电磁场课后习题学习教案

1、会计学1电磁场课后习题电磁场课后习题(xt)第一页，共60页。由右手螺旋法则，可以由右手螺旋法则，可以(ky)判断出其方向如图所示判断出其方向如图所示垂直向下，大小为垂直向下，大小为 0042cos452IIBaa再利用叠加定理可求出四条平行载流长直导线载再利用叠加定理可求出四条平行载流长直导线载 P点所产生点所产生(chnshng)的的磁感应强度。磁感应强度。 第1页/共59页第二页，共60页。00d1dd2 24IKBx010 x3-2 真空中，在真空中，在 平面上的平面上的 和和 范围内，有以线密度范围内，有以线密度 均匀分布的电流，求在点均匀分布的电流，求在点(0,0,5)所产生的磁场

2、感应强度。所产生的磁场感应强度。0z 500/yA mKe0y 解：解： 如图所示，选择如图所示，选择 ，视为半无，视为半无线长直导线，它在线长直导线，它在P点产生的磁感应强度的点产生的磁感应强度的大小为大小为Ik xdd第2页/共59页第三页，共60页。022dd sind4 (5 )zKxBBxx0225dd cosd4 (5 )xKBBxx利用叠加定理，利用叠加定理，P点的磁感应强度的点的磁感应强度的x分量分量(fn ling)和和z分量分量(fn ling)分别为分别为 1002205d4 (5 )xKBxx其中其中 。由右手螺旋法则可判断。由右手螺旋法则可判断 的方向，并将分解为的方

3、向，并将分解为x方向和方向和z方向两个分量方向两个分量 225xdB第3页/共59页第四页，共60页。1002205d4 (5 )xKBxx0(44.132)xzTBee 100051arctan455Kx100220d324 (5 )zKxBxTx00arctan244.14KT第4页/共59页第五页，共60页。3-3 真空中一通有电流真空中一通有电流(密度密度 )、半径为、半径为 的无限长圆柱内，有一半径的无限长圆柱内，有一半径为为 的不同轴圆柱形空洞，两轴之间相距的不同轴圆柱形空洞，两轴之间相距 ，如图所示。求空洞内任一点的，如图所示。求空洞内任一点的 d0zJJebaB 解：解： 若假

4、设空洞处有一大小同为若假设空洞处有一大小同为 ，但流向，但流向分别为分别为 方向和方向和 方向的电流，这样方向的电流，这样可将此问题视为半径为可将此问题视为半径为 的无限长圆柱内整的无限长圆柱内整体载有电流体载有电流 和半径为和半径为 的无限长圆柱内的无限长圆柱内载有电流载有电流 的两个圆柱在的两个圆柱在P点产生的点产生的磁感应强度的叠加。磁感应强度的叠加。 ze b()ze 0zJ e0()zJe aJ第5页/共59页第六页，共60页。0ddSSBSJ S 利用安培环路定律，半径为利用安培环路定律，半径为 的大圆柱在空洞内的大圆柱在空洞内P点产生的磁感应强度大小为点产生的磁感应强度大小为b2

5、10012 BJ00112JB1其方向用右手螺旋法则判断，它以大圆柱轴线为中心，其方向用右手螺旋法则判断，它以大圆柱轴线为中心， 为半径圆环的切线方为半径圆环的切线方向。对半径为向。对半径为 的小圆柱，在空洞内的小圆柱，在空洞内P点所产生的磁感应强度大小为点所产生的磁感应强度大小为a00222JB第6页/共59页第七页，共60页。001112121212()()2xyJxxhhee0011221122(sinsin)(coscos)2xyJee1212xxyyBBBB12BBB 000012()d22yyJJxxBee 其方向也由右手螺旋法则判断，只是电流沿其方向也由右手螺旋法则判断，只是电流

6、沿 方向。若设大圆柱与小圆柱中方向。若设大圆柱与小圆柱中心连线为心连线为x的正方向，则的正方向，则P点的磁感应强度应为两圆柱各自在点的磁感应强度应为两圆柱各自在P点产生的磁感应强点产生的磁感应强度的矢量和度的矢量和()ze 式中为式中为P点到点到x轴的垂直距离，轴的垂直距离， 为为 到到x轴上的投影，轴上的投影， 为为 在在x轴上的投影，轴上的投影， 为两圆柱轴线的距离。为两圆柱轴线的距离。 1d2x21x第7页/共59页第八页，共60页。0zJ e 3-4 真空中由一厚度为真空中由一厚度为 的无限大载流的无限大载流(均匀密度均匀密度 )平板，在其中心位置由平板，在其中心位置由一半径等于一半径

7、等于 的圆柱形空洞，如图所示。求各处的磁感应强度。的圆柱形空洞，如图所示。求各处的磁感应强度。ad0()zJe 解：解： 与上题思路相同，假设空洞中存在与上题思路相同，假设空洞中存在 和和 的电流，求各点处的磁感应强度可视为的电流，求各点处的磁感应强度可视为一个无限大均匀载流一个无限大均匀载流 的平板与一个载流为的平板与一个载流为 的无限长直圆柱各自在该处产生的磁感的无限长直圆柱各自在该处产生的磁感应强度的矢量和。应强度的矢量和。0zJ e 0zJ e 0()zJe 0zJJe的无限大平板在该点产生的磁感应强度，可以利用安培环路定律求出的无限大平板在该点产生的磁感应强度，可以利用安培环路定律求

8、出第8页/共59页第九页，共60页。001000022xxxJ dJ yJ deBee 2222dyddydy 20022002()2xyxyJ ayexexyJyexe2Baa有有 的无限长直圆柱产生的磁感应强度，也可利用安培环路定律求出的无限长直圆柱产生的磁感应强度，也可利用安培环路定律求出0zJ Je 12BBB 各处的场强为它们的矢量和各处的场强为它们的矢量和第9页/共59页第十页，共60页。0zKKe 3-5 一电流密度为一电流密度为 的无限大电流片，置于的无限大电流片，置于 平面，如取平面，如取 平面上半径为平面上半径为 的一个圆为积分回路，求的一个圆为积分回路，求 a0 x 0Z

9、 dlHl 解：解： 利用利用(lyng)安培环路安培环路定律定律dlIHl 0()d2nlIkaKel 0d2laKHl 第10页/共59页第十一页，共60页。130MM3-6 如图所示的两个无限大电流片，试分别确定区域如图所示的两个无限大电流片，试分别确定区域、中的中的 , , 。设已知：设已知：所有区域中所有区域中 ；区域区域中中 ，区域，区域、中中 。0B H M 0.998r1000r解：由于两个无限大电流片的电流方解：由于两个无限大电流片的电流方向相反向相反(xingfn)，因此在区域，内，因此在区域，内 130BB130HH第11页/共59页第十二页，共60页。22yyKK222

10、BBBee 在区域在区域(qy)内内600.99880100.9 10yyee T/mA80y22BHe 0.16y 222BMHe /mA第12页/共59页第十三页，共60页。在区域在区域(qy)，内与上面的结论一致，在区域，内与上面的结论一致，在区域(qy)内内80y22BHe /mA01000800.1005yy22BHee T01000 808079920yyy222BMHeee /mA第13页/共59页第十四页，共60页。H 3-7半径为半径为 ，长度为，长度为 的圆柱，被永久磁化到磁化强度为的圆柱，被永久磁化到磁化强度为 ( 轴轴就是圆柱的轴线就是圆柱的轴线)。求沿轴各处的求沿轴各

11、处的 及及 ;求远离圆柱求远离圆柱 处的磁场强度。处的磁场强度。 a0zM e lZ(,)alB mnKMe 解：解： 先分析该圆柱的磁化现象。由于是均匀磁先分析该圆柱的磁化现象。由于是均匀磁化，化， 是常数。在圆柱内部磁化电流面密度为是常数。在圆柱内部磁化电流面密度为0M0zM JMe 磁化磁化(chu)电流线密度电流线密度为为 第14页/共59页第十五页，共60页。其其 为表面的法向方向。在圆柱的两个端面其外法线方向分别为为表面的法向方向。在圆柱的两个端面其外法线方向分别为 ，代入上，代入上式可知端面上式可知端面上 ，不存在磁化电流线密度。在圆柱的侧面，不存在磁化电流线密度。在圆柱的侧面

12、，故侧，故侧面上的磁化电流线密度为面上的磁化电流线密度为ne ze 0mK nee 0mzMKeee 由此可见，要求永久磁化圆柱沿轴线的磁场，就是求磁化电流线密度由此可见，要求永久磁化圆柱沿轴线的磁场，就是求磁化电流线密度 在空间沿轴各处的磁感应强度。圆柱面上的磁化电流可以视为若干个小圆环电在空间沿轴各处的磁感应强度。圆柱面上的磁化电流可以视为若干个小圆环电流，每个小圆环电流为流，每个小圆环电流为0mMKe 0ddz =dzmmIKM第15页/共59页第十六页，共60页。001122222222222llzzMllazaz式中式中 是小圆环的宽度，每个小圆环电流在轴线上某点均产生磁感应强度。利

13、是小圆环的宽度，每个小圆环电流在轴线上某点均产生磁感应强度。利用圆环电流在其中心轴线一点的磁感应强度的表达式，可以写出用圆环电流在其中心轴线一点的磁感应强度的表达式，可以写出 在轴线上产在轴线上产生沿轴线方向的磁感应强度为生沿轴线方向的磁感应强度为dzdmI200232222dz2lla MBazz第16页/共59页第十七页，共60页。0BHM 磁感应强度的方向沿磁感应强度的方向沿 的方向，故的方向，故ze za001122222222222zllzzMllazazBe 第17页/共59页第十八页，共60页。当当 时时22llZ当当 或或 时，时，0M 2lZ 2lZ 001122222222

14、222zzllzzMMllazazHee 0112222222222zllzzMazlazHe 第18页/共59页第十九页，共60页。203002cossin4ra lrMBBHMee 当远离圆柱时，即当远离圆柱时，即 ， 时，可将此圆柱视为一个磁偶极子，磁时，可将此圆柱视为一个磁偶极子，磁偶极矩偶极矩a2lz20mzzI SM l amee m 它在空间中产生的磁场可用磁矩它在空间中产生的磁场可用磁矩 表示为表示为200032cossin2cossin44rrma lMrBeeee 20003322zamzzMBe 若仍求轴线上若仍求轴线上 上的磁感应强度，由于上的磁感应强度，由于 ， ，

15、，则，则 2lzrzsin0cos1第19页/共59页第二十页，共60页。3-8 有一圆形截面铁环，环的内外半径分别为有一圆形截面铁环，环的内外半径分别为 与与 ，铁环的，铁环的 环上绕有环上绕有50匝通有匝通有2A电流的线圈，求环的圆截面内外的磁场强度与磁感应强度电流的线圈，求环的圆截面内外的磁场强度与磁感应强度(忽略漏忽略漏磁，且环外的磁导率为磁，且环外的磁导率为 )。12cm10cm500r012cm解：解： 从对称性分析，此题可用安培环路定律求解。圆环的截面之外即从对称性分析，此题可用安培环路定律求解。圆环的截面之外即 及及 处，作以圆环中心为圆心的安培环路，则处，作以圆环中心为圆心的

16、安培环路，则10d0lHl 12 1011cm2所以环的截面以外各处所以环的截面以外各处 ， 。在环的截面内可认为磁场分布均匀，选。在环的截面内可认为磁场分布均匀，选 为半径，作一安培环路为半径，作一安培环路0B 0H 第20页/共59页第二十一页，共60页。dlNIHl 2NI144.692NIH/A m720410500 144.969.1 10rBH H ， 方向均沿安培环路的切线方向。方向均沿安培环路的切线方向。B第21页/共59页第二十二页，共60页。B3-9 已知在已知在 的区域中，的区域中， ，在，在 的区域中的区域中 ，设在，设在 处处 是均的，其方向为是均的，其方向为 ， ，

17、量值为，量值为 ，试求，试求 处的处的 和和 。 H 0Z 0Z 14r0Z 21r21/Wb m4560B 0Z 210.5nnBB2/Wb m213sin/2tBBWb m解：解： 利用媒质分界面上的衔接条件，因为利用媒质分界面上的衔接条件，因为 ，则，则 ， 。利用。利用 221cos0.5/BBWB m211/BWb m12110038tttrBHH /A m第22页/共59页第二十三页，共60页。23arctan42223tan4tnBB2/Wb m220238trtBH 由此可得由此可得22222198tnBBB2/Wb m/A m20198H由于入射面与折射面共面，故由于入射面与

18、折射面共面，故245第23页/共59页第二十四页，共60页。3-10 对真空中下列电流分布求对真空中下列电流分布求 0zyJaJe B aya a0zJaJe 当当 空间内距中心空间内距中心 处处( )选对称的两薄板，其电流线密度分选对称的两薄板，其电流线密度分别为别为 ， 。该两个薄平板在。该两个薄平板在 的空间内产生的磁感应强度为的空间内产生的磁感应强度为yya 10dzyJyaKe aya 20dzyJya Ke yyyay ze 0J0yaJ0y 0ay ze J0B ya解解 处处 ， 处处 沿沿 方向，方向， 处处 沿沿 方向，由对称性分析，可视为一组组流向反向的无限大平板电流产生

19、的磁场问方向，由对称性分析，可视为一组组流向反向的无限大平板电流产生的磁场问题，由此可知在题，由此可知在 及及 的空间内，的空间内， 。第24页/共59页第二十五页，共60页。0100ddxxyKJyaBee 该两个薄平板在处的磁感应强度均为零。由此可知，凡该两个薄平板在处的磁感应强度均为零。由此可知，凡 的电流片对的电流片对 的的磁场有贡献。磁场有贡献。因此因此 yyy220000d2axyJyJyayaaBe 所以所以(suy)磁场的分布为磁场的分布为220020 xJayaeB ,ayaay ya 第25页/共59页第二十六页，共60页。300223JBaa这是轴对称的电流分布，可直接用

20、安培环路定律求解。当时这是轴对称的电流分布，可直接用安培环路定律求解。当时a0dlSBlJ dS 203JaB方向也是沿安培环路方向也是沿安培环路(hun l)的切线方向。的切线方向。第26页/共59页第二十七页，共60页。d3-11 对于真空中的下列电流分布，求磁矢位及磁感应强度：对于真空中的下列电流分布，求磁矢位及磁感应强度：半径为半径为 的无限长圆柱通有电流，其电流线密度的无限长圆柱通有电流，其电流线密度厚度位厚度位 的无限长电流片通有电流，其电流面密度的无限长电流片通有电流，其电流面密度a0zJJe 0zKKe ze 解：解： 由题意，圆柱侧面通有沿轴线方向的由题意，圆柱侧面通有沿轴线

21、方向的现密度为现密度为 的电流。由对称性分析，它产生的电流。由对称性分析，它产生的磁场为平行平面场，且磁矢位也沿的磁场为平行平面场，且磁矢位也沿 方方向，仅为圆柱坐标系中向，仅为圆柱坐标系中 的函数的函数K zzAAe 第27页/共59页第二十八页，共60页。将研究将研究(ynji)区域分为圆柱内和圆柱外，由此写出圆柱坐标系下磁矢位所满足的边值问题。区域分为圆柱内和圆柱外，由此写出圆柱坐标系下磁矢位所满足的边值问题。a2d1 d0ddAa22220zzA Ae a2210zzA 1Ae 即即 1d1 d0ddAa1200zzaaAAK102zzaAA100zA10zA 有限值，令有限值，令 (

22、参考点参考点)第28页/共59页第二十九页，共60页。400lnCK aa方程方程(fngchng)的通解为的通解为10zA 2000000lnlnlnzaAK aK aaK a 300CK a=20C =10C =234lnzACC112lnzACC由边界条件决定由边界条件决定(judng)待定系数待定系数第29页/共59页第三十页，共60页。由此可知由此可知000lnzaK aAe aa如图所示，建立坐标系。由对称性分析，沿如图所示，建立坐标系。由对称性分析，沿 轴和轴和 轴方向都是平行平面场，轴方向都是平行平面场，因此因此 仅与仅与 有关。所以有关。所以zyAx zxAxAe 2dx 2

23、2112d0dzzAAxx将研究的区域分不为三部分，分别写出将研究的区域分不为三部分，分别写出 满足的边值问题满足的边值问题A第30页/共59页第三十一页，共60页。 2222002ddzzAAxJx 22ddx(参考点参考点) 200zxA1222zdzdxxAA13()( )zzAxAx2dx 22332d0dzzAAxx第31页/共59页第三十二页，共60页。3222zzddxxAAxx2322zdzdxxAA1222zzddxxAAxx112( )zAxC xC200234( )2zJAxxC xC 方程方程(fngchng)通通解为解为 356( )zAxC xC第32页/共59页第

24、三十三页，共60页。利用边界条件决定利用边界条件决定(judng)解的待定系数解的待定系数200268J dCC0012J dC340CC0052J dC 2222dxddxdx 000020000228zJ dJ xJ dJ dyyyeAee 磁矢位为磁矢位为第33页/共59页第三十四页，共60页。磁感应强度磁感应强度(qingd)为为2222dxddxdx 00000022zJ dAJ xxJ d yyyyeBAeee 第34页/共59页第三十五页，共60页。3-12 点出如图所示各种情况点出如图所示各种情况(qngkung)下的镜像电流，注明电流的下的镜像电流，注明电流的方向、量值及有效

25、的计方向、量值及有效的计算区域。算区域。 第35页/共59页第三十六页，共60页。第36页/共59页第三十七页，共60页。第37页/共59页第三十八页，共60页。第38页/共59页第三十九页，共60页。3-13 在磁导率为在磁导率为 的媒质中，由载流直导线与两种媒质分界面平行，垂直距离的媒质中，由载流直导线与两种媒质分界面平行，垂直距离为为 ， ， ，如图所示，求两种媒质中的磁场强度和载流导线每，如图所示，求两种媒质中的磁场强度和载流导线每单位长度所受的力，并回答对于单位长度所受的力，并回答对于 媒质中的磁场，由于媒质中的磁场，由于 的存在，磁场强度比的存在，磁场强度比全部为均匀媒质全部为均匀

26、媒质( )时变大还是变小。时变大还是变小。 21091220a1解：解： 有区域为有区域为 所分布所分布的区域时，采用镜像法，镜像电流的区域时，采用镜像法，镜像电流 为为 109I212145III 第39页/共59页第四十页，共60页。载流导线单位载流导线单位(dnwi)长度所受之力为长度所受之力为1211222IIBHee 1211121222IIBBBee /N m2011.82IIFIaaaP其所在位置如图所示。这时有效区内其所在位置如图所示。这时有效区内 点的磁感应强度为点的磁感应强度为磁场强度磁场强度(cchng qingd)为为I20上式中负号表示斥力。当有效区为上式中负号表示斥

27、力。当有效区为 所分布的区域时，镜像电流所分布的区域时，镜像电流 为为11221.8III 第40页/共59页第四十一页，共60页。029210IIBee 其所在位置如图所示。这时有效区内其所在位置如图所示。这时有效区内 点的磁感应强度为点的磁感应强度为P2020991010II BHee 磁场强度磁场强度(cchng qingd)为为 对对 媒质中的磁场，若电流媒质中的磁场，若电流 不变，而全部不变，而全部(qunb)充满充满 的媒质，则它的媒质，则它在在 点点产生的磁感应强度为产生的磁感应强度为02IB I20P第41页/共59页第四十二页，共60页。02BIH 磁场强度磁场强度(cchn

28、g qingd)为为 由此可以看出，存在由此可以看出，存在 媒质时使媒质时使 媒质内的磁场比全部为均匀媒质媒质内的磁场比全部为均匀媒质 时变大了时变大了 212第42页/共59页第四十三页，共60页。10H 10B 2212221ddlRIRRSHlJS 当当 时时1R3-14 求如图所示两同轴导体壳系统求如图所示两同轴导体壳系统(xtng)中储存的磁场能量及自感。中储存的磁场能量及自感。 lI解：解： 设同轴导体壳长为设同轴导体壳长为 ，内部于外部通有大，内部于外部通有大小相等、方向相反的电流小相等、方向相反的电流 。采用安培环路定。采用安培环路定律，可分别求出导体壳内外各部分的磁感应强律，

29、可分别求出导体壳内外各部分的磁感应强度和磁场强度度和磁场强度 12RRR当当 时时第43页/共59页第四十四页，共60页。dlIHl 2211222212RIBRR221222212RIHRR32IH032IB23RRR当当 时时第44页/共59页第四十五页，共60页。50H 22223422224343dlRRIIIRRRRHl 2242422432RIBRR224422432RIHRR50B 当当 时时4R34RRR当当 时时第45页/共59页第四十六页，共60页。23124322222101222222221222242222224312d2d2442d 4RRRRRRRIIllRRRI

30、lRR 123223344111ddd222VVVB HVB HVB HV234mmmmWWWW由此可求出储存于导体由此可求出储存于导体(dot)壳系统的磁场能量壳系统的磁场能量第46页/共59页第四十七页，共60页。44422212121121222121444222343240444322223432ln24lnln4mWRRRlLRRRRIRRRRRRRRRRRRRRR4424222121211212212144422234324044432222343ln44lnln4mRRRI lWRRRRRRRRRRRRRRRRRRR第47页/共59页第四十八页，共60页。00011222IIIB

31、xDxxDx解：解： 如图所示的电流如图所示的电流 ，它在线框处距左，它在线框处距左方导线中心线方导线中心线 处的磁感应强度为处的磁感应强度为xI3-15 如图所示，计算两平行长直导如图所示，计算两平行长直导线线(doxin)对中对中间线框的忽感；当线框为不变性刚间线框的忽感；当线框为不变性刚体时，求体时，求长导线长导线(doxin)对它的作用力。对它的作用力。 该磁场该磁场(cchng)在中间线框产生的磁通和磁通链为在中间线框产生的磁通和磁通链为第48页/共59页第四十九页，共60页。平行平行(pngxng)长直导线于中间线框的互感为长直导线于中间线框的互感为0ln2mabRDRaCMIaR

32、DRab011d2a b Ra RIC xxDx 0ln2abRDRaICaRDRabdmmSBS 第49页/共59页第五十页，共60页。平行通电平行通电(tng din)导线对通有电流的线框的作用力为导线对通有电流的线框的作用力为011ln2mabRDRaCIIWMIIaRDRab012mID baabDWCIIFaab DaDb不变当中间西安矿的电流当中间西安矿的电流 的方向为图中所示方向时，的方向为图中所示方向时， 与与 在线框中产生的磁场在线框中产生的磁场方向一致，互有能为正。此时互有能为方向一致，互有能为正。此时互有能为1I1II第50页/共59页第五十一页，共60页。01122Bx

33、xd解：解： 由于有由于有 的无限大导磁媒质在导的无限大导磁媒质在导线的左侧，此题要用镜像法求解。镜像电流线的左侧，此题要用镜像法求解。镜像电流在所研究区域之外，位于媒质分界面左侧距在所研究区域之外，位于媒质分界面左侧距分界面分界面 处，镜像电流处，镜像电流 ，且与所设导，且与所设导线上的电流方向一致。这样，电流线上的电流方向一致。这样，电流 与镜像与镜像电流电流 在线框中距导线在线框中距导线 处的磁感应强度为处的磁感应强度为xII I Id3-16 计算计算(j sun)如图所示的长直导线与线框之间的互感。请给出所需如图所示的长直导线与线框之间的互感。请给出所需镜像电流的大镜像电流的大小、方

34、向及位置，并给出此时导线与线框的互感。小、方向及位置，并给出此时导线与线框的互感。 第51页/共59页第五十二页，共60页。导线导线(doxin)与线框的互感为与线框的互感为011dd22a bmmaIc xxxdSBS 02ln22ababdIca ad02ln22mababdcMIa adI电流电流 与镜像电流在线框中产生的磁通和交链的磁通链为与镜像电流在线框中产生的磁通和交链的磁通链为第52页/共59页第五十三页，共60页。dllNIH 解：解： 由于铁磁物质的磁导率由于铁磁物质的磁导率 ，磁场限制在磁路内。铁芯内磁场限制在磁路内。铁芯内 ，故由安培环路定律得故由安培环路定律得 0H 0

35、02NIBH2NIH2HNID3-17 对于如图所示厚度为对于如图所示厚度为 (垂直纸面方向垂直纸面方向)的磁路，求：的磁路，求： 线圈的自感；线圈的自感； 可动部分所受的力。可动部分所受的力。第53页/共59页第五十四页，共60页。利用利用(lyng)媒质分界面上的衔接条件，可知铁芯内的磁感应强度与气隙中的磁感应强度媒质分界面上的衔接条件，可知铁芯内的磁感应强度与气隙中的磁感应强度相同相同 2211nnBBBB02mNIdDBS202mmN IdDN穿过穿过(chun u)气隙的磁通为气隙的磁通为由此可知电流由此可知电流(dinli)线圈所交链的磁通链为线圈所交链的磁通链为第54页/共59页第五十五页，共60页。2220122mN dDWLII220204mIWN dDFI不变202mN dDLI由于由于(yuy)可得到线圈的自感为可得到线圈的自感为 系统存储的磁场系统存储的磁场(cchng)能量为能量为可动部分可动部分(b fen)所受的作用力为所受的作用力为故作用力的方向将使