关于大学物理公式总结归纳6287

1、第一章质点运动学和牛顿运动定律rgx21.22轨迹方程y=xtga2v02cos2a1.1均匀速度v=t刹时速度v=limrdr1.2=t0tdt1.23向心加快度a=v2R速度v=limrds1.3tlimt0t0dt1.6v均匀加快度a=ta=limvdv1.7刹时加快度（加快度）=t0tdt1.24圆周运动加快度等于切向加快度与法向加快度矢量和a=at+an1.25加快度数值a=at2an21.26法向加快度和匀速圆周运动的向心加快度同样1.8刹时加快度a=dvd2r=dt2dt1.11匀速直线运动质点坐标x=x0+vt1.12变速运动速度v=v0+at12v2an=R1.27切向加快度

2、只改变速度的大小at=1.28vdsRdRdtdt1.29角速度ddtdvdt1.13变速运动质点坐标x=x0+v0t+at21.14速度随坐标变化公式:v2-v02=2a(x-x0)1.15自由落体运动1.16竖直上抛运动vgtvv0gty1at2yv0t1gt2v22v2v0222gy2gy1.17抛体运动速度重量vxv0cosav0sinagtvyxv0cosa?t1.18抛体运动距离重量v0sina?t1gt2y2v02sin2a1.19射程X=gv02sin2a1.20射高Y=2ggx21.21飞翔时间y=xtga1.30角加快度dd2dtdt21.31角加快度a与线加快度an、at

3、间的关系an=v2(R)2R2RRdvdat=RRdtdt牛顿第必定律：任何物体都保持静止或匀速直线运动状态，除非它遇到作使劲而被迫改变这类状态。牛顿第二定律：物体遇到外力作用时，所获取的加快度a的大小与外力F的大小成正比，与物体的质量m成反比；加快度的方向与外力的方向同样。1.37F=ma牛顿第三定律：若物体A以力F1作用与物体B，则同g时物体B必以力F2作用与物体A；这两个力的大小相等、方向相反，并且沿同向来线。万有引力定律：自然界任何两质点间存在着互相吸引力，其大小与两质点质量的乘积成正比，与两质点间的距离的二次方成反比；引力的方向沿两质点的连线1.39m1m2G为万有引力称量=6.67

4、F=G2r10-11N?m2/kg21.40重力P=mg(g重力加快度)1.41重力P=GMmr2M1.42有上两式重力加快度g=Gr2(物体的重力加快度与物体自己的质量没关，而紧随它到地心的距离而变)1.43胡克定律F=kx(k是比率常数，称为弹簧的劲度系数)1.44最大静摩擦力f最大=0N（0静摩擦系数）1.45滑动摩擦系数f=N(滑动摩擦系数略小于0)第二章守恒定律2.1动量P=mv2.2牛顿第二定律d(mv)dPF=dtdt2.3动量定理的微分形式Fdt=mdv=d(mv)dvF=ma=mdt2.4t2v2Fdtv1d(mv)mv2mv1t12.5冲量I=t2Fdtt12.6动量定理I

5、=P2P12.7均匀冲力F与冲量t2Fdt=F(t2-t1)I=t1t2Fdt2.9均匀冲力FIt1mv2mv1t2t1t2t1t2t12.12质点系的动量定理(F1+F2)t=(m1v1+m2v2)(m1v10+m2v20)左面为系统所受的外力的总动量，第一项为系统的末动量，二为初动量nnn2.13质点系的动量定理：Fitmivimivi0i1i1i1作用在系统上的外力的总冲量等于系统总动量的增量2.14质点系的动量守恒定律（系统不受外力或外力矢量和为零）nnmivi=mivi0=常矢量i1i12.16Lp?RmvR圆周运动角动量R为半径2.17Lp?dmvd非圆周运动，d为参照点o到p点的

6、垂直距离2.18Lmvrsin同上2.21MFdFrsinF对参照点的力矩2.22Mr?F力矩2.24MdL作用在质点上的合外力矩等于质点角动dt量的时间变化率dL02.26dt假如关于某一固定参照点，质点（系）常矢量所受的外力矩的矢量和为零，则此质点关于该参照点的角动量保持不变。质点系的角动量守恒定律2.28Imiri2刚体对给定转轴的转动惯量i2.29MI（刚体的合外力矩）刚体在外力矩M的作用下所获取的角加快度a与外协力矩的大小成正比，并于转动惯量I成反比；这就是刚体的定轴转动定律。2.30Ir2dmr2dv转动惯量（dv为相应质元mvdm的体积元，p为体积元dv处的密度）2.31LI角动

7、量dL2.32MIa物体所受对某给定轴的合外力矩等dt于物体对该轴的角动量的变化量2.33MdtdL冲量距tL2.34MdtdLLL0II0t0L02.35LI常量2.36WFrcos2.37WF?r力的功等于力沿质点位移方向的重量与质点位移大小的乘积2.38WabbadWbaF?drbaFcosds(L)(L)(L)2.39WbaF?drba(F1F2Fn)?drW1W2(L)(L)协力的功等于各分力功的代数和2.40NW功率等于功比上时间tWdW2.41Nlimtdtt02.42NlimFcossvF?v刹时功率Fcost0t等于力F与质点刹时速度v的标乘积2.43Wvv0mvdv1mv2

8、1mv02功等于动能的增22量2.44Ek1mv2物体的动能22.45WEkEk0协力对物体所作的功等于物体动能的增量（动能定理）2.46Wabmg(hahb)重力做的功2.47WababF?dr(GMm)(GMm)万有引rarb力做的功2.48WababF?dr1kxa21kxb2弹性力做的功222.49W保abEpaEpbEp势能定义2.50Epmgh重力的势能表达式2.51EpGMm万有引力势能r2.52Ep1kx2弹性势能表达式22.53W外W内EkEk0质点系动能的增量等于所有外力的功和内力的功的代数和（质点系的动能定理）2.54W外W保内W非内EkEk0守旧内力和不守旧内力2.55

9、W保内Ep0EpEp系统中的守旧内力的功等于系统势能的减少许Wn2.56W外W非内(EkEp)(Ek0Ep0)2.57EEkEp系统的动能k和势能p之和称为系统的机械能2.58W外W非内EE0质点系在运动过程中，他的机械能增量等于外力的功和非守旧内力的功的总和（功能原理）2.59当W外、0时，有EEkEp常量如0W非内果在一个系统的运动过程中的随意一小段时间内，外力对系统所作总功都为零，系统内部又没有非守旧内力做功，则在运动过程中系统的动能与势能之和保持不变，即系统的机械能不随时间改变，这就是机械能守恒定律。2.601mv2mgh1mv02mgh0重力作用下机械能22守恒的一个特例2.611m

10、v21kx21mv021kx02弹性力作用下的2222机械能守恒第三章气体动理论1毫米汞柱等于133.3Pa1mmHg=133.3Pa标准大气压等户760毫米汞柱1atm=760mmHg=1.013105Pa热力学温度T=273.15+tP1V1P2V2常量即PV=常量3.2气体定律T2TT1阿付伽德罗定律：在同样的温度和压强下，1摩尔的任何气体所占有的体积都同样。在标准状态下，即压强P0=1atm、温度T0=273.15K时，1摩尔的任何气体体积均为v0=22.41L/mol3.3罗常量Na=6.022mol-13.5普适气体常量RP0v0国际单位制为：8.314T0J/(mol.K)压强用

11、大气压，体积用升8.20610-2atm.L/(mol.K)MM(质3.7理想气体的状态方程：PV=RTv=MmolMmol量为M，摩尔质量为Mmol的气体中包括的摩尔数)(R为与气体没关的普适常量，称为普适气体常量)3.8理想气体压强公式P=1mnv2(n=N为单位体积中3V的均匀分字数，称为分子数密度；m为每个分子的质量，v为分子热运动的速率)3.9MRTNmRTNRNP=NAmVVNATnkT(nMmolVV为气体分子密度，R和NA都是普适常量，两者之比称为波尔兹常量k=R1.381023J/KNA33.12气体动理论温度公式：均匀动能tkT(均匀动2能只与温度相关)完整确立一个物体在一

12、个空间的地点所需的独立坐标数量，称为这个物体运动的自由度。双原子分子共有五个自由度，此中三个是平动自由度，两个适转动自由度，三原子或多原子分子，共有六个自由度）分子自由度数越大，其热运动均匀动能越大。每个拥有同样的品均动能1kT23.13tikTi为自由度数，上边3/2为一个原子2分子自由度3.141摩尔理想气体的内能为：01iNAART223.15质量为M，摩尔质量为Mmol的理想气体能能为E=E0MMiE0RTMmolMmol2气体分子热运动速率的三种统计均匀值3.20最概然速率(就是与速率散布曲线的极大值所对应哦速率，物理意义：速率在p邻近的单位速率间隔内的分子数百分比最大）p2kT1.

13、41kT（温mm度越高，p越大，分子质量m越大p）R3.21由于k=NA和mNA=Mmol因此上式可表示为2kT2RT2RTRTpmmNAMmol1.41Mmol8kT8RTRT3.22均匀速率vMmol1.60mMmol3.23方均根速率v23RT1.73RTMmolMmol三种速率，方均根速率最大，均匀速率次之，最概速率最小；在议论速率散布时用最概然速率，计算分子运动经过的均匀距离时用均匀速率，计算分子的均匀平动动能时用分均根第四章热力学基础热力学第必定律：热力学系统从均衡状态1向状态2的变化中，外界对系统所做的功W和外界传给系统的热量Q两者之和是恒定的，等于系统内能的改变E2-E14.1

14、W+Q=E2-E14.2Q=E2-E1+W注意这里为W同一过程中系统对外界所做的功（Q0系统从外界汲取热量；Q0系统对外界做正功；W0系统对外界做负功）4.3dQ=dE+dW（系统从外界汲取细小热量dQ，内能增添细小两dE,对外界做微量功dW4.4均衡过程功的计算dW=PSdl=PdVV24.5W=PdVV14.6均衡过程中热量的计算Q=MT1)(C为摩C(T2Mmol尔热容量，1摩尔物质温度改变1度所汲取或放出的热量)4.7等压过程：QpMCp(T2T1)定压摩尔热容量只有一Mmol部分用4.8等容过程：QvMCv(T2T1)定容摩尔热容于增添Mmol系统量的内能，其他部分关于外面功）4.9

15、内能增量E2-E1=MiR(T2T1)4.17CpCvR（1摩尔理想气体在等压过程温度升Mmol2MiRdT高1度时比在等容过程中要多汲取dEMmol28.31焦耳的热量，用来转变成体积膨胀时对外所做的功，因而可知，普适气4.11等容过程PMR常量或P1P2体常量R的物理意义：1摩尔理想气体TMmolVT1T2在等压过程中升温1度对外界所做的4.124.13Qv=E2-E1=MCv(T2T1)等容过程系统功。）Mmol不对外Cp4.18泊松比界做功；Cv等容过4.194.20CviRCpi2R22程内能4.21Cpi2Cvi变化4.22等温变化VMR常量或V1V2PVMRT常量或P1V1P2V

16、24.14等压过程TMmolPT1T2MmolM4.234.24WP1V1lnV2或WMV24.15WV2P(V2V1)R(T2T1)V1RTlnPdVMmolMmolV1V14.25等温过程热容量计算：QTWMV2MmolRTln4.16QPE2E1W(等压膨胀过程中，系统从外界V1汲取的（所有转变成功）热量中4.26绝热过程三个参数都变化PV常量或P1V1P2V2绝热过程的能量变换关系4.27WP1V11(V1)r11V24.28WMCv(T2T1)依据已知量求绝热过程Mmol的功4.29W循环=Q1Q2Q2为热机循环中放给外界的热量4.30热机循环效率W循环一个循环从高温热（Q1Q1库汲

17、取的热量有多少转变成实用的功）4.31Q1Q21Q21（不行能把所有的Q1Q1热量都转变成功）4.33制冷系数Q2Q2为从低温热Q1(Q2W库中汲取的热量)第五章静电场5.1库仑定律：真空中两个静止的点电荷之间互相作用的静电力F的大小与它们的带电量q1、q2的乘积成正比，与它们之间的距离r的二次方成反比，作使劲的方向沿着两个点电荷的连线。F1q1q240r2基元电荷：e=1.6021019C；0真空电容率=8.851012;1=8.99109405.2F1q1q22r?库仑定律的适当形式40r5.3场强EFq05.4FQ3rr为位矢E40rq05.5电场强度叠加原理（矢量和）5.6电偶极子（大

18、小相等电荷相反）场强E1P电40r3偶极距P=ql电荷连续散布的随意带电体EdE41dq?5.70r2r均匀带点细直棒5.8dExdEcosdx2cos40l5.9dEydEsindx2sin40l5.10E0r(sinsina)i(cosasos)j45.11无穷长直棒E0rj25.12EdE在电场中任一点邻近穿过场强方向的dS单位面积的电场线数5.13电通量dEEdSEdScos5.14dEE?dS5.15EdEE?dSs5.16EE?dS关闭曲面s高斯定理：在真空中的静电场内，经过随意关闭曲面的电通量等于该关闭曲面所包围的电荷的电量的代数和的105.17E?dS1Sq若连续散布在带电体上

19、01=dqQ01Q?5.19E40r2r（rR)均匀带点球就像电荷都集中在球心5.20E=0(rR)均匀带点球壳内部场强到处为零5.21E无穷大均匀带点平面（场强盛小与到带20点平面的距离没关，垂直向外（正电荷）5.22AabQq0114()电场力所作的功0rarb5.23E?dl0静电场力沿闭合路径所做的功为零L（静电场场强的环流恒等于零）b5.24电势差UabUaUbE?dla5.25电势Ua无穷远E?dla注意电势零点5.26Aabq?Uabq(UaUb)电场力所做的功5.27UQ?带点量为Q的点电荷的电场中的电40r势散布，好多电荷时代数叠加,注意为rnqi5.28Ua电势的叠加原理i

20、140ri5.29UadqQ40r电荷连续散布的带电体的电势5.30U4P?0r3r电偶极子电势散布，r为位矢，P=ql5.31UQ半径为R的均匀带电Q圆140(R2x2)2环轴线上各点的电势散布5.36W=qU一个电荷静电势能，电量与电势的乘积5.37E或0E静电场中导体表面场强05.38Cq孤立导体的电容UQ5.39U=孤立导体球40R5.40C40R孤立导体的电容5.41CqU1两个极板的电容器电容U25.42Cq0SU1U2平行板电容器电容d5.43CQ20L是大Uln(R2圆柱形电容器电容R2R1)的5.44UU电介质对电场的影响r5.45rCU相对电容率C0U05.46CrC0r0

21、Sr0叫这类电介质d=d的电容率（介电系数）（充满电解质后，电容器的电容增大为真空时电容的r倍。）（平行板电容器）5.47EE0在平行板电容器的两极板间充满各项同r性均匀电解质后，两板间的电势差和场强都减小到板间为真空时的1r5.49E=E0+E/电解质内的电场（省去几个）5.60DR3E30rr2半径为R的均匀带点球放在相对电容率r的油中，球外电场散布5.61WQ21QU1CU2电容器储能2C22第六章稳恒电流的磁场6.1Idq电流强度（单位时间内经过导体任一横截dt面的电量）6.2jdI?电流密度（安/米2）dS垂直j6.4Ijdcosj?dS电流强度等于经过SSS的电流密度的通量6.5j

22、?dSdqS电流的连续性方程dt6.6Sj?dS=0电流密度j不与与时间没关称稳恒电流，电场称稳恒电场。6.7EK?dl电源的电动势（自负极经电源内部到正极的方向为电动势的正方向）6.8EK?dl电动势的大小等于单位正电荷绕闭合L回路挪动一周时非静电力所做的功。在电源外面E=0时，6.8就成6.7了k6.9BFmax磁感觉强度大小qv毕奥-萨伐尔定律：电流元Idl在空间某点P产生的磁感应轻度dB的大小与电流元Idl的大小成正比，与电流元和电流元到P电的位矢r之间的夹角的正弦成正比，与电流元到P点的距离r的二次方成反比。6.10dB0Idlsin0为比率系数，4r2404107T?mA为真空磁导

23、率6.14B0Idlsin0I4r2(con1cos2)载4R流直导线的磁场（R为点到导线的垂直距离）6.15B0I点恰幸亏导线的一端且导线很长的情4R况6.16B0I导线很长，点正幸亏导线的中部2R6.17B0IR2圆形载流线圈轴线上的磁场2(R22)32散布6.18B0I在圆形载流线圈的圆心处，即x=0时磁2R场散布6.20B0IS2x3在很远处时平面载流线圈的磁场也常用磁矩Pm，定义为线圈中的电流I与线圈所包围的面积的乘积。磁矩的方向与线圈的平面的法线方向同样。6.21PmISnn表示法线正方向的单位矢量。6.22PmNISn线圈有N匝6.23B02Pm圆形与非圆形平面载流线圈的磁4x3

24、场（离线圈较远时才合用）6.24B0I扇形导线圆心处的磁场强度4RL为圆弧所对的圆心角（弧度）R6.25IQnqvS运动电荷的电流强度t0qv?6.26Br运动电荷单个电荷在距离r处产生4r2的磁场6.26dBcosdsB?dS磁感觉强度，简称磁通量（单位韦伯Wb）6.27mB?dS经过任一曲面S的总磁通量S6.28B?dS0经过闭合曲面的总磁通量等于零S6.29B?dl0I磁感觉强度B沿随意闭合路径LL的积分6.30B?dl0I内在稳恒电流的磁场中，磁感觉L强度沿随意闭合路径的环路积分，等于这个闭合路径所包围的电流的代数和与真空磁导率0的乘积（安培环路定理或磁场环路定理）6.31N螺线管内的

25、磁场B0nI0lI6.32B0I无穷长载流直圆柱面的磁场（长直圆柱2r面外磁场散布与整个柱面电流集中到中心轴线同）6.33B0NIN匝的线圈（大圈与小圈2环形导管上绕r6.34dFBIdlsin安培定律：放在磁场中某点处的电流元Idl，将遇到磁场力dF，当电流元Idl与所在处的磁感觉强度B成随意角度时，作使劲的大小为：6.35dFIdlBB是电流元Idl所在处的磁感觉强度。6.36FIdlBL6.37FIBLsin方向垂直与导线和磁场方向构成的平面，右手螺旋确立6.38f20I1I2平行无穷长直载流导线间的互相作2a用，电流方向同样作使劲为引力，大小相等，方向相反作使劲相斥。a为两导线之间的距

26、离。6.39f0I2I1I2I时的状况2a6.40MISBsinPm?Bsin平面载流线圈力矩6.41MPmB力矩：假如有N匝时就乘以N642FqvBsin（离子受磁场力的大小）（垂直与速度方向，只改变方向不改变速度大小）6.43FqvB（F的方向即垂直于v又垂直于B，当q为正时的状况）6.44Fq(EvB)洛伦兹力，空间既有电场又有磁场6.44RmvvB垂直的情qB带点离子速度与(qm)B之间有磁场，以外以内没有）况做匀速圆周运动6.45T2R2mv周期qB6.46Rmvsin带点离子v与B成角时的状况。qB做螺旋线运动6.47h2mvcos螺距qB6.48UHRHBI霍尔效应。导体板放在磁

27、场中通入电d流在导体板双侧会产生电势差6.49UHvBll为导体板的宽度6.50UH1BI1nq霍尔系数RH由此获取6.48dnq公式6.51rB相对磁导率（加入磁介质后磁场会发生B0改变）大于1顺磁质小于1抗磁质远大于1铁磁质6.52BB0B说明顺磁质使磁场增强6.54BB0B抗磁质使原磁场减弱6.55B?dl0(NIIS)有磁介质时的安培环路定L理IS为介质表面的电流6.56NIISNI0r称为磁介质的磁导率B6.57L?dlI内6.58BHH成为磁场强度矢量6.59LH?dlI内磁场强度矢量H沿任一闭合路径的线积分，等于该闭合路径所包围的传导电流的代数和，与磁化电流及闭合路径以外的传导电

28、流没关（有磁介质时的安培环路定理）6.60HnI无穷长直螺线管磁场强度6.61BHnI0rnI无穷长直螺线管管内磁感觉强度大小第七章电磁感觉与电磁场电磁感觉现象：当穿过闭合导体回路的磁通量发生变化时，回路中就产生感觉电动势。楞次定律：闭合回路中感觉电流的方向，老是使得由它所激发的磁场来阻挡感觉电流的磁通量的变化任一给定回路的感觉电动势的大小与穿过回路所围面积的磁通量的变化率dmdt成正比d7.1dtd7.2dt7.3dNd叫做全磁通，又称磁通匝dtdt链数，简称磁链表示穿过过各匝线圈磁通量的总和7.4dBldxBlv动生电动势dtdt7.5fmvB作用于导体内部自由电子上的磁Eke场力就是供给

29、动生电动势的非静电力，可用洛伦兹除以电子电荷7.6Ek?dl(vB)?dl_bBlv7.7(vB)?dl导体棒产生的动生电动势a7.8Blvsin导体棒v与B成一任一角度时的情况7.9(vB)?dl磁场中运动的导体产生动生电动势的广泛公式7.10P?IIBlv感觉电动势的功率7.11NBSsint沟通发电机线圈的动生电动势7.12mNBS当sint=1时，电动势有最大值m因此7.11可为msint7.14dB?dS感生电动势sdt7.15E感?dlL感生电动势与静电场的差别在于一是感生电场不是由电荷激发的，而是由变化的磁场所激发；二是描绘感生电场的电场线是闭合的，因此它不是守旧场，场强的环流不

30、等于零，而静电场的电场线是不闭合的，他是守旧场，场强的环流恒等于零。7.182M21I1M21称为回路C1对C2额互感系数。由I1产生的经过C2所围面积的全磁通7.191M12I27.20M1M2M回路四周的磁介质是非铁磁性的，则互感系数与电流没关则相等7.21M12两个回路间的互感系数（互感系I2I1数在数值上等于一个回路中的电流为1安时在另一个回路中的全磁通）7.222MdI11MdI2互感电动势dtdt7.23M21互感系数dI1dtdI2dt7.24LI比率系数L为自感系数，简称自感又称电感7.25L自感系数在数值上等于线圈中的电流为1AI时经过自己的全磁通7.26LdI线圈中电流变化

31、时线圈产生的自感电dt动势7.27LdIdt7.28L0n2V螺线管的自感系数与他的体积V和单位长度匝数的二次方成正比7.29Wm1LI2拥有自感系数为L的线圈有电流I时2所储藏的磁能7.30Ln2V螺线管内充满相对磁导率为r的磁介质的状况下螺线管的自感系数7.31BnI螺线管内充满相对磁导率为r的磁介质的状况下螺线管内的磁感觉强度7.32wm1H2螺线管内单位体积磁场的能量即磁能2密度7.33Wm1BHdV磁场内任一体积V中的总磁场能2V量7.34HNI环状铁芯线圈内的磁场强度2r7.35HIr2R2圆柱形导体内任一点的磁场强度第八章机械振动8.1md2xkx0弹簧振子简谐振动dt28.2k

32、2k为弹簧的劲度系数m8.3d2x2x0弹簧振子运动方程dt28.4xAcos(t)弹簧振子运动方程8.5xAsin(t)dx28.6uAsin(t)简谐振动的速度dt8.7a2x简谐振动的加快度8.8T2T2简谐振动的周期8.91简谐振动的频次T8.102简谐振动的角频次（弧度/秒）8.11x0Acos当t=0时8.12u0Asin8.13A2u02x02振幅8.14tgu0u0初相x0arctgx08.15Ek1mu21mA22sin2(t)弹簧的动22能8.16Ep1kx21kA22cos(t)弹簧的弹性22势能8.17E1mu21kx2振动系的总机械能228.18E1m2A21kA2总

33、机械能守恒228.19xAcos(t)同方向同频次简谐振动合成，和挪动位移8.20AA12A222A1A2cos(21)和振幅8.21tgA1sin1A2sin2A1cosA2cos12第九章机械波91v波速v等于频次和波长的乘积T9.3v横波N介质的切变弹性模量Nv纵波Y介质的杨氏弹（固体）9.4v纵波BB为介质的荣变弹性模量（在液体或气体中流传）9.5yAcos(tx)简谐波运动方程9.6yAcos2(vtxtx2)Acos2()Acos(vtx)T速度等于频次乘以波长（简谐波运动方程的几种表达方式）9.7(21)或2(x2x1)简谐波vv波形曲线P2与P1之间的相位差负号表示p2落伍9.

34、8yAcos(txAcos2(vtx)Acos2(tx)v)T沿负向流传的简谐波的方程9.9Ek1VA22sin2(tx)波质点的动能2v9.10EP1(V)A22sin2(tx)波质点的势能2v9.11EkEp1VA22sin2(tx)波流传过程2v中质元的动能和势能相等9.12EEkEpVA22sin2(tx)质元总机v械能9.13EA22sin2(tx)波的能量密度Vv9.141A22波在一个时间周期内的均匀能量密2度9.15vS均匀能流9.16Iv1vA22能流密度或波的强度29.17LlogI声强级I09.18yy1y2Acos(t)波的干预(1)2r1)2k9.202(r2波的叠加

35、k0,1,2,（两振动在P点的相位差为派的偶数倍时和振幅最大）9.21(21)2(r2r1)(2k1)波的k0,1,2,3,叠加两振动在P点的相位差为派的偶数倍时和振幅最小9.22r1r22k,k0,1,2,两个波源的初2相位同样时的状况9.23r1r2(2k1),k0,1,2,2第十章电磁震荡与电磁波10.1d2q1q0无阻尼自由震荡（有电容C和电dt2LC感L构成的电路）10.2qQ0cos(t)10.3II0sin(t)10.41T11LC2LC震荡的2LC圆频次（角频次）、周期、频次10.6E0B0电磁波的基天性质（电矢量E，磁矢量B）10.7E1B和分别为介质中的电容率和磁导率10.8WWeWm1(E2B)电磁场的总能