2026年中考物理专题复习：《电磁学》实验题

2026年中考物理专题复习：《电磁学》实验题一、实验题1探究“电流产生的热量与哪些因素有关”【实验器材】稳压电源(0～12V可调)、阻值分别为5Ω、10Ω、20Ω的镍铬合金电阻丝各一根、透明塑料密闭容器两只(容积500mL，带细玻璃管液面指示器)、煤油500mL、电子温度计(0～100℃，分度值0.1℃)、秒表、导线、开关、滑动变阻器(0～50Ω)、电流表(0～0.6A)、电压表(0～15V)。【实验目的】1.验证电流通过导体时产生的热量Q与电流I、电阻R、通电时间t的定量关系；2.学会用“液面上升高度Δh”与“温升ΔT”两种方法间接测量热量；3.体会控制变量法在电热实验中的具体应用。【实验原理】焦耳定律：Q=I²Rt。当容器绝热良好、煤油质量m一定时，Q=cmΔT，其中c_煤油=2.1×10³J/(kg·℃)。也可用“玻璃管内液面上升高度Δh”反映气体膨胀体积ΔV，进而由理想气体状态方程近似得到ΔT。【实验步骤】1.按图1连接电路：将R₁=5Ω与R₂=10Ω分别置于A、B两密闭容器内的煤油中，两电阻串联，保证I相同；滑动变阻器接成分压式，电流表串联，电压表并在R₁两端。2.记录初温T₀，闭合开关，迅速调节电源使I=0.40A，同时秒表计时t=5min，每隔30s记录一次温度计示数，并同步读出玻璃管液面高度h。3.断开开关，待系统冷却至T₀，更换R₁为20Ω，保持I仍为0.40A，重复步骤2。4.将R₁恢复为5Ω，调节滑动变阻器使I升至0.60A，再测5min。5.保持I=0.40A、R=10Ω，分别测3min、5min、7min三组数据，验证Q∝t。6.实验完毕，绘制ΔT–t、Δh–t图像，并计算Q=cmΔT，与I²Rt理论值比较。【数据处理】以步骤3为例，m=0.40kg，ΔT=6.2℃，则Q_实验=2.1×10³×0.40×6.2=5.21×10³J；Q_理论=I²Rt=(0.40)²×10×300=480J。发现实验值明显大于理论值，原因是容器并非理想绝热，外界热交换不可忽略。引导学生用“量热器修正法”：先做空载实验，测出散热功率P_散，再对实测Q进行修正：Q_修正=Q_实验–P_散·t。【误差分析】1.玻璃管内壁附着煤油液滴导致h读数偏大；2.电阻丝未完全浸入煤油，部分热量散入空气；3.电流表内阻分压，导致I示值略小于真实值；4.温度计响应滞后，ΔT读数滞后于真实温升。【拓展思考】若将煤油换成相同质量的纯净水，理论上ΔT应变为原来的多少倍？(c_水=4.2×10³J/(kg·℃))答：ΔT_水/ΔT_煤油=c_煤油/c_水=0.50，即温升减半，液面上升高度亦减半。【答案与解析】1.实验结论：在误差允许范围内，Q与I²、R、t均成正比，验证了焦耳定律。2.图像应为过原点的直线，斜率分别为k_R、k_I、k_t，满足k_R∝R，k_I∝I²，k_t为常数。3.修正后相对误差可降至5%以内，说明散热修正必要。二、实验题2“描绘小灯泡的伏安特性曲线”并求动态电阻【实验器材】小灯泡(额定6.3V0.30A)、直流电源(0～8V)、电压表(0～15V)、电流表(0～0.6A)、滑动变阻器(0～100Ω，分压式)、坐标纸、开关、导线、秒表、红外测温仪(可选)。【实验目的】1.测绘小灯泡的I–U曲线，观察非线性特征；2.掌握“逐点测量法”与“连续扫描法”的优劣；3.学会用曲线上某点切线斜率求动态电阻r_d=ΔU/ΔI，并与静态电阻R=U/I对比。【实验步骤】1.按图2接成分压电路，电压表并在灯泡两端，电流表串联。2.从零开始缓慢升高电压，每隔0.20V记录一次(U,I)，直至U=7.0V(略高于额定值，时间<5s，防止灯泡过热)。3.立即用红外测温仪记录灯丝温度，观察温度与电阻对应关系。4.作I–U曲线，用光滑曲线连接，不得用折线。5.在U=2.0V、4.0V、6.3V三点分别作切线，求斜率得r_d，同时计算R=U/I。6.对比发现：r_d随U升高而增大，且r_d>R，说明灯丝电阻温度系数为正。【数据处理】以U=6.3V为例，测得I=0.295A，则R=6.3/0.295=21.4Ω；在曲线上取两点(6.0V,0.280A)与(6.6V,0.312A)，则r_d=ΔU/ΔI=0.6V/0.032A=18.8Ω。可见r_d略小于R，原因是切点附近的非线性程度下降，实验读数存在±0.01A的量化误差。【误差分析】1.灯丝热惯性导致I滞后于U，快速扫描时曲线向右“胖”；2.电压表内阻非无穷大，分流使I示值偏小；3.室温变化引起冷态电阻R₀漂移，导致曲线平移；4.坐标纸描点人为光滑化，切线斜率主观性大。【拓展思考】若将灯泡置于0℃冰水混合物中，先测出R₀，再测出100℃沸水中电阻R₁，可用线性近似求温度系数α：α=(R₁–R₀)/(R₀·100℃)。再用α估算灯丝在额定状态的温度T：R=R₀(1+αT)⇒T=(R/R₀–1)/α。实验测得α≈4.8×10⁻³℃⁻¹，T≈2400℃，与红外仪结果2500℃接近，误差4%。【答案与解析】1.I–U曲线呈“S”形，起始段斜率大，中段线性，后段趋于饱和。2.动态电阻r_d反映微变信号下的交流阻抗，对设计调光电路有指导意义。3.额定状态下r_d≈19Ω，若用12V电源直接驱动，瞬时电流I≈12/(19+R_线)，易过流烧毁，必须限流。三、实验题3“测定金属丝的电阻率”——双电桥法消除接触电阻【实验器材】待测镍铬丝(直径d≈0.20mm，长度L≈50cm)、开尔文双电桥(比例臂R₁=R₂=100Ω)、标准电阻R_s=1.000Ω、光点检流计、直流电源(1.5V)、滑线变阻器、螺旋测微器(0.01mm)、米尺、鳄鱼夹、酒精灯、砂纸。【实验目的】1.掌握四端接法消除引线电阻与接触电阻的原理；2.测定镍铬丝电阻率ρ，与手册值(ρ₀=1.10×10⁻⁶Ω·m)对比；3.探究温度对ρ的影响，计算电阻温度系数。【实验原理】双电桥平衡时：R_x=R_s·(R₃/R₄)。电阻率：ρ=R_x·S/L，其中S=πd²/4。【实验步骤】1.用砂纸打磨镍铬丝两端，酒精灯退火，消除应力。2.在丝上选取四端接法：电流端C₁、C₂距端点2cm，电位端P₁、P₂间距L=40.0cm。3.按图3连接双电桥，R₁=R₂=100Ω，R₃为0～100Ω可调电阻箱。4.调节R₃使检流计指零，记录R₃值，计算R_x。5.用螺旋测微器在6个不同位置测d，取平均。6.将镍铬丝放入冰水(0℃)、室温(25℃)、热水(80℃)三种环境，分别测R_x，绘制R–T直线，求斜率得α。【数据处理】测得d=0.198mm，S=π(0.198×10⁻³)²/4=3.08×10⁻⁸m²；L=0.400m；R₃=63.5Ω，则R_x=1.000×63.5/100=0.635Ω；ρ=0.635×3.08×10⁻⁸/0.400=4.89×10⁻⁸Ω·m≈0.489×10⁻⁶Ω·m。与手册值1.10×10⁻⁶Ω·m相比偏小，原因是退火后晶格缺陷减少，ρ下降；亦可能d测量偏大(螺旋测微器零点未校)。【误差分析】1.双电桥比例臂电阻误差±0.1%，引入ρ误差±0.2%；2.检流计灵敏度不足，平衡判断滞后，导致R₃读数±0.2Ω；3.镍铬丝不均匀，直径波动±0.005mm，引起S误差±5%；4.温度控制不严，热水中镍铬丝与温度计热平衡时间不足。【拓展思考】若将镍铬丝绕成螺线管，通以50Hz交流电，用示波器测电压电流相位差φ，可求交流电阻R_ac=U_rms/I_rms·cosφ。由于趋肤效应，R_ac>R_dc，频率越高，差异越大。实验测得f=50Hz时R_ac/R_dc≈1.02，可忽略；f=10kHz时比值≈1.35，与理论趋肤深度δ=1/√(πfμσ)计算结果一致。【答案与解析】1.双电桥平衡条件推导需满足“跨线电阻”足够小，实验中用粗铜棒实现。2.测得α≈1.7×10⁻⁴℃⁻¹，比纯金属小一个数量级，符合合金特性。3.若改用铜丝，ρ₀=1.68×10⁻⁸Ω·m，α≈3.9×10⁻³℃⁻¹，实验难度在于铜丝太粗时R_x过小，需改用毫欧计。四、实验题4“探究电磁感应规律”——定量验证法拉第定律【实验器材】钕铁硼强磁铁(圆柱形，直径D=20mm，高度h=10mm，表面B≈0.30T)、螺线管(长l=6.0cm，匝数N=800，内径略大于磁铁)、微电压传感器(采样率10kHz，分辨率0.1mV)、数据采集器、导轨、光电门、数字标尺、缓冲垫、计算机。【实验目的】1.定量验证感应电动势ε与磁通量变化率dΦ/dt成正比；2.测定磁铁匀速穿过螺线管时的ε–t曲线，计算磁通量变化ΔΦ，并与理论值比较；3.探究速度v对ε_max的影响，验证ε_max∝v。【实验原理】法拉第定律：ε=–N·dΦ/dt。对于圆柱磁铁，轴向磁场分布可近似为B(z)=B₀·sech²(2z/D)，则Φ(z)=∫B(z)·πR²dz，ε(t)=–N·dΦ/dt=–N·(dΦ/dz)·v。【实验步骤】1.将螺线管竖直固定，导轨上方释放磁铁，光电门测速度v。2.传感器接螺线管两端，采样频率设为10kHz，记录ε–t曲线。3.改变释放高度h，获得v=0.50、0.80、1.20、1.60m/s四组数据。4.对ε–t曲线积分得ΔΦ=∫εdt/N，与理论ΔΦ=B₀·πR²·2h_eff比较，其中h_eff为等效磁长，实验测得h_eff≈1.2D。5.绘制ε_max–v散点图，线性拟合求斜率k，与理论k=N·B₀·πR²·(d(sech²)/dz)_max对比。【数据处理】v=1.00m/s时，ε_max=0.186V，半高宽Δt=12ms，则ΔΦ=∫εdt/N=0.186×0.012/800=2.79×10⁻⁶Wb；理论ΔΦ=0.30×π×(0.01)²×0.024=2.26×10⁻⁶Wb。实验值偏大，原因是螺线管并非无限长，边缘效应使有效匝数增加约10%。【误差分析】1.磁铁下落偏心，导致Φ(z)不对称，ε–t曲线出现双峰；2.螺线管铜线电阻分压，传感器读数略低；3.光电门测速为平均速度，而ε_max对应瞬时速度，需用更高频激光干涉仪修正；4.温度升高导致磁铁B₀下降，连续测量后ε_max衰减2%。【拓展思考】若将两个相同磁铁同极相对，间距d可调，形成“磁弹簧”，让磁铁在螺线管内简谐振动，可测得ε–t为正弦波，振幅与速度成正比。用FFT分析频谱，可得出固有频率f₀=1/(2π)·√(k/m)，其中k为磁刚度，与d⁻⁴成正比。实验测得f₀–d曲线斜率–2.1，与理论–2.0吻合，间接验证磁力与距离四次方反比关系。【答案与解析】1.ε_max–v线性拟合相关系数r=0.998，斜率k=0.186V·s/m，与理论0.181V·s/m相对误差2.8%，验证ε∝v。2.积分法测ΔΦ避免了磁场分布细节，是实验物理中“宏观平均”思想的典范。3.若改用线圈匝数N=100，速度需提高到8m/s才能获得相同ε_max，但空气阻力∝v²，需抽真空。五、实验题5“组装简易电动机并测效率”——能量守恒视角【实验器材】漆包铜线(直径0.25mm，总重50g)、钕铁硼弧形磁铁(2片，对称放置)、塑料支架、电池盒(3节18650锂电，总电动势E=11.1V)、数字电流表(0～2A)、激光转速计(0～9999rpm)、细线、滑轮、砝码(20g×5)、电子天平、秒表、双面胶、砂纸、小木夹。【实验目的】1.手工绕制三匝矩形线圈，制作无换向器“振动电动机”，理解安培力驱动原理；2.测量不同负载下电动机输入电功率P_in=UI与输出机械功率P_out=mgv，计算效率η=P_out/P_in；3.探究提高效率的途径：减小摩擦、优化磁铁间隙、降低线圈电阻。【实验步骤】1.绕制线圈：将铜线绕成3匝矩形，尺寸2cm×3cm，两端刮漆对称半周，形成“自动换向”。2.把线圈置于支架上，磁铁间距调至5mm，确保线圈能自由摆动。3.空载启动，用激光转速计测稳定角速度ω₀，记录I₀。4.在线圈轴上绕细线，跨过滑轮悬挂砝码m=20g，测量匀速提升速度v，记录I。5.逐次增加砝码至60g，共5组数据，计算P_out=mgv，P_in=EI，求η。6.用电子天平测铜线质量m_cu=0.048kg，估算线圈电阻R=ρl/S，其中l=2×(2+3)×3=30cm，S=π(0.125×10⁻³)²=4.91×10⁻⁸m²，得R≈0.10Ω，与万用表实测0.12Ω接近。【数据处理】m=40g时，v=0.32m/s，I=0.58A，则P_out=0.040×9.8×0.32=0.125W；P_in=11.1×0.58=6.44W；η=0.125/6.44≈1.94%。效率极低，主要损耗：①线圈电阻热损耗I²R=0.58²×0.12=0.040W；②摩擦与空气阻力；③铁芯涡流(本实验无铁芯，可忽略)。若将磁铁间隙减至2mm，v提高到0.45m/s，I降至0.50A，η升至2.5%，说明气隙磁场强度对效率影响显著。【误差分析】1.细线滑轮摩擦未计入，导致P_out偏小；2.砝码摆动引入动能，使v测量偏大；3.电池内阻r=0.08Ω，端电压U=E–Ir，真实P_in=UI，而非EI，修正后η再降3%；4.激光转速计对准反射贴纸，若贴纸倾斜，测速误差±2%。【拓展思考】若改用无铁芯三相无刷电机模型，用电子换向，效率可升至30%以上。实验可用Arduino输出PWM，驱动MOSFET，实现闭环调速。测功机用磁滞制动器，绘制η–P_out曲线，呈现“先升后降”特征，最高效率点位于额定功率的70%附近，与工业电机特性一致。【答案与解析】1.本实验η<3%，原因在于“振动电动机”本质是高电流、低扭矩系统，能量主要消耗在焦耳热。2.通过R=ρl/S计算与实测对比，可验证电阻率公式，误差<10%。3.若将铜线换成相同尺寸的铝线，R增大1.6倍，η下降约0.3个百分点，说明导电材料对低功率电机亦敏感。六、实验题6“利用示波器测电容”——RC放电法【实验器材】待测电容C_x(标称10μF±20%)、已知电阻R=1.00MΩ(0.1%)、数字示波器(带宽50MHz)、函数信号发生器(方波输出1Hz、幅度5V)、面包板、短导线、同轴电缆、秒表、恒温槽(可选)。【实验目的】1.用RC放电曲线测C_x，与标称值比较；2.掌握示波器光标测量时间常数τ=RC的方法；3.探究温度对薄膜电容容量的影响，计算温度系数β。【实验原理】放电方程：U(t)=U₀·e^(–t/τ)。当U(t)=U₀/e≈0.368U₀时，对应时间即为τ。【实验步骤】1.按图4连接：函数源输出1Hz方波，经R与C_x串联，示波器CH1测电容电压。2.设置示波器为“单次触发”，捕获放电段，用光标读出0～0.368U₀的时间Δt=τ。3.重复5次，平均得τ̄，计算C_x=τ̄/R。4.将C_x放入恒温槽，分别测0℃、25℃、50℃下的τ，绘制C–T直线，求β=ΔC/(C₂₅·ΔT)。【数据处理】室温下τ̄=9.86ms，则C_x=9.86×10⁻³/1.00×10⁶=9.86nF。与标称10μF相差3个数量级，发现错误：函数源输出阻抗50Ω与R=1MΩ构成分压，导致示波器读数并非纯指数。修正：将R改为1kΩ，重新测得τ=9.90ms，则C_x=9.90μF，误差–1.0%，在标称范围内。【误差分析】1.示波器输入电容C_in=15pF，与C_x并联，相对误差ΔC/C=C_in/C_x=0.15%，可忽略；2.方波上升沿过缓，放电起点判断滞后，τ偏大；3.电阻温漂±100ppm/℃，引起τ误差±0.01%；4.电容老化，长期通电后容量下降2%。【拓展思考】若将R换成NTC热敏电阻，其R–T呈指数关系，则τ(T)=R(T)·C_x，放电曲线不再为纯指数，可反推R(T)。实验测得τ–T曲线呈“S”形，与NTC模型吻合，相关系数r=0.999，说明“电容+热敏电阻”组合可用作温度传感器。【答案与解析】1.示波器光标法测τ，避免了手工描图的繁琐，精度±2%。2.温度系数β=–4.5×10⁻⁴℃⁻¹，负号表示容量随温度升高而下降，符合薄膜电容特性。3.若改用铝电解电容，β≈+1.0×10⁻³℃⁻¹，且漏电流大，τ测量需缩短至100ms以内，防止电荷泄漏带来的系统误差。七、实验题7“探究自感现象”——RL电路断电火花能量【实验器材】铁芯电感L(自制，匝数N=2000，磁路闭合，实测L≈0.50H)、电阻箱R(0～999Ω)、直流电源(12V)、示波器、高压探针(×100)、整流二极管(1N4007)、开关、短路线、防护眼镜、绝缘手套。【实验目的】1.观察断电瞬间自感高压火花，测量峰值电压U_p；2.计算磁场储能W_m=½LI²，与火花能量E_spark=∫U·I·dt比较，验证能量守恒；3.探究并联二极管对抑制高压的作用，理解续流二极管原理。【实验步骤】1.按图5连接：电感与R串联，示波器CH1测电感电压，CH2测回路电流(用0.1Ω采样电阻)。2.闭合开关，稳定后I=0.24A，记录W_m=½×0.50×0.24²=14.4mJ。3.突然断开开关，捕获U_p–t曲线，读出峰值电压U_p=–680V，半高宽Δt=45μs。4.对U·I积分得E_spark=6.8mJ，与W_m相比损失约53%，能量耗散于空气电离、电磁辐射、电阻热。5.在电感两端并接二极管，重复实验，U_p降至–1.2V，火花消失，能量通过二极管缓慢释放，时间常数τ=L/R=2.5ms。【误差分析】1.示波器高压探针分压比误差±2%，导致U_p不确定度±14V；2.采样电阻电感引入附加电压，使I测量偏大；3.火花放电路径电阻非线性，E_spark计算用平均电阻近似；4.铁芯涡流损耗使W_m初始值偏小，能量差更大。【拓展思考】若将电感换成空心线圈，L降至0.020H，相同I下W_m=0.58mJ，火花微弱，U_p≈–80V，说明铁芯对提高储能至关重要。进一步，若用双向TVS管替代二极管，可限制电压在±30V，既保护开关，又保留部分能量回收功能，常用于汽车点火线圈的防护设计。【答案与解析】1.自感高压峰值公式近似为U_p≈I·√(L/C_stray)，其中C_stray为分布电容，实测C_stray≈45pF，与理论估算–700V吻合。2.并接二极管后，能量不再以火花形式耗散，而是返回电源，效率提升，体现了“能量回收”思想。3.实验强调高压危险，必须戴防护眼镜，示波器高压探针接地可靠，避免人身伤害。八、实验题8“测绘地磁场水平分量”——tangentgalvanometer法【实验器材】tangentgalvanometer(线圈匝数N=50，半径r=10.0cm)、直流稳流源(0～1A)、罗盘(刻度1°)、水准仪、秒表、反转开关、导线、水平调节台、软铁屏蔽罩。【实验目的】1.利用tangentgalvanometer原理测当地地磁场水平分量B_h；2.掌握“电流反向法”消除零点漂移；3.探究不同方位角对测量结果的影响，评估误差。【实验原理】线圈中心磁场：B_c=μ₀NI/(2r)。当罗盘指针与线圈平面成θ角时，有B_h=B_c·tanθ，故B_h=μ₀NI/(2r)·tanθ。【实验步骤】1.调平仪器，使线圈平面与地磁子午面一致(罗盘指针与线圈平面重合)。2.通入电流I，记录偏转角θ₁；反转电流，记录θ₂，取平均θ=(θ₁+θ₂)/2，消除零漂。3.改变I从0.10A至0.50A，每0.05A记录一次，绘制tanθ–I直线，斜率k=μ₀N/(2rB_h)。4.计算B_h=μ₀N/(2r·k)，其中μ₀=4π×10⁻⁷T·m/A。5.将线圈旋转至与子午面成30°、60°、90°，重复测量，观察θ变化，验证B_h为矢量分量。【数据处理】测得斜率k=1.025A⁻¹，则B_h=4π×10⁻⁷×50/(2×0.100×1.025)=3.07×10⁻⁵T=30.7μT。与当地参考值29.6μT相比，相对误差+3.7%，主要来源于线圈半径测量误差±0.5mm。【误差分析】1.罗盘磁针摩擦，偏转滞后，θ读数±1°；2.软铁屏蔽罩未完全闭合，外界铁磁物体干扰；3.线圈匝数N存在±1匝误差；4.水平调节台未严格水平，引入附加倾角误差。【拓展思考】若用霍尔传感器替代罗盘，分辨率可达0.1μT，且响应快，可测地磁脉动。进一步，用两垂直线圈构成Helmholtz线圈，可抵消地磁场，实现“零磁空间”，用于校准磁敏器件。实验测得在中心区域±1%均匀度体积约1000cm³，满足小型磁传感器校准需求。【答案与解析】1.tanθ–I线性相关系数r=0.999，验证B_h为常数。2.电流反向法可将系统误差从±5%降至±1%，是磁测实验常用技巧。3.测得B_h=30.7μT，可用于计算磁倾角tanI=B_v/B_h，若再测总场B=55.2μT，则I≈61°，与当地纬度的理论值吻合，说明地磁场模型正确。九、实验题9“探究交流阻抗”——RLC串联谐振【实验器材】标准电感L=10.0mH(0.1%)、标准电容C=0.10μF(1%)、电阻箱R=10～1000Ω、函数信号发生器(10Hz～100kHz)、双通道示波器、电压探头、电流探针(×10mA)、恒温槽、频率计。【实验目的】1.测绘RLC串联电路的I–f曲线，确定谐振频率f₀；2.测量不同R下的品质因数Q=ω₀L/R，验证Q∝1/R；3.探究温度对电容及电感的影响，观察f₀漂移。【实验原理】谐振频率：f₀=1/(2π√(LC))。品质因数：Q=1/R·√(L/C)。电流：I=U/√[R²+(ωL–1/ωC)²]。【实验步骤】1.按图6连接：信号源输出正弦电压U=2.00V，示波器CH1测U，CH2测采样电阻R_s=10Ω电压得I。2.扫描频率f从3kHz至7kHz，每100Hz记录I，绘制I–f曲线，找峰值f₀。3.改变R=20、50、100、200Ω，重复扫描，得Q值。4.将C放入恒温槽，分别测0℃、25℃、50℃下的f₀，计算Δf₀/ΔT。【数据处理】R=100Ω时，测得f₀=5032Hz，理论f₀=1/(2π√(10×10⁻³×0.10×10⁻⁶))=5033Hz，误差–0.02%；半功率点f₁=4801Hz，f₂=5271Hz，则Q=f₀/(f₂–f₁)=5032/470=10.7；理论Q=1/100·√(10×10⁻³/0.10×10⁻⁶)=10.0，误差+7%，主要来源于频率扫描步进过大，f₁、f₂读数不准。【误差分析】1.电感直流电阻r_L=5.2Ω，计入总电阻R_tot=R+r_L，修正后Q下降；2.信号源输出阻抗50Ω，与电路串联，等效R增加；3.示波器探头电容10pF，与C并联，f₀下降0.5%；4.频率计闸门时间1s，低频分辨率±1Hz，引入Q误差±0.2%。【拓展思考】若用铁氧体电感，其μ随温度升高而下降，L减小，f₀升高，实验测得Δf₀/ΔT=+25Hz/℃，与材料温度系数吻合。进一步，用负温度系数电容(–4.5×10⁻⁴℃⁻¹)与正温度系数电感(+1.0×10⁻³℃⁻¹)组合，可实现零温度系数谐振，用于高稳定振荡器。【答案与解析】1.I–f曲线呈洛伦兹线型，峰