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1、佐原健二传输线理论，2 -1简介，“长线”(Long Line)、分布参数电路、忽略分布参数效果、“短线”(Short Line)、集中参数电路、分布参数效果，因此传输线的电压和电流是随时间和空间位置变化的二进制函数。第二章传输线理论，根据传输线的分布参数是否均匀分布，可以分为均匀传输线和不均匀传输线。将均匀传输线分割成多个较小的微段dz (dz)，每个微段可以看作是集中式参数电路，相当于一个网络。因此，整个传输线是无限数量的网络级联，佐原健二传输线理论，佐原健二传输线理论，2-2无损耗传输线方程及其解，练习：2-1 2-2 2-4，第一部分指示从信号源向负载的方向传播的行波，第二部分指示从负

2、载向信号源方向传播的行波，这称为反射波。沿入射波和反射波瞬时分布的图、第二章传输线理论、2-3传输线的特性参数、传输线的特性参数主要是相位常数、特性阻抗、相位速度和相位波长、输入阻抗、反射系数、驻波比(行波系数)、传输功率等。1，相位常数相位常数表示单位长度的相位变化，低消耗传输线的意义(无消耗传输线)，尺寸1/m或rad/m，佐原健二传输线理论，2，相位速度和相位波长相位速度表示波的同相位面移动速度。一般：入射波的相位速度定义为微波传输线的情况下，相位波长定义为波在周期T内的相同相位面沿传输线移动的距离。即，平行双线和同轴：TEM波(无色散波)、佐原健二传输线理论、3、特性阻抗传输线的特性阻

3、抗被定义为传输线入射波电压Ui (z)与入射波电流Ii (z)的比率或反射波电压Ur (z)与反射波电流，消耗、平行双线同轴特性阻抗、佐原健二传输线理论、第4章、输入阻抗、传输线端子负载阻抗ZL、从端子Z向负载方向看到的输入阻抗被定义为电压U (z)与电流I (z)的比率。即，均匀无消耗传输线、传输线的输入阻抗线上的每个点的输入阻抗根据到端子的距离L变化周期(周期)，在某些特殊点上存在以下简单阻抗关系：1 .传输线距离负载为半波长整数倍数的每个点的输入阻抗与负载阻抗相同。2.负载为四分之一波长奇数倍的每个点的输入阻抗等于特性阻抗的平方与负载阻抗的比率。3.如果Z0是实数，ZL是多重负载，则四分

4、之一波长传输线充当转换电阻特性。4.两种极端情况。在很多情况下，导纳的使用更方便，例如并行电路的阻抗计算。佐原健二传输线理论、5、反射系数、端子z的反射波电压Ur(z)与入射波电压Ui(z)的比率在此定义为电压反射系数u(z)。输入阻抗和反射系数之间的关系、负载阻抗和终端反射系数之间的关系，以上两者都可以重写。佐原健二传输线理论、第6章、驻波比和行波系数、电压(或电流)驻波比被定义为传输线电压(或电流)的最大值和最小值的比率。相反，重叠超时最小、(2)驻波状态；(3)通过行波状态、1、行波状态(无反射)，可以得到行波状态的分布规律。(1)在线电压和电流的振幅是常数，(2)电压行波与当前行波相同

5、，相位是位置Z和时间T的函数。(驻波状态意味着入射波功率完全不被负载吸收。也就是说，负荷和传输线并不完全一致。1 .端子段落，复数形式为，第2章，也就是说，这些点称为电压的腹点和电流的波节点。、等，(3)传输线终端短路时输入阻抗，佐原健二传输线理论，2。不均匀消耗的传输线端子，无论连接短路、开路或纯电离负载，端子都会产生完全反射，线路电压电流为驻波分布，(I)主波复值为入射波的两倍，波节值为0。短路径终端是电压波段，电流波腹部。开放路径终端是电压波腹、电流波段。连接纯电抗负载，端子不是波，也不是波。(ii)与电压波腹杆的差值/4始终是振幅值为零的电压波节点(电流波腹杆)。(iii)沿同一位置的

6、电压电流之间的时间和距离相位差均为二分之二，因此驻波状态只是能量的储存，没有能量的传输。佐原健二传输线理论，3，行波管状态(部分反射)，均匀无损耗传输线端子为一般复合阻抗在线电压，有电流时归一化电压，电流分别在行波管状态下工作，行波管和驻波的相对大小由负载和传输线的不一致性决定。标准化阻抗，佐原健二传输线理论，象形图用矢量表示，绘制在复杂的平面上。公式(2412)中第一个表达式的第一个项目以实数1表示实际轴方向的单位矢量，并且始终保持不变。第二个是反射系数的旋转矢量，其强度为| |，端子中反射系数的相位角度为2。即，复合平面末端的反射系数和实际轴的角度。(a)电压波网和波节点的位置和大小可以在

7、上图中看到。当反射系数矢量旋转以与轴匹配时，合成的规格化电压为最大值(或规格化电流最小)，因此轴是电压波腹点(或电流节点)的轨迹。端子到第一个电压波腹板点的距离必须满足zmax1。此时，电压最大值是轴是电压波节点(或电流波腹点)的轨迹。端子到第一个电压波节点的距离必须满足zmin1。也就是说，此时电压的最小值是，第二章传输线理论，第二章传输线理论，(2)阻抗特性，(244(c)，反射系数矢量落在负实轴上的话，电压和电流。反射系数矢量下降到下半部时，电流领先电压，阻抗是可接受的，所以下半部是可接受阻抗的轨迹。反射系数矢量落在实际轴上时，电压和电流相等。阻抗是纯电阻和最大值，其中电压是波点，电流是

8、波节点，因此也称为标准化电阻、佐原健二传输线理论、2-5阻抗饼图和应用、极轴饼图、史密斯饼图。应用最广泛，本节介绍了Smith饼图的组成和应用。1，阻抗饼图，阻抗饼图由相等反射系数圆和相等阻抗圆组成。1.等反射系数圆、端子z上的反射系数，常识表明，复合平面中等反射系数模式下的轨迹是以坐标原点为中心且半径所在的圆。这个圆称为等反射系数圆。反射系数的摩尔和驻波比一对一一致，因此也称为驻波比源。第二章传输线理论，终端反射系数已知的情况下，终端z中的反射系数为，在线移动距离和旋转角度之间的关系，攀登者系数圆，第二章传输线理论，攀登者系数圆，要点：(1)圆图上的一圈(旋转0.5 (2)负载至信号来源：z

9、(来源) (顺时钟)信号来源至负载：z(负载方向) (逆时钟方向)，第二章传输线路理论表示线上移动长度为一般旋转角度的标准化电气长度，零点位置通常为选取的位置。为了便于使用，某些饼图显示了在两个方向标准化的电气长度值，如图所示。在加载方向移动读取环读数，在波源方向移动读取外环读数。具有相同、和摊销的反射系数的轨迹是单位圆内的半径线。径向线是各种负载阻抗的电压波腹点反射系数的轨迹。的径向线是各种负载阻抗的电压波节点反射系数的轨迹。等反射系数圆的波长数量表，佐原健二传输线理论，2。背阻抗圆，从上面得到的：称为规格化电阻，称为规格化回归。佐原健二传输线理论、等电阻源、(1)等电阻源是徐璐不同心的圆。

10、(2)所有阻力圆均与点相切(a=1，b=0)。(3)中心轨迹位于a的正实际轴(即)上或之间。佐原健二传输线理论，等价线理论，(1)等价线圆图徐璐不同心的圆，(2)所有等价线圆图与点(3)中心轨迹相切的线，(4)，第二章传输线理论，阻抗饼图具有以下特征：(1)饼图有三个特殊的段落点(C点)，坐标为(-1，0)。这是对应的。开放点(d点)的坐标为(1，0)。这是对应的。重合(o点)，坐标(0，0)。此处，(2)圆形图中有三条特殊线。圆形图的实际轴CD是轨迹。其中，正的实际半轴是电压波复点的轨迹，线上方的值是驻波比的读数。负实际反轴是电压波节点的轨迹，吴宣仪值是行波系数K的读数。最外层单位圆为的纯电

11、抗轨迹是的整个反射系数圆的轨迹。(3)圆有两个特殊的方面。原度实轴上的上半面(即)是感性阻抗的轨迹。实轴下的下半平面(即)是容量阻力的轨迹。在同一图中绘制等电阻圆和等电抗圆。也就是说，阻抗饼图、佐原健二传输线理论、(4)饼图有两个旋转方向。从传输线A点沿负载方向移动时，在圆图上从A点沿攀登者系数圆逆时针旋转。相反，如果从传输线A点向波源方向移动，则在圆图中，从A点沿攀登者系数圆顺时针旋转。(5)饼图中的所有点对应于四个参数、和。如果知道前两个参数或后两个参数，则可以确定圆形图中点的位置。r和都是规格化值，因此实际值必须分别乘以传输线的特性阻抗。(6)如果传输线的一个位置对应于圆图上的A点，则A点的读数是该位置的输入阻抗归一化值()。如果点A相对于点o的对称点为点B，则点B的读数为该位置的输入导纳规范化值()。第二章传输线理论，2，导纳度是阻抗的倒数，因此，标准化的导纳以单位圆的中心为轴，旋转复面的阻抗圆图就能得到导纳度。(莎士比亚、温德夏、圆图、圆图、圆图、圆图、圆图、圆图、圆图、圆图、圆图)因此，Smith圆图既可以用作阻抗圆图，也可以用作导纳圆图。使用阻抗饼图时，饼图的等值圆表示R和X圆。用作导纳饼图时，饼图的