2.5-雷电冲击电压下空气的击穿电压

1、高压电气绝缘与测试,电气0929-0931班 任课教师 罗旖旎,第五节 雷电冲击电压下空气的击穿电压,标准冲击电压波形 放电时间 伏秒特性 雷电冲击50%击穿电压,一、标准波形,为使实验结果能相互比较，需规定标准波形 （一）标准雷电冲击电压波 波形由波前时间T1、半峰值时间T2确定。 T1=1.2s，允许偏差30%；(波头时间) T2=50s，允许偏差20%；(波长时间) 标准波形通常表示为1.2/50s,标准雷电冲击电压波形,标准雷电波的波形： T1=1.2s30， T2=50s20 对于不同极性：+1.2/50s或-1.2/50s,（二）标准雷电截波 用来模拟雷电过电压引起气隙击穿或外绝缘

2、闪络后出现的截尾冲击波，如图所示。 T1波前时间 Tc截断时间 IEC和国标规定： T1=1.2s 30% Tc=25s,二、击穿时间,完成气隙击穿的三个必备条件： 足够大的电场强度或足够高的电压 ； 在气隙中存在能引起电子崩并导致流注和主放电的有效电子 ； 需要有一定的时间，让放电得以逐步发展并完成击穿。,完成击穿所需放电时间是很短的（微秒级）： 直流电压、工频交流等持续作用的电压，满足上述三个条件不成问题； 当所加电压变化速度很快、作用时间很短的冲击电压，因有效作用时间短，以微秒计，此时放电时间就变成一个重要因素。,静态击穿电压U0：持续电压作用下间隙的击穿电压。（只要到达此值，间隙中开始

3、有放电过程。） 击穿时间：间隙从开始出现电压到完全击穿所需用的时间，也称为全部放电时间。,后面两个分量之和称为放电时延,总放电时间：,静态 击穿电压,统计时延：从外施电压达Uo时起，到出现一个能引起击穿的初始电子崩所需的第一个有效电子所需时间,放电形成时延：从出现第一个有效自由电子时起，到间隙完全被击穿为止的时间,升压时间：0- Uo,放电时间tb和放电时延t1的长短都与所加电压的幅值U有关，总的趋势是U越高，放电过程发展的越快，tb和t1越短。,三、伏秒特性,一个间隙要发生击穿，不仅需要足够高的电压，而且还必须有充分的电压作用时间。 对于冲击电压波，气隙的击穿电压与该电压的波形有很大的关系。

4、其击穿电压不能简单地用单一的击穿电压值表示，而必须用电压峰值和延续时间两者共同表示。,伏秒特性对某一冲击电压波形，间隙上出现的电压最大值和间隙击穿时间的关系曲线。用实验的方法求取。 保持一定波形（T1/T2一定）， 逐渐升高电压，从示波图求取。,由于放电时延具有分散性，实际的伏秒特性曲线如图所示，是一个以上、下包络线为界得带状区域。 1上包络线 2下包络线,伏秒特性的形状与间隙中电场的均匀程度有关 对均匀或稍不均匀电场因平均场强高，放电时延短，故曲线比较平坦（例如1s处），且分散性也较小。 对极不均匀电场因平均场强低，放电时延长，故曲线较陡峭，且分散性也较大,1均匀电场或稍不均匀电场,2极不均

5、匀电场,伏秒特性曲线主要用于比较不同设备绝缘的冲击特性。 如果一个电压同时作用在两个并联的气体间隙S1和S2上，其中一个间隙先击穿，则电压波被短接截断，另一个就不会再击穿了。,避雷器,电气设备,绝缘配合的要求： S2始终处于S1的下方，在任何电压波形下，S2都比S1先被击穿。 保护设备绝缘的伏秒特性曲线应平坦一些，即采用电场比较均匀的绝缘结构。,若两间隙伏秒特性曲线相交： 交点左边在时延较短的区域S1先被击穿。 交点右边在时延较长的区域S2先被击穿。 在两曲线交叉区域，可能是S1先被击穿，也可能是S2先被击穿。 则S2不能可靠保护S1。,四、雷电冲击50%击穿电压,间隙的伏秒特性虽能全面反映冲

6、击击穿特性，但求取较繁琐。在工程实际中常用50冲击电压（ U50% ）来表示间隙的冲击击穿特性。 U50% 间隙被击穿的概率为50%的冲击电压峰值。 实际中，施加10次电压中有4-6次击穿了，这一电压即可认为是50冲击击穿电压。,U50%与U0静态击穿电压的比值称为冲击系数， 均匀和稍不均匀电场下， 1; 极不均匀电场中, 1，冲击击穿电压的分散性也较大，其标准偏差可取3。 因U50%只是在一定波形下对应于某个固定击穿时间的击穿电压，所以它不能代表任何击穿时间下间隙的击穿电压。即U50%不能全面反映间隙的冲击击穿特性。,图为标准雷电冲击压下下棒板及棒棒间隙的U50%和距离的关系。 棒板间隙具有明显的极性效应，棒棒间隙也具有弱极性效应。这是由于大地的影响，使不接地的棒极附近电场增强的缘故。,当间隙距离更大时，实验数据如图所示。与间隙距离间仍保持良好的线型关系。,小 结,1、放电时间的组成为：tb=t0+ts+t