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文档简介

1、期中考试，时间：暂定在第十一周。地点：见学院网上通知范围：讲座2-14(第14章，第6章，6.16.2)，1。第一章：矢量分析，三个坐标参数的总结，矢量线元，矢量面元，标量体素，1。第三讲场论，哈密顿算符(del，第一章：向量分析中梯度、散度和旋转的广义坐标表达式；第二章：麦克斯韦方程(积分形式)、法拉第电磁感应定律、修正的安培环路定律、高斯电场定律、高斯磁场定律和电荷守恒定律；5:积分微分形式的麦克斯韦方程，高斯定理的斯托克斯定理；6:第2章和第3章中的积分/微分场定律和边界条件；4第二章和第三章是积分/微分场定律的应用，奇点积分场定律的边界条件在好状态域的边界条件，5，场源(微分场定律)，

2、源场(积分场定律，微分场定律)，中心对称：(坐标原点在对称中心)源轴对称和平面对称，积分/微分场定律的应用，9，边界条件(自然，e，h)中值定理：如果拉普拉斯方程在v， 唯一性定理：如果在V中满足泊松方程，并且在该区域的边界上给定了边界条件，则除了任意常数外，它在V中有唯一解，静电场有唯一的定解。6，泊松方程，拉普拉斯方程，直角坐标系中的拉普拉斯算子，泊松方程，拉普拉斯方程，第4章点电荷势，13，库仑定律：电场强度，没有参考点谈论某一点的势是没有意义的，第4章静电场的标量势(镜像法)，接地导体球在接地无限导体平面的角域，余弦定理，第6章分离变量法(解的形式)笛卡尔坐标圆柱坐标球面坐标， 第六章分离变量法(边界条件)，柱坐标球坐标，由此可见，当导体中有体电流时，J是一个有限值，当h-0，K=0时，即其表面没有表面电流； 当有表面电流时，k是有限的，当h-0时，有J-，因为有限的电流分布在无限的表层。理论上，在工程实践中，只有理想导体表面才能有表面电流，只有当电导率较大且时变电磁场频率很高时，表面电流才能存在。如果电流流过一个薄区域，可以认为在宏观理想条件下，电流在曲面上流动。也就是说，问题1:教科书p83 (4-86)，因为这是一个静态场问题，并且两个导体的电导率都是有限的。因此，教科书中P235体电荷分布产生的电场列出了场方程，列出了边界条件

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