输送机械的有效功率：Ne=myVe

N

输送机械的轴功率：N=—•(运算效率进行简单数学变换)

应用解题要兼:

1、作图与确定衡算范围：指明流体流动方向，定出上、下游界面；

2、截面的选取：两截面均应与流动方向垂直；

3、基准水平面的选取：任意选取，必须与地面平行，用于确定流体位能的大小；

4、两截面上的压力：单位一致、表示方法一致；

5、单位必须一致：有关物理量的单位必须一致相匹配。

三、流体流动现象：

•流体流动类型及雷诺准数：

(1)层流区Re<2000

(2)过渡区20。0<Re<4000

(3)湍流区Re>4000

本质区别:(质点运动及能量损失区别)层流与端流的区分不仅在于各有不同的R。值，更重

要的是两种流型的质点运动方式有本质区别。

流体在管内作层流流动时，其质点沿管轴作有规则的平行运动，各质点互不碰撞，互不

混合

流体在管内作湍流流动时，其质点作不规则的杂乱运动并相互碰撞，产生大大小小的旋

涡。由于质点碰撞而产生的附加阻力较自黏性所产生的隹力大得多，所以碰撞将使流体前进

阻力急剧加大。

管截面速度大小分布:

无论是层流或揣流，左管道任意截面上，流体质点的速度均沿管径而变化，管壁处速度

为零，离开管壁以后速度渐增，到管中心处速度最大。

层流：1、呈抛物线分布；2、管中心最大速度为平均速度的2倍。

湍流：1、层流内层；2、过渡区或缓冲区；3、湍流主体

湍流时管量处的速度也等于零，靠近管壁的流体仍作层流流动，这一作层流流动的流体

薄层称为层流内层或层流底层。自层流内层往管中心推移，速度逐渐增大，出现了既非层流

流动亦非完全端流流动的区域，这区域称为缓冲层或过渡层，再往中心才是揣流主体。层流

内层的厚度随和值的增加而减小。

层流时的速度分布〃=g"max

湍流时的速度分布〃右。8处想,

四、流动阻力、复杂管路、流量计：

•计算管道阻力的通式：（伯努利方程损失能）

,2

范宁公式的几种形式:圆直管道h=2--

fd2

2

非圆直管道=pWc=X-^—

运算时，关键是找出义值，一般题目会告诉，仅用于期末考试.，考研需扩充

•非圆管当量直径：

当量直径:d.“=4r〃（4倍水力半径）

A

水力半径:r/z=—

（流体在通道里的流通截面积A与润湿周边长n之比）

•流量计概述：（节流原理）

忍加漱贵廿是利用流体流经孔板前后产生的压力差来实现流量测量。

孔板流量计的特点：恒截面、变压差，为差压式流量计。

文丘里流量计的能量损失远小于孔板流量计。

转子流量计的特热：恒压英、恒环隙流速而变流通面积.属截面式流量计。

•复杂管路：（了解）

并联管路各支路的能量损失相等，土管的流量必等于各支管流量之和。

第二章、流体输送机械

‘一、离心泵的结构和工作原理

,二、特性参数与特性曲线

、三、气蚀现象与安装高度

四、工作点及流量调节

离心泵:电动机一流体（动能）——处—＞静压能

一、离心泵的结构和工作原理：

•离心泵的主要部件：离心泵的的启动流程：

「叶轮吸液（管泵，无自吸能力）

《泵壳液体的汇集与能量的转换

转能

I泵轴排放

密封填料密封机械密封（高级）

吁把其作用为将原动机的能量直接传给液体，以提高液体的静压能与动能（主要为静压

能）。

泵壳具有汇集液体和能量转化双重功能。

轴封装置其作用是防止泵壳内高压液体沿轴漏出或外界空气吸入泵的低压区。常用的轴

封装置有填料密封和机械密封两种。

气缚现象:离心泵启动前泵壳和吸入管路中没有充满液体，则泵壳内存有空气，而空气

的密度又远小于液体的密度，故产生的离心力很小，因而叶轮中心处所形成的低压不足以将

贮槽内液体吸入泵内，此时虽启动离心泵，也不能输送液体，此种现象称为气缚现象，表明

离心泵无自吸能力。因此，离心泵在启动前必须灌泵。

汽密死彖：汽蚀现象是指当泵入口处压

力等于或小于同温度下液体的饱和蒸汽压

时，液体发生汽化，气泡在高压作用下，迅

速凝聚或破裂产生压力极大、频率极高的冲

击，泵体强烈振动并发出噪音，液体流量、

压头（出口压力）及效率明显下降。这种现

Q/m7h

象称为离心泵的汽蚀。

二、特性参数与特性曲线：

流量Q；离心泵在单位时叵内排送到管路系统的液体体积。

压头（扬程）出离心泵对单位重量（1N）的液体所提供的有效能量。

或率总效率〃=小小小

轴功率N：泵轴所需的功率*=工

n

〃-Q曲线对应的最高效率点为设计点，

对应的Q、H、N值称为最佳工况参数，

铭牌所标出的参数就是此点的性能参

数。（会使用IS水泵特性曲线表，书PU7）

三、气蚀现象与安装高度：

•气蚀现象的危害：

①离心泵的性能下降，泵的流量、压头和效率均降低。若生成大量的气泡，则可能出现气博

现象，且使高心泉停止工作。

②产生噪声和振动，影响离心泵的正常运行和工作环境。

③泵壳和叶轮的材料遭受损坏，降低了泵的使用寿命。

解决方案：为避免发生气色，就应设法使叶片入口附近的压强高于输送温度下的液体饱和蒸

气压。通常，根据泵的抗震蚀性能，合理地确定泵的安装高度，是防止发生气蚀现象的有效

措施。

•离心泵的汽蚀余量：

为防止气蚀现象发生，在离心泵人口处液体的静压头（M/Px）与动压头（u.72g）之

和必须大于操作温度下液体的饱和蒸气压头6Pv/p«）某一数值，此数值即为离心泵的气蚀余

量。

2

NPSH=旦+二一生NPSHJ从TH,T抗气蚀性能好

pg2gpg8

必须汽蚀余量:（NPSH）r

•离心泵的允许吸上真空度：

从，=在二包

pg

H：—离心泵的允许吸上真空度，指在泵入口处可允许达到的最高真空度,m液柱

p.―当地大气压强，Pa；

p,—泵吸入口处允许的最低绝对压强,Pa;

3

p---被输送液体的密度,kg/mo

•离心泵的允许安装高度也（低于此高度0.5-hn）:

九="J-度-*=贷-（NPSH）r-儿i

ro修

关离心泵先关阀门，后关电机，开离心泵先关出口阀，再启动电机。

四、工作点及流量调节：

•管路特性与离心泵的工作点：

//4△Z+敛+M+从

阳Ag由两截面的伯努利方程所得

H.=K+H.

"为竽塔寺空+£川组铲

Q。―管路系统的输送量,m?/h

A―管路截面积,m2。

4=/（a）凡=«+/（5）

1,1+21.11____J______R

IA+H尸BQ}

\泵特性方程,H吓Q）

Q：Qe0三.管路特性方程从:K+BQ；

联解既得工作点。

•离心泵的流量调节:

1、改变阀门的开度（改变管路特性曲线）；

2、改变泵的转速（改变泵的特性曲线）；减小叶轮直径也可以改变泵的特性曲线，但一般不

用。

3、泵串联（压头大）或并联（流速大）

•往复泵的流量调节：

1、旁路调节；

2、改变活塞冲程和往复次数。

第三章、非均相物系的分离（密度不同）

一、重力沉降

二、离心沉降

三、过滤

一、重力沉降：

•沉降过程：

浮力凡

F「入=ma

先加速（短），后匀速（长）沉降过程。

•流型及沉降速度计算：（参考作业及例题）

层流区（滞流区）或斯托克斯定律区：（10“<Re<l）（K<2.62）

过渡区或艾伦定律区：<1<辿,<10，（2.62<K<69.1）

湍流区或牛顿定律区：（10'<ReW2x1（）5）（K>69.1）

相应沉降速度计算式：（公式不用记，掌握运算方法）

d2(〃_Q)g

滞流区U，=~~

u.=0.27J%2身忒6

过渡区

d（&-0）g

湍流区%=1

・计算方法:

1、试差法:

即先假设沉降属于某一流型（譬如层流区），则可直接选用与该流型相应的沉降速度公式计

算％,然后按/检验Ra值是否在原设的流型范围内。如果与原设一致，则求得的《有效。否

则，按算出的R）值另选流型，并改用相应的公式求与。

2、摩擦数群法:书pl49

3、K值法:书pl5（）

•沉降设备：

〜心则位于降尘室最高点的颗.

净化气体

粒沉降至室底需要的时间为

3=旦

I

气体通过降尘室的时间为

尘粒

为满足除尘要求，气体在降尘室内的停留时间至少等于颗粒的沉降时间，所以:

I——降尘室的长度,m;

H——降尘室的高度,m;

1Hb——降尘室的宽度,m;

仇或方才£u气体在降尘室的水平通过速度,m/s

单层降尘室生产能力：vs<（与高度II无关，注意判断选择填空题）

多层降尘室：匕<（n+1肪（n+1为隔板数，n层水平隔板，能力为单层的（n+1）倍）

二、离心沉降：

2

•离心加速度：（惯性离心力场强度）当一；重力加速度：g

R

•离心沉降速度5:卜/二。咚;重力沉降速度5:产々丁）g

\RV3"

•离心分离因数&：

Kt=幺=4一（离心沉降速度与重力沉降速度的比值，表征离心沉降是重力沉降的多少倍）

%g〃

•离心沉降设备:

旋风分离器:利用惯性离心力的作用从气流中分离出尘粒的设备

h=¥♦B=等，%=2D

H,=2D>5=/、

性能指标：

1、临界粒径4：理论上在旋风分离器中能被完全分离下来的最小颗粒直径;

2、分离效率:总效率n。：分效率n0（粒级效率）；

3、分割粒径品：dm是粒级效率恰为50%的颗粒直径；

4、应力度△必气体经过旋风分离器时，由于进气管和排气管及主体器壁所引起的摩擦阻力，

流动时的局部阻力以及气体旋转运动所产生的动能损失等，造成气体的压力降。

4力前auj。C,…F7

小""7厂*d厘-一p）i（标准旋风）△0一回2

G—旋风分离器进口气体含尘浓度,g/m，

C2——旋风分离器出口气体含尘浓度,g/n/

Cj——进口气体中粒径在第i小段范围内的颗粒的浓度,g/n?

Q,—出口气体中粒径在第i小段范围内的颗粒的浓度,g/n?

标准旋风Ne=5,7=8.0。

三、过滤:

・过滤方式:

人饼层过滤；侨层过滤时，悬浮液置于过滤介质的一侧，固体物沉积于介质表面而形成滤饼

层。过滤介质中微细孔道的直径可能大于悬浮液中部分颗位的直径，因而，过滤之初会有

一些细小颗粒穿过介质而使滤液浑浊，但是颗粒会在孔道中迅速地发生“架桥”现象（见

图），使小子孔道直径的细小颗粒也能被截拦，故当滤饼开始形成，滤液即变清，此后过

滤才能有效地进行。可见，在饼层过滤中，真正发挥栽拦颗粒作用的主要是滤饼层而不是

过滤介质。饼层过滤适用于处理固体含量较高的悬浮液。

深床过滤:在深床过滤中，固体颗粒并不形成滤饼，而是沉枳于较厚的粒状过滤介质床层内

部。悬浮液中的颗粒尺寸小于床层孔道直径，当颗粒随流体在床层内的曲折孔道中流过时，

便附在过滤介质上。这种过滤适用于生产能力大而悬浮液中颗粒小、含量甚微的场合。自来

水厂饮水的净化及从合成纤维纺丝液中除去极细固体物质等均采用这种过滤方法。

•助滤剂的使用及注意:

为了减少可压缩滤饼的流动阻力，有时将某种质地坚硬而能形成疏松饼层的另一种固体颗粒

混入悬浮液或预涂于过滤介质上，以形成疏松饼层，使涯液得以畅流。这种预混或预涂的粒

状物质称为助滤剂。

对助滤剂的基本要求如下:

①应是能形成多孔饼层的刚性颗粒，使滤饼有良好的渗透性、较高的空隙率及较低的流

动阻力；

②应具有化学稳定性，不与悬浮液发生化学反应，也不溶于液相中。

应予注意，一般以获得清净滤液为目的时，采用助滤剂才是适宜的。

・恒压过滤方程式：（理解，书P175）

对于一定的悬浊液，若〃、/、及陷可视为常数，令女=k——表征过滤物料特

prv

性的常数,m'/lN.s）或n?/（Pa・s）：恒压过滤时,压力差△口不变，匕A、$都是

常数再令A=2左ApJ

V——滤液量,in。

6---过滤时间，8；

P=限期A—过漉面积,rr?

•过滤常数的测定：书P179,包括压缩因子

・板框压力机:

过戏板洗涤板

过滤时，悬浮液在指定的压强下经滤浆通道自滤框笼端的暗孔进入框内，滤液分别穿过

两侧滤布，再经邻板板面流至滤液出口排走，固体则被截留于框内，如图所示，待滤饼充满

滤框后，即停止过滤。

若滤饼需要洗涤，可将洗水压人洗水通道，经洗涤板角端的暗孔进入板面与滤布之间。

第四章传热

r一、热传导、对流传热

［二、总传热

三、换热器及强化传热途径

一、热传导、对流传热:

・传热基本方式；

1、热传导（宏观无位移）:若物体各部分之间不发生相龙位移，仅借分子、原子和自由电子

等微观粒子的热运动而引起的热量传递称为热传导（又称导热）。热传导的条件是系统两部

分之间存在温度差，此时热量将从高温部分传向低温部分，或从高温物体传向与它接触的低

温物体，直至整个物体的各部分温度相等为止。

2、热对龙冬现有过移力流体各部分之间发生相对位移所引起的热传递过程称为热对流（简

称对流）。热对流仅发生在流体中。在流体中产生对流的原因有二：一是因流体中各处的温

度不同而引起密度的差别，使轻者上浮，重者下沉，流体质点产生相对位移，这种对流称为

自然对流；二是因泵（风机）或搅拌等外力所致的质点强制运动，这种对流称为强制对流。

3、热辐射（不需要介质）:因热的原因而产生的电磁波在空间的传递，称为热辐射。所有物

体（包括固体、液体和气体）都能将热能以电磁波形式发射出去，而不需要任何介质，也就

是说它可以在真空中传播。

4、对流传热:流体流过固体壁面（流体温度与壁面温度不同）时的传热过程称为对流传热。

1）流体无相变的对流传热流体在传热过程中不发生相变化，依据流体流动原因不同，

可分为两种情况。

①强制对流传热，流体因外力作用而引起的流动；

②自然对流传热，仅因温度差而产生流体内部密度差引起的流体对..流动。

2）流体有相变的对流传热流体在传热过程中发生相变化，它分为两种情况。

①蒸气冷凝，气体在传热过程中全部或部分冷凝为液体；

对流传热是集热对流和热传导于一体的综合现象。对流传热的热阻主要集中在层流内层,

因此，减薄层流内层的厚度是强化对流传热的主要途径。

•传热过程中热、冷流体（接触）热交换方式：（书p211）

7.直接接触式换热和混合式换热器;

2、蓄热式换热和蓄热器;

3、典型的间壁式换热器:（列管换热器，区分壳程、管程、单/多壳程、单/多管程）

特定的管壳式换热器传热面积：S=njidLS一一传热面积；n一一管数；d一一管径，叫

L----管长，m。

•传热速率和热通量：

传热速率Q（又称热流量）指单位时间内通过传热面积的热量；

传热推动力（温度差）

传热速率;;Q=—R——整个传热面的热阻，°。///

传热热阻R

热通量q（又称传热速度）指单位面机的传热速率。

q=%；q=空；R，——单位传热面积的热阻，3“/w

4R

•热传导基本规律：

傅里叶定律:傅立叶定律为热传导的基本定律，表示逋过等温表面的导热速率与温度梯度及

传热面积成正比，即：

dQoc-dS*

dQ=一人dS*

Q——导热速率,即单位时间传导的热，其方向与温度梯度的方向相反,w

s—等温表面的面积,疗；

A——比例系数，称为导热系数,W/（m•七）

•通过平壁的稳态热传导：

1、单层平壁的热传导:

Q\t

Q==-S(…t)==—

bb2bRQ=1=~b=

IsI

b一一平壁厚度，m；

△t一一温度差，导热推动力，°C；

R=-----导热热阻，°。/肌

R'=彳----导热热阻,"2"///;

2、多层平壁的热传导:

在稳态导热时，通过各层的导热速率必相等，即Q=Q尸Q网3;热通量也相等：q=qi=q2=q：j

•通过圆筒壁的热传导:

1、单层圆筒壁的热传导:

八八八人

A.Sm.At，口一r\241(tj-r2)

Q"=~2j——Smm=tnrm=」-/

bIn4/4In2

4

2、多层圆筒壁的热传导:

Q尸Q尸Q：尸Qn（注意判断选择填空）

qi>q2>q3>qn

/?1+%+Ry

^2nL(r2-rJ)2K£(r3-r2)c2K£(r4-r3)

----------，3或=---------1-----，----

In—In—In—

。「2r3

2nL(i-/)

Qt4

vn64

c=_2±_^_

（n层）

•保温层的临界直径：

通常，热损失随保温层厚度的增加而减少。但是在小直径圆管外包扎性能不良的保温材

料，随保泪层厚度增加，可能反而使热损失增大。

O30.1OO150200250

<fo/rr»m（散热区、保温区，du大于B点保温

才有意义）

二、总传热：（参考习题及例题）

・热量衡算：

dQ二-W』/b二Wcdlc

W——流体的质量流量，kg/h或kg/s:

/—流体的蜡,kJ/kg;

下标h和c分别表示热流体和冷流体

dQ=-外区”=吼。二山

Q=Wb〃b（-A）=-。）

Cp——流体的平均比热容，kJ/（kg・t）：

I——冷流体的温度，幻；

T——热流体的温度，幻。

・总传热速率方程；

1

Q二KSbt1s△*=——竺（△12需大于^匕）

［此

In--

bt、

总传热系数K、总热阻。

总热阻=热阻之和

1_d°bd°•J_

-ajd；.a。

KQ

三、换热器及强化传热途径：

•间壁式换热器的类型：（掌握原理书p277）

管式换热器:

1、龙伊式换热器（沉浸式蛇管换热器、喷淋式蛇管换热器）

2、套管式换热器

3、蒙受式滨热器（固定管板式换热器、U形管换热器）

板式换热器:

1、夹套式换热器

2、板式换热器

3、螺旋板式换热器（I.II.III形）、

翅片式换热器:

1、翅片管式换热器

2、版翅片式换热器

照管换熟器

•间壁式换热器强化传热途径：

1、增大平均温度差At.

2、增大传热面积S

1）翅化面;2）异形表面;3）多孔物质结构;4）采用小直径传热管。

3、增大总传热系数K

1）提高流体的流速;2）增强流体的扰动;3）在流体中邠固体颗粒;4）采用短管换热器;5）

防止垢层形成和及时清除垢层。

第五章、蒸发（不挥发溶质）

”一、概述及蒸发器

Y二、溶液沸点升高与温度差损失

X.

三、多效蒸发及流程

一、概述及蒸发器：

•单效蒸发与多效蒸发：单效蒸发与多效蒸发在操作中一般用冷凝方法将二次燕汽不断地

移出，否则蒸汽与沸腌溶液趋于平衡，使蒸发过程无法进行。若将二次蒸汽直接冷凝，

而不利用其冷凝热的操作称为单效蒸发。若将二次蒸汽引到下一蒸发器作为加热蒸汽，

以利用其冷凝热，这种串联蒸发操作称为多效燕发。

•常见蒸发器类型及原理（书P302）

循环形（非膜式）蒸发器:

1、中央循环管式（或标准式）蒸发器

2、悬筐式蒸发器

3、外热式蒸发器

4、强制循环蒸发器

（单程型）膜式蒸发器:

1、升膜蒸发器

2、降膜蒸发器

3、升-降膜蒸发器

4、刮板搅拌薄膜蒸发器

直接加热蒸发器

二、溶液沸点升高与温度差损失：

•溶液的沸点：

溶液中含有不挥发的溶质，在相同条件下，其蒸气压比纯水的低，所以溶液的沸点就比

纯水的要高，两者之差称为因溶液蒸气压下降而引起的淋点开高；

例如，常压下20%（质量百分数）NaOH水溶液的沸点为108.5C,而水的沸点为100℃,此

时溶液沸点升高8.5度。

由于有沸点升高现象，使同条件下蒸发溶液时的有效温度差下降8.5C,正好与溶液沸点

升高值相等，故沸点升高又称为流摩考报并。

•温度差损失：（书P310）

温度差损失不仅仅是因为溶液中含有了不挥发性溶质引起的，蒸发器内的操作压力高于

冷凝嚣以克服二次蒸汽从落发器流到冷凝器的阻力损失、蒸发器的操作需维持一定的液面等

因素都会造成温度差损失。

1、因溶液蒸气压下降而引起的温度差损失△

2、因加热管内液柱静压力而引起的温度差损失△'

3、由于管路流动阻力而引起的温度差损失△'''

三、多效蒸发及流程：（书P322,搞清楚前后黏度、压强、温度）

图576并流加料的三效蒸发装置流程示意图

至冷凝器

图5-17逆流加料法的三效蒸发装置流程示意图

图518平流加料法的三效蒸发装置流程示煮国

P1>P2>P3T1>T2>T3溶液的沸点必纯溶剂的高，冷凝液的沸点高于二次蒸汽。

第六章蒸僧（液体混合物挥发度不同）

P一、平衡关系

I二、精储原理及流程

三、精馆过程计算

一：平衡关系：

•用饱和蒸气压和相平衡常数表示的气液平衡关系:

PA=P2

-XK）由投乌尔定点得出p—溶液上方组分平衡分压，Paop，

-在溶液温度下纯组分的饱和蒸气压，PaoX-溶液中组分的摩尔数。下标A表示易挥发组分，B

表示难挥发组分。Xb=（l-Xa）

泡点方程式X、—

〃A_〃；4_成〃一/

出O

黑点方灌式yK=道尔顿分压定律得

PPPPA-PB

挥发度v=互)°犯=夕;。VB同理表示

A对于理想溶液rA

相对挥发度：易挥发组分的挥发度与难挥发组分的挥发度之比«一匕一PA"

/PB//

•相图：（t-x-y图）（x-y图）

70I-J.•一I_L「1*i—«--i---1.

D0.20.4[0.60.81.0

xi(yi)0.20,40,6081.0

K

图1J基一甲紫混合液的，一%一r图图卜2兼一甲茶混合液的4一丁图

3、相平衡方程式:），=-----------

1+（a-l）x

4、简单蒸值流程特点:简单蒸储是将原料液一次加入蒸镭釜中，在恒压下加热使之部分

汽化，产生的蒸气进入冷凝器中冷凝，随着过程的进行，釜液中易挥发组分含量不断降低,

当釜液组成达到规定值时，即停止蒸馆嫌作，釜液一次排出。

二、精保原理及流程：

本理：液体混合物经多次部分汽化和冷凝后，便可

得到几乎完全的分离。

滋狸：原料液经预热器加热到指定温度后.送入精偏塔的进料板，在进料板上与自塔上部下

降的回流液体汇合后，逐板溢流，最后流入塔底冉沸器中。在每层板上，回流液体与上升蒸

气互相接触，进行传热传质过程。操作时，连续地从再沸器取出部分液体作为地底产品（釜

残掖），部分液体汽化，产生上升蒸气，依次通过各层塔板。塔顶蒸气进人冷凝器中被全部

冷凝，并将部分冷凝液用泵送回塔顶作为回流液体，其余部分经冷却器后被送出作为塔顶产

品（fi出液）。

通常，将原料液进入的那层板称为加料板,加料板以上的塔段称为瘠僧度加料板以下的

塔段（包括加料板）称为疙屈受。

三、精用过程计算:

F---原料液流量,kmol/h;

。一一塔顶产品（僧出液瓶虬51/h；

W—培底产品（釜赚就Hknwl/h；

孙一原料液巾易挥发组分的摩尔分

物

北一傀出液中易捍发组分的摩尔分

数；

釜残液中易挥发组分的摩尔分数.

总物料衡算

易挥发组分衡算Fx产I）尸Wx

Y

F)Y

塔顶易挥发组分的回收率1/)=lxlOO%

FXF

塔釜难挥发组分的回收率%.二W(lf)x]00%

F(lf)

回流比;R--

D

最小回流比Rmin=①二2幺生(1.I~2.0)匕“

儿一乙

L操作线远离平衡线，NT」T设备费J

RTY

-LTVTHT-冷凝器、再沸器热负荷Tf操作费T

•进料热状况的影响及q线方程

=4一〃=6/At+T=将Ikmol原料变成饱和蒸汽所通k量

a=/v-IL=-r-=Ikmol原料的汽化潜热

并由此得到L=L+qF及/=件([-1)产

进料热状况对q值及q线的影响：

班X热状况进料的给Ifq饮q线在l,用上企量

冷液体lf<h>i「邛

1S和液体9第⑴

气罐混合帧0<g<l一小(\)

饱和蒸气/F=h0Q..*(7

过焦II气/r>A<0♦仍S

q线方程y=-^—x--^-必过点e(x,x)

q-1q-1卜卜

•操作线方程：

精偷段操作线方程:

总物料衡算S

易挥发组分衡算Vy*Lx.+DxD

R1

操作线方程K+1=^—7-^D必过点a(x〃，x〃)

K4-1A+1

提储段操作线方程:

总物料衡算厂二八/

易挥发组分衡算£.%.二/

.L.w

操作线方程——rXw必过点C(x„.,X...)

)'川+1-y,ygIIW

L.W

或

ym"=L-WX，n~L-W

平衡线方程:y=-------------------

i+(a—i)x

图操作线的作法

1-20一图形关系（记住）。

-q=l,斜率为8,图像为T

特殊I泡点〔X=X

Jq卜

进料I雷点q=0,斜率为0,图像为一

1、逐板计算法

Y

理论版层数计算：

2、图解法

逐板计算法:

平衡关系,操作关系平衡关系

yl=XvD---------------------->4---------------------->y2---------------------->4v

计算到XW/力（饱和液体进料状况，其他为X）

nFq

说明第n层是加料板（nT层）。提馆段：同理X4<A,（m-1层）。

・全塔效率与单板效率

=口二迎或二

E=*x100%E.E）nL'1

M）'”一/+1册_|一x”

•塔板上气液两相的非理想流动

1.返混现象

液沫夹带塔板上部分液体产生与液体主体流动方向相反的流动为液沫夹带（又称雾沫夹

带）。即液滴被上升的气体夹带到上一层塔板上。

气泡夹带塔板上部分气体产生与气体主体方向相反的流动为气泡夹带。即气泡被下降的液

体卷入下一层塔板上。

2.气体和液体的不均匀分布

气体沿塔板的不均匀分布由于液面落差4的存在，气体通过塔板时阻力大小不等，导致塔

板上气量分布不均。

液体沿塔板的不均匀分布由于液体横向流过塔板时路径长短不一，使塔板的物质传递量减

少。不正确操作

法泛在操作过程中，落板上液体下降受阻并逐渐在塔板上积累，这种现象称为液泛（也称

淹塔）。根据引起液泛的原因不同，可以分为：

（1）降液管液泛液体流量过大降液管内液体不能及时排出或气体流量过大使降液管液面升

高，均会引起降液管液泛。

（2）夹带液泛气速过大导致液沫夹带量过大，板上液层增厚并各板液层相连造成液泛。

严重滞法当气体通过筛孔的速度较小或气体分布不均匀时，从孔道流下的液体量占液体流

量的10%以上称为严重漏液。

第七章吸收（溶解度差异）

”一、概述及平衡关系

二、传质理论

三、吸收塔计算

一、概述及平衡关系：

1、吸收依据：混合物各组分在某种溶剂中溶解度差异

ri）分离混合气体以回收所需的组分；

吸收J2）除去有害组分以净化气体；

目的13）制备某种气体的溶液；

4）工业废气的治理。

2、吸收与解吸流程：

吸收过程进行的方向与限度取决于溶质在气液两相中的平衡关系。当气相中溶质的实际分压

商于与液相成平衡的溶质分应时，溶质便由气相向液相转移，即发生吸收过程。反之.如果

气相中溶质的实际分压低于与液相成平衡的溶质分压时，溶质便由液相向气相转移，即发生

吸收的逆过程，这种过程称为脱收（或解吸）

•温度与压强的影响：

限度J有利于吸收，反之即为解吸

压强T有利于吸收，反之即为解吸

3^平衡关系:

液相中溶质的摩尔数_X,

摩尔比:X.=

液相中溶剂的摩尔数-1-X1

气相口溶质的摩尔数

匕二

气相中惰性组分的摩微一九

亨利定律:p*=Exip*=——«丝^//

〃HA纵

7/=nix,m=-Y：=mX,

P

p；——溶质布气相中的平衡分压，kPa;

悠一溶质在液相中的摩尔分数；

E—亨利系数，其数值随物系的特性及温度而异。£的电位与强力单位一致。

c,——单位体积溶液中溶质的摩尔数,kmol/n/

P：一气相中溶质的平衡分压,kPa；

H----溶解度系数,kinol/（kN*n»）o

乐——液相中溶质的摩尔分数

力——与该液相成平衡的气相中溶质的摩尔分数

m一一和平衡常数，或称分配系数，依纲为L

4、吸收剂的选择:

1）溶解度高（对溶质组分）

2）选择性高

3）挥发度小

4）黏性小

5）其他（无毒、无腐蚀、经济、合理等）

5、相平衡关系在吸收中的应用：

1）判断传质方向:

若气液相平衡关系为y；=mxi或x；=yi/m,如果气相中溶质的实际组成y,.大于

与液相溶质组成相平衡的气相溶质组成为即yQy,」（或液相的实际组成X,小于与气相

组成y,•相平衡的液相组成X；,即x/<x：,说明溶液还没有达到饱和状态，此时气相中的

溶质必然要继续溶解，传质的方向由气相到液相，即进行吸收；反之，传质方向则由液相到

气相.即发生解吸（或脱吸）。

2）确定传质推动力:

传质过程的推动力通常用一相的实际组成与其平衡组成的偏离程度表示。

如图，在吸收塔内某截面A-A处，溶质在气、液两相中的组成分别为y,、X,,若在

操作条件下气液平衡关系为匕*=%巧，则在Xj-yj.坐标上可标绘出平衡线0E和A-A截面

上的操作点A,如国所示。从图中可看出，以气相组成差表示的动力为-y*,以

液相组成差表示的推动力为Ax,.=X；—X/（只能以一相来表征）

同理，若气、液组成分别以p八令表示，并且相平衡方程为夕：=力或c：=Hp以气

相分压差表示的推动力为Ay,•=y1--y；,以液相组成表示的推动力为Ax,=x；-xy

a吸收塔内两相量与组成的变化b吸收过程推动力

3)指明传质过程进行的极限:

平衡状态是传质过程进行的极限。对于以净化气体为目的的逆流吸收过程，无论气体

流鼠有多小，吸收剂流量有多大，吸收塔布多高，出塔净化气中溶质的组成打最低都不会低

于与人塔吸收剂组成x口相平衡的气相溶质组成《，即

)"由2打；="4立

同理，对以制取液相产品为目的的逆流吸收，出塔吸收液的组成孙都不可能大于与人

塔气日间成力耐平衡的液相组成焉，即

工,-2*1

二、传质理论：

扩，分子扩散:流体分子无规则的热运动

散1游游扩薇：流体质点的湍动

菲克定律：当物质A在介质3中发生扩散时，任一点处物质A的扩散逋量与该位置上A的浓度梯

度成正比：

A=-^AB—(与傅里叶定律及牛顿黏性定律电棺骸Q

dz

JA---物质A在z方向上的分子扩散通量,knol/(n?・9)；

华一物质A的浓度梯度,即物质A的浓度cA在z方向上的变化率,kmol/m"

(12

〃仙——物质A在介质B中的分子〃散系数,疗/s。

式中负号表示扩散是沿着物质A浓度降低的方向进行的。

等分子单向扩散(了解，下册书p90)

双膜理论:双膜理论把两流体间的对流传质过程描述成如图所示的模式。它包含以下几点基

本假设：

•相互接触的气、液两相流体间存在着稳定的相界面，界面两侧各有一个很薄的停滞膜，

吸收质以分子扩散方式通过此二膜层由气相主体进入液相主体；

•在相界面处，气、液两相达到平衡；

•在两个停滞膜以外的气、液两相主体中，由于流体充分湍动，物质组成均匀。

图2-1。双联理论示意图

吸收速率方程式：（理解及应用条件，书下册P104）

推动力

吸收速率,指单位相除传质面积上单位时间内吸收的溶质量，速率=,推动

阻力

力指组成差，吸收阻力倒数为吸收系数，所以“速率=吸收系数x推动力”方程式:

DpDp

'=——』—（匕-匕.）=心（乙一分）,匕P二常数4（一定情况下）

APTAAi（,Ah

7PZ4

'gBmgBin

三、吸收塔计算:

1、摩尔分率、摩尔比相关关系:

气相:（气体总体积二惰性体积）

n

液相:4="■

n

wA./MA.

质量分数与摩尔分率的关系为:XA=

WJM、+wti/MB+•••%/历N

摩尔比

y

摩尔分率与摩尔比的关系为x=」_y=-^—X=—丫=上

1+X1+y1-A-1-y

摩尔浓度与分压之间的关系为。A=区=八

VRT

2.吸收操作线方程与操作线

rr=-x+(n--x.)

vv

Y=-X+(Y--X)

Ly1]V]

液气比号=(1.1-2.0)(hin,最小液气比的计算:

।'V^/minX]-X2

B点移至水平线Y=Yi与平衡线的交点B*时,Xi=Xi*,此点对应有最小液气比。

这是理论上吸收液所能达到的最高组成，但此时过程的推动力已变为（），因而需要无限大的相

际传质面积，实际上办不到。或者当解吸平衡线为非下凹线时，操作线的极限位置为与平衡

线相交，此时，对应的气液比为最小气液比。以f上］表示。对应的气体用量为最小用量，

⑴min

记作Kino

塔高计算基本关系式（掌握方法，不用记公式X1的计算为重点，参考作业）

「z=—^r,一^vuk=二~^弑为气相总传质单元高度

IKYaQ

Lz=^OG-^OG（填料层高度ILN°G=J；歹"V称为气相总传质单元数

N--"一f-Y-L1n—

OG

^2y-y*（r-r*）mA^-AKAY2

传质单元数的计算

In(1-5)Xr〃Xo

N°G-----------------十J

\-SK-，nX、

mV

式中s