《粒子物理和核物理实验方法》核与粒子物理实验方法.doc

粒子物理和核物理实验方法试题20091、 实验室常用的三种放射源有哪些，每种列举其一？宇宙射线测大面积闪烁体使用的源是？ 实验室常用的有三种放射源是源（241Am、226Ra）、源（90Sr、14C）、源（60Co、137Cs、22Na）。宇宙射线测量大面积闪烁体使用的源是宇宙射线中的子。2、 带电粒子与与物质相互作用的反应类型以及其发生条件（作业原题）； 1. 带电粒子与介质的相互作用主要是电磁相互作用。l 电离：当入射带电粒子与介质原子较远时，使介质的原子产生电离或激发。l 击出: 当入射带电粒子与介质原子距离 原子大小（10-8cm）时，粒子与原子的电子相互碰撞，使电子从原子中发射出来。l 库仑散射：当入射带电粒子与介质原子距离 10kV/cm)；电子发生雪崩l 气体雪崩放大，当电场增高（提高极间电压或者减小阳极的半径）电子在与气体原子的一个平均碰撞自由程内从电场获得足够能量，导致增殖电离，一个变成两个，两个变4个l 在离阳极中心r 的小元dr内，增殖的量；=1/l 称为第一汤逊系数；l为平均电离自由程优点：1）脉冲幅度较大，比电离室大 104倍；2）灵敏度高，适合于探测低能电子和X射线；3）脉冲幅度几乎与原初电离位置无关。所以，既能用于粒子计数器又能做能谱测量。缺点：1）能量分辨率不高，通常为20%，主要受空间电荷效应限制2）不能用来位置分辨3）时间响应慢，信号产生时间较长，前沿由电子的收集决定（10100ns），后沿由离子的收集决定（几百s）n G-M管工作原理：l 电子倍增和气体放大l 光子光电子倍增入射粒子除了产生电离效应以外，还会使原子激发，原子退激发过程中产生的光子，可能在阴极或气体内打出光电子，这些光电子在向阳极漂移过程中经电场加速又引起新的增殖。又会引起雪崩电离。l 在GM计数器中， M0已经很大，所以M01，即一次光子光电子增殖过程后产生的光子数比倍增前的光子数多，或者说一个电子倍增后产生的光电子数大于1，故新的增殖过程将继续，在气体放大中起主要作用。l 由于光子各向同性发射，气体放大不再只局限在初始电离所限定的小范围内，而是在气体内或阴极上到处产生光电子，使离子增殖沿阳极丝方向扩展，以至整个阳极丝附近都会产生正负离子对。这种现象称作雪崩再生。优点：1）灵敏度高；2）脉冲幅度大；3）稳定性高4）计数器大小和几何形状可以按要求有较大变化；5）使用方便，成本低，制作工艺和仪器电路均较简单。缺点：1）不能鉴别粒子的类型和能量；2）分辨时间长，不能用于高计数率场合；3）正常工作的温度范围小；4）有假计数。5、绘出dE/dx并解释最小电离，说明测dE/dx怎样鉴别粒子； l 最小电离：电离损失与粒子速度有关，在非相对论性速度时，与v2成反比。随着入射粒子能量的增加，电离损失很快减小，当1，电离损失达到一个很宽范围的极小值区域。这个极小值区域最低点在34附近，且与介质无关。大多数相对论性粒子的能量损失与这个最低点的值很接近。称最小值处的能量损失为最小电离，把能量损失为最小值的粒子称为最小电离粒子(Minimum Ionizing Particles或MIP)。l 怎样鉴别粒子：dE/dx结合动量测量得到粒子质量6、137Cs能谱分析，能量分辨率的两种表示及其关系； 能谱分析：1. 全能峰l g射线能量较小时，主要是光电效应贡献；随着g射线能量增大，电子对效应贡献逐步增大。l 光电效应：外层电子跃迁到K层，多余的结合能以X射线或俄歇电子形式辐射。因X射线能量很低，光电吸收截面很大，几乎被探测器完全吸收，能量迭加到Ee上，构成全能峰l 电子对效应：正电子在探测器内损失能量湮灭生成2个能量为mec2的g射线，它们可能1个或2个被探测器光电吸收，也可能发生康普顿效应。若2个g射线都被吸收，其能量迭加到Epair上构成全能峰l 康普顿效应：一次或多次散射的g射线被探测器光电吸收，由于各次作用时间间隔比闪烁光的产生和衰减时间小很多它们所产生的闪烁光迭加贡献在全能峰。全能峰对应的能量精确等于g射线能量，所以用全能峰测量g射线能量。选用大尺寸高Z探测器将显著增大全能峰减小康普顿连续谱。2. Compton连续谱l 由康普顿效应形成，此时被散射的g射线跑出探测器反冲电子被记录。l 康普顿谱是连续谱，能量从0Ee(最大)。谱分布较平缓，仅在Ee(最大)处有个不明显的峰，称作康普顿峰或康普顿边限。3. 反散射峰 Backscattering Peakl 当g射线打到放射源衬托物或探测器周围的物质上，由于康普顿效应，=90o-180o时，散射光子可能进入探测器被吸收，形成不大的反散射峰，迭加在康普顿连续谱上。为了减少反散射峰，必须减少源与探测器周围的物质，并尽可能使用轻元素材料，将谱仪远离墙壁和地板。l 利用全能峰与反散射峰峰位之比，可以方便地粗略估计谱仪的线性。7、测小闪烁体的时间相应框图及工作原理； 对于小的闪烁体，时间测量过程可以分解为：一个带电粒子南路闪烁体，产生光脉冲传输到光电倍增管，经光电转换并放大变为一个电压脉冲信号，电压脉冲的前沿达到某一阈值 时触发甄别器，给出一个方波信号，以方波信号的前沿代表粒子击中的时刻，这个时刻与带电粒子发生作用时刻有一个相对的延迟时间。时间测量的精度除物理学上的影响因素外，还受到电子学的影响。当带电粒子击中闪烁体某一固定位置，假设光电倍增管输出脉冲的起始点对每次击中都是相同的，其脉冲前沿过甄别阈的时间受到电子学的两个因素的影响：一是脉冲幅度大小对过阈时间的影响；另一具是叠加在脉冲前沿上的小扰动（jitter）对过阈时间的影响。8、契伦科夫辐射，n=1.02，计算最小辐射角、/k分辨动能范围； 9、量能器按结构分为哪两种，各自优缺点及应用；l 全吸收型（全灵敏型）：由一块均匀介质组成，它既是簇射介质，又是对簇射次级粒子灵敏的探测器介质。如NaI(Tl),CsI(Tl)晶体；介质分为闪烁体和切伦科夫辐射体两大类；用光敏器件（PMT，PD、APD）读出。优点：若量能器有无限大的体积，则能量分辨率仅由簇射次级粒子的统计涨落决定。能量分辨率好。缺点：高能时造价昂贵且体积庞大，位置分辨较差l 取样型：由簇射介质和探测器灵敏层相间堆砌而成。介质通常是铁(强子的量能器)，铅(电磁量能器)，灵敏层通常有塑料闪烁体,气体探测器,液体电离室等优点：造价低廉，位置分辨好。缺点：本征能量分辨率取决于簇射在探测器灵敏层中沉积能量的涨落，它与取样结构和灵敏层介质特性有关。能量分辨相对较差。10、谱仪结构及其怎样实现粒子鉴别；1. 电子和强子的鉴别 利用电磁簇射和强子簇射的纵向发展和横向发展的区别 最好在高Z介质中， I A1/3 ， X0 A/Z2 通常用纵向发展的区别：分为电磁和强子量能器两部分 也可仅利用横向发展的差异来辨认电子。如 横向粒度精细的SPACAL，电子效率95%40-150GeV 利用薄的前置簇射计数器（1-2X0的高Z介质）改善对电子的鉴别。 受电荷交换反应 p-p p0n （或 p+n p0p ）限制。由于p0簇射的起点取决于I，可用薄的前置簇射计数器减少这种限制。 利用电子和强子信号的时间特性的差异2. m子和强子的鉴别 利用能量的横向沉积图像来鉴别。鉴别质量由探测器的横向粒度决定。 量能器可以吸收强子，故可用m计数器鉴别m子。但n p的punch through（穿透）n p m nm3. 中微子的鉴别对撞机实验中，探测器大小有限不足以阻止中微子，一般用间接的方法 丢失能量用 4p 覆盖的量能器测量所有粒子的能量 横向丢失能量 Emiss=S(E sinq)谱仪结构：子探测器 测量参数 功能粒子物理和核物理实验方法试题20111与09年相同2与09年相同3核反应法探测慢中子通量，常用的核反应有哪些？如何用它来探测快中子通量？l 目前应用最多的三种核反应：，用得最多。l 快中子一般用石蜡、水等慢化，然后采用核反应法探测慢中子通量的方法测量。4工作在三个区域的气体探测器的优缺点，他们的主要区别？n 电离室：优点：1）结构比较简单2）工作在饱和区，既不存在正负离子复合，也没有气体放大。3）入射粒子电离所产生的全部电子和正离子都被电极收集，输出信号与入射粒子的种类和能量有关。4）工作稳定可靠。缺点：1）输出信号较微弱，对读出电子学有较高要求，对工作电压电源的稳定性要求也较高。n 正比计数器：优点：1）脉冲幅度较大，比电离室大 104倍；2）灵敏度高，适合于探测低能电子和X射线；3）脉冲幅度几乎与原初电离位置无关。所以，既能用于粒子计数器又能做能谱测量。缺点：1）能量分辨率不高，通常为20%，主要受空间电荷效应限制2）位置分辨不高3）信号产生时间较长，前沿由电子的收集决定（10100ns），后沿由离子的收集决定（几百s）n G-M计数器优点：1）灵敏度高；2）脉冲幅度大；3）稳定性高4）计数器大小和几何形状可以按要求有较大变化；5）使用方便，成本低，制作工艺和仪器电路均较简单。缺点：1）不能鉴别粒子的类型和能量；2）分辨时间长，不能用于高计数率场合；3）正常工作的温度范围小；4）有假计数。5漂移室测量位置的原理，只用漂移室（加磁场的情况下）是如何分辨有限动量的某些带电粒子的？1、 位置测量：n 通过漂移时间的测量，可以确定入射粒子位置。n 一个漂移单元由阳极、场电极和许多场丝组成。场电极和场丝加上适当的电位，以造成很大范围的均匀电场。n 设入射粒子到时的时刻t0由闪烁计数器给出，丝室产生脉冲的时间为t，阳极丝座标为x0，则粒子的位置，其中，W是电子漂移速度，一般是气体和