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文档简介

1、第四章：多光束干涉和光学薄膜。在前一章中，当讨论平板的干涉时，我们只讨论了前两个光束的干涉，这是在特定条件下的近似处理方法。事实上，光束在平板上已经被反射和透射了很多次。严格地说，干涉是多波束干涉。与双光束干涉相比，多光束干涉具有更精细的干涉条纹，利用多光束干涉原理制造的干涉仪是最精密的光学测量仪器，多光束干涉原理在现代激光技术和光学薄膜技术中也有重要应用。4.1对于平行板的多光束干涉，如果平行板的反射率很低，Er1和Er2的强度很接近，Er3和Er4的强度与前两个光束的强度相差很大。因此，当考虑反射光的干涉时，只考虑前两束光束的干涉就可以得到很好的近似。如果平行板的反射率高，除了Er1之外，

2、其他反射光的强度相似，因此必须考虑多光束干涉。4.1.1干涉场的强度公式。从图中可以看出，从平板的下表面发射的两个相邻透射光束之间的光程差为n0，n0，这实际上是相等的倾斜干涉。局部表面在无穷远处。4.1.1干涉场强公式，假设平板表面的反射系数为R，第一透射光的初始相位为0，第一透射光的复振幅为0，相邻透射光的相位差为0，则4.1.1干涉场强公式，无穷远局域平面上的合成振幅：和4.1.1干涉场强公式。第一次透射光的强度：4.1.2多光束干涉图案的特征。为了便于讨论，引入了由能量守恒得到的多光束干涉图样的精细系数f:然后是：4.1.2特征，这个公式就是反射光和透射光的干涉场强公式，通常称为Ell

3、ie公式。4.1.2多波束干涉图的特征，1。反射光和透射光的干涉条纹是互补的；2.干涉条纹的亮度和强度由相位差决定。4.1.2多光束干涉图样的特性和反射率决定了干涉图样中明暗条纹的对比度和锐度。4.1.3干涉条纹的锐度表示条纹的明锐度，用条纹相位差的半宽表示，即当条纹中的光强为峰值的一半时，强度曲线上两个对应点之间的相位差。当R1时，条纹的精细度将趋于无穷大。实际上，多波束干涉用于精确测量和光谱分析。4.1.2干涉条纹的锐度。2法布里-珀罗干涉仪，FP干涉仪由两块玻璃或应时板组成，具有微小的楔角。如图所示，两个板的外表面是倾斜的，使得反射光偏离透射光的观察范围，以避免干涉。两块板的内表面平行，并涂有高反射率薄膜，形成一个具有高反射率表面的空气层平行板。4。2法布里-珀罗干涉仪，由扩展光源的发散光束照明。如图所示，在L2透镜的焦平面上将形成一系列窄的等倾亮条纹。在实际仪器中，两块楔形板分别安装在可调框架内，通过微调灯丝使两个内表面严格平行；靠近光源的板可以在精密导轨上移动，以改变空气层的厚度。如果两块板之间的距离是用一个固定的垫片固定的，它就叫做FP标准具。4.2.1干涉条纹分布规则，4。2法布里-珀罗干涉仪，1亮和暗条纹条件和强度，亮条纹条件和强度，暗条纹条件和强度，当反射率接近1时，4.2.1干涉

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