大学物理 动量与角动量ppt课件

1 第3章动量与角动量 2 力的瞬时效应 牛顿第一 第二 第三定律 与力的累积效应 空间累积 时间累积 相关的三个定理 动量定理 动能定理 角动量定理 特殊情况下就有 动量守恒定律 机械能守恒定律 角动量守恒定律 守恒量 对于物体系统内发生的各种过程 如果某物理量始终保持不变 则称其为守恒量 表面上看 能量 动量和角动量三个定律仅是牛顿第二定律的数学变形 但是实际上它们是更为基本的物理量 它们的守恒定律具有更广泛 更深刻的意义 3 力对时间的积累效应 冲量 力和力作用时间的乘积 单位 牛顿 秒 N s 动量 质点质量m和速度的乘积 3 1冲量与动量定理 单位 千克 米 秒 1 kg m s 1 在dt时间内的元冲量 在t1至t2时间段内的冲量 4 一 质点的动量定理 作用于质点上的合力的冲量等于同一时间内质点动量的增量 质点的动量定理 微分形式 积分形式 5 分量表示式 质点动量定理只适用于惯性系 6 动量 与动力学有密切的关系 是动力学参量 速度 只是从运动学角度描述物体的运动状态 动量比速度更能反映物体的运动状态 机械运动与机械运动转换时 数量关系可以用动量或动能来量度 机械运动与非机械运动转换时 只能用动能来量度 7 二质点系动量定理 theoremofmomentumofparticlesystem 为质点i受的合外力 为质点i受质点j的内力 为质点i的动量 对质点i 对质点系 由牛顿第三定律有 8 所以有 令 则有 或 质点系动量定理 积分形式 用质点系动量定理处理问题可避开内力 系统总动量由外力的冲量决定 与内力无关 9 3 2动量守恒定律 这就是质点系的动量守恒定律 即 几点说明 1 动量守恒定律是牛顿第二定律的必然推论 2 动量定理及动量守恒定律只适用于惯性系 质点系所受合外力为零时 质点系的总动量 不随时间改变 lawofconservationofmomentum 10 4 若某个方向上合外力为零 5 当外力 内力 6 动量守恒定律是比牛顿定律更普遍 更基本 则该方向上动 尽管总动量可能并不守恒 量守恒 且作用时间极短时 如碰撞 可认为动量近似守恒 的定律 它在宏观和微观领域均适用 7 用守恒定律作题 应注意分析过程 系统 切惯性系中均守恒 3 动量若在某一惯性系中守恒 则在其它一 和条件 11 粘附 主体的质量增加 如滚雪球 抛射 主体的质量减少 如火箭发射 低速 v c 情况下的两类变质量问题 下面以火箭飞行为例 讨论变质量问题 3 3变质量系统 火箭飞行原理 这是相对论情形 不在本节讨论之列 以随速度改变 m m v 情况下 还有另一类变质量问题是在高速 v c 这时即使没有粘附和抛射 质量也可 12 条件 燃料相对箭体以恒速u喷出 初态 系统质量M 速度v 对地 动量Mv 一 火箭不受外力情形 在自由空间飞行 1 火箭的速度 系统 火箭壳体 尚存燃料 总体过程 i 点火 f 燃料烧尽 先分析一微过程 t t dt 末态 喷出燃料后 喷出燃料的质量 dm dM 喷出燃料速度 对地 v u 13 火箭壳体 尚存燃料的质量 M dm 系统动量 M dm v dv dM v u 火箭壳体 尚存燃料的速度 对地 v dv 由动量守恒 有Mv dM v u M dm v dv 经整理得 Mdv udM 速度公式 14 引入火箭质量比 得 讨论 提高vf的途径 1 提高u 现可达u 4 1km s 2 增大N 受一定限制 为提高N 采用多级火箭 一般为三级 v u1lnN1 u2lnN2 u3lnN3 资料 长征三号 三级大型运载火箭 全长 43 25m 最大直径 3 35m 起飞质量 202吨 起飞推力 2800kN 15 t dt时刻 速度v u 动量dm v u 由动量定理 dt内喷出气体所受冲量 2 火箭所受的反推力 研究对象 喷出气体dm t时刻 速度v 和主体速度相同 动量vdm F箭对气dt dm v u vdm F气对箭dt 由此得火箭所受燃气的反推力为 16 二 重力场中的火箭发射 可得t时刻火箭的速度 忽略地面附近重力加速度g的变化 Mt t时刻火箭壳和尚余燃料的质量 17 3 4质心 centerofmass 一 质心的概念和质心位置的确定 定义质心C的位矢为 质心位置是质点位置以 质量为权重的平均值 为便于研究质点系总体运动 引入质心概念 18 二 几种系统的质心 两质点系统 m1r1 m2r2 连续体 19 小线度 物体的质心和重心是重合的 例 如图示 C xC 求挖掉小圆盘后系统的质心坐标 由对称性分析 质心C应在x轴上 解 令为质量的面密度 则质心坐标为 20 3 5质心运动定理 theoremofmotionofcenterofmass 一 质心运动定理 即质点系的总动量 是质点系的 平均 速度 21 由 质心运动定理 有 该质点集中了整个质点系的质量和所受 质心的运动如同一个在质心位置处的质点的 运动 的外力 实际上是物体质心的运动 在质点力学中所谓 物体 的运动 22 系统内力不会影响质心的运动 在光滑水平面上滑动 的扳手 做跳马落地动作的运 动员尽管在翻转 但 爆炸的焰火弹虽然碎片四散 但其质心仍在做抛物线运动 其质心仍做抛物线运动 例如 其质心做匀 速直线运动 23 若合外力为零 二 动量守恒与质心的运动 质点系动量守恒 若合外力分量为0 质点系分动量守恒 质点系动量守恒和质心匀速运动等价 相应的质心分速度不变 24 1 质心系 质心系是固结在质心上的平动参考系 质心系不一定是惯性系 质点系的复杂运动通常可分解为 在质心系中考察质点系的运动 讨论天体运动及碰撞等问题时常用到质心系 质点系整体随质心的运动 各质点相对于质心的运动 25 2 质心系的基本特征 质心系是零动量参考系 质心系中看两粒子碰撞 等值 反向的动量 两质点系统在其 质心系中 总是具有 26 一 角动量力矩 质量为m的质点相对O点运动 在某时刻对O的矢径r与质点的动量mv的矢积定义为该时刻质点相对于O点的角动量 用L表示 单位 kgm2 s 3 6质点的角动量和角动量定理 27 在圆周运动中 速度方向垂直于矢径r O 28 设在某时刻质点m对定点O的位矢为r 作用在质点上的合力为F 则F与r矢积定义为力F对定点O的力矩 用M表示 单位 牛 米 N m 力矩 29 力矩的分量式 对轴的力矩 力矩为零的情况 1 力F等于零 2 力F的作用线与矢径r共线 即sinj 0 30 二 角动量定理 角动量力矩 31 质点对某固定点的角动量随时间的变化率 等于质点所受的合力对该点的力矩 表示成积分形式 质点的角动量定理 对同一固定参考点 作用于质点的冲量矩等于同一时间内质点角动量的增量 32 3 7角动量守恒定律 如果对固定参考点 质点所受的合力矩为零 则质点对该固定点的角动量为一恒矢量 注意 这也是自然界普遍适用的一条基本规律 M 0 可以是r 0 也可以是F 0 还可能是r与F同向或反向 例如有心力情况 质点的角动量守恒定律 33 34 例2 17 将质量为m的小球系于轻绳一端 绳的另一端穿过光滑水平面上的小孔O用手拉住 先使小球以角速度w1在水平面上做半径为r1的圆周运动 然后慢慢将绳下拉 使半径缩小为r2 求在此过程中小球的动能增量 解 以小孔O为原点 绳对小球的拉力为有心力 其力矩为零 则小球对点的角动量守恒 因 v rw 35 则小球的动能增量为 36 例3 18证明开普勒第二定律 对任一行星 它的位置矢量 以太阳中心为参考点 在相等的时间内扫过相等的面积 37 太阳对行星的引力为有心力 故行星角动量守恒 即L为常矢量 因此有 设太阳位于O点 质量为m的行星位于P点 位矢为r 经过时间dt 行星运动到P 点 位矢为r dr 在dt时间内 位矢r所扫过的面积dS等于 OPP 的面积 38 德国开文学家开普勒 JohannesKepler 1571 1630 开普勒的行星运动三大定律每一行星沿一个椭圆轨道环绕太阳 而太阳则处在椭圆的一个焦点中 从太阳到行星所联接的直线在相等时间内扫过同等的面积 行星绕日一圈时间的平方和行星各自椭圆轨道的长半轴的立方成正比 万有引力理论 任何物体之间存在万有引力 且两物体间的引力和两物体质量的乘积成正比 和两物体距离的平方成反比 且在同一条直线上 牛顿三大定律微积分 英国数学家 物理学家和哲学家艾萨克 牛顿 IsaacNewton 1643 1727 如果说我比别人看得远些的话 是因为我站在巨人的肩膀上 伽利略 哥白尼 开普勒 笛卡儿 39 习题2 18我国1970年4月24日发射的第一颗人造地球卫星绕地球沿椭圆轨道运动 地球中心为椭圆的一个焦点 近地点离地439km 远地点离地2384km 试计算卫