【介质的介电常数测量探究国内外文献综述2700字】

1.1.1发展现状纵观国内外在测量介质的介电常数方面的研究泛，涉及到一般民用、大规模工业生产和军工科学等多且随着技术的逐步发展，其影响范围也在进一步扩大，适用于不同行业不同场景的测而非谐振法，主要是针对与元器件的传输特性，通过对传输特性的具体研究与分析，获得待测材料相关参数的数值。综合对照谐振法与法中，谐振法具有最高的测量精度，且准确性和稳定性确度更高。但由于谐振腔结构固定，通常只能测量特定频率点附近的值，测量频带较在使用谐振法时，首先要设计相应的谐振腔作为测量装置主体，一般常用的结构包括：矩形波导谐振腔、圆波导谐振腔、微带谐振腔和介质谐振导、圆波导谐振腔与介质谐振腔具有更高的品质因数Q,但难以集成，在许多应用场较低，损耗更大，需要根据实际场景的需要灵活地进行选择加工振腔微扰法的测量相比于其他测量方法，因为在测量前不需要校准，简单易行，适用于较小尺寸、低损耗材料诸如液体、粉末等的测量，测试精度高。所以本课题将选用如果按照激励信号的不同，介电常数的测量方法又能够归2色散傅立叶变换波谱法，其激励信号分别为周期函数的正弦波、阶跃函数的脉冲波和白噪声源5。其中，频域法的基本原理是把待测介质看作电容、电感等元件组成的回路，利用这种等效处理，使用等效电路中电容、电感的参数值去计算出介电常数的数值。时域法是基于待测材料在一个快速上升时间的脉冲频率下的响应进而推导出待测材料的电磁参数6除此之外，各种测量方法都有其所适合测量的材料属性，即对固液气态和粉末状物质，可选用的介电常数测量方法也不尽相同。具体来说，测量固体介质电磁参数的方法最多，且在生活和生产中应用最为广泛，但当复介电常数实部接近1或是实部很大的情况，现有的固体介质测量方法误差较大，仍有改进优化的空间。而液态和气态介质，由于本身性质与固体相比更为特殊，对原材料处理时更加复杂困难，对于液体介质可以使用同轴探头法和波导反射法1,而气体介质常使用LC谐振电路来进行测量，但误差会较大。若按照测量基本原理进行划分，还可以分为谐振法和网络参数法。谐振法前文已经介绍，下面具体介绍网络参数法。网络参数法基于矢量网络分析仪的使用，首先利用矢量网络分析仪测量由待测样品构成的单端口或者多端□网络的参数，诸如散射系数、反射系数等，进而计算出给定频段内的介电常数[71,相较于谐振法，网络参数法可以对更宽频带范围的介质电磁参数进行测量，适用于测量介质损耗较高的材料，而在低损耗介质的电磁参数测量中准确度不足。近几年来，微波技术的发展势头日益迅猛，在通信、医疗、航空、军工等诸多领域拥有越来越多的应用场景，同时随着使用场景的复杂化，对微波介质材料也提出了更高的要求，所以能够快速而准确地测算出给定材料的介电常数用以衡量微波材料的性能，意义重大。为了能够满足微波行业对测量电磁参数提出的越来越高的要求，各种不同的介电常数测量技术都在与时俱进的改进与优化，整体向着以下几个方向改良发展：(1)首先，测量精度是微波测量中最重要的一个衡量标准。虽然电磁参数测量方法种类很多，但很多方法测量精度仍不尽如人意，查阅一些微波介质的介电常数往往只能得到一个范围值，存在一定量的误差。比如谐振腔微扰法中就存在多次近似取值，这3虽然使得问题得以简化，但同时也向实验结果引入了误差。所以如何缩小误差，提高测量精度，是微波测量方法首先需要解决的问题。(2)现有的测量方法往往对于待测样品本身有着较多的要求与限制。比如限制样品的形状、大小、介电常数实部大小等，这些对于待测介质的约束条件使得测量人员必须对待测样品进行复杂的筛选与加工预处理，减小了微波测量方法的使用范围和适用场景。因此，现如今的各种电磁参数测量方法的另一个优化发展方向就是拓展本方法的测量范围，优化相关理论，减少对待测样品的约束条件。(3)上文提到，近年来微波领域发展迅猛，现实场景中各类仪器设备的工作频带不断拓宽，这要求微波介质材料能够正常工作在多种频率下，对测量微波介质材料的宽频带性能提出了更高的要求。(4)由传统手动测量逐渐向自动化测量转变。当今社会各行业都在扩大产业规模，追求工作效率与批量化运作，所以微波测量技术若想从理论研究走向大规模的实际应用，开发稳定健全的自动化测量系统是一个必然趋势，这涉及到多个领域的知识，如微波测量、自动控制、敏捷开发测试等。(5)测量系统要能够正常稳定工作在各种复杂乃至恶劣的工作环境下，如高低气温、气压变化等，这些环境因素的骤然变化会导致待测样品电磁参数的改变，所以测量技术的研发时，需要能够提前考虑到各种外界因素可能造成的影响，并给出在各种不同条件下，对测量方法和测量结果该作何种修正。这都会是未来电磁参数测量技术发展完善的重要方向。[4]F.Horner,T.Taylor,R.Dunsmuir,etal.ResonanceMethodsofDielectricMeasurementatCentimetWavelengths[J].JournaloftheInstitutEngineering,1946,93(21):53-68.4[8]LinM,DuaneMH,AfsarMN.Cavity-pertubationmeaspermeabilityofcommonferrimagneticsinmicrowave-frequencyrange[J].IEEETransMagn,2006,42(10):2885-2887.[10]H.A.Bethe,J.Schwinger,PerturbationTheoryforCavities,NationalDefenseCommittee,Repport#D1-117,CornellUniversit[11]H.B.G.Casimir,“Onthetheoryofelectromagn[12]R.A.Waldro,“Theoryofthemeasurementoftheelementsofthepermeabilitytensorofaferritebymeansofaresonantcavity,”Proc.Inst.Elect.Eng.B,1956,vol.104:307.[13]R.A.Waldron,Perturbationtheoryofresonantcavities,Proc.IEE,vol.107C,pp.272-274,September[14]LinfengChen,C.K.Ong,B.T.G.Tan,“Amendmentofcavitypermeasurementofextremelylow-lossdielectrics”[J],IEEETraMeasurement,1999,48(6):1031-1037.[15]MarcuvitzN.WaveguideHandbook[M].IEEel[16]YamaguchiM,YabukamiS,AraiKI.Anewpermeancem/transmissionlinetheories[J].IEEETransMagn,1996,32(5):4941-4943.[17]KawazuT,YamaguchiM,AraIEEETransMagn,1994,30(6):4641-4643.[18]A.Parkash,J.V.Vaid,A.Mansingh,Measurementofdielectricparametersatmicrbycavityperturbationtechnique,IEEETrans.Microwave[19]J.O.Artman,P.E.Tannenwald,Measurementofsusceptibilitytenpp.1124-1132,1955.[20]H.A.Bethe,J.Schwinger,Committee,Contractor'sRepport#D1[21]DominicDeslandes,K.Wu.