第三章 原子谱线的宽度

1、第三章原子光谱吴宣仪宽度，第一光谱吴宣仪轮廓，原子吸收吴宣仪宽度，第二，自然宽度N(P25)，光谱线本身的固有宽度称为自然宽度，与此处状态原子的平均寿命有关，平均寿命越长，光谱吴宣仪宽度越窄。通常约等于10-5 nm。影响双截面光谱吴宣仪宽度的因素1，空间中原子随机热运动引起的多普勒宽度(多普勒宽度0.d)。据说列宽扩大了。m表示原子量，t绝对温度，0光谱中频，一般情况下为：D=10-2，第二，洛伦兹可变宽度(l)由于激发状态原子和其他粒子之间的碰撞而产生的宽称为洛伦兹(Lorenz)。核蒸汽压力越大，光谱越宽。10-2，3，共振变宽，(r)，这里的状态原子与类似原子的非弹性碰撞所产生的宽，共

2、振变宽，或Holtzmark(Holtzmark)变宽。4、通过自吸收宽度(a)周围冷的类似原子的光辐射共振线部分吸收，从而减少亮度的现象称为光谱自吸收，通过自吸收的光谱吴宣仪宽度称为自吸收。例如，光源空心阴极射线发出的共振线被灯内的相同纪宁状态原子吸收，产生自吸现象。5，总光谱线轮廓，大部分原子光谱吴宣仪总光谱线轮廓称为Voigt轮廓。总光谱线轮廓可以看到P31图3-5，6，场宽度(电场)和Zeeman宽度(磁场)(1)stark效应存在(附加场，带电粒子形成)场作用下的电子能级上的分裂(光谱的超微结构)所产生的宽度放大效果(b)塞曼效应(见数P32)，第三光谱吴宣仪超精密结构，1，同位素效

3、应2，原子的核自旋为书P34，4章原子光谱吴宣仪宽度，第一节原子的吸收和辐射原子从纪宁状态转移到高能状态，称为激发。第一，热激发，(a)离子间的碰撞和能量传递1。弹性碰撞2。非弹性碰撞热激发的本质是将热能转换为激发能量。(b)在此状态下的原子的Boltzmann分配原子的原子应该在雾化过程中吸收更多的能量，处于此状态。根据热力学原理，在特定温度下热力学平衡时，激发态原子数与纪宁态原子数的比率服从玻尔兹曼分布定律。也就是说，Ni/N0的大小主要与“波长”和“温度”相关。a)温度保持不变时：这里的能量(h)小或波长大，Ni/N0大。也就是说，波长长的原子在这里的状态很多。但是在AAS中，波长不会超

4、过600nm。换句话说，这里的刺激对Ni/N0的影响是有限的！b)温度增加时，Ni/N0增大。也就是说，这里的原子数量增加了。Ni/N0随着温度t的增加呈指数增长。即使Ni /N0值因原子的激发电位和温度t而发生数量变化，Ni /N0值本身也很小。或者这里状态的原子数小于纪宁状态的原子数！在实际操作中，由于t通常小于3000K，波长小于600nm，因此在大多数元素中，Ni /N0小于1，Ni相对于N0可以忽略，N0可以视为原子总数。总之，AAS对t的变化迟钝，或者温度对AAS分析影响很小！AES测量激发态原子发射的光谱线强度，因此激发态的原子数直接影响光谱线强度，从而影响分析结果。这意味着AES必须严格控制温度。第二，场激发，移动的带电粒子在中间与其他中性原子碰撞，产生原子的激发(场激发或电激发)。第三，光激发，光激发是指将入射光的光能量转换为这里的能量的过程。1.吸收