热工学第二章课件VIP

1,第二章热力学第一定律,2-1热力系统的储存能,热力系统储存能,热力学能,宏观动能、宏观位能,1.热力学能,不涉及化学变化和核反应时的物质分子热运动动能和分子之间的位能之和，即热能。,热力学能符号：U，单位：J或kJ。,2,气体工质的比热力学能可表示为,任何状态下系统热力学能的数值不可能为零。由于在工程热力学中只计算工质在状态变化中的热力学能变化量，因此热力学能的零点可以人为地规定，例如，通常取0K时气体的热力学能为零。,比热力学能：,单位质量工质的热力学能。符号：u；单位：J/kg或kJ/kg。比热力学能是状态参数。,3,3.宏观位能：Ep，单位为J或kJ,4.储存能：E，单位为J或kJ,比储存能：e，单位为J/kg或kJ/kg,2.宏观动能：Ek，单位为J或kJ,4,2-2热力学第一定律的实质,热力学第一定律实质：,热力学第一定律实质就是热力过程中的能量守恒和转换定律，可表述为：,在热能与其它形式能的互相转换过程中，能的总量始终不变。,不花费能量就可以产生功的第一类永动机是不可能制造成功的。,进入系统的能量离开系统的能量=系统储存能量的变化,5,2-3闭口系统的热力学第一定律表达式,U,对于微元过程，,6,对于可逆过程，,对于单位质量工质,对于单位质量工质的可逆过程,7,2-4开口系统的稳定流动能量方程式,1.稳定流动与流动功,（1）稳定流动,流动状况不随时间而改变的流动。即任一流通截面上工质的状态都不随时间而改变。,稳定流动的实现条件：,1）系统和外界交换的能量（功量和热量）与质量不随时间而变；,2）进、出口截面的状态参数不随时间而变。,8,（2）流动功,推动工质流动所作的功，也称为推进功。,对于单位质量工质，,流动功是由泵或风机加给被输送工质并随工质流动向前传递的一种能量，非工质本身具有的能量。,9,2.开口系统的稳定流动能量方程,开口系统示意图,在时间内,进口质量m1、流速cf1、标高z1,出口质量m2、流速cf2、标高z2,稳定流动：,10,在时间内进入系统的能量,在时间内离开系统的能量,11,根据热力学第一定律可得,令,，h称为比焓。,比焓的物理意义：,比焓是状态参数；对于流动工质，比焓表示每千克工质沿流动方向向前传递的总能量中取决于热力状态的部分。,12,上式可整理成,13,以上两式称为开口系统的稳定流动能量方程。,对于单位质量工质，,对于微元过程，稳定流动能量方程写成,14,注意：,（1）无论对于流动工质还是不流动工质，比焓都是状态参数；,（2）对于流动工质，流动功等于pv，比焓表示单位质量工质沿流动方向向前传递的总能量中取决于热力状态的部分；,（3）对于不流动工质，不存在流动功，比焓也不表示能量，仅是状态参数。,（4）工程上一般只需要计算工质经历某一过程后焓的变化量，而不是其绝对值，所以焓值的零点可人为地规定。,15,3.技术功,定义：在工程热力学中，将工程技术上可以直接利用的动能差、位能差及轴功三项之和称为技术功，用Wt表示,对于单位质量工质，,16,开口系统的稳定流动能量方程式可改写为,对于微元过程，,对于开口系统的稳定流动过程，系统内各点的状态都不随时间而变化，所以可以将质量为m的工质作为闭口系统来研究。,17,可以假定质量为m的工质从进口截面处的状态1变化到出口截面处的状态2，从外界吸收了热量Q,作了膨胀功W。,根据闭口系统的热力学第一定律表达式,将上式对比式,可得,18,对可逆过程，,上式可改写为,式中，v恒为正值，负号表示技术功的正负与dp相反。,19,将上式代入开口系统的稳定流动能量方程式,可得,（适用于一般过程）,（适用于可逆过程）,对于微元可逆过程，,技术功的图形表示,20,2-5稳定流动能量方程式的应用,工程上，除了喷管、扩压管外，常见热工设备的进出口动、位能的变化一般都可以忽略不计。,1.热交换器,2.动力机械,21,3.绝热节流,(q=0,ws=0),注意：绝热节流过程