理论力学(周衍柏第三版)思考题习题答案2

第一章思考题解答

1.1答：平均速度是运动质点在某一时间间隔内位矢大小和方向改变的平均快慢速度，其方向沿位

移的方向即沿入对应的轨迹割线方向；瞬时速度是运动质点在某时刻或某未知位矢和方向变化的快慢程度其

方向沿该时刻质点所在点轨迹的切线方向。在4.0的极限情况，二者一致，在匀速直线运动中二者也致

的。

1.2答：质点运动时，径向速度V,和横向速度V。的大小、方向都改变，而句中的尸只反映了V,本身大小的改

变，心中的而+rd只是M本身大小的改变。事实上，横向速度V。方向的改变会引起径向速度V,大小大改

变，就是反映这种改变的加速度分量；经向速度V，的方向改变也引起V。的大小改变，另一个户©即为

反映这种改变的加速度分量，故%=尸_/2,as=r6+2r0,o这表示质点的径向与横向运动在相互影响，

它们•起才能完整地描述质点的运动变化情况

1.3答：内禀方程中，a“是由于速度方向的改变产生的，在空间曲线中，由于a恒位于密切面内，速度v总是

沿轨迹的切线方向，而"垂直于v指向曲线凹陷一方，故％总是沿助法线方向。质点沿空间曲线运动时、

勺=0,居wOz何与牛顿运动定律不矛盾。因质点除受作用力F，还受到被动的约反作用力R，二者在副法

线方向的分量成平衡力居+此=0,故为=0符合牛顿运动率。有人会问：约束反作用力靠谁施加，当然是

与质点接触的周围其他物体由于受到质点的作用而对质点产生的反作用力。有人也许还会问：某时刻若

死与&〃大小不等，即就不为零了？当然是这样，但此时刻质点受合力的方向与原来不同，质点的位置也在改

变，副法线在空间中方位也不再是原来/所在的方位，又有了新的副法线，在新的副法线上仍满足

弓+此=0即劭=0。这反映了牛顿定律得瞬时性和矢量性，也反映了自然坐标系的方向虽质点的运动而变。

1.4答：质点在直线运动中只有%而无明,质点的匀速曲线运动中只有%而无%；质点作变速运动时即有

为又有4。

1.5答：生即反应位矢r大小的改变又反映其方向的改变，是质点运动某时刻的速度矢量，而它只表示r大

dtdt

小的改变。如在极坐标系中，生=月+「@而包=＞。在直线运动中，规定了直线的正方向后，如=如。

dtdtdtdt

且它的正负可表示包的指向，二者都可表示质点的运动速度;在曲线运动中包*生，且它也表示不了包

dtdtdtdtdtdt

的指向，二者完全不同。

史表示质点运动速度的大小，方向的改变是加速度矢量，而生只是质点运动速度大小的改变。在直线运

dtdt

动中规定了直线的正方向后，二者都可表示质点运动的加速度；在曲线运动中，二者不同，

-1-

cNkdv

—=a^a^—=a^

atTnatT

L6答：不论人是静止投篮还是运动投篮，球对地的方向总应指向篮筐，其速度合成如题1.6

题1-6图

图所示，故人以速度V向球网前进时应向高于篮筐的方向投出。静止投篮是直接向篮筐投出，（事实上要稍高

一点，使球的运动有一定弧度，便于投篮）。

1.7答：火车中的人看雨点的运动，是雨点的匀速下落运动及向右以加速度。的匀速水平直线运动的合成运动

如题1.7图所示,

题1-7图

2

o3y是固定于车的坐标系，雨点相对车的加速度a，=_a，其相对运动方程（x'--2at消去t的轨迹

yf=vt

,22铲，

y=----x

a

如题图，有人会问：车上的人看雨点的轨迹是向上凹而不是向下凹呢？因加速度总是在曲线凹向的内侧，a'垂

直于V'方向的分量a；在改变着V'的方向，该轨迹上凹。

1.8答：设人发觉干落水时，船已上行上行时船的绝对速度匕淤_丫水，贝IJ

s'=（v船-V水）x2

①

船反向追赶竿的速度V,...+，水，设从反船到追上竿共用时间t，则

-2-

（丫船+丫水），=600+5'

②

又竿与水同速，则

匕K（2+f）=600

③

①十③二②得

y150夕.

水/mm

1.9答：不一定一致，因为是改变物体运动速度的外因，而不是产生速度的原因，加速度的方向与合外力的方

向一致。外力不但改变速度的大小还改变速度的方向，在曲线运动中外力与速度的方向肯定不一致，只是在加

速度直线运动二者的方向一致。

1.10答：当速度与物体受的合外力同••方位线且力矢的方位线不变时，物体作直线运动。在曲线运动中若初

速度方向与力的方向不一致，物体沿出速度的方向减速运动，以后各时刻既可沿初速度方向运动，也可沿力的

方向运动，如以一定初速度上抛的物体，开始时及上升过程中初速度的方向运动，到达最高点下落过程中沿力

的方向运动。

在曲线运动中初速度的方向与外力的方向不一致，物体初时刻速度沿初速度的反方向，但以后既不会沿初速度

的方向也不会沿外力的方向运动，外力不断改变物体的运动方向，各时刻的运动方向与外力的方向及初速度的

方向都有关。如斜抛物体初速度的方向与重力的方向不一致，重力的方向决定了轨道的形状开口下凹，初速度

的方向决定了射高和射程。

1.11答：质点仅因重力作用沿光滑静止曲线下滑，达到任意点的速度只和初末时刻的高度差有关，因重力是

保守力，而光滑静止曲线给予质点的发向约束力不做功，因此有此结论

假如曲线不是光滑的，质点还受到摩擦力的作用，摩擦力是非保守力，摩擦力的功不仅与初末位置有关，还与

路径有关，故质点到达任一点的速度不仅与初末高度差有关，还与曲线形状有关。

1.12答：质点被约束在一光滑静止的曲线上运动时:约束力的方向总是垂直于质点的运动方向，故约束力不

做功，动能定理或能量积分中不含约束力，故不能求出约束力。但用动能定理或能量积分可求出质点在某位置

的速度，从而得出明,有牛顿运动方程工+R“=加*便可求出（，即为约束力

1.13答：动量

p=〃”=l.自+2?+疔=4（*吆）

动能

T=^mv2=yxlx^32+22V3）=8（N.m）

1.14答：

ijk

J=rxmv=123=（2V3-6）+（9-V3）j+（2-6）k

32V3

-3-

故

J°=，(26一6丫+(9一扃+(—4)2«8.67(依.

小•依.女)

1.15答：动量矩守恒意味着外力矩为零，但并不意味着外力也为零，故动量矩守恒并不意味着动量也守恒。

如质点受有心力作用而运动动量矩守恒是山于力过力心，力对力心的矩为零，但这质点受的力并不为零，故动

量不守恒，速度的大小和方向每时每刻都在改变。

1.16答：若尸=尸卜),在球坐标系中有

er，%

a__a__a_5F（r）dF（r）

VxF==■~~—e.------=0

drd0dtpdtp03。"

F（r）00

由于坐标系的选取只是数学手段的不同，它不影响力场的物理性质，故在三维直角坐标系中仍有VxF=0的

关系。在直角坐标系中

r=/+yj+zk,F(r)=Fx(r)+Fy(i)j+Fz(r>

ijkijk

AAOaa

VFXl+），J+zk0

X=&=--=vXF（r）=VXVXF（r）-=VxF（r）r

办

axayYaxrr

MyMJw

AXFzF⑺z

—-r-

IFr09r

事实上据算符的性质，上述证明完全可以简写为

VxF=VxF(r)r=0

这表明有心力场是无旋场记保守立场

L17答平方反比力场中系统的势能丫［)=_《%,其势能曲线如题图1.17图所示,

-4-

V（r）

由T+V（r）=E知T=E-V（r）,因T>0,故有E>V（r）»

若E<0，其势能曲线对应于近日点之沁和远日点八皿之间的一段。近日点处E-/卜）一T即为进入轨

道需要的初动能若石〉0则质点的运动无界，对应于双曲线轨道的运动；若七=0位于有界和无界之间，对应

于抛物线轨道的运动；这两种轨道的运动都没有近日点，即对大的「质点的运动是无界的，当「很大时

V（r）->0>还是选无限远为零势点的缘故，从图中可知，做双曲轨道运动比抛物轨道和椭圆轨道需要的进入

轨道需要的动能要大。事实及理论都证明，平方反比引力场中质点的轨道正是取决于进入轨道时初动能的大小

由

>0

k2m

—mv2==0

2

<0

得

e

>—

r

_e_

V2<

r

k2

<一

即速度丫的大小就决定了轨道的形状，图中刀,七,7；对应于进入轨道时的达到第一二三宇宙速度所需的能量

由于物体总是有限度的，故r有一极小值既相互作用的二质点不可能无限接近，对于人造卫星的发射《

其为地球半径。.=£-丫（尸）为地面上发射时所需的初动能，图示分别为使卫星进入轨道时达到

一二三宇宙速度在地面上的发射动能。（4；-7；）i=1,2,3.为进入轨道前克服里及空气阻力做功所需的能量。

1.18答：地球附近的物体都受到随地球自转引起的惯性离心力的作用，此力的方位线平行于赤道平面，指向背

离地轴。人造地球卫星的轨道平面和地球赤道平面的夹角越大，则卫星的惯性离心力与轨道平面的家教越大，

运动中受的影响也越大，对卫星导向控制系统的要求越高。交角越大，对地球的直接探测面积越大，其科学使

用价值越高。

-5-

1.19答：对库仑引力场有Lin，？—幺=比其中/=鱼_若v2）竺，则，E〉0,轨道是双曲线的一点，与斥

2r4fr

力情况相同，卢瑟福公式也适用，不同的是引力情况下力心在双曲线凹陷方位内侧；若卜24竺，则EWO,

r

轨道椭圆（凤0）或抛物线（E=0），卢瑟福公式不适用，仿照课本上的推证方法，在入射速度匕〉火的情况

r

下即可得卢瑟福公式。近代物理学的正，负粒子的对撞试验可验证这一结论的近似正确性。

第一章习题解答

1.1山题可知示意图如题1.1.1图:

Ss

1~--------------i~-*~

M——►M-------■―►i

题LL1图

设开始计时的时刻速度为％,山题可知枪弹作匀减速运动设减速度大小为a.

则有：

[12

s=%fi-5公「

*

2

2s=v0(ti+t2)--a(tl+r2)

、乙

由以上两式得

S1

v0二1+彳防

再由此式得

a_2s(-—f|)

州2〃+/2)

证明完毕.

1.2解由题可知，以灯塔为坐标原点建立直角坐标如题1.2.1图.

-6-

AO

八

>B

题121图

设A船经过为小时向东经过灯塔,则向北行驶的B船经过「0+1g)小时经过灯塔任意时刻A船的坐标

=-(15/0-15/)>%=0

B船坐标二0，

%=14。+1£)-15£

则AB船间距离的平方

d2+(y-yY

=(XA-XBYAB

即

-.2

22r

d=(15r0-15r)+15^0+l1^|-15r

=450f2_(9OO^o+675>+225*+225,+1；)

[2对时间/求导

妃=900,-(900zo+675)

dt

AB船相距最近，即巫)=0,所以

dt

t-t=-h

0o4

即午后45分钟时两船相距最近最近距离

1.3解0)如题1.3.2图

-7-

第13题图

题132图

由题分析可知，点C的坐标为

x-rcos(p+acos

<

y=asin〃

又由于在△408中，有」—=用_(正弦定理)所以

sinwsincp

.2asin11/2y

sin(p=---------=——

rr

联立以上各式运用

s.ir9re+cos2(p=1I

由此可得

x-acosii/x--Ja2-y2

cos(p-------------—=----------------

rr

得

22222

4y2x+a-y-2xJa-y

~T+-------------2------------=

rr

得

3y2+x1+/-/=2xy]a2-y2

化简整理可得

222222

4x(«-/)=(x+3/+«-r)

此即为C点的轨道方程.

(2)要求c点的速度，分别求导

-8-

..r(DC6S(p.

x=-rcosincp-------------sin〃

2cos〃

.rcocoscp

其中

o)=cp

又因为

rsin。=2asinw

对两边分别求导

故有

.rcocoscp

---

lacosy/

所以

IZr72F\(.ra)cos(p,Y户02cos"

V=yjx+y=J-rcosm(p—————sm/JH---------------

=---------Jcos2夕+4sin0cos〃sin(°+')

2cos〃

1.4解如题1.4.1图所示，

第14题图

0L绕0点以匀角速度转动，o在A8上滑动，因此C点有个垂直杆的速度分量

11

V±=69X0C=①飞d+X

C点速度

，22

v=V1=v।secsec20=co——三一

cos®d

又因为6=幻所以c点加速度

a=-=cod-2sec^•sec^•tan-0=2d①2sec28tan。=""，卜—

dtd2

1.5解由题可知，变加速度表示为

-9-

由加速度的微分形式我们可知

dv

a=­

dt

代入得

dv=1-sin-\dt

I2T）

对等式两边同时积分

dv=c-sin

可得：

V=Ct+^-ccos^-+D（£）为常数）

7t2T

代入初始条件：f=0时，v=0'故

c2T

D=-----c

71

即

2T（7tt八］

V=ct+——cos------1

L万I2T

又因为

ds

V=一

dt

所以

k…+：］cos条1）卜

a

对等式两边同时积分，可得：

122T（2T.兀t

S=C—t+--------sin--------t

27i\7t2T

1.6解由题可知质点的位矢速度

v/7=Ax®

沿垂直于位矢速度

又因为=i=，即

-io-

VOx=即o-

±r

a=°上=—(ri)+—(r勿)(取位矢方向i，垂直位矢方向j)

dtdtv7dtv7

所以

—(r(9/)=~Gj+rj+rO—=+r0j-r02i

dtdtdtdt

故

a=(r-rd21+(rd+2/句j

即沿位矢方向加速度

a=(r-r^2)

垂直位矢方向加速度

=.占+2为)

对③求导

r=Ar=/l2r

对④求导

0=-^-r+^-0=P0(—+A)

r"ryr)

把③④⑦⑧代入⑤⑥式中可得

a„=^r-^-

r

a±=+幺)

1.7解由题可知

x=rcosO小人

<①一②

y-rsin0

对①求导

x=rcos。一厂sin06③

对③求导

1

X=rcos0-2rOsin0-r0sin0-rOcos0®

对②求导

y=>sin8+为cos。⑤

-11-

对⑤求导

y=rs\nO-\-2rOcos0+r0cos0-rO1sin。⑥

对于加速度Q，我们有如下关系见题1.7.1图

即

x=acos+asin0

rd⑦一⑧

y=arsin0+aecos。

对⑦⑧俩式分别作如下处理：⑦xcose，⑧xsine

即得

无cos。=cos。一sinOcos。三

<re⑨一⑩

了sin。=arsin6+%sin<9cos

⑨+⑩得

ar-xcos^+ysin0（"）

把④⑥代入（11）得

2

ar-r-rO

同理可得

ae=rO+2r0

1.8解以焦点尸为坐标原点，运动如题L8.l图所示］

则M点坐标

x=rcosd

y=rsin。

对两式分别求导

x=rcos0-rdsin0

y=rsin0+r0cos3

-12-

故

v2=*2+夕2=Gcose—rdsin6)2+(rsin^+r(9cos6>)2=r2+r2co

如图所示的椭圆的极坐标表示法为

，一

1+ecosO

对r求导可得(利用d=3)又因为

1_1ecosd

r«(l-e2)a(l-e2)

即

a(l—e2)—r

cos®=\)

re

所以

故有

2

Ra(l-e^+^-2ar(l-e^/广。

r2e2

r-co2「02厂2一厂2+2〃(l-e2)]〃户j\

园--------0---------1下-(2”力

即

v=^-ylr（2a-r）

b

（其中Z?2=Q_e2、2力为椭圆的半短轴）

1.9证质点作平面运动，设速度表达式为

V=匕/+vyj

令为位矢与轴正向的夹角，所以

V

dvdv.didvdj(dv(^YA

dtdtdtdtdtydtJdt

所以

L

丁一%，i+—+vx0j]•(v.vi+vvj)

at)\di

-13-

dvdV".dv

r-v.v(9+V―+VV61=--+V

=vx--Avx

xdt*、>dt*'Xdtdt

又因为速率保持为常数，即

/x+d>=c,c为常数

对等式两边求导

dvdv..

2八—+2八一^=0

Xdt>dt

所以

a-v=0

即速度矢量与加速度矢量正交.

1.10解由题可知运动轨迹如题1.10.1图所示,

题1.10.1图

则质点切向加速度

dv

a.=——

*dt

2

法向加速度a=-1而且有关系式

n

P

dtp

又因为

P(i+y咋

y2=2px

所以

y，=R③

y

2

y'=_5④

y

联立①②③④

-14-

pj

3

dv2y

——=-2kvy⑤

dt八2、2

yj

又

-d-v-----d-v-.-d--y---y.-d-v-

dtdydtdy

把y2=2px两边对时间求导得

P

又因为

2.2•2

v=x

所以

,2_V2

i+^—

p-

把⑥代入⑤

PL

.羽=一2分.―/

既可化为

对等式两边积分

所以

1.11解由题可知速度和加速度有关系如图LIL1所示

题1.11.1图

-15-

a=—=asina

nr

dv

a=—=acosa

'tdt

两式相比得

v2_1dv

rsinacosadt

即

1,dv

-cotadt=—

r厂

对等式两边分别积分

f-cotadt-fdv

bfJ%

即

11t

-------cota

v%r

此即质点的速度随时间而变化的规律.

1.12证由题L11可知质点运动有关系式

——=asina

<r①②

dv

—=acosa

.dt

所以羽=w匕.四=包①，联立①②，有

dtdOdtdd

dvv2

——co=--------cosa

dOrsina

又因为

v=cor

所以"=cot或/e，对等式两边分别积分，利用初始条件/=0时，9=0.

V

v=%产。。）小

1.13证（〃）当弘=0,即空气相对地面上静止的，有v组=v杓+v疥•式中u继

质点相对静止参考系的绝对速度，V相指向点运动参考系的速度，V牵指运动参考系相对静止参考系的速度.

可知飞机相对地面参考系速度：V绝=",即飞机在舰作匀速直线运动.所以飞机来回飞行的总时间

-16-

（力）假定空气速度向东，则当飞机向东飞行时速度

VI=M+v（）

飞行时间

I

t.=--------

/+%

当飞机向西飞行时速度

口=丫相+丫牵=/一%

飞行时间

/

G-1

v_%

故来回飞行时间

II2v7

f=f।+f,=--------+----------=——

'v'+%/-丫0v'~-1

即

2/

*_v'_%

同理可证，当空气速度向西时，来回飞行时间

（C）假定空气速度向北.由速度矢量关系如题1.13.1图

题1.13.1图

-绝=O+M

所以来回飞行的总时间

-17-

2/

同理可证空气速度向南时，来回飞行总时间仍为

由题可知y牵=y风=28k机//z设风速A—>8，以相=100km/h,当飞机

A—>5，Vj=(100+28)Zrm//z=i2Skm/h

22

B—>D,V2=A/100-28km/h=96km/h

C-O,匕=(100-28)痴/h=12km/h

22

D^A,V4=7100-28^/h=96km/h

故飞机沿此边长6km/h正方形飞行一周所需总时间

l+A+AV^.i5Amin

)67296；19216

4“V辰二一f

%V2

［一…题1』42囹..题1.14.3图

1.15解船停止时，干湿分界线在蓬前3,由题画出速度示意图如题.15.1图

-18-

题1.15.1图

U雨绝=U雨相+V船

故

丫船y雨绝

sin（a+/?）sin（乃一。一夕一力

又因为夕+/=5,所以

_u雨绝sin（a+夕）

V船一

cosa

山图可知

421

cosa='=—^,cosa=

742+2275V5

。3。4

sin/>=—,cosp=—

V雨绝=8m/s

所以

v雨绝(sinacos/y+sin夕cosa)_g/

“船

cosa

1.16解以一岸边为x轴,垂直岸的方向为y轴.建立如题1.16.1图所示坐标系.

0x

题1.16.1图

所以水流速度

心｛。-y-^

v=<

-19-

又因为河流中心处水流速度为c

c=kx-=kx

2

所以女=主。当时，

V水

d~2

dx_2c