数学物理方法_第三章_幂级数展开

1、第三章 幂级数展开意义：1. 利用级数计算函数的近似值； 2. 级数法求解微分方程； 3. 以级数作为函数的定义； 4. 研究奇点附近函数的性质。3.1 复数项级数一、复级数概念(3.1.1) ,211kkkwwwwkkkvuwi原级数成为这样复级数 归结为两个实级数 ，实级数的一些性质可移用于复级数。二、收敛性问题 1、收敛定义： 部分和 于 有确定的极限，便称级数收敛；极限不存在或 ，便称级数发散。1111iikkkkkkkkkvuvuw1kkw1kku1kkv, 3 , 2 1 ,1,nwAnkknnnnA lim2、柯西收敛判据 （级数收敛的充分必要条件）： 对于任给的小正数 ，必有

2、N 存在，使得 n N 时， 式中 p 为任意正整数。,1pnnkkw3、绝对收敛级数若 收敛，则 绝对收敛。 a. 绝对收敛级数改变先后次序，和不变； b. 两个绝对收敛级数逐项相乘，其和收敛，为两级数和之积。1221|kkkkkvuw1kkw为-N语言叙述的极限定义！ ,00BqApkkkkABcqpqpnnkllkkkkk00000nkknknqpc0三、函数项级数1、概念与收敛判据 设 是 z 平面上某区域 B中的单值解析函数。如果函数项 在 B 中（或某曲线 l 上）所有点上都收敛，则说级数在B中（或某曲线 l 上）收敛。)()()()(211zwzwzwzwkkk), 3 , 2

3、, 1( )(kzwk1)(kkzw柯西收敛判据 （级数收敛的充分必要条件）： 对B内每点 z，任给小正数 0, 必有 N(, z) 存在，使得当 n N(, z) 时， 式中 p 为任意正整数。N一般随 z 不同而不同，但如果对任给小正数 0, 存在与 z 无关的N(), 使得 n N() 时，上式成立，便说 在 B 内一致收敛。 pnnkkzw1)(1)(kkzw为-N语言叙述的极限定义！2、一致收敛级数的性质记级数和为（1）在B内一致收敛的级数，如果级数的每一项 都是 B 内的连续函数，则级数的和 也是 B 内的连续函数。（2）逐项求积分 在曲线 l 上一致收敛的级数，如果级数的每一项

4、都是 l 上的连续函数，则级数的和 也是 l 上的连续函数，而且级数可沿 l 逐项求积分。)(zw)(zwk)(zw)(zw)(zwk11d)(d )(d)(klklkklzzwzzwzzw（3）逐项求导数（外氏Weierstrass 定理） 设级数 在 中一致收敛， 在 中单值解析，则级数的和 也是 中的单值解析函数， 的各阶导数可由 逐项求导数得到，即： 且最后的级数 在 内的任意一个区域中一致收敛。1)(kkzwB), 2 , 1 , 0( )(kzwkBB)(zw)(zw1)(kkzw1)()()()(knknzwzw1)()(knkzwB3、级数一致收敛的外氏（Weierstrass

5、）判别法，或优级数判别法，或M判别法 若对于某区域 B (或曲线 l )上所有各点 z, 函数项级数 各项的模 （ 是与 z 无关的正数)，而正的常数项级数 收敛，则 在区域 B (或曲线 l )上绝对且一致收敛。1kkm1)(kkzw ,| )(|kkmzw km1)(kkzw3.2 幂级数幂级数一、定义 其中 为复常数。 这样的级数叫作以z0为中心的幂级数。二、幂级数敛散性 1、比值判别法（达朗贝尔判别法）(3.2.1) ,)()()(20201000zzazzaazzakkk|)(| )(| )(|20201000zzazzaazzakkk，2100aaaz)2 . 2 . 3(按比值判

6、别法（达朗贝尔判别法）若则（3.2.2）收敛，而（3.2.1）绝对收敛。引入记号则即：若 ，则（3.2.1) 绝对收敛。 , 1|lim|lim010101zzaazzazzakkkkkkkk1limkkkaaRRaazzkkk10lim|另一方面，若 则 级数发散即： 收敛 发散Rzz|0 1lim|lim10101RaazzazzakkkkkkkkRzz|0Rzz|0R：收敛半径CR: 收敛圆收敛发散RCRz02、根式判别法：若 （3.2.2）收敛， （3.2.1）绝 对收敛 级数发散(收敛半径的另一公式)kkakR1lim1|lim0kkkkzza1|lim0kkkkzzaR：收敛半径收

7、敛半径CR: 收敛圆收敛圆收敛发散RCRz03、收敛圆内幂级数绝对且一致收敛 作 在 有 对 应用比值判别法 有 幂级数在收敛圆内绝对且一致收敛！幂级数在收敛圆内绝对且一致收敛！kkkkRazza10|)(|01|kkkRa1lim|lim1111111RRRaaRaRakkkkkkkk)( 11RRCR10|RzzR：收敛半径收敛半径CR: 收敛圆收敛圆收敛发散RCRz0CR1R1三、例题例1 求 的收敛圆。t 为复数 kttt21. 111limlim1kkkkaaR,111120ttttttnnnkk若, 1|t,1111lim10ttttnnkkn1).|(| 1112tttttk则解

8、：例 2 求 的收敛圆。z 为复数.解：tz 26421zzz321ttt1 11 lim lim1kkkktaaR1) |(| 1112642zzzzzR：收敛半径收敛半径CR: 收敛圆收敛圆收敛发散RCRz0CR1R11|0| , 1|0|22zttRRzRzz四、幂级数所代表的函数的解析性质1、幂级数每一项均是z的解析函数，而且在收敛圆内任一闭区域中一致收敛，据外氏定理，这级数的和 w(z) 是收敛圆内的一个解析函数2、幂级数在收敛圆内可逐项积分3、幂级数在收敛圆内可逐项求导11d)(d )(d)(klklkklzzwzzwzzw1)()()()(knknzwzw4、幂级数的回路积分表示

9、0000d )(i 21d )(i 21d )(i 21)(111kCkkCkkkCRRRzzazzazwzw3.3 解析函数的泰勒（Taylor）级数展开：定理：设 f (z) 在以 z0 为圆心的圆 CR 内 解析，则 对圆内的任意 z 点, f (z) 可展为幂级数， 其中展开系数为 为圆CR 内包含 z 且与CR 同心的圆。00)()(kkkzzazf1!)(d)()(i 210)(10RCkkkkzfzfa1RC20 It was in 1715 that Taylor published (with no consideration of convergence) his well

10、-known expansion theorem. In 1717, Taylor applied his series to the solution of numerical equations. Recognition of the full importance of Taylors series awaited until 1755, when Euler applied them in his differential calculus, and still later, when Lagrange used the series with a remainder as the f

11、oundation of his theory of functions. Taylor was educated at St. Johns College of Cambridge University and early showed great promise in mathematics. He was admitted to the Royal Society and became its secretary, only to resign at the age of thirty- four so that he might denote his time to writing.

12、Brook Taylor (Englishman, 1685-1731) 证明: 作d )(i 21)(1RCzfzf 1 111002000000zzzzzzzzzzzz)( 11RRCR展开由柯西公式00000111)()(11zzzzzzzz（3.3.1）其中虚线圆周轨迹将（3.3.3）代入（3.3.1）逐项积分0100000011kkkkkkzzzzzzzzd )(i 21)()(11000RCkkkzfzzzf)|-(| )(!)()(0000)(Rzzzzkzfzfkkk即是以是以 z0 为中心的泰勒级为中心的泰勒级数，展开是唯一的。数，展开是唯一的。（3.3.3）d )(i 2!

13、)(1)(lkkzfkzf例1、求 ez 在 邻域的 Taylor 展开。解：因为故收敛半径 1|e|)e ()(00)(0)(zzzkzkzf.! 2! 11e02kkkzkzkzzz00z!)!1(limlim1kkaaRkkkk例2、求 ez 在 z0=1 邻域的 Taylor 展开。解：因为故收敛半径eeznz1)(|)(!) 1(! 2) 1(! 1) 1(12kzzzeekz!)!1(limlim1kkaaRkkkk例3、求 和 在 z=0 邻域的 Taylor 展开。解： 故0|)(sin ;) 1(|)(sin0)2(0)12(zkkzkzz 0)0( ,sin)(1)0( ,

14、cos)(0)0( ,sin)( 1)0( ,cos)( 0)0( ,sin)()4(1)4(1)3(1)3(1111111fzzffzzffzzffzzffzzf0121253)!12() 1()!12() 1(! 5! 3! 1sinkkkkkzkkzzzzzzzfsin)(1zzfcos)(2收敛半径类似收敛半径02242)!2() 1( )!2() 1(! 4! 21coskkkkkzkkzzzz)!2()!22(limlim1kkaaRkkkk)!12()!32(limlim1kkaaRkkkk例4、求 1/(1-z)2 在 z=0 邻域的 Taylor 展开。解：因为 而 所以zz

15、z11dd)1 (1201113202) 1( .4321dd11dd)1 (1kknnnkkzkznnzzzzzzzzz0 , 1 1 knkn当令.1112zzz收敛半径 ，级数在 |z|1时收敛！ 一般而言, 收敛半径为展开中心至最近奇点之距离。 此例收敛半径 R=1。 事实上，该函数的奇点为 z =1, 等于 z = 0 与 z =1 两点间的距离。121limkkRk0324320222232)2)(1(.) 1)(2(.452423221.)54321 (dd21dd2111dd21)1 (1kknkkzkkznnzzzzzzzzzzzzz1)3)(2()2)(1(limlim1k

16、kkkaaRkkkk二、多值函数的 Taylor 展开 多值函数在确定了单值分支后，可象单值函数那样在各单值分支上作泰勒展开。例5、在 展开zzfln)(10z ! 3) 1 ( ,! 3)(! 2) 1 ( ,! 2)(1) 1 ( ,! 1)( 1) 1 ( ,1)( i 21ln) 1 ( ,ln)()4(4)4()3(3)3(2fzzffzzffzzffzzfnfzzf )!1() 1() 1 ( )!1() 1()( 1)(1)(kfzkzfkkkkk收敛半径 R=1。n=0的那一支为主值分支。1)| 1-(| ) 1() 1(2i)(11zzknzfkkk1oyx例6、求 在 邻域

17、的 Taylor 展开（m不是整数）。解：mzzf)1 ()(00zmkkmkmmmmmmmmkmmmmfzkmmmmzfmmmfzmmmzfmmfzmmzfmfzmzffzzf1 ) 1()2)(1()0( )1)(1()2)(1()( 1 )2)(1()0( ,)1)(2)(1()(1 ) 1()0( ,)1)(1()( 1)0( ,)1 ()( 1)0( ,)1 ()()()()3(3)3(210022)!( !1 1 !) 1() 1( ! 2) 1(! 111 !1 ) 1() 1( ! 21 ) 1(! 111)(kkmkkmkmkmmmmzkmkmzkmzkkmmmzmmzmzk

18、kmmmzmmzmzf从而从而m 不是整数!此为非整数二项式定理收敛半径 R=1。式中n=0为主值分支。三、无穷远点邻域内的泰勒展开 若存在R, 使 f (z) 在以 z=0 为圆心，R为半径的圆外（包括 ）解析， 作变换 有)2, 1, 0,( e)e (12i2inmnmnmtz1)(1ttf22102210)()(zazaazftataat3.4 解析延拓解析延拓解析延拓是解析函数理论中的一个重要概念(3.2.7) 1)|(| 110tttlk 1) |1-(| (3.3.10) 4) 1(3) 1(2) 1() 1(2 i ln432zzzzznz(3.2.8) 1)|(| 11164

19、22zzzzz(3.3.11) 1)|z(| ,1)(10kkmmzkmz一、解析延拓的定义： 设已知一个函数 f1(z) 在区域 B1 中解析。如果在与 B1 有重叠部分b(可以是一条线)的另一区域 B2 内存在一个解析函数 f2(z), 在 b 中 称 f2(z) 为 f1(z) 在 B2中的解析延拓；反过来， f1(z) 也是 f2(z) 在 B1 中的解析延拓。 ),()(21zfzfB2B1bf1(z)f2(z) 通常在两类问题中用到解析延拓:(1)已知在某区域中有定义的解析函数，例如用级数、积分或者其他表达式来表达的函数，用解析延拓的方法扩大其定义域和解析范围。 ex, sin x

20、, cos x ez, sin z, cos z(2)已知数学问题的解是某区域 B 内(除了个别奇点外)的解析函数。但求解的方法只能给出在B的某一子区域 B 内才有效的函数表达式，利用解析延拓的方法，可以从这个表达式推算出解在 B 的其他子区域中的表达式。二、延拓方法：原则上讲，可通过泰勒展开进行。例： 1)|(| 11)(01zzzzfkk0121122kkiiif021121122kkiikif1)(12112nniifxyi/2C1C2252R11R 在上面的例子中，我们用函数的幂级数表达式作解析延拓照那样做下去，将得到有不同收敛圆的许多幂级数，这些幂级数的全体代表一个解析函数F(z)每

21、一个幂级数 常称为 F(z) 的一个元素，在它自己的收敛圆内代表 F(z) 的泰勒展开。解析延拓是唯一的 解析延拓唯一性的证明（略）25212iR 0122211nnnizizf3.5 解析函数的洛朗（Laurent）展开一、双边幂级数正幂部分有收敛半径 引入新变量负幂部分成为有收敛半径， 其在 内部收敛，即在 的外部收敛。若 级数202010101202)()()()(zzazzaazzazza,1R,10zz 33221aaa,12R21|R20|Rzz,12RR 40正幂部分收敛域负幂部分收敛域(白色)收敛环R2R1在 内绝对且一致收敛。 称为级数的收敛环。若级数发散。二、洛朗展开定理

22、设 f (z) 在环形区域 的内部单值解析，则对环域上任一点 z, f (z)可展为幂级数 其中 路径C 是位于环域内按逆时针方向绕内圆一周的任一闭合曲线。kkkzzazf)()(0Ckkzfad)()(i 2110102|RzzR102|RzzR,12RR 102|RzzR证：作01001kkkzzzz,1RC2RCd)(i 21d )(i 21)(21RRCCzfzfzfz0R2R1CR1CR1CR2CR2z| | ，001zzzCR沿Cd )(i 21)(1RCzfzf证明请见本章ppt21页4 4线构成复联通区域线构成复联通区域0100000000000)()()()(1111)()(

23、11llllllzzzzzzzzzzzzzzzzz|,002zzzCR沿z0R2R1CR1CR1CR2CR2zC代入积分第二和式换求和指标后成为 d)()(i 21)( d)()(i 21)()(00)1(0010021lCllkCkkRRzfzzzfzzzf12 ,) 1(RRCCkl d)()(i 21)(d)()(i 21)(110001)1(0)1(012kCkklCllRRzfzzzfzz换换向向改改号号从而其中C 是环区域内按逆时针方向绕内圆一周的任一闭合曲线。kkkzzazf)()(0CkCkkzfzfaRd)()(i 21d)()(i 2110101 122RRRCCC函数在函

24、数在R R1 1、R R2 2围成围成的闭区域内解析，的闭区域内解析， R R1 1 R R2 2间同向积分环间同向积分环路半径可以任意变路半径可以任意变化！化！46 妈妈开了个淘宝店，欢迎前来捧场妈妈开了个淘宝店，欢迎前来捧场 妈妈的淘宝点开了快半年了，主要卖的是毛绒玩具、坐垫、抱枕之类的，妈妈的淘宝点开了快半年了，主要卖的是毛绒玩具、坐垫、抱枕之类的，感觉妈妈还是很用心的，花了不少功夫，所以我也来出自己的一份力，帮忙感觉妈妈还是很用心的，花了不少功夫，所以我也来出自己的一份力，帮忙宣传一下。宣传一下。 并且妈妈总是去五亭龙挑最好的玩具整理、发货，质量绝对有保证。并且妈妈总是去五亭龙挑最好的

25、玩具整理、发货，质量绝对有保证。 另外我家就在扬州五亭龙玩具城旁边，货源丰富，质量可靠，价格便宜。另外我家就在扬州五亭龙玩具城旁边，货源丰富，质量可靠，价格便宜。 欢迎大家来逛逛欢迎大家来逛逛【扬州五亭龙玩具总动员扬州五亭龙玩具总动员】 个人小广告：个人小广告：1、正幂部分、正幂部分称为 Laurent 级数的解析部分，在 圆内绝对且一致收敛；2、负幂部分、负幂部分称为 Laurent 级数的主要部分，在 圆外绝对且一致收敛；00)(kkkzza10)(kkkzzaLaurent 级数 展开也是唯一的。因此可用各种方法求一个函数的级数展开。10|Rzz20 |Rzz 关于关于 Laurent

26、级数展开的注意点：级数展开的注意点： 1、尽管上式中含有(z-z0) 的负幂次项，而这些项在z=z0 点是奇异的，但z0点可以是，也可以不是函数 f(z) 的奇点； 2、尽管求展开系数ak 的公式与 Taylor 展 开系数的积分公式形式一样，但 不论z0 是否 f (z)的奇点。 若z0 为f (z)的奇点，则f (k)(z0) 根本不存在； 若z0 不是 f (z)的奇点，则 f (k) (z0) 存在，但 ak 还是不等于 f (k)(z0)/k! 区域上有 f (z)的奇点（ z z0 ),!)(0)(kzfakk 因为 成立的条件 是在以C为边界的区域上 f (z)解析，而现在区域上

27、有f (z)的奇点（若无奇点就无需考虑Laurent 展开了）3、如果只有环心 z0 是 f (z)的奇点，则内圆半径可以无限小， z 可以无限接近 z0 , 这时称（3.5.3）为f (z)在它的孤立奇点 z0 邻域上的Laurent 展开式。可用以研究函数在其孤立奇点附近的性质。Ckkzfkzfd)()(i 2!)(100)(kkkzzazf)()(050Pierre Alphonse LaurentBorn: 18 July 1813 in Paris, FranceDied: 2 Sept 1854 in Paris, France Pierre Laurent was in the

28、engineering corps and spent six years directing operations for the enlargement of the port of Le Havre. He submitted a work for the Grand Prize of 1842, unfortunately after the final date for submission. Cauchy reported on his work, which gives the Laurent series for a complex function, saying that

29、it should be approved but it was not. After Laurents death his widow arranged for two more of his memoirs to be presented to the Academy. One was never published, the second appeared in 1863. 例1、在 的邻域将 (sin z ) / z展开)|z(| ! 7! 5! 3! 1sin753zzzzz00z0)(z 1sinlim 0)(z sin)(0zzzzzfz)|z|(0 ! 7! 5! 3! 11s

30、in642zzzzz重新定义)|z(| ! 7! 5! 3! 11)(642zzzzf例2、在 的环域上将 展开解：|1z11)(2zzf 111 11111111)(642022222zzzzzzzzzfkkz=0 并非 f (z) 奇点 例3、在 的邻域将 展开解：其中于是10z11)(2zzf 2)|1-z(| .21) 1(412/ ) 1(11412) 1(12111210kkkzzzz 2)|1-|(0 ) 1(2) 1(1121)(02zzzzfkkkk11211121) 1)(1(1)(zzzzzf54 )1( 2)|1-|(0 ) 1(2) 1( ) 1(2) 1() 1)(

31、1(1)( 2)|1-z(| .21) 1(212/ ) 1(11212) 1(111:1210110nk-zzzzzzfzzzznnnnkkkkkkk另一种解法结果相同 例4、在 的邻域将 展开解：00z1/ze)(zf)|z(| ! 2! 11e02kkkzkzkzzz z1 1! 311! 211! 111e32/1zzzz 0 )!(1)!(1!1e000/1zzkzkznkkkknnz例5：在 求函数 的 Laurent 展开。解：利用指数函数的展开公式因此： zzxzf12e)( 121!1e 21!1e0102121nnzxllxzzxnxzl00zzxxzzf12121ee)(

32、 . 3, , 2 , 1 , 121)!(121!1 . 3, , 2 , 1 , 0, 121!121)!(1121!121!1ee1000100012121hzazxhlxzlmzazxnxznmzazazxnxzlhhhlhllmmmnnnmhhhmmmlnnlzxxz得到各个负幂项得到各个正幂项 2)!( !) 1( 2!)!() 1(102002hhllhhlmmnnmnzxhllzxnnm ) | (0 , )( 2|)!|( !) 1() 1( 2!)!() 1(102|002 zzxJzxmnnzxnnmmmmmmnnmnmmmnnmnJm(x): Bessel functi

33、onnlmh 59例 p60, 3.4(12) ctan z 在z=0邻域的展开式？121531204220 ctan。 |0 ctan0 sin.),1( sin cos ctan.! 51! 31)!12()1( sin.! 41! 211)!2()1( coskkkkkkkkkzazzz，zz，z，zzzzzzkzzzzkzz的环域展开成洛朗级数在将最相近的零点在是无偶幂次项最低幂次是是奇函数为奇函数为偶函数解答：60后比较两边系数两边同乘.! 51! 31.! 51! 31.! 41! 211.)!12() 1()!2() 1(5353423311112020121zzzzzzzzza

34、zazakzkzzakkkkkkkkk61 2416120 3161 21 2161.241211.)6120()6(.)(.)6(.)1206(.! 41! 211.)! 51! 31.)(3111111424311211143412141211425333111aaaaaaazzzaaazaaazazazazazaazzzzzzazaza62.451311 ctan451 ) 31(6112012416120241 3113zzzzaaa63Friedrich Wilhelm Besselb. Minden, Prussia (Germany), July 22, 1784, d. Kni

35、gsberg, Prussia (Kaliningrad, Russia), May 17, 1845Mathematicians and physicists often use Bessel functions, developed by Bessel to analyze the motions of planets and stars. In 1838 Bessel was the first to measure the distance to a star 61 Cygni (天鹅座) using parallax (视差) and a special instrument he

36、invented known as the heliometer (太阳尺). With the heliometer Bessel also discovered that Sirius（天狼星）has an unseen companion that causes its position to shift slightly as the companion orbits the larger star.3.6 孤立奇点的分类在不同类型的奇点附近，函数具有不同的性质 一、孤立奇点的定义: 若函数 f (z) 在某点 z0 不可导。而在 z0 的任意小邻域内除z0 外处处可导，便称 z0 为

37、 f (z) 的孤立奇点。若在 z0 点的无论多么小的邻域内，总可以找到除 z0 以外的不可导的点，便称 z0 为 f (z) 的非孤立奇点。例1: z = 0 是 函数 的孤立奇点，因为在以z=0 为圆心， R1 的圆内，除z=0 外，无其他不可导点。)1 (1)(zzzf例2: z = 0 是函数 1/sin(1/z) 的非孤立奇点，因为该函数的 奇点为 zn=1/n, n= 0,1, 2. ,1)/1Resin(),(zyxu函数的实部只要 n 足够大， 1/n 可以任意接近于 z=0, 即在 z=0 的无论多么小的邻域内，总可以找到函数的其它奇点。二、孤立奇点的分类二、孤立奇点的分类:

38、 设z0 是单值函数 f (z) 的孤立奇点，则在以 z0 为圆心的一个环状邻域 0 | z-z0 | 内, 可以展开成 Laurent 级数：,)()()(202010zzazzaazfkkkbzazf)()(正幂部分：解析部分， 负幂部分：主要部分1、若展式不含负幂项：z0为f (z)的可去奇点2、若展式含有限个负幂项： z0 为 f (z) 的极点3、若展式含无限个负幂项： z0 为 f (z) 的本性奇点三、函数在孤立奇点邻域的性质1、可去奇点 有 定义 则 为Taylor 展开。f(z)在奇点z0的去心邻域内的Laurent 级数无负幂项。2、极点0)(lim0azfzz)(z )(

39、z )()(000zazzfzg202010)()()(zzazzaazg)|(0 )( )()( )()()(002020101010Rzzzzazzazzaazzazzazfmkkkmmmm如z0是 f (z) 的极点有 m：极点的阶，一阶极点称单极点f (z) 在奇点z0的去心邻域内 f (z) = g(z) /(z-z0)m, g(z)解析，g(z0)0 3、本性奇点 有 与 的方式有关，或称无极限。,)(lim0zfzz)|0( )()(00Rzzzzazfkkk)(lim0zfzz0zz 与不存在极限的区别例：z=0是函数 e1/z 的本性奇点，在 z 的环域内，它的 Lauren

40、t 级数为.1! 211121zzez当 (1) z 沿正实轴0 时，1/z , 故 e1/z ；(2) z 沿负实轴0 时，1/z , 故 e1/z ；(3) z 沿虚轴，按z i/(2n) 0 时， e1/z=e1/(i/2n) = e-i2n 1； (4) z 按序列0,)( )arg2( iln1 )(ln )arg2( i1AAenzAnAnzzAnn令2222 ) arg 2(|)|ln (1| 0) arg 2(|)|(ln) arg 2( i |lnlim ) arg 2( i |ln1limlimAnAzAnAAnAAnAznnnnn0 nnz) ( e lim 1/ 为任意常数AAnzn由函数的图形,可以清楚看出: z 沿不