（凝聚态物理专业论文）纤锌矿氮化物量子阱中极化子能量.pdf

中文摘要 近年来，纤锌矿氮化物材料由于具有禁带宽度大、击穿电场高、电 子饱和速度高、热导率大、物理化学性能稳定等特殊的物理性质逐渐引 起人们的关注。与此同时，电子与声子间的相互作用对半导体及其构成 的低维结构的性质起着重要的作用。因此，纤锌矿氮化物半导体材料构 成的量子阱结构中极化子的研究具有重要的意义。 本文采用l e e l o w p i n e s ( l l p ) 变分方法研究了纤锌矿氮化物 ( g a n a 1 。g a i x n ) 量子阱材料中自由极化子的能级，给出自由极化子基态 能量、第一激发态能量和第一激发态到基态的跃迁能量与量子阱宽度和 量子阱深度变化的函数关系。研究结果表明，自由极化子基态能量、第 一激发态能量和跃迁能量随着阱宽的增大而开始急剧减小，然后缓慢 下降，最后接近于g a n 中3 维值。基态能量和第一激发态到基态的跃迁 能量随着量子阱深度的增加而逐渐增加，窄阱时这一趋势更明显。纤锌 矿氮化物量子阱中电子一声子相互作用对能量的贡献比较大，这一值( 约 4 0 m e v ) 远远大于闪锌矿( g a a s a 1 。g a l ，a s ) 量子阱中相应的值( 约 3 m e v ) 。因此讨论氮化物g a n a i 。g a l 。n 量子阱中电子态问题时应考虑电 子一声子相互作用。 关键词：氮化物量子阱，极化子，基态能量，跃迁能量 a b s t r a c t r e c e n t l y , w u r t z i t en i t r i d es e m i c o n d u c t o r sa r et a k i n gm o r ea t t e n t i o n so f m a n yr e s e a r c h e r sb e c a u s eo ft h e i rc h a r a c t e r ss u c ha sw i d e re n e r g yg a p ，h i g h e r b r e a k - t h r o u g he l e c t r i cf i e l d ，q u i c k e re l e c t r o ns a t u r a t i o nv e l o c i t y , l a r g e rh e a t c o n d u c t a n c ea n dm o r es t e a d y c a p a b i l i t i e s o fp h y s i c sa n d c h e m i s t r y f u r t h e r m o r e ，t h ee l e c t r o n - p h o n o ni n t e r a c t i o ni sf o u n ds t r o n g l yi n f l u e n c eo n t h ec h a r a c t e ro fs e m i c o n d u c t o r sa n dm e i rl o w - d i m e n s i o n a ls t r u c t u r e s t h e r e f o r e ，t h er e s e a r c h e so f p o l a r o ni nw u r t z i t en i t r i d eq u a n t u r nw e l ls t r u c t u r e a r em o r em e a n i n g f u l nt h i sp a p e r , t h ee n e r g yl e v e l so ff r e ep o l a r o n si nt h ew u r t z i t en i t r i d e ( g a n a 1 x g a j n ) q u a n t u mw e l ls t r u c t u r ea r es t u d i e db yu s i n gl e e - l o w p i n e s ( l l p ) t r a n s i t i o n t h eg r o u n ds t a t e ，f i r s te x c i t e ds t a t ea n dt r a n s i t i o ne n e r g i e s f r o mf i r s te x c i t e ds t a t et og r o u n ds t a t ea r ec a l c u l a t e da saf u n c t i o no fw e l l w i d t h ) a n dd e p t h ( 9 0 ) t h er e s u l t si n d i c a t et h a tt h eg r o u n ds t a t e ，f i r s t e x c i t e ds t a t ea n dt r a n s i t i o ne n e r g i e sm p i d l yd e c r e a s ew i t hi n c r e a s i n gt h ew e l l w i d t ha ts m a l l e rl ，b u ts l o w l ya tl a r g e rl ，a n df i n a l l ya p p r o a c ht ot h eb u l k v a l u eo fg a n t h eg r o u n ds t a t e ，f i r s te x c i t e ds t a t ea n dt r a n s i t i o ne n e r g i e sa l l s l o w l yi n c r e a s ew i t hi n c r e a s i n gz 0 ，a n di ti sm o r ev i s i b l ei nn a r r o ww e l l i ti s a l s of o u n dt h a tt h ec o n t r i b u t i o no fe l e c t r o n - p h o n o ni n t e r a c t i o ni nw u r t z i t e n i t r i d eq u a n t u mw e l ls t r u c t u r ei sv e r yl a r g e ，t h ev a l u e ( a b o u t4 0 m e v ) i sm u c h l a r g e rt h e nt h a t ( a b o u t3m e v ) i nz i n c - b l e n d e ( g a a s a i x g a l x a s ) q u a n t u m w e l ls t r u c t u r e t h e r e f o r e ，t h ec o n t r i b u t i o no fe l e c t r o n - p h o n o ni n t e r a c t i o ni n w u r t z i t en i t r i d eq u a n t u mw e l ls t r u c t u r es h o u l db ec o n s i d e r e dw h e nt h e e l e c t i o ns t a t ei nn i t r i d eg a n a 1 ；g a ! - x nq u a n t u mw e l li sd i s c u s s e d k e yw o r d s ：n i t r i d eq u a n t u mw e l l ，p o l a r o n ，g r o u n ds t a t ee n e r g y , t r a n s i t i o n e n e r g y 内蒙古师范大学硕士学位论文 第一章引言 ( 一) 国内外研究概况 量子阱是一种由2 种不同的半导体材料相间排列形成的新型半导体结构，在这种 结构中电子态、声子态和其他元激发过程以及它们之间的相互作用等许多物理性质与 单一的半导体材料的不同。由于量子阱结构具有量子约束效应、共振隧穿效应、声子 约束效应和二维电子效应等一些特殊物理现象，在高效激光器，共振隧穿器件，高频 和高速微电子器件，光学双稳态器件中有着广阔的应用前景“，因而量子阱与半导体 超晶格、半导体量子线、量子点一样在半导体物理、材料物理、微电子和光电子领域 得到广泛研究。随着近年来高质量半导体薄膜生长技术的发展，用分子束外延 ( m b e ) ，金属有机化学汽相沉积( m o c v d ) 等技术，人们已设计和制备出一些质 量较好的量子阱材料“”。 氮化物半导体具有闪锌矿和纤锌矿两种结构。闪锌矿结构的晶胞是由两类原子组 成的面心立方晶格，沿空间对角线彼此位移四分之一空间对角线长度套构而成，具有 立方对称性。每个原子被异族四个原子所包围，它们是依靠共价键结合，但有一定的 离子键成分。在共价键结合占优势的情况下，这种化合物倾向于构成闪锌矿结构。纤 锌矿结构是由两类原子各自组成的六方排列的双原子层堆积而成，但它只有两种类型 的六方原子层，具有六角对称性。其结合的性质除了共价性外还有离子性，但这两种 元素的电负性差别较大，如果离子性结合占优势的话，就倾向与构成纤锌矿结构。这 些材料的禁带宽度覆盖了红、黄、绿、蓝和紫外光范围。这两种结构都是以四面体结 构为基础构成的，主要差别在于原子层的堆积次序不同以及对称性的不同，因而二者 的性质也有显著的不同“1 。以g a n 为代表的i i i 族氮化物( 纤锌矿) 半导体材料( 如 a 1 n 、g a n 、i n n 、a 1 g a n 、g a l n n 等) 是直接跃迁型半导体材料，因其具有禁带宽度 大、击穿电场高、电子饱和速度高、热导率大、物理化学性能稳定等特殊的物理性质， 在短波光电子和光探测器件( 蓝、绿光和紫外光) 、高频大功率和耐高温器件方面具 有远胜于硅与砷化镓的优势，目前正形成研究与开发的热点“1 ”。b c l e e 等人“2 1 对 纤锌矿氮化物半导体材料的光学振动模进行了研究，给出电子与长波光学声子相互作 纤锌矿氮化物量子阱中极化子能量 用哈密顿量，并发现由于纤锌矿氮化物半导体材料具有单轴异性性质，它的能带结构、 光学性质不同于s i 与g a a s 以及其他卜v 族半导体，呈现出较为复杂的新的物理现 象。在纤锌矿中存在多支独特的声子( 九个光学、三个声学模) ；同时在纤锌矿结构 中没有纯的纵光学声子( 准l o ) 模和横光学声子( 准t o ) 模，并且准l o 模和准 t o 模均呈现各向异性。m y o s h i k a w a 等人“”对a 1 n a 1 。g a i xn 异质结中a l 。g a t - x n ( x o 1 7 ) 材料的喇曼散射进行了研究，结果表明a l 。g a l xn 材料中声子喇曼散射具 有共振最大值。 电子与声子间的相互作用对半导体的性质起着重要的作用，在高离子性半导体 中，电子和空穴与纵光学声予( i o 声子) 之间存在较强的相互作用，在体材料中， 这种相互作用对于材料的光学性质和输运性质起着决定性的作用。在量子阱等低维量 子限制系统中，电子一声子相互作用也具有同样重要的作用。许多学者“例对半导体 构成的量子阱材料( g a a s a 1 。g a l x a s 为主) 的晶格振动、电子和空穴能级、回旋质 量、杂质态、极化子和激子能量、结合能等问题进行了大量的研究，获得了一些理论 结果。这些研究有利于进一步探讨氮化物量子阱材料的发光和声子传播的特殊性质。 例如，李亚利“”等人采用线性组合算符和变分相结合的方法研究了无限深量子阱中极 化子的基态性质，讨论了阱宽工和电子一l o 声子耦合强度对强耦合极化子的振动频 率、基态能量和基态结合能的影响。结果中还给出当量子阱阱宽三趋近于无限大和无 限小两种极限情况下，分别与三维和二维极化子的结果相一致。一些实验和理论工作 者啪“对氮化物半导体( 如a l n 、o a n 、i n n 、a 1 g a n 、g a i n n ) 材料构成的量子阱、 超品格、异质结结构材料的电子行为、发光和吸收光谱、回旋共振、能带、晶格振动、 杂质态、激子能量、结合能等问题进行了一些研究，获得了一些理论和实验结果。部 分学者“1 对纤锌矿氮化物半导体材料构成的量子阱和异质结结构的光学振动模以 及电子声子相互作用进行了一些研究。b c ，l e e “”等人基于连续介电模型和单轴模 型导出了纤锌矿氮化物单异质结和双异质结体系中电子与长波光学声子相互作用哈 密顿量。并指出除了闪锌矿结构中存在的局域模、界面模和半空间声子模之外纤锌矿 结构中由于各向异性声子色散还可能存在传播模。s m k o m i r e n k o m l 等人考虑各向异 性光学声子光谱特征改进了纤锌矿晶体及量子阱结构中传统的散射率计算方法，并指 出，对于各向异性材料声子模的空间分稚效应对电子散射率有很强的作用。 纤锌矿氮化物半导体材料和由它构成的量子阱和异质结结构的光学振动模以及 2 内蒙古师范大学硕士学位论文 电子一声子相互作用完全不同于闪锌矿半导体材料和出它构成的量子阱和异质结结构 的相应结果。近年来，赵风岐等脚洲对氮化物半导体材料构成的抛物形量子阱中电子 态的能级做了一些理论研究工作，给出了杂质态能量和结合能、极化子能量随量子阱 宽度和外场变化的关系。研究表明g a n a i o 3 g a o 7 n 抛物量子阱中电子一声子相互作用 对极化子能量的贡献明显大于g a a s a i o3 g a o 7 a s 抛物量子阱中的相应值，因此，讨论 氮化物抛物量子阱中的电子态问题时应考虑电子一声子相互作用。但是，氮化物量子 阱材料物理特性的研究比g a a s 、a 1 。g a l x a 5 构成的量子阱材料的研究浅得多，对声 予模传播特性和电子一声子相互作用对电子行为的影响的认识不够深入，因此对氮化 物量子阱材料中声子传播特性和电子声子相互作用有关的物理量的研究具有深远的 意义。 ( 二) 本文研究内容 在本文中，我们采用l e e - l o w - p i n e s ( u j ) 交分方法研究了纤锌矿氮化物 ( g a n 舢03 g a o v n ) 对称量子阱材料中自由极化子的能级，给出自由极化子的基态能 量和第一激发态到基态的跃迁能量随量子阱宽度和深度变化的函数关系。在计算中， 考虑了纤锌矿氮化物g a n 和a l 。g a l x n 构成的量子阱材料中准l o ( 准t o ) 声子模 的各向异性和声子频率随波矢的变化效应。 纤锌矿氮化物量子阱中极化子能量 第二章理论模型 ( 一) 哈密帧重 考虑由g a n 和a l x g a l _ x n 两种不同的极性半导体材料构成的对称量子阱结构，量 子阱宽度为2 d ，且沿z 轴方向生长，即z 轴垂直于界面，彳7 平面平行于界面。阱内 材料位于区间izf ( 1 6 ) n 是归一化常数，疵f z l 是量子阱中电子的波函数，io ) 是声子真空念波函数。 m 、， 够，、 ， + + = = 弘私 口 口 听 堕茎查塑幽主兰竺丝苎 极化子能量为 e 。( 三) = 缈。i h ”i 眇。) ( 1 7 ) 由于 e 一( 三= 舻一矿= ( 妒一| 瓦p 2 + 矿( z ) + 莓( 聃等峰”莓( 胁筹珑倒) + 莓( 砌+ 瓦疔2 w 2 ) 口。厂( 口) ， + 莓( 聃筹矿( 吖 + 莓【g ( 口) 吉n ：+ 九c 】+ 莓【g ( 护) 专厂+ ( 曰) + j 1 c 】) l 。、 ow= ”l 4 = 舻。f 等k ) + 缈。i 矿( z ) k ) + 莓( 小等矿( 吖( 们 + 舻i g ( 口) 阮) 圭厂( 口) “c 】 口w 方程( 1 2 ) 中的变分参数厂( 目) 和厂( 印由下列方程决定。 希o f o ，希o f 0 = 。( 7 ( ) 。 这样，把( 1 9 ) 代入( 2 0 ) ，通过计算得出 九驴一掣吉川胪一兰磐弓 7 8 o 0 = j j t、，t、， 阮k k k 目 n 缈似 为变量能子 比极 d n 化 纤锌矿氮化物量子阱中极化子能量 一川知) + ( 小粉莓吉絮掣， 蹦驴纸恸h 纸叭圳栌莓丁1 噤型， 厶晰a 其中，i 吮) 已知，把( 6 ) 代入( 5 ) 卯) 2 7 丙碍磊4 鬲石h e 2 v - 砭l 罨丙r 2 ，( 2 4 )a 训( 等啬) s i n 2 ( 咖( 譬罢专) c o s 2 ( 纠。，一。 其中一 去c 错m 品c 舞， = 型等笋= 簟警铲 5 未c e 籍m 鬻 ， 甙俨秀霜4 p ：i h e 2 v - 蘅r 2 ( 2 7 ) 对基态，有限深量子阱中电子的波函数破( z ) 选为 破c z ，= 三i ：乏舅。x p 一如。习一d ) 】j 掣l 三： c z s ， 内蘩古师范大学硕士学位论文 具甲 毛= v2 m 南：l e ：，岛：、2 m 2 ( 壳v o ：- e ) ： ( 2 9 ) ( 2 9 ) 式中的e 为量子阱中电子的能量，e 由以下公式获得： 对基态， ， 酬2 謦啦百2 e 一、 ( 3 0 ) 对第激发态， s i n 【2 譬m 一箦悟- ， 无限深量子阱中电子的波函数破( z ) 选为 f 0 h d 死。卜 击c 0 。s l h d 2 d 。2 i 声cs ：l z i oex6j中c山 篡潞椭憾研札恸饥，o n m 棚删。妣谶与阱澈 k 变化的函数关系。 ”“7 奎釜聪莹最与阱深度 ：。：= 篡= 竺了三o f ：! ：- a 郴勰如n c s o r w e nd e p t hgi nn i 蛹如。删健觚地 q 啪t 岫喇埘m 她g i 啪w c l l w i d m 4 蛳、1 嘶a 埘2 r e 靴t 田0 c w u 吻健觚t e 脚霎兰：二芝竺镳蚴棚量子帆给翩龇n m i o n m2 0 n 州， 萎竺著篓：，黧啵蝴燃堋中潮盹芸麓 喜豢篆倾惴贿麻瓢在辄锄博s矗磊焉嚣嚣(20 溉篡黧赢n t o ) 。由：冀一竺确嫩雠常i 三二罴喾 刺埘馒锹龇溯晁懿能量随阱深的加深丽磊焉焉翟 1 2 内荣古师范大学硕士学位论文 应不明显，基态能量随阱深没有显著的变化。 乏 三 岩 v o ( m e v ) 图3 - 4 纤锌矿氮化物有限量子瞒中，给定瞒宽( 4 n m 1 0 和2 0 n m ) 时，极化子第一激发态到基 态的跃迁能量f 与阱深变化的函数关系 f i g 3 - 4t h et r a n s i t i o ne n e r g i e s a eo f p o l a r o n s 罄f u n c t i o n so f w e l ld 印l l i 聆i nn i l r i d ew l u z i t ef i n i t e q u a n t t u nw e l lw i t ht h eg i v e nw e l lw i d t h4 m 、1 0 r a na n d2 0 n m , r e s p e c t i v e l y 图3 4 给出了纤锌矿氮化物有限量子阱中阱宽为4 n m 、1 0 n m 和2 0 n m 时，自由极 化子跃迁能量随阱深的变化关系。从图中可以看出，跃迁能量随着阱深的增加逐渐增 加，窄阱时这一趋势更明显。当阱宽为4 n m 时，跃迁能量随量子阱的加深显著增加， 阱宽为1 0 r i m 和2 0 n m 时，跃迂能量随阱深的增加均有所增大，但不是很明显。这一变 化规律也与电予在量子阱中受量子限制有关。 ( 二) 结论 采用l l p 变分法研究了纤锌矿氮化物对称量子阱材料中自由极化子的能级，给 出了基态能量、第一激发态能量和第一激发态到基态的跃迁能量与量子阱宽度和量子 阱深度变化的函数关系。在计算中我们考虑了纤锌矿氮化物g a n 和a 1 ，g a l 。n 构成的 量子阱材料中准l o 和准t o 声子模的各向异性、声子频率随波矢的变化效应。研究 纤锌矿氟化物量子阱中极化子能量 结果表明，纤锌矿氮化物量子阱材料中自由极化子的基态能量、第一激发念能量随 阱宽三的增大而减小，阱宽较小时，能量随阱宽下降的速度比较快，阱宽较大时减小 速度比较慢，最后缓慢地接近3 维值。第一激发态到基态的跃迁能量也随着阱宽工的 增大而开始时急剧减小，然后缓慢下降。纤锌矿氮化物有限量子阱中自由极化子基态 能量和跃迁能量随着量子阱深度的增大而逐渐增大，在窄阱中这一变化很明显，而在 宽阱中，这一变化非常缓慢。这一变化规律也与电子在量子阱中受量子限制有关。纤 锌矿氮化物量子阱中电子一声子相互作用对能量的贡献( 约4 0 m e v ) 远大于闪锌矿半 导体量子阱( g a a s a 1 。g a l x a s ) 结构中的电子声子相互作用对能量的贡献( 约3 m e v ) ， 这主要是纤锌矿氮化物g a n ( a 1 ，g a l x n ) 材料中电子有效带质量、能隙大小、 介电常数、声子频率等参数不同于通常的半导体材料g a a s ( a 1 。g a t ，a s ) 中的 相应参数而导致的。因此讨论纤锌矿氮化物g a n a i 。g a l 。【n 量子阱中电子态问题时 应该考虑电子声子相互作用。 4 堕茎点堑蔓查堂堡主茎垒笙壅 参考文献 i 】陈治明，王建农，半导体器件的材料物理学基础【m 】，北京，科学出版社，1 9 9 9 5 ，1 6 - 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5 0 f 1 1 】j s c l t a n o ，九r u b i oe ta 1 ，t h e o r e t i c a ls t u d yo fn l er e l a t i v es t a b i l i t yo fs t r u c t u r a lp h a s e si n g r o u p - h in i t r i d e sa th i 曲p r e s s u r e s 们，p h y s r e v b ，2 0 0 0 ，6 2 ( 2 4 ) , 1 6 6 1 2 1 6 6 2 3 【1 2 】b c l e e ，瓦w 硒l 】1 ，m d u t t aa n dm as t r o s c i o , e l e c l r o n - o p l i c a l - p h o n o ns c a t t e r i n gi nw u t t z i l e c r y s l a l s 【j 】，f h y s r e v b ，1 9 9 7 ，5 6 ( 3 x9 9 7 1 0 0 0 【1 3 】m y o s h i k a w a , j w a g n e r , h o b l o h ，m k a n s e ra n dm m a i e r , k e s o n a n tr a m a ns c a t t e r i n gf r o m b u r i e da 渤l _ n “由1 7 ) l a y e r si n ( h i ，c a , i n ) nh e t e r o s t r u c t u r e s 【j 】，j a p p l p h y s ，2 0 0 0 ，8 7 ( 6 ) ， 2 8 5 3 2 8 5 6 【1 4 】元丽华，于旭等，抛物鬣子阱中的束缚极化子的极化势和结合能【j 】，发光学报，2 0 0 5 ，2 6 ( 6 ) ，7 0 9 7 1 2 【1 5 】元丽华，王旭，抛物阱中的束缚极化子【j 】，内蒙古人学学报，2 0 0 4 ，3 5 ( 5 ) ，5 1 2 5 1 8 【1 6 】李距利，肖景林，无限深龌子阱中强耦合极化子的基态结合能【j 】，发光学报，2 0 0 5 ，2 6 ( 4 ) ， 4 3 6 - 4 3 9 【l7 】刘伟华，肖景林。量子阱中极化子的声子平均数【j 】发光学报2 0 0 5 ，2 6 ( 5 ) ，5 7 6 - 5 7 9 f 1 8 】赵国忠，梁希侠，王旭t 半导体量子阱中磁极化子的基态能量 j 】，内蒙古大学学报，1 9 9 3 ， 2 4 ( 5 ) 。4 8 4 4 9 0 【1 9 】赵国忠，粱希侠王旭，对称链子阱中电子界面声子相互作_ i j 对极化子性质的影响p 1 。l l 1 5 纤锌矿氮化物量子阱中撮化子能量 蒙古大学学报，1 9 9 5 ，2 6 ( 3 ) ，2 7 0 - 2 7 9 2 0 】赵风岐，粱希侠，量子阱中束缚极化子的基态结合能【j 】，内蒙古火学学报，1 9 9 6 ，2 7 ( 2 ) ， 1 8 0 - 1 8 4 【2 l 】孟建英，班士良，王树涛，有限势垒量子阱中极化予结合能的压力效应【j 】，内蒙古大学学报 ( 自然科学版) ，2 0 0 5 ，3 6 ( 1 ) ，3 1 3 7 【2 2 】温淑敏，班士良，压力下屏蔽对有限深量子阱中施主结合能的影响【j 】，半导体学报，2 0 0 6 ， 2 7 ( 1 ) 。6 3 - 6 7 【2 3 】f q z h a o ，x x l i a n ga n ds l b a n , e n e r g yl e v e l so fp o l a r o ni nf i n i t ep a r a b o l i cq u a n t u m w e l l 阴i n t j m o d p h y s b ，2 0 0 1 ，1 5 ( 5 ) ，5 2 7 5 3 5 2 4 】eq z h a oa n dx ，x l l a n g ，b i n d i n ge n e r g yo fab o u n dp o l a r o ni nt h ef i n i t ep a r a b o l i cq u a n t u m w e l l j 】，m o d p h y s mb ，2 0 0 1 ，1 5 ( 2 0 ) ，8 2 7 - 8 3 5 【2 5 】fq z h a oa n dx x l i a n g , p o l a r o n sw i t hs p a t i a l l yd e p e n d e n tm a s si naf i n i t ep a r a b o l i cq u a n t u m w e l l 【j 】，c h i n p h y s l e f t ，2 0 0 2 ，1 9 ( 7 ) ，9 7 4 - 9 7 7 【2 6 】赵风岐，萨茹拉，乌仁图雅，氮化物抛物量子阱中类氢杂质态能量川，发光学报。2 0 0 5 ，2 6 ( 6 ) ，7 1 9 7 2 2 【2 7 】吴晓薇，郭子政，阎祖威，g a a i n g a b 量子阱中电子的激发态极化及其压力效应 j 】，量子 电子学报，2 0 0 5 ，2 2 ( 1 ) ，7 5 - 8 0 【2 8 】j d p e r k i n s ，a m a s c a r e n h a s ，y z h a n ge ta 1 ，n i t r o g e n - a c t i v a t e dt r a n s i t i o n , l e v e lr e p u l s i o n , a n d b a n d g a pr e d u c t i o n i n g a a s t x n x w i t h x 0 0 3 【j 】，p h y s r e v l e t t ，1 9 9 9 ，8 2 ( 1 6 ) ，3 3 1 2 - 3 3 1 5 【2 9 】李超荣，吕威，张泽，i n g a n p g a n 量子阱结构的应变状态与微结构、物理性能关系的研究 【j 】，电子显微学报，2 0 0 5 ，2 4 ( 1 ) ，1 7 2 2 【3 0 】徐耿钊，梁琥，自永强，刘纪美，朱星，低温近场光学显微术对i n g a n g a n 多量子阱电致 发光温度特性的研究【j 】，物理学报，2 0 0 5 ，5 4 ( 1 1 ) ，5 3 4 4 5 3 4 8 【31 1p a s h i e l d s , r ，j n i c h o l a s ，n g r a n d j e a na n dj m a s s i e s ，m a g n e t o p h o t o l u m i n e s c e n c eo f g a n a i t j a i nq u a n t u mw e l l s ：v a l e n c eb a n dr e o r d e r i n ga n de x c i t o n i cb i n d i n ge n t i c e s 【j 】，p h y s r e v b ，2 0 0 1 ，6 3 ( 2 4 ) ，2 4 5 3 1 9 ( 8 p a g e s ) 3 2 】p b i g e n w a l d ，a k a v o k i n , b o i la n dp l e f e b v r e ，e l e c t r o n - h o l ep l a s m ae f f e c to ne x e i t o r l si n g a n a i x g a l x nq u a n t u mw e l l s 【j 】，p h y s r c v b ，2 0 0 0 。6 1 ( 2 3 ) ，1 5 6 2 1 1 5 6 2 4 ， 【3 3 】g i n l i a n oc o i la n dkkb a j a j ，m a n y - b o d ya p p r o a c ht ot h ec a l c u l a t i o no ft h ee x c i t o nb i n d i n g e n e r g i e si nq u a n t u mw e l l s 们，p h y s 妣b ，2 0 0 0 ，6 1 ( 7 ) 4 7 1 4 - 4 7 17 【3 4 】a v b u y a n o v , j p b e r 驴l a ne ta 1 ，i n f l u e n c eo f p o t e n t i a lf l u c t u a t i o n so ne l e c t r i c a l 扛；m s p o f ta n d o p t i c a lp r o p e r t i e si nm o d u l a t i o n d o p e do a n a l o z s g a o u nh e t e r o s t r u c t u r e s 【j 】，p h y s r e v b ，1 9 9 8 ， 5 8 ( 3 ) ，1 4 4 2 1 4 5 0 。 3 5 1 赵凤岐，色林花萨茹拉，乌仁图雅，氮化物抛物量子阱中电子声子相互作用对极化 子能量的影响 j 1 内蒙古师范大学学报，2 0 0 6 ，3 5 ( 4 ) ，4 1 9 4 2 3 内蒙古师范大学颐士学位论文 1 3 6 】赵凤岐，萨茹拉，乌仁图雅，氮化物无限抛物量子阱中极化子能量【j 】，内蒙古师范火 学学报，2 0 0 5 ，3 4 ( 4 ) ，4 2 6 4 2 9 f 3 7 】赵凤岐，抛物量子阱中界面声子对极化子能量的影响【j 】，内蒙古师范大学学报，2 0 0 4 。 3 3 ( 1 ) ，2 2 2 5 【3 8 】钱志刚，沈文忠，4 , ) 1 1 博i k 郭其新，半导体氮化铟( i n n ) 的晶格振动【j 】，物理学进展， 2 0 0 3 ，2 3 ( 3 ) ，2 5 7 _ 2 8 l 【3 9 】王瑞敏，陈光德，竹有章，六方相i n & a n 外延模的显微r a m a n 散射【j 】，物理学报，2 0 0 6 ， 5 5 ( 2 ) ，9 1 4 - 9 1 9 【4 0 】t jd l e e ，fl o wa n dd p i n e s ，t h em o t i o no fs l o we l e c t r o n si nap o l a rc r y s t a l j p h y s r e v ，1 9 5 3 ，9 0 ( 2 ) ，2 9 7 3 0 2 【4 1 】杨燕，郝跃，纤锌矿型g a n 电子迁移率的计算【j 】，西安电子科技大学学报( 自然科学版) ， 2 0 0 5 。3 2 ( 4 ) ，5 1 3 - 5 1 7 【4 2 】郭宝增，用全带m o n t ec a r l o 方法模拟纤锌矿相g a n 和z n o 材料的电子输运特性m ，物理 学报，2 0 0 2 ，5 1 ( 1 0 ) ，2 3 4 4 - 2 3 4 8 【4 3 】张进城，马晓华，郝跃，范隆，李培成，纤锌矿g a n 低场电子迁移率解析模型【j 】，半导体 学报，2 0 0 3 ，2 4 ( 1 0 ) ，1 0 4 5 1 0 4 8 【4 4 b c l e e ，i cw k i m , m a s t r o s c i oa n dm d u t t a , o p t i c a l - p h o n o nc o n f 蝴ta n ds c a t t e r i n gi n w u r t z i t eh e t e r o s t r u c t u r e s j 】，p h y s r e v b ，1 9 9 8 ，5 8 ( 8 ) ，4 8 6 0 - 4 8 6 5 4 5 】s m k o m i r e n k o ，kw k i m , m a s t r o s c i oa n dm d u t t a , e n e r g y - d e p e n d e n te l e c t r o ns c a t t e r i n g v i ai n t e r a c t i o nw i t ho p t i c a lp h o n o mi nw u r t z i t ec r y s t a l sa n dq u a n t u mw e l l s 【j 】，p h y s r e v b ，2 0 0 0 ， 6 1 ( 3 ) ，2 0 3 4 2 0 4 0 4 6 】j j s h i ，i n t e r f a c eo p t i c a l p h o n o nm o d e sa n de l e c t r c m - i n t e r f a c e - p