《机械系统建模》PPT课件

1、系统建模与响应,机械系统建模 机械系统等效模型 机械系统建模实例,第五章 典型机械系统的建模,机械系统遍及工程技术和社会各个领域，除机械设备与装置外，还是构成其他复杂系统的基础和基本环节，如控制系统地执行机构、飞机舵面传动装置、导弹发射架、飞行模拟器的运动平台等。 这些系统建模目标多是建立选定参考坐标系下的系统运动方程和动力学方程，属于“白箱”问题。因此，采用的建模方法不外乎是机理分析法或图解法，对复杂的机械系统还可能应用辨识方法。 在建模中，主要将利用牛顿力学定律、拉格朗日函数，并结合能量守恒原理及有关近似理论等。 针对特殊的机械系统 机器人，其运动学及动力学分析的数学建模和仿真与传统的机械

2、动态特性研究因其多运动自由度特点，多体动力学理论基础在机器人运动动力学分析中特别适用。,机械系统建模方法,创建等效电路相似系统 应用牛顿定律直接建模 能量守恒法 拉格朗日方程（多自由度系统）,相似系统,二、基于力学理论的机械系统建模,空间任意力系的平衡方程 由理论力学可知，空间任意力系平衡的必要和充分条件是：力系中所有各力在三坐标轴中每一轴上的投影和分别等于零，又这些力对于这些轴的力矩的代数和也分别等于零。其数学表达式为：,二、基于力学理论的机械系统建模,牛顿第二定律告诉我们，物体受外力作用时，所获得的加速度大小与合力大小成正比，与物体的质量成反比，加速度的方向与合外力的方向相同。其数学表达式

3、为：,应用牛顿定律建模,弹簧质量系统 弹簧质量阻尼系统,弹簧质量系统,数学模型建立过程如下： 注意：消除mg项简化了数学模型，因此质量的位移都从平衡位置开始度量。,弹簧质量系统的自然响应,该系统初始时刻拉下物体，将产生自由振动，可按上述数学模型分析出该特性，因此数学模型只有代表了物理系统的特征才有意义。 由该数学模型表现出的自由振动的特征推导如下： 该系统的数学模型为： 表现的特征可由x(t)描述。 拉氏变换求解x(t)：,弹簧质量系统的自然响应,弹簧质量系统：简谐振动系统,该系统的数学模型可看出为简谐振动系统。 初始条件为：速度0；位移为x0 该系统数学模型为： 周期为： 频率为： 固有频率

4、为： 数学模型总结为：,Simulink仿真,假设系统m=1,k=1, 初值x(0)=1，x(0)=0;,数学模型的作用示例,弹簧质量系统的数学模型可看出其是一简谐振动系统，且定义了各种参数。 利用该数学模型可以为其他系统进行类似分析，如机械转动系统。 如图所示的机械转动系统，该系统是扭簧惯量系统，系统的数学模型及特性应同弹簧质量系统类似。,数学模型的作用示例,从而可通过时间的测定而计算出系统的转动惯量。,弹簧质量阻尼系统,建立系统数学模型： 带入具体参数值后求解微分方程：,弹簧质量阻尼系统,其响应曲线如图： 该系统为一欠阻尼正旋振动系统。由于阻尼存在振动随时间变小。 欠阻尼：阻尼很小，振动可

5、以发生； 过阻尼：阻尼很大，振动将不发生。,能量法,力可以做功，做功就具有能量。 功力与力作用距离的乘积或力矩与角位移的乘积； 能量： 储存能量：形式为势能与动能 势能因位置而具有的能量 动能因速度而具有的能量 消耗能量,能量公式,势能U：质量和弹性元件可储存势能。 质量体m 弹簧体 扭转弹簧 弹簧中储存的势能与弹簧受拉或压无关。,能量公式,动能T：质量体可储存动能。 直动 转动,能量公式,消耗能量：阻尼元件。 功率：做功的速率。,推导运动方程的能量法,理论基础能量守恒。 不消耗能量的系统称为守恒系统。 如：摩擦，阻尼 总能量的变化外力对系统做的功： 如果没有外部能量的输入，则：,能量法示例1

6、,设该系统无摩擦，则为守恒系统。 应用能量法推导数学模型：,能量法示例2,该系统无阻尼，为守恒系统。 应用能量法推导数学模型： 平衡位置的势能为： 瞬时势能为：,能量法示例2,系统总能量为：,如右图表示一个半径为R、质量为m的均质圆柱体，它可以绕其转轴自由转动并通过一个弹簧与墙壁连接。假设圆柱体纯滚动而无滑动，求系统的动能和势能并导出系统运动方程。 圆柱体的动能等于质心移动动能和绕质心转动的动能之和。,系统由于弹簧变形所产生的势能为,系统总能量为,能量法示例3,考虑到圆柱体做无滑动的滚动，因此， 。并且注意到 转动惯量 J 等于 ，我们得到,考虑到能量守恒定律，总能量为常数，即总能量导数为零，

7、得到,注意到， 并不总为0，因此 必须恒等于0，即,如果将以上方程转为转动运动，只要把 代入得到,拉格朗日方程（多自由度系统）,将 作为n个自由度系统的一套广义坐标，系统的运动由n个微分方程表示，其中广义坐标是因变量，时间为自变量。 令 作为系统在任意瞬时的势能； 令 作为系统在同瞬时的动能； 拉格朗日函数 定义为,设广义坐标是独立的，令 是广义坐标的变分，非保守力（外力和摩擦力等）在广义坐标上的虚功可以写成,拉格朗日方程为,拉格朗日方程的三种情形,拉氏方程的三种形式：,(1 ) 第二类拉格朗日方程（原始式）,（2） 主动力系是保守力系情形,（3）主动力系是部分保守力部分非保 守力情形,例:系

8、统如图所示，运用拉格朗日方程建立该系统的数学模型。,解: 选择y1，y2为广义坐标系， 其系统动能和势能分别为,某行星滚动机构中有一质量为m，半径为 r 的实心圆柱在半径为R，质量为M的圆筒内无滑动地滚动。已知圆柱和圆筒对轴心O的转动惯量分别为 ，建立圆筒绕其轴心转动时，该系统运动数学模型。 分析：该系统为两自由度系统。取广义坐标分别为圆筒转角和圆柱轴心偏离角 。由于圆柱与圆筒间的运动是无滑动纯滚动，故在接触点A处它们具有相同的线速度： 。 系统动能T为圆柱滚动和圆筒转动 所具有的动能,系统的动力为重力，圆筒的势能等于零。 则系统的势能为,于是有拉格朗日函数,代入拉格朗日方程有,即为该行星滚动

9、机构的运动数学模型。,用拉格朗日方程建立图示系统运动的微分方程，用1、2和x作为广义坐标，以矩阵的形式写出微分方程。,解：系统在任意时刻的动能为,系统在同一时刻的势能为,拉格朗日函数为,利用拉格朗日方程可得,机械系统等效模型,作用在机械上的力及机械运转过程 机械的等效力学模型 机械运动方程式的建立及求解,作用在机械上的力,机械运转过程及特征,三个运转阶段的特征,机械的等效动力学模型,目的：通过建立外力与运动参数间的函数表达式，研究机械系统的真实运动。 原则：使系统转化前后的动力学效果保持不变。 等效构件的动能，应等于整个系统的总动能 等效构件上所做的功，应等于整个系统所做功之和。,等效力矩：M

10、e 等效转动惯量：Je,等效力：Fe 等效质量：me,等效动力学模型,功率和不变 等效力 等效力矩,等效量的计算力与力矩,等效力矩是一个假想力矩； 等效力矩为正，是等效驱动力矩，反之，为等效阻力矩； 等效力矩不仅与外力（矩）有关，而且与各构件相对于等效构件的速度比有关；,等效力矩的特征,动能不变 等效质量 等效转动惯量,等效量的计算质量与惯量,等效转动惯量是一个假想转动惯量； 等效转动惯量不仅与各构件质量和转动惯量有关，而且与各构件相对于等效构件的速度比平方有关；,等效转动惯量的特征,能量形式方程式,机械运动方程式的建立与求解,力矩形式方程式,机械运动方程式的建立与求解,龙门起重机运动控制问题,起重机系统的物理抽象模型,起重机广泛的用于现代工厂，安装工地和集装箱货场以及室内外仓库的装卸与运输作业。但是由于吊车采用柔性体代替刚体工作，带来负载摆动的负面影响，故需要研究吊车的防摆控制。,1 问题提出,系统建模实例,龙门起重机运动控制问题,拉格朗日分析力学,小车和重物的位置,小车和重物的速度分量,2 建模机理,3 系统建模,系统建模实例,龙门起重机运动控制问题,系统拉格朗日方程为：,系统的动能：,系统建模实例,龙门起重机运动控制问题,吊车系统的运动方程：,不考虑绳长的变化时， ， ：,系统建模实例,4 模型简化,