温度应力问题的基本解法

1、，温度应力问题的基本解决方案；弹性体的温度变化时，体积倾向于膨胀和收缩；如果由于外部约束或内部变形曹征要求，膨胀或收缩不能自由发生，则结构中会出现附加应力。温度变化产生的这些应力称为热应力或温度应力。要获得温度应力，而忽略变温对材料性能的影响，需要进行两项计算。(1)根据问题的初始条件、边界条件、热传导方程，求解弹性体的温度场。前后两个温度场的差异是弹性体的可变温度。(2)根据热弹性力学的基本方程求解弹性体的温度应力。本章简要介绍了这两个方面的计算。第6章温度应力问题的基本解决方案，温度应力问题的基本解决方案，温度应力问题的基本解决方案，第6章温度应力问题的基本解决方案，6-1温度场和热传导的

2、基本概念，1。温度场：在某一时刻，用弹性体内的所有点T表示。不稳定的温度场或非正常的温度场：温度场的温度随时间而变化。也就是说，T=T(x，Y，Z，T)稳定温度场或固定温度场：温度场的温度只是位置坐标的函数。换句话说，T=T(x，Y，Z)平面温度场：温度场的温度仅取决于平面内两个位置的坐标。即T=T(x，Y，T)，2。等温面：连接某一瞬间温度场温度相同的点的表面。显然，温度沿等温面不变。沿等温面法向的温度变化率最大。温度应力问题的基本解决方案，3。温度渐变：沿等温面法线方向指向温度增长方向的矢量。t，其大小用表示。其中n是等温面的法向。在每个轴上，温度渐变的分量是温度应力问题的基本解，是指等温

3、面法线方向的温度增加方向的单位矢量，其值为T，(1)，4。热流：在单位时间内通过等温面面积S的热。用表示。热流密度：通过等温曲面单位面积的热流速度。用表示，可以查看(1)、(2)、(3)表达式、(t)和坐标轴上热流密度的投影。在热流密度的任何方向，元件均等于热传导系数乘以该方向的温度降低系数。，因此，传入的净列是前后两侧传入的净列，如下所示：因此，传入立方体的总净列为：简要：根据热平衡原理：温度应力问题的基本解法，简化后：记忆，这就是热传导微分方程。6-3温度场的边值条件、初始条件：边界条件分为四种形式。第一类边界条件知道物体表面的任意点在所有瞬时温度。也就是说，Ts是物体的表面温度。第二类边

4、界条件知道物体表面任意点的垂直热流密度。也就是说，角度代码S表示“曲面”，角度代码N表示法线方向。温度应力问题的基本解法是为了求解热传导微分方程，需要知道物体的初始瞬时温度，即初始条件。(莎士比亚，温度，温度，温度，温度，温度，温度，温度，温度，温度，温度，温度)还需要知道初始瞬间后物体表面和周围介质之间的热交换定律，即边界条件。初始条件和边界条件的组合称为初始值条件。据悉，第三类边界条件在所有瞬时流(对流)中物体边界的任意点处发热。根据热量的韵律定理，单位时间内从物体表面传到周围介质的热流密度与两者的温差成正比。即温度应力问题的基本解法。其中Te是周围介质的温度。发送热系数(或简称热系数)。

5、据悉，第四类边界条件是两个物体完全接触，并以热导方式热交换。即，根据6-4位移解决温度应力的平面问题，温度应力问题的基本解法。但是，由于弹性体受到的外部约束和体内各部分之间的相互约束，这种变形不会自由发生，因此会产生应力，即温度应力。这个温度应力还会因物体的弹性而产生额外的变形。如钩定理所示。因此弹性体的总变形分量是，位移边界条件仍然是：公式(1)，(2)和佐原健二2-8中国(1)，(2)比较，显示，(2)，而不是面力成分。对于温度应力的平面变形问题，只需要温度应力的平面应力问题，温度应力问题的基本解决方案，以及对6-5位移电位函数的参考。在上一节中，我们知道，在根据位移解决温度应力问题时，位

6、移元件U和V必须符合微分方程：并满足边界上的位移边界条件和应力边界条件。进行实际分析时，要分两个阶段进行。(1)求出上述微分的特殊解集即可。这只需要满足微分方程，不需要满足边界条件。(2)求微分方程的互补解，与特殊解重叠，可满足边界条件。温度应力问题的基本解决方案，温度应力问题的基本解决方案，温度应力问题的基本解决方案，应力边界问题(无位移边界条件)直接将与位移补充解决方案相对应的应力元件作为应力函数也就是说，可以根据应力边界条件的要求选择应力函数。，温度应力问题的基本解法，第一个条件不能满足。也就是说，边界处的主向量和主力矩等于0。温度应力问题的基本解决方案，、等等体积力平面应力问题在轴对称问题中简化，而不考虑平衡方程，第二式自然满意第一式是温度应力问题的基本解决方案，温度应力问题的基本解决方案，简化几何方程，物理方