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7 4 1 4 4 边界条件边界条件 磁路定理磁路定理 一 磁介质的边界条件一 磁介质的边界条件 跨过两磁介质的分界面 两侧磁场量之间有何关系 将磁场方程 l S I l d H SdB 0 0 用于界面即可得到磁场方程的边界形式 边界条件 1 nn BB 21 即的法线分量具有连续性 B 将高斯定理的积分式用于图 7 14 中高斯面 有 S SdB0 0 1122 侧 CSBSB m 图 7 14 当 得0 0 侧 时Ch 0 12 nSBnSB nn BBBBn 2112 0 或 2 tt HH 12 即若界面上无传导电流 则的切线分量具有连续性 H 将安培环路定理用于图 7 15 的安培环路 有 l I l d H 0 02211 IClHlH 侧 当 得0 0 侧 时Ch 2 1 2 B 1 B n h h 0 S2 S n S1 S n 7 4 2 021 IltHtH 图 7 15 若在界面上没有传导电流 即 则0 0 I tt HHtHH 2121 0 或 也可写成 0 12 HHn 3 线的 折射 B 设介质 1 2 均为各向同性介质 其状态方程为 22021101 HBHB 线方向一致 如图 7 16 在几何上HB 线方向与 222111 222111 sin sin cos cos HHHH BBBB tt nn 图 7 16 又边界条件为 两边对应相除得 tt nn HH BB 12 21 2 1 2 1 1 B 2 B 1 2 2 1 n h t ll 2 t ll 1 t 2 H 1 H 7 4 3 n t n t B H B H 2 2 1 1 成为 2 2 2 1 1 1 tg B H tg B H 再把介质状态方程代入 即为 或 2 2 1 1 tgtg 2 1 2 1 tg tg 当 如铁磁质 时 则 如图 7 17 表明1 1 12 0 21 0 90 高的铁芯使线集中其内 表面成为等磁势面 这是磁路的基础 B 图 7 17 二 磁路定理二 磁路定理 1 磁路 铁磁质的很大 据上可知铁芯有使磁通集中到自己内部的作用 有了 B 铁芯 不仅大大增加 而且线几乎沿铁芯走向 铁芯的边界构成一个磁感 B B 应管 类比电路中 电流在导线内流动 相当地 在铁芯中有线在 流动 把B 由铁芯等组成的磁感应管闭路称之为磁路 2 磁路定理 1 基础 场论 路论 l S IldH SdB 0 0 2 1 2 B 铁磁质 1 B 7 4 4 2 沿磁路选取积分回路 串联回路为例 i ii i B i ii iiB i i i i i i i l S l S l l B lH l d HNI 000 0 其中各段的磁通相同 定义 磁动势 0 NI m 磁 阻 ii i mi S l R 0 磁位降 miBii RlH 所以 i miBm R 该磁路定理类似于电路中全电路欧姆定律 i RI 3
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